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論文重點：通過給石墨烯施加不同的電壓，實現了電磁波從正折射到負折射的轉變。模型介紹：作者在雙曲材料MoO3上一半區域覆蓋上石墨烯。然后在沒有覆蓋石墨烯的MoO3上面放上一個金納米棒，讓平面電磁波激發出金納米棒的偶極共振，偶極共振在雙曲材料上傳播，其波前為雙曲線，表明波是發散的。但是當波穿越同上一定電壓的石墨烯后，波前變為橢圓，表面波匯聚了。

一篇2023年發表在nature photonics上的文章。如下圖，作者制作了一排鋯硅納米柱，在其中摻雜熒光染料，隨后用顯微鏡聚焦渦旋光在納米柱一側，觀察到熒光分子被激活且熒光向著一側單向輻射。有兩點需要說明，第一個作者在仿真中使用的是偶極子光來近似等效聚焦渦旋光，第二點是作者的實驗現象我覺得也并不明顯是單向輻射，盡管他的仿真很明顯。先用fdtd把上面的靜態圖片的模型仿真一下，就能得到動態圖看的更直觀

如圖1a和b所示，在p偏振的平面波對金屬圓盤的極化作用下，圓盤中產生面內電偶極矩，進一步激發方解石晶體中的雙曲極化激元。作者發現，通過施加不同線偏振狀態的遠場平面波激勵，可以調控電偶極矩的面內極化方向，進而直接影響雙曲極化激元近場強度分布的對稱性。實驗結果表明，通過這種調控手段，可以在高對稱晶體方解石中實現雙曲極化激元對稱/非對稱的自由切換（圖1c和d）。

近場分析近場分布特征決定了遠場的輻射特性，作者希望從近場的角度，對加載相位調控超表面前后的天線近場分布進行更為深入的分析。這應該也是一件有趣的事。對比加載相位調控超表面前后喇叭從切面近場相位分布，從喇叭口輻射出的電磁波“波前”經過相位調控超表面的“調節”后，變得更為平坦。

5、試樣應力應變數據處理本節介紹基于仿真結果獲得試樣應力應變的方法：直接提取試樣應力應變的直接法和基于入射桿透射桿三波曲線的間接法。 基于Origin2021的試樣應力應變數據處理表格 試樣直接法和間接法真實應力應變曲線結果展示 間接法：三波曲線及應力平衡 間接法：三波法、二波法下的工程、真實應力應變曲線

結果表明：純波時，由于植被的阻水作用，植被水域床面切應力沿程衰減，其衰減程度與入射波高、植被密度及植被淹沒高度呈現正相關；與純波時相比，在波浪和同向流共同作用下正向床面切應力幅值增大，負向床面切應力幅值減小；弱水流對植被水域床面切應力的大小及分布無明顯影響；強水流時，床面切應力在植被水域先增大后逐漸減小并在植被水域后顯著降低。

我司測試獲得的靜態蠕變裂紋擴展測試應力應變曲線評估“網絡結構”的長期穩定性：應力松弛測試無論是分子工程中的交聯劑效應，還是結構工程中的溶劑相調控，最終都影響了聚合物網絡的粘彈性。應力松弛測試能精準捕捉網絡鏈段在恒定形變下的重組與流動特性，預測材料在長期服役中的夾持力保持率，防止因應力松弛導致的粘接失效。

</p><p>下面是對于一篇論文的結果復現，作者設計了一個三明治結構，底層一個金屬層做全反射，中間的介質層調控FP腔的尺寸，上面的L型金屬條負責入射光x偏振轉換為y偏振的反射光，整體結構實現了一個反射型半波片的功能。為了表征轉換效果，還求解了反射光的線偏振度，圓偏振度，偏振方位角和橢圓率角。

關鍵詞：斯格明子；SPP波；光學斯格明子；相位調控本工作基于表面等離激元（SPP）場，設計六邊形金屬狹縫結構實現光學斯格明子的動態調控，通過時域有限差分法（FDTD）仿真，驗證入射光相位調控可精準改變光學斯格明子的形貌與位置，為拓撲光學結構的可控構建提供仿真依據。

超表面實現多參數調控（來自原文）未來超表面發展面臨的核心挑戰之一，是如何進一步提升可調控自由度的數量，以實現更復雜的光調制功能。文獻作者指出，需重點開展材料單位體積變化對光學參數影響的量化研究，而如何在不同波長條件下實現對同一光學參數的穩定調控，仍是當前研究的難點問題。盡管存在諸多技術障礙，但多元波前整形技術的發展，仍將為光學、電子、生物等多個領域的進步提供重要支撐。

通過靜電柵壓改變石墨烯費米能，研究團隊可以實現界面正-負折射的主動調控和動態切換。 戴慶課題組通過構造涂覆Si背柵的SiO?介電層向 石墨烯施加垂直電場（圖3A），成功調控了石墨烯的費米能。這種柵極可調諧器件提供了在原位主動控制極化激元波前，并在納米尺度上改變聚焦位置和相應光場的能力。

?如果應力未轉化為變形，則會發生熱殘留應力。 密度 (Density) 密度結果顯示目前步進時間的密度分布。 一般說來，凝固區域的密度較高而熔融區的密度較低。 在保壓結束時 EOP (End of Packing)，不均勻的密度分布可能導致零件成品的翹曲現象。

流固耦合模擬爆炸，壓力只在炸藥的part里面傳播，不向被爆結構傳播？

使用了*INITIAL_VOLUME_FRACTION_GEOMETRY關鍵字將炸藥填充在空氣域中，該關鍵字的使用方法見lsdyna軟件使用手冊，詳細設置可參考手冊上的例子?

結果表明：在2 種動力荷載作用下，坡面顆粒最大運動距離均超過5 m；橫向地震波作用時，顆粒在臨空狀態下產生的橫向位移較大；縱向地震波作用時，顆粒沿坡面滾落；2 種動力條件下坡體內的應力演變規律較為接近，應力變化與坡面的距離相關，距離越大，應力降低的速度越慢，幅度越小；縱向地震波作用時，其滑動范圍小于橫向地震波，但應力釋放快于橫向地震波；由坡體內部應力變化幅度可知，在動力荷載條件下，坡內大部分區域的應力降低至初始應力的