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上方視場角為0°到30°的-3.00D透鏡範例中，在OpticStudio中我們能求得基本曲線為+4.50D。在Layout中我們可以看到一個傳統的眼科半月形鏡片，這個基本曲線是個常見的形狀。然而，這個結論是根據我們的設計流程而來的，基於平面入射波、視場角與其權重、透鏡與眼睛旋轉中心的距離、一些像差的忽略 (尤其是對畸變的忽略)，以及其他更多的假設。

圖 3 很好地證明了這種轉變Bandres 和 Gutiérrez-Vega 的論文：2作者直接提供的另一個圖也顯示了這種轉變（對於 p = 4）：2當 e 接近 0 時，Ince-Gaussian DLL 準確地再現了 Laguerre-Gaussian 模態的結果。

或者，參考文獻[3]顯示了如何使用Lumerical FDTD軟體為給定的相位曲線設計超穎透鏡。這種方法的缺點是設計人員可能無法檢查整個系統的性能。例如，沒有辦法考慮所有繞射階數來檢查點擴展函數（PSF）。類似地，儘管可以追蹤“非有效”的順序光線，但沒有計算出繞射效率，因此沒有辦法知道雜散光路中的功率比。

對於薄的全像，其他繞射階數的效率可能不為零，如-1 -2 +2 -3 +3 ...。這些額外階數不在耦合波理論的考慮中。 多重光柵 (multiplex): 全像中只能同時存在一組光柵。Kogelnik的方法不允許多於一個光柵重疊在一個區域。 雙折射材料: 全像的材料被認為是均向性的。不允許使用雙折射材料。

文件格式為txt。 圖4-14 導入數據的格式 圖4-15為導入的數據與模型對比。“x”符號離散點表示試驗數據。

%將口徑平移至相應位置b=T*b;a(1:3,:)=0.001*b(1:3,:);%% 調整格式fileID=fopen('nearfield.hfe','w'); %新建近場文件，存放調整完格式的數據fprintf(fileID,'%9.8E %9.8E %9.8E %9.8E %9.8E %9.8E %9.8E %9.8E %9.8E\n ',a);

_2);uvw0 = [u0;v0;w0];r0=sin(euler_1)*cos(euler_3)+cos(euler_1)*sin(euler_3)*cos(euler_2);s0=-sin(euler_1)*sin(euler_3)+cos(euler_1)*cos(euler_3)*cos(euler_2); t0=-cos(euler_1)*sin(euler_2

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文件可以是txt，csv，dat格式，將每個點的坐標以文件的形式儲存，r、z坐標值可以用空格或英文輸入狀態的逗號隔開；表格就是直接在軟件中輸入r、z坐標即可。

用戶自定義的光柵數據寫在文本文件"user_grating_data_xx.txt"中，其中 xx 是正整數，可以通過使用 DLL"srg_user_defined_RCWA.dll"進行讀取。 用戶自定義光柵的文件格式 光柵形狀由多個層定義。每層由背景材料定義，并可選包含其他材料的幾個部分。有關層的更多信息，請參閱"層的概念"部分。

1.時程分析的步驟1.1 時程函數定義用戶可以通過定義>函數>時程函數，進行時程函數的導入，通常我們可以采用來自于文件的方式將地震波文件導入ETABS中，目前支持的地震波格式主要為.txt或.dat文件。圖1 地震波導入我國規范規定，時程分析中必須要采用一條人工波，ETABS可以通過匹配反應譜的方式生成人工波。

S], 2006:111 P.; A5 ? 滯回環面積（耗散能）、輸入總能量、彈性變形能計算 以下引用的論文中，對滯回環面積如何定義的給出了詳細的解釋。