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Jones Matrix根據下方的式子改變電場的Jones向量上式中的A, B, C, D皆為複數形式。在鏡頭數據編輯器(LDE)和非序列元件編輯器(Non-Sequential components editor)，我們可以在Jones Matrix後方的欄位輸入各元素的實數及虛數部分，以定義不同的Jones Matrix。

該模型的輸入是階數 p 和度數 m、束腰 (w0)、光束的半焦距 (f0) 和光束極性（0 = 偶數；1 = 奇數）；最後一個輸入決定了光束是由偶數還是奇數 Ince 多項式描述的。 Bandres 和 Gutiérrez-Vega 的論文中提供了上述每個輸入的完整描述。 2 列出了一些未使用的輸入，以便該模型的輸入表結構與 OpticStudio 中內置的高斯腰模型的結構相匹配。

我們可以輸入鏡片後表面頂點處的屈光率作為此表面的一組解，此時系統便只剩鏡片前表面的曲率半徑(或稱為基本曲線)這個唯一變數。下圖我們可以看到前述的-3.00D範例的LDE設定 (此時後表面頂點的屈光率是-0.003mm^-1)。材質CR-39是由附件的OPHTALMIC.agf玻璃庫中取得的，與MISC玻璃庫中的CR39有些不同，更多資訊請看下方的玻璃庫說明。

當系統僅包含單個超穎透鏡時，設計人員可以直接從Lumerical FDTD中的超穎透鏡上入射平面波前開始。將超穎透鏡之後的電場輸出導出為ZBF檔，然後將其進一步導入OpticStudio POP中以評估最終的PSF。但是，當超穎透鏡置於透鏡之間並且入射光束不是平面波前時，設計人員可以使用POP中的平面波開始模擬。光束在POP中傳播到超穎透鏡的前端，並作為ZBF檔導出。

打開評價函數，重新輸入以下數值驗證。可以看到目前的最大視場 (Hy=1) 邊緣光線 (Py=-1) 的波前差等於3.555676，跟OPD Fan中的結果一致。在Wavefront Map中也可以驗證到。

經驗上，我們是確保以下條件來保證耦合波理論仍然適用: 多階繞射: 這與厚度的限制相同。對於厚的全像，輸入光線的能量將只轉移到直接穿透的0階波或繞射的+1階波上。對於薄的全像，其他繞射階數的效率可能不為零，如-1 -2 +2 -3 +3 ...。這些額外階數不在耦合波理論的考慮中。 多重光柵 (multiplex): 全像中只能同時存在一組光柵。

在此示例中，我們將使用840 nm中心波長，60 nm FWHM光源，該光源透過以下方式在空氣中提供5μm的軸向分辨率：這些光譜特性來自Superlum市售的超發光二極管，它具有生物成像的共同波長和足夠高的分辨率的帶寬。 我們將忽略準直光學，而是從入射光束進入干涉儀開始。

1.時程分析的步驟1.1 時程函數定義用戶可以通過定義>函數>時程函數，進行時程函數的導入，通常我們可以采用來自于文件的方式將地震波文件導入ETABS中，目前支持的地震波格式主要為.txt或.dat文件。圖1 地震波導入我國規范規定，時程分析中必須要采用一條人工波，ETABS可以通過匹配反應譜的方式生成人工波。

將地下室建入整體模型后，需要在計算參數的幾處設置地下室相關的參數： 1、在結構總體信息頁中設置地下室層數、嵌固端所在層號； 2、在計算控制信息頁中填寫地下室是否按照剛性樓板假定計算； 3、在地下室信息頁填寫地下室回填土的側向約束、側向水土壓力等地下室相關參數。

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在美國設計規范ASCE 7-16中，使用強度折減系數R對使用線彈性偽加速度譜計算得到彈性地震力Fe折減獲得結構設計基底剪力Fy。

在采用消能減震方法的情況下，在較低級別地震或風振作用下結構可以獲得足夠的初始剛度而保持彈性狀態；而在較高級別地震或風振作用下，當結構的側向變形尚未開始變大時，耗能裝置就能先于結構進入非彈性狀態，從而避免結構的承重構件進入到非彈性狀態。 本期給大家主要帶來的是減震設計中的黏滯阻尼器相關的內容。

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而不是通過1.2倍罕遇地震下最大位移對應恢復力來確定。畢竟我們并不知下一次地震來的是多大的地震。 而實際上，在震害中很難達到極限最大殘余位移，由于地震幅值變化特性，會將支座殘余變形震小，通常會小于極限最大殘余變形的一半。 在Peer網上隨機下載100條各式各樣的地震波，進行計算分析。

【JY】如何解決MATLAB GUI編程軟件移植運行問題？