色散分析的案例
OptiSystem-系統角度下分析色散補償方案
在本文章中，我們將展示色散補償方案如何影響系統性能。色散的脈沖展寬效應導致相鄰位周期中的信號重疊。這稱為碼間干擾（ISI）。展寬是距離和色散參數D的函數。色散參數以ps/nm/km為單位，隨光纖的變化而變化。它也是波長的函數。對于標準單模光纖（SMF），在1.55um波長范圍內，D值通常大約為17ps/nm/km。對于色散位移光纖（DSF），在同一窗口中的最大值為3.3ps/nm/km。非零色散光纖（NDF）的色散范圍為1～6ps/nm/km或-1～6ps/nm/km。
對于外部調制光源，受色散限制的傳輸距離為
當D=16 ps/（km nm）和2.5 Gbps時，L≈ 500km，而在10gbps比特率下，它下降到30km。色散補償光纖或光纖布拉格光柵等技術可以用來補償光纖中累積的色散。在下面的例子中，我們將展示三種不同的方案，前補償、后補償和對稱補償，以補償光纖色散。首先我們將使用色散補償光纖（DCF）。然后我們將展示色散補償器的累積色散量如何影響性能。在這種情況下，我們將使用一個理想的色散補償模塊（DCM）作為色散補償器來說明這個想法。
用DCF進行前、后、對稱補償
前、后和對稱補償配置如圖1、圖2和圖3所示。在我們的模擬中，我們在每根光纖后面使用了光放大器來補償跨距損耗。SMF的色散參數為120km長和16ps/nm-km。因此，總累積色散為16×120=1920 ps/nm。這種很大的色散可以通過使用一個24公里長、色散為-80 ps/km nm的DCF來補償。總傳輸距離為120×2=每種情況240公里。在補償后的情況下，DCF放在SMF之后。在對稱補償情況下，光纖的放置順序為SMF、DCF、DCF、SMF。
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在本文章中，我們將展示色散補償方案如何影響系統性能。色散的脈沖展寬效應導致相鄰位周期中的信號重疊。這稱為碼間干擾（ISI）。展寬是距離和色散參數D的函數。色散參數以ps/nm/km為單位，隨光纖的變化而變化。它也是波長的函數。對于標準單模光纖（SMF），在1.55um波長范圍內，D值通常大約為17ps/nm/km。對于色散位移光纖（DSF），在同一窗口中的最大值為3.3ps/nm/km。非零色散光纖（NDF）的色散范圍為1～6ps/nm/km或-1～6ps/nm/km。
對于外部調制光源，受色散限制的傳輸距離為
當D=16 ps/（km nm）和2.5 Gbps時，L≈ 500km，而在10gbps比特率下，它下降到30km。色散補償光纖或光纖布拉格光柵等技術可以用來補償光纖中累積的色散。在下面的例子中，我們將展示三種不同的方案，前補償、后補償和對稱補償，以補償光纖色散。首先我們將使用色散補償光纖（DCF）。然后我們將展示色散補償器的累積色散量如何影響性能。在這種情況下，我們將使用一個理想的色散補償模塊（DCM）作為色散補償器來說明這個想法。
用DCF進行前、后、對稱補償
前、后和對稱補償配置如圖1、圖2和圖3所示。在我們的模擬中，我們在每根光纖后面使用了光放大器來補償跨距損耗。SMF的色散參數為120km長和16ps/nm-km。因此，總累積色散為16×120=1920 ps/nm。這種很大的色散可以通過使用一個24公里長、色散為-80 ps/km nm的DCF來補償。總傳輸距離為120×2=每種情況240公里。在補償后的情況下，DCF放在SMF之后。在對稱補償情況下，光纖的放置順序為SMF、DCF、DCF、SMF。
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在本文章中，我們將展示色散補償方案如何影響系統性能。色散的脈沖展寬效應導致相鄰位周期中的信號重疊。這稱為碼間干擾（ISI）。展寬是距離和色散參數D的函數。色散參數以ps/nm/km為單位，隨光纖的變化而變化。它也是波長的函數。對于標準單模光纖（SMF），在1.55um波長范圍內，D值通常大約為17ps/nm/km。對于色散位移光纖（DSF），在同一窗口中的最大值為3.3ps/nm/km。非零色散光纖（NDF）的色散范圍為1～6ps/nm/km或-1～6ps/nm/km。
對于外部調制光源，受色散限制的傳輸距離為
當D=16 ps/（km nm）和2.5 Gbps時，L≈ 500km，而在10gbps比特率下，它下降到30km。色散補償光纖或光纖布拉格光柵等技術可以用來補償光纖中累積的色散。在下面的例子中，我們將展示三種不同的方案，前補償、后補償和對稱補償，以補償光纖色散。首先我們將使用色散補償光纖（DCF）。然后我們將展示色散補償器的累積色散量如何影響性能。在這種情況下，我們將使用一個理想的色散補償模塊（DCM）作為色散補償器來說明這個想法。
用DCF進行前、后、對稱補償
前、后和對稱補償配置如圖1、圖2和圖3所示。在我們的模擬中，我們在每根光纖后面使用了光放大器來補償跨距損耗。SMF的色散參數為120km長和16ps/nm-km。因此，總累積色散為16×120=1920 ps/nm。這種很大的色散可以通過使用一個24公里長、色散為-80 ps/km nm的DCF來補償。總傳輸距離為120×2=每種情況240公里。在補償后的情況下，DCF放在SMF之后。在對稱補償情況下，光纖的放置順序為SMF、DCF、DCF、SMF。
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在本文章中，我們將展示色散補償方案如何影響系統性能。色散的脈沖展寬效應導致相鄰位周期中的信號重疊。這稱為碼間干擾（ISI）。展寬是距離和色散參數D的函數。色散參數以ps/nm/km為單位，隨光纖的變化而變化。它也是波長的函數。對于標準單模光纖（SMF），在1.55um波長范圍內，D值通常大約為17ps/nm/km。對于色散位移光纖（DSF），在同一窗口中的最大值為3.3ps/nm/km。非零色散光纖（NDF）的色散范圍為1～6ps/nm/km或-1～6ps/nm/km。
對于外部調制光源，受色散限制的傳輸距離為
當D=16 ps/（km nm）和2.5 Gbps時，L≈ 500km，而在10gbps比特率下，它下降到30km。色散補償光纖或光纖布拉格光柵等技術可以用來補償光纖中累積的色散。在下面的例子中，我們將展示三種不同的方案，前補償、后補償和對稱補償，以補償光纖色散。首先我們將使用色散補償光纖（DCF）。然后我們將展示色散補償器的累積色散量如何影響性能。在這種情況下，我們將使用一個理想的色散補償模塊（DCM）作為色散補償器來說明這個想法。
用DCF進行前、后、對稱補償
前、后和對稱補償配置如圖1、圖2和圖3所示。在我們的模擬中，我們在每根光纖后面使用了光放大器來補償跨距損耗。SMF的色散參數為120km長和16ps/nm-km。因此，總累積色散為16×120=1920 ps/nm。這種很大的色散可以通過使用一個24公里長、色散為-80 ps/km nm的DCF來補償。總傳輸距離為120×2=每種情況240公里。在補償后的情況下，DCF放在SMF之后。在對稱補償情況下，光纖的放置順序為SMF、DCF、DCF、SMF。
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RP 系列激光分析設計軟件 | 模間色散
模間色散(也稱為模式色散)是一種現象，即在多模光纖(或其他波導)中傳播的光的群速度不僅取決于光學頻率(→色散)，還取決于所涉及的傳播模式。
圖1顯示了一個數值模擬，其中一個200fs的超短脈沖被發射到一個50cm長的多模光纖中，從而激發多個模式。在光纖之后，由于不同模式的不同群速度，相應的模式的貢獻也出現在不同的時間。基模最先出現，因為它最快。
圖1:注入50cm長多模光纖的200fs輸入脈沖的輸出功率與時間的關系。
模間色散的強度可以量化為差模延遲(DMD)。它很大程度上取決于纖芯內和周圍光纖的折射率分布。例如，對于階躍折射率分布，高階模式具有較低的群速度，這可能導致10 ps/m = 10 ns/km數量級的差分群延遲。因此，在一千米長的光纖鏈路中實現每秒幾個G比特的數據速率幾乎是不可能的。
在基于多模光纖的光纖通信系統中，模間色散會嚴重限制可達到的數據傳輸速率(比特率)。為了避免強烈的信號失真，通常需要將脈沖保持足夠長，以保持不同模式分量的合理時間重疊，這不可避免地會限制數據速率。
消除模間色散的自然方法是使用基于單模光纖的光纖鏈路:如果只有一種傳播模式可用(不考慮可能的偏振模式色散和包層模式)，則傳播時間之間不會有差異。不過，使用拋物線折射率分布的多模光纖也能最大程度地減少模間色散。
展開 RP 系列激光分析設計軟件 | 色散補償
圖2:僅對二階色散進行補償時，色散位移光纖 10 千米（實線）和 50 千米（虛線）后的脈沖畸變。
傳輸光纖的色散可以通過不同設計的光纖或其他光學元件進行補償。色散補償模塊（DCM）可包含長段色散位移光纖或啁啾光纖布拉格光柵等。后者的優點是結構緊湊，插入損耗相對較低。
在一定程度上，光數據傳輸系統中的色散影響也可以通過電子色散補償以經濟有效的方式得到緩解。
鎖模激光器中的色散補償
在用于產生飛秒脈沖的鎖模激光器中，由激光諧振器中的增益介質和其他光學元件引入的色度色散通常并不理想，因為它會導致產生的脈沖變寬和啁啾。雖然自然產生的色度色散通常處于正常色散狀態（至少對于在短波長下工作的激光器而言），但所需的色度色散可能接近零，甚至是反常的（對于在諧振器中形成準孑子脈沖而言）。這種色散值可以通過引入反常色散的光學元件來實現。在體激光器中，這類元件通常是特殊的介質色散鏡（如整體式 Gires-Tournois 干涉儀或啁啾鏡）或棱鏡對。
對于鎖模光纖激光器，色散可通過特殊色散光纖（如光子晶體光纖或使用高階模式的多模光纖）、啁啾光纖布拉格光柵或有時通過成對衍射光柵等塊狀元件進行補償。
對于持續時間低于 30 fs 的脈沖，不僅需要控制二階色散，還需要控制高階色散。因此，選擇合適的棱鏡對材料或優化棱鏡壓縮機的幾何形狀就顯得尤為重要。還有一種稱為 GRISM 的特殊裝置[7]，棱鏡上有一個光柵結構，可以優化二階和三階色散的強度比。
色散脈沖壓縮
色散光學元件還可用于對激光諧振器外的超短脈沖進行色散（線性）壓縮。
展開 光波導設計“避坑指南”：90%工程師踩過的坑，OAS光學軟件提前規避
? 全彩化難題：光柵色散導致 RGB 三色光耦合效率不均，色偏、彩虹效應難以根除。
? 量產良率低：納米級光柵對基底平整度、潔凈度要求極高，大尺寸鏡片良率僅50-70%。
? 成本偏高：高端材料與設備依賴進口，消費級 AR 眼鏡價格仍超2000 元，普及受限。
02/光學軟件在“四大瓶頸”中的困難
四大技術瓶頸的破解，離不開專業光學軟件的支撐，但當前主流光學軟件在適配光波導場景、解決核心瓶頸時，存在諸多難以突破的困難，成為工程師設計過程中的主要“坑點”。
? 跨尺度仿真斷層，精度與效率失衡
? 光柵優化與色散分析能力不足
? 雜散光分析與工藝適配不足
? 行業適配性差且缺乏自主可控能力
03/OAS光學軟件精準規避設計陷阱
（OAS光學軟件主界面）
? 跨尺度耦合仿真，平衡三大核心指標
OAS軟件集成幾何光學到波動光學的跨尺度仿真，打通宏觀光路與微觀光柵的仿真壁壘，無需多軟件切換，實現毫米級到納米級全尺度無縫仿真。
? 精準色散校正，消除色偏與彩虹效應
針對全彩化過程中的色偏、彩虹效應，OAS軟件內置偏振與色散專項分析模塊，可精準模擬RGB三色光的傳播特性與色散規律，生成針對性校正方案。
? 提前規避隱患，適配國內量產工藝
OAS光學軟件為國產自主研發，無授權限制，解決“卡脖子”與成本偏高問題。內置海量材料庫與多種波導模板，一鍵生成初始模型，將建模周期大幅縮短。
04/總結
光波導行業正處于高速發展的關鍵階段，四大核心技術瓶頸是行業普及的主要障礙，而傳統光學軟件在破解這些瓶頸時的諸多困難，更是讓多數的光學工程師陷入設計陷阱。
OAS是一款立足國內產業鏈需求，以簡潔、高效、專業的核心功能，幫助工程師規避各類隱患的光學軟件。
展開 光通訊系統仿真設計軟件——Optiwave系列
應用范圍：
? 從組件到物理層次中系統標準的光通訊系統設計 ? CATV or TDM/WDM 網絡設計 ? SONET/SDH 環形網設計
? 發射器、通道、放大器、接收器設計 ? 色散分析
? 使用不同的接收器估計誤碼率及系統的損失 ? 記錄系統誤碼率及 link budget 計算
光纖激光器設計軟件 | RP Fiber Power 的應用場景
下面將介紹 RP Fiber Power 可用于分析和優化的設備:
（a）單模或多模光纖
基于該軟件自帶的模式求解器，根據給定的折射率分布可以計算所有模態的特性，如振幅分布、有效模場面積、有效折射率以及色散等；還可以計算光纖耦合效率；模擬彎曲、非線性自聚焦或增益導引對光束傳播、高階孤子傳播的影響。
（b）光纖耦合器，雙包層光纖，多芯光纖，平面光波導
可以模擬雙包層光纖中的泵浦吸收，研究光束在光纖耦合器中的傳播，光在錐形光纖中的傳播，分析光纖彎曲的影響，放大器中的交叉飽和效應，泄漏模式等。
（c）光放大器
研究單級或多級放大系統中光纖的增益飽和特性(連續波或脈沖放大)、能量傳輸、猝滅效應、放大自發輻射等，比如：鉺鐿共摻光纖放大器。
（d）光纖通信系統
分析色散和非線性信號失真，放大器噪聲的影響，優化放大器的非線性管理和放置。
（e）光纖激光器
可以去分析和優化激光器的功率轉換效率、波長調諧范圍等參數，也可以進行調 Q 激光器的動態模擬等。
（f）超快光纖激光器和放大器
可以仿真脈沖往返多次后的穩態行為、考慮光纖的非線性和色散的影響、定義不同類型折射率分布的脈沖放大、最佳色散脈沖壓縮、反饋靈敏度、超連續譜的產生等等。
（g）超快體激光器和放大器
研究調 Q、鎖模行為，找到飽和吸收器所需的特性，分析反饋靈敏度，研究啁啾脈沖放大系統、再生放大器等。
特別是與單模光纖一起使用時，高機械穩定性很重要。
展開 流體力學發展概況和未來趨勢
流體力學的發展概況
本世紀的流體力學取得多方面的重大進展，特別是在本世紀下半葉，由于實驗測試技術、數值計算手段和分析方法上的進步，在多種非線性流動以及力學和其他物理、化學效應相耦合的流動等方面呈現了豐富多采的發展態勢。
在實驗方面，已經建立了適合于研究不同馬赫數、雷諾數范圍典型流動的風洞、激波管、彈道靶以及水槽、水洞、轉盤等實驗設備，發展了熱線技術、激光技術、超聲技術和速度、溫度、濃度及渦度的測量技術，流動顯示和數字化技術的迅猛發展使得大量數據采集、處理和分析成為可能，為提供新現象和驗證新理論創造了條件。
計算流體力學發展極快。出現了有限差分、有限元、有限分析、譜方法和辛算法；建立了較完整的理論體系，即穩定性理論、數值耗散和色散分析、網格生成和自適應技術、迭代和加速收斂方法；
提出了求解自由邊界問題的多種拉格朗日和歐拉的混合方法，計算包含復雜激波系的復雜流場的高精度格式等。目前，計算流體力學已經成為流體力學各分支中不可缺少的工具。
分析方法的主要進步當首推漸近展開法的日趨成熟，多種漸近法(如匹配展開法、多重尺度法、平均變分法等)被廣泛運用于求解弱非線性問題。純粹數學中的泛函、群論、拓撲學，尤其是微分動力系統的發展為研究非線性問題提供了有效的手段。
本世紀對流體力學中的一些基本流動現象的研究取得了可喜的進步，下面將分別敘述在湍流、流動穩定性、混沌、非線性波、渦運動、
1、湍流
流體力學中最普遍的現象是湍流，而湍流機制則是最基本的問題，曾吸引眾多的力學家、物理學家和數學家從事研究，如：普朗特，柯莫戈羅夫Kolmogorov)，蘭道(Landau)等。經過多代人的研究，經歷了唯象理論、統計理論、模式理論直至今天的直接數值模擬等階段，對這一問題的認識已大為深化。
展開 光譜儀 | RP 系列激光分析設計軟件
基于傳播時間的色散光譜分析
對于寬帶超短脈沖的頻譜分析原理可以實現完全不同的操作。人們可以簡單地通過一根長光纖發送這樣的脈沖，這會引入大量的色散，而且會導致不同光譜分量在光纖之后的到達時間不同：例如，原始脈沖持續時間遠低于100 fs的脈沖可能會分散在幾個納秒內。通過使用光電二極管和示波器分析該光，可以獲得光譜信息。當然，我們應該確保光學非線性效應不會使結果無效；在光纖中，這極大限制了允許的峰值功率。
該方法的一個非常有吸引力的特性是可以高速記錄光譜。單個超短脈沖足以達到該目的，而傳統的掃描光譜儀可能需要很多秒，并且會對脈沖序列上的光譜進行平均。
極端光譜區的光譜儀
傳統的光譜儀在可見光譜范圍或近紅外光或紫外光下工作。然而，也有可在極端光譜區域運行的光譜儀。
有些設備在短波長下工作，即在極紫外 (EUV) 甚至 X 射線區域，波長僅為幾納米。此類裝置利用原子尺度上的周期性，可能由線間距非常小的衍射光柵、在 X 射線區域甚至單晶光柵構成。作為一種光電探測器，可以使用特殊的 X 射線CCD相機或微通道板 (MCP) 探測器（→光電倍增管）。
其他光譜儀適用于中紅外光譜區域（→中紅外光譜儀）。它們需要特殊的紅外光學器件和合適的探測器。長波長光電探測器是可用的，但在探測噪聲和帶寬方面性能有限。通過使用激光和頻產生方法，將紅外光通過上轉換效應轉換為可見光或近紅外光，以便利用可見光或近紅外光電探測器，可以實現實質性改進。這方面對于光譜儀尤其重要，其中需要一個多通道檢測器。此類器件大多采用硅技術，而且僅適用于大約1 μm以下的波長。
光譜儀的應用
因為光譜儀的應用領域非常廣泛。一些典型的例子如下：
· 在光學技術和基礎物理中，光譜儀用于表征各種光源和光學元件。
展開 
RP Fiber Power 光纖激光器及光纖器件設計軟件---簡介
應用
RP Fiber Power可用于分析和優化各種器件：
器件
應用示例
單模和多模光纖
計算模式屬性，如振幅分布，有效模式區域，有效指數，色散; 計算光纖耦合效率; 模擬彎曲，非線性自聚焦或增益引導對光束傳播的影響，高階孤子傳播
光纖耦合器，雙包層光纖，多芯光纖，平面光波電路
模擬雙包層光纖中的泵浦吸收，研究光纖耦合器中的光束傳播，錐形光纖中的光傳播，分析彎曲的影響，放大器中的交叉飽和效應，泄漏模式等。
光纖放大器
研究在單放大器級或多級放大器系統中增益和飽和特性（連續波或脈沖放大），鉺摻鐿放大器光纖中的能量轉移，猝滅效應的影響，放大自發發射等
光纖電信系統
分析色散和非線性信號失真，放大器噪聲的影響，優化非線性管理和放大器的放置
光纖激光器
分析和優化功率轉換效率，波長調諧范圍，Q開關動態
超快光纖激光器和放大器
研究脈沖形成機制，穩定范圍，非線性和色散的影響，拋物線脈沖放大，最佳的色散脈沖壓縮，反饋靈敏度，超連續譜產生
脈沖和超快速固體激光器和放大器
研究Q開關，模式鎖定行為，找到可飽和吸收器所需的特性，分析反饋靈敏度，啁啾脈沖放大研究再生放大穩定性極限
展開 如何在Zemax OpticStudio用戶自定義表面真實建模衍射式人工晶狀體透鏡
本文展示了如何使用光線追蹤和衍射分析來實現基于真實表面形狀的浮雕型衍射透鏡的真實模型，并展示了該模型在全面評估系統性方面的優勢。
基本設計概念
階次分解
OpticStudio序列模式下的內置衍射表面模型依賴于階次分解，在此方法中，需要選擇單個衍射順序，然后衍射光焦度( Diffractive Power )由額外的相位貢獻代表，與折射率和表面矢高無關。使用這種方法，階次傳播可以通過從物體到圖像的光線或通過出射瞳孔的標量衍射來建模。這種方法提供了分析單個階次的簡單解決方案，對于使用單個目標衍射階的應用特別有益。使用此方法設計衍射人工晶狀體的工作原理和應用示例以下知識庫文章中詳細討論：
OpticStudio中如何對衍射表面進行模擬 ：https://support.zemax.com/hc/en-us/articles/1500005489061
使用衍射表面模擬人工晶狀體：https://support.zemax.com/hc/en-us/articles/1500005488661
然而，上述分解模型中存在一些不足。首先，由于相位函數只是對經過折射或反射表面的光線施加額外的相位改變，因此該模型不考慮通過衍射元件的真實光線路徑，因此忽略了波長色散以及某些其它像差。此外，這種表面模型沒有考慮衍射效率。最后，必須創建一個多重結構系統來逐個模擬不同的衍射級次。
區域分解
相反，使用區域分解，可以一次準確地考慮多個衍射階次，并且該方法通過模擬衍射元件的實際形狀來固有地考慮波長色散和衍射效率。
展開 Ansys Zemax | 用戶自定義表面真實建模衍射式人工晶狀體透鏡
本文展示了如何使用光線追蹤和衍射分析來實現基于真實表面形狀的浮雕型衍射透鏡的真實模型，并展示了該模型在全面評估系統性方面的優勢。
基本設計概念
1.階次分解
OpticStudio序列模式下的內置衍射表面模型依賴于階次分解，在此方法中，需要選擇單個衍射順序，然后衍射光焦度( Diffractive Power )由額外的相位貢獻代表，與折射率和表面矢高無關。使用這種方法，階次傳播可以通過從物體到圖像的光線或通過出射瞳孔的標量衍射來建模。這種方法提供了分析單個階次的簡單解決方案，對于使用單個目標衍射階的應用特別有益。使用此方法設計衍射人工晶狀體的工作原理和應用示例可以聯系工作人員了解。
然而，上述分解模型中存在一些不足。首先，由于相位函數只是對經過折射或反射表面的光線施加額外的相位改變，因此該模型不考慮通過衍射元件的真實光線路徑，因此忽略了波長色散以及某些其它像差。此外，這種表面模型沒有考慮衍射效率。最后，必須創建一個多重結構系統來逐個模擬不同的衍射級次。
2.區域分解
相反，使用區域分解，可以一次準確地考慮多個衍射階次，并且該方法通過模擬衍射元件的實際形狀來固有地考慮波長色散和衍射效率。這使得創建先進的IOL模型成為可能，其中不同的順序旨在為多個觀看距離提供清晰的視野，從而取代人眼。
區域分解模型假設分散元件的區域寬度遠大于波長，并且光學特性在區域內表現平滑。在這種情況下，幾何光學近似和光線追蹤可用于描述從衍射表面的一側到另一側的傳播。這也意味著這些區域在近場中可以被視為傳統的折射/反射光學元件，而在遠場光分布中只能通過標量衍射分析來計算。
展開 RP系列 激光分析設計軟件
光纖通信系統
分析色散與非線性信號失真，放大器噪聲的影響，優化放大器非線性效應和放置位置。
光纖激光器
分析并優化能量轉換效率、波長調諧范圍、動態調Q。
超快光纖激光器和放大器
研究脈沖的形成機制和穩定范圍，非線性效應和色散的影響，拋物脈沖放大，優化色散脈沖壓縮，靈敏度反饋，超連續譜的產生。
脈沖和超快速固體激光器和放大器
研究Q開關，模式鎖定行為，找到可飽和吸收器所需的特性，分析反饋靈敏度，啁啾脈沖放大研究再生放大穩定性極限。
這款軟件是致力于光纖器件學科研究或工業開發人士的必備工具。這款軟件及其技術支持將為您的工作效率和工作能力提供極大的便利。同時，這款軟件也是一款相當出色的教學工具。
目前已使用該軟件的高校：耶拿大學、英國南普頓大學、北京工業大學、中國科學技術大學、上海技術應用學院、華中科技大學、西北大學、復旦大學、深圳大學、國防科技大學、長春理工大學、南京理工大學等。
目前已使用該軟件的單位：費朗霍夫研究所、蘇州納米所、兵器裝備部、三江航天、上海光機所、綿陽九院、中科院軟件所、中科院光電所商業單位、北京敏視達雷達有限公司等。
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