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此外，當(dāng)前OpticStudio不支援在例如Y-Z平面上顯示橫截面PSF。如參考文獻(xiàn)[4]中所述，需要一個巨集來掃描不同Z位置的PSF並創(chuàng)建圖。1.4 參數(shù)化 DOE 矢高-> POP像上述方法一樣，可以透過在OpticStudio中對二進制矢高建模來模擬菲涅耳波帶片。但是，對於這種類型的DOE，光線追跡引擎將無法正常工作。垂直入射到DOE上的光線不會改變其方向，因為表面沒有傾斜。

(a) 表面反射光柵 (b) 體積全像光柵 圖1(b)所示的VHG是通過在感光材料薄膜上曝光兩個或多個光束來製造。然後將薄膜進行化學(xué)或熱顯影：這就是光柵。光柵上的表面是光滑的，但光柵內(nèi)部的折射率是正弦調(diào)變的。為了對VHG進行建模，需要使用高效的Kogelnik理論或嚴(yán)格耦合波分析（RCWA）等算法。

如下圖所示：來自紅色行人的散射光到達(dá)了雷射雷達(dá)探測器的一個單位圖元上。雷射雷達(dá)會將接收到返回信號花費的時長記錄下來，即飛行時間，並將飛行時間轉(zhuǎn)換為距離。圖元的位置可表明入射光的方向。這兩個值都表明散射光線來自站在離貨車10米遠(yuǎn)的紅色行人。OpticStudio實際上測量的不是時間，而是光線路徑長度，也就是物體和探測器之間的距離。

模型系統(tǒng)健康人眼的角膜和虹膜（A）以及視網(wǎng)膜組織（B）的橫截面圖像如下所示。 顏色變化對應(yīng)於返迴光強度的變化。 這表明發(fā)生了重大變化。代表性的OCT系統(tǒng)如下所示。 光束應(yīng)均勻地分成兩臂，其中一個在樣品體積上會聚，以最小化給定掃描的照射面積。 光源應(yīng)為一束準(zhǔn)直的寬帶光束；大帶寬意味著低相干性和高精度定位產(chǎn)生相干性的深度。

提供的範(fàn)例，選擇了 Lenslet Array 1 物件， 它由矩形體陣列組成，每個矩形體的前表面為平面，後表面為使用者自訂數(shù)目的重複曲面。後表面可以是平面、球面、圓錐面、多項式非球面或環(huán)形表面。這使得陣列中透鏡元件表面形狀的定義和優(yōu)化具有了極大的靈活性。下圖顯示了透鏡陣列1物體，它是由7 x 5個矩形透鏡組成的透鏡陣列，每個矩形透鏡都可以看作一個球面透鏡的矩形區(qū)域。

圖 3 很好地證明了這種轉(zhuǎn)變Bandres 和 Gutiérrez-Vega 的論文：2作者直接提供的另一個圖也顯示了這種轉(zhuǎn)變（對於 p = 4）：2當(dāng) e 接近 0 時，Ince-Gaussian DLL 準(zhǔn)確地再現(xiàn)了 Laguerre-Gaussian 模態(tài)的結(jié)果。

此外還有一點是我們需要特別注意的，範(fàn)例所使用的設(shè)計方法忽略了大部分的複雜人眼結(jié)構(gòu)，此處我們僅考慮瞳孔的大小，且此時無轉(zhuǎn)動的眼睛也是不被納入考量的。如下圖，對一個遠(yuǎn)視的眼睛而言，其遠(yuǎn)點球位於眼球的後方。在OpticStudio中，眼科鏡片的設(shè)計看起來是十分簡單的。我們可以輸入鏡片後表面頂點處的屈光率作為此表面的一組解，此時系統(tǒng)便只剩鏡片前表面的曲率半徑(或稱為基本曲線)這個唯一變數(shù)。

Alvarez 鏡組 (圖片來源: www.spiedigitallibrary.org) 如下圖所示，每個 Alvarez 鏡組代表一個具有光功率變化的光學(xué)元件。每對中Alvarez鏡片的橫向位移會改變Alvarez鏡組的光焦度。圖4. Alvarez鏡組的一般工作原理。圖2.

在按下 [加工精靈] (Process Wizard) 按鈕後，便會顯示以下資訊。

入射光的電場並非用單一個點來描述，相對的，我們會假設(shè)該電場比多重光束干涉發(fā)生的區(qū)域更大許多。在Zemax OpticStudio中，我們使用field係數(shù)來表示這個結(jié)果，這些係數(shù)已經(jīng)被薄膜膜層的程式驗證過許多次。薄膜理論的慣例是計算平面法向量方向上的相位變化，這表示其假設(shè)了一個虛擬的平面波從薄膜最外層一路傳播到基板。

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智慧型手機是地球上最普遍的消費技術(shù)之一，包含大量高科技光學(xué)系統(tǒng)。大多數(shù)都有多個相機單元，這對設(shè)計師和製造商提出了挑戰(zhàn)，以滿足嚴(yán)格的性能、成本和尺寸要求。在這篇Blog中，我們將討論 Zemax 解決方案如何幫助應(yīng)對和克服這些挑戰(zhàn)。智慧型手機鏡頭模組用於智慧型手機相機的鏡頭模組非常複雜，每個模組都包含多個鏡頭元件。

流體區(qū)域速度云圖如圖5所示，XY截面速度云圖如圖6所示，細(xì)孔出口處風(fēng)速曲線如圖7所示。在距離出風(fēng)細(xì)孔5 mm處劃線取值，查看各細(xì)孔風(fēng)速曲線如圖7所示，平均風(fēng)速31.8 m/s,風(fēng)速偏差約10%，且無明顯大周期趨勢變化，氣墊輥出風(fēng)情況滿足使用要求。

后處理結(jié)果對制動過程的云圖進行初步繪制，截面速度云圖如下所示：制動過程中的制動盤溫度云圖動畫結(jié)果如下所示 ： 制 動過程中的制動盤溫度（邊界值）動畫結(jié)果如下所示：

圖20.某點速度隨時間變化以上就是本教程的所有內(nèi)容，涵蓋了完整的一次fluent瞬態(tài)計算的全部過程，包括前處理，求解器設(shè)置，以及后處理等，而所有的操作均可以在北鯤云里完成，無需配備高性能計算機以及節(jié)省了安裝繁瑣的工具的時間，同時調(diào)研了多種超算平臺，發(fā)現(xiàn)北鯤云的價格優(yōu)勢巨大，同等算例下耗費的同等時間下，其他平臺的計算成本是北鯤云的1~4倍。

具體的網(wǎng)格劃分如下圖所示：網(wǎng)格劃分情況可以參考 Fluent meshing 層鋪動網(wǎng)格劃分教程（一） 3 FLUENT 設(shè)置3.1 General設(shè)置與網(wǎng)格導(dǎo)入首先導(dǎo)入網(wǎng)格，由于是三部分網(wǎng)格，因此需要通過附加case的方式，將其余兩部分網(wǎng)格導(dǎo)入，然后勾選穩(wěn)態(tài)計算，具體設(shè)置如下圖所示。

葉片截面最大弦長約為4.5m，本文取遠(yuǎn)場與葉片距離為該值的8倍。由于FENSAP流場求解器要求壁面第一層網(wǎng)格尺寸必須小于10-5m，本文采用0.005mm的邊界層第一層網(wǎng)格厚度。計算區(qū)域內(nèi)生成的網(wǎng)格如圖所示。網(wǎng)格在葉片表面附近密度增大用來捕捉邊界層區(qū)域的流動信息。為了得到更加準(zhǔn)確的計算結(jié)果，這里將地面也建立了致密的邊界層網(wǎng)格。

摘要：隨著高性能計算（HPC）、云計算、人工智能等行業(yè)迅猛的發(fā)展，計算機芯片的熱流密度持續(xù)升高。為了保證計算機高效、穩(wěn)定的運行，對散熱問題的解決提出了巨大的挑戰(zhàn)，相變散熱是一種非常有優(yōu)勢的散熱方式，近幾年受到人們廣泛關(guān)注。

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