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雷射的一般輸出可以從近軸波動(dòng)方程的解中找到。對於雷射增益孔徑中的矩形、圓形和橢圓對稱性，已經(jīng)找到了該方程的三組正交解。所有這三種解決方案都可以在物理光學(xué)傳播 (POP) 中的 OpticStudio 中建模。一旦確定了由這些解決方案中的任何一個(gè)定義的光束的輸入分佈，就會使用 POP 將光束傳播通過感興趣的光學(xué)系統(tǒng)。

觀察上圖，我們可以看到輸入的圓偏振被轉(zhuǎn)為線偏振。假如我們將Jones Matrix當(dāng)作x方向上的半玻板 (Areal = -1, Dreal = +1，其餘元素皆為0)，這時(shí)輸出的圓偏振方向會與輸入時(shí)相反(例如輸入左旋圓偏振後會產(chǎn)生右旋圓偏振的結(jié)果)。

功能概觀一般而言，塑化螺桿包含塑料輸送段、過渡段，及計(jì)量段，如下圖所示。實(shí)體塑件會輸送至塑料輸送段。隨著螺桿的動(dòng)作及從料管加熱，當(dāng)從塑料輸送段移至計(jì)量段時(shí)，會傳輸並逐漸熔化塑料。熔化塑件的主要驅(qū)動(dòng)力是在整個(gè)塑化製程中塑件的電熱與黏滯加熱。此製程的輸出是螺桿特性與模具特性之間平衡的結(jié)果（在螺桿尾端）。

將超穎透鏡之後的電場輸出導(dǎo)出為ZBF檔，然後將其進(jìn)一步導(dǎo)入OpticStudio POP中以評估最終的PSF。但是，當(dāng)超穎透鏡置於透鏡之間並且入射光束不是平面波前時(shí)，設(shè)計(jì)人員可以使用POP中的平面波開始模擬。光束在POP中傳播到超穎透鏡的前端，並作為ZBF檔導(dǎo)出。然後將ZBF作為光源導(dǎo)入FDTD，並透過超穎透鏡進(jìn)行傳播。其餘過程與前面討論的相同。

考慮一個(gè)簡單的情況，即一個(gè)法向量n的全像平面被兩個(gè)波長相同的平面波照射，沿波向量k1和k2的方向傳播。平面波在穿過全像時(shí)，首先受到司乃耳定律 (Snell’s law)的折射，在全像內(nèi)有新的波向量k1’和k2’（圖2（a））。

我們可以輸入鏡片後表面頂點(diǎn)處的屈光率作為此表面的一組解，此時(shí)系統(tǒng)便只剩鏡片前表面的曲率半徑(或稱為基本曲線)這個(gè)唯一變數(shù)。下圖我們可以看到前述的-3.00D範(fàn)例的LDE設(shè)定 (此時(shí)後表面頂點(diǎn)的屈光率是-0.003mm^-1)。材質(zhì)CR-39是由附件的OPHTALMIC.agf玻璃庫中取得的，與MISC玻璃庫中的CR39有些不同，更多資訊請看下方的玻璃庫說明。