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但是，在此限制下，使用 Laguerre-Gaussian DLL 在 OpticStudio 中對這些模態(tài)進行建模在計算上更有效。隨著 e 接近 ∞，當由 Ince-Gaussian DLL 計算的特徵值解發(fā)散時，就會到達一個點。這種發(fā)散行為是計算算法的限制。當達到發(fā)散點時，Ince-Gaussian DLL 產(chǎn)生的結(jié)果變得不準確。

衰減振動法是用記錄儀記錄自由振動的衰減波形，由相鄰同向的兩次或數(shù)次的振幅的衰減率算出阻尼值；共振法是由共振時振幅和共振區(qū)頻率帶寬算出阻尼值；相位法是由共振區(qū)相位隨頻率變化關(guān)系算出阻尼值。 機械導納方法　　機械導納是系統(tǒng)頻域的特征參量(見機械阻抗)。大型復雜結(jié)構(gòu)的固有頻率多而密集,振型很復雜，無法用簡易方法測定。

(a) 兩到建構(gòu)光束折射到全像材料中 (b) 重建光束折射到體積全像中現(xiàn)在，我們考慮在全像中，由正弦調(diào)變來表示折射率n和α，如方程式（3）。其中n0為平均折射率，n1為折射率的振幅調(diào)製，K為光柵向量。透射和反射全像的繞射波和穿透波的TE(橫向電場)的偏振電場可以用以下4個公式計算。注意，在這個理論中，能量被假設(shè)為只在入射波、零階（直射波）和一階繞射波之間交換。

NF與NC折射率可以由 (Nd,Vd) 或 (Ne,Ve) 回推。過去，Sultanova等人發(fā)表了 15種光學塑膠的折射率資料(參考資料2)，每種材料都有8個波長的資料，並同時計算了每個材料的阿貝數(shù) (V)。

相干性是OCT的必要來源屬性，因此我們將使用此方法並允許OpticStudio透過以下方式執(zhí)行帶寬計算和採樣：物件設(shè)定顯示:醫(yī)療保健的美好未來我們很高興看到OCT系統(tǒng)在醫(yī)學領(lǐng)域的發(fā)展以及在未來幾年中將要出現(xiàn)的創(chuàng)新。隨著這項技術(shù)的發(fā)展，醫(yī)療保健的品質(zhì)將不斷提高，從而使我們所有人的生活品質(zhì)得到改善。

當氣流脈沖遇到管道彎頭或者變截面時, 會產(chǎn)生 激振力, 使管道產(chǎn)生振動, 壓力波動越大, 激振力就越 大, 振動就會越強烈[9] 。 在 STAR CCM+軟件中建立監(jiān)控面并查看流量監(jiān)測報 告, 監(jiān)測各個出風口處的風量見表 1。 由表 1 中可以看出, B1、 B2 處 2 個的出風口風量較 為均勻, 但 A1、 A2、 A3、 A4 的 4 個出風口風量差異較 大。

該條件可表示為含非齊次項εk(n)的狀態(tài)方程：（13）式中，?p表示p階差分算子。