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使用層流的泊肅葉定律確定流速 當(dāng)通過管道的流體流動(dòng)狀態(tài)為層流時(shí)，流體的體積速率或流速取決于諸如壓力差和粘度提供的阻力等因素。粘性阻力受管道長(zhǎng)度、粘性性質(zhì)和管道橫截面半徑的四次方的影響。 泊肅葉層流定律指出，流量與管道兩端之間的壓差及其半徑 r 的四次方成正比。該定律通常被稱為 Hagen-Poiseuille 方程或流體動(dòng)力學(xué)定律。

傅立葉著名的熱方程于1822年引入，描述了當(dāng)熱量流經(jīng)材料時(shí)，溫度在空間和時(shí)間上的變化。一般說來，這個(gè)公式很好地描述了高溫下宏觀（通常是一毫米或更大）物體中的熱傳導(dǎo)。然而，傅立葉熱方程未能描述所謂的流體動(dòng)力熱現(xiàn)象。泊肅葉熱流就是這樣一種現(xiàn)象，其中的熱流變得類似于流體在管道中的流動(dòng)：它在中心有最大值，在邊界有最小值，這表明熱是以粘性流體流動(dòng)的形式傳播。

準(zhǔn)確模擬慣性聚焦中粒子的遷移 這個(gè)基準(zhǔn)示例中，以一個(gè)二維泊肅葉流中的粒子軌跡為例來說明。為了說明相關(guān)的力，我們使用了來自兩個(gè)平行壁中的流體速度呈二維拋物線分布的粒子的類似遷移表達(dá)式。COMSOL 中內(nèi)置的升力和曳力修正使我們能夠在模擬分析中考慮到這些壁的存在。 注：升力和曳力構(gòu)成了作用在蠕動(dòng)流內(nèi)的中性懸浮粒子上的總力。根據(jù)定義，重力和浮力相互抵消。

當(dāng)研究間隙大小對(duì)壓縮機(jī)的性能影響時(shí)，我們不需重新建立不同間隙大小的幾何模型，來對(duì)比不同尺寸下的間隙流動(dòng)特征，而直接通過基于泊肅葉流動(dòng)剪切應(yīng)力的經(jīng)驗(yàn)間隙模型來得到間隙內(nèi)的流動(dòng)特征，從而解決了間隙網(wǎng)格質(zhì)量差帶來的問題，同時(shí)不影響計(jì)算速度以及精度。

當(dāng)研究間隙大小對(duì)壓縮機(jī)的性能影響時(shí)，我們不需重新建立不同間隙大小的幾何模型，來對(duì)比不同尺寸下的間隙流動(dòng)特征，而直接通過基于泊肅葉流動(dòng)剪切應(yīng)力的經(jīng)驗(yàn)間隙模型來得到間隙內(nèi)的流動(dòng)特征，從而解決了間隙網(wǎng)格質(zhì)量差帶來的問題，同時(shí)不影響計(jì)算速度以及精度。

當(dāng)研究間隙大小對(duì)壓縮機(jī)的性能影響時(shí)，我們不需重新建立不同間隙大小的幾何模型，來對(duì)比不同尺寸下的間隙流動(dòng)特征，而直接通過基于泊肅葉流動(dòng)剪切應(yīng)力的經(jīng)驗(yàn)間隙模型來得到間隙內(nèi)的流動(dòng)特征，從而解決了間隙網(wǎng)格質(zhì)量差帶來的問題，同時(shí)不影響計(jì)算速度以及精度。