體全息仿真的案例
GLAD：體全息
模擬結(jié)果
通過將干涉圖樣轉(zhuǎn)換為相位屏，GLAD能夠模擬體全息光柵。在本例中，兩束具有一定夾角的準(zhǔn)直光束形成了干涉圖樣。該干涉圖樣對應(yīng)的強(qiáng)度分布被轉(zhuǎn)化為相位調(diào)制分布。從而用于模擬全息記錄介質(zhì)中形成的梯度折射率分布。體全息結(jié)構(gòu)一旦形成，就可以在傳輸過程中將一束入射光波逐漸轉(zhuǎn)換成形成體全息結(jié)構(gòu)的另一束光波。兩束光波之間的能量傳遞轉(zhuǎn)換效率與體全息結(jié)構(gòu)的厚度密切相關(guān)。若厚度很薄，則入射光波轉(zhuǎn)化為另一束的效率很低，隨著厚度逐漸增加，轉(zhuǎn)換效率也隨之增加。到某一厚度時轉(zhuǎn)換效率最大，入射光束完全轉(zhuǎn)換為另一束。但是隨著厚度的進(jìn)一步增加，能量又會轉(zhuǎn)換回到入射光束。
系統(tǒng)描述
1990年,由Barbastathis和Brady提出體全息成像技術(shù)，采用體全息光柵作為選擇成像元件，對物體進(jìn)行實(shí)時三維成像。與采用常規(guī)光學(xué)透鏡的成像系統(tǒng)相比，體全息成像技術(shù)僅利用一個厚型體全息圖(或稱為體全息光柵透鏡)作為對物場不同深度層進(jìn)行選擇成像的衍射元件，可以使得三維物場信息按照光學(xué)斷層切片方式逐片地重構(gòu)成像，不同的斷層切片對應(yīng)于三維物空間上軸向的不同位置。因此，采用體全息成像方法既可以研究靜態(tài)物體的高度與外形輪廓的變化，以及半透明物體(具有一定的折射率和吸收系數(shù))的內(nèi)部變化，又可以研究散射微粒的空間動態(tài)物場分布。特別值得一提的是體全息成像系統(tǒng)還可以獲取光譜信息，即它能夠?qū)⑽矬w不同顏色的部分像彩虹一樣分開，因而還可以在像面不同位置處分別獲取待測物體的光譜信息。
自從伽伯1948年提出全息術(shù)后，光學(xué)全息術(shù)已經(jīng)被廣泛用于三維光學(xué)成像領(lǐng)域。體全息成像技術(shù)是采用體全息光柵作為成像元件對物體進(jìn)行三維成像的技術(shù)。
展開 GLAD：體全息
概述
自從伽伯1948年提出全息術(shù)后，光學(xué)全息術(shù)已經(jīng)被廣泛用于三維光學(xué)成像領(lǐng)域。體全息成像技術(shù)是采用體全息光柵作為成像元件對物體進(jìn)行三維成像的技術(shù)。
1990年,由Barbastathis和Brady提出體全息成像技術(shù)，采用體全息光柵作為選擇成像元件，對物體進(jìn)行實(shí)時三維成像。與采用常規(guī)光學(xué)透鏡的成像系統(tǒng)相比，體全息成像技術(shù)僅利用一個厚型體全息圖(或稱為體全息光柵透鏡)作為對物場不同深度層進(jìn)行選擇成像的衍射元件，可以使得三維物場信息按照光學(xué)斷層切片方式逐片地重構(gòu)成像，不同的斷層切片對應(yīng)于三維物空間上軸向的不同位置。因此，采用體全息成像方法既可以研究靜態(tài)物體的高度與外形輪廓的變化，以及半透明物體(具有一定的折射率和吸收系數(shù))的內(nèi)部變化，又可以研究散射微粒的空間動態(tài)物場分布。特別值得一提的是體全息成像系統(tǒng)還可以獲取光譜信息，即它能夠?qū)⑽矬w不同顏色的部分像彩虹一樣分開，因而還可以在像面不同位置處分別獲取待測物體的光譜信息。
系統(tǒng)描述
通過將干涉圖樣轉(zhuǎn)換為相位屏，GLAD能夠模擬體全息光柵。在本例中，兩束具有一定夾角的準(zhǔn)直光束形成了干涉圖樣。該干涉圖樣對應(yīng)的強(qiáng)度分布被轉(zhuǎn)化為相位調(diào)制分布。從而用于模擬全息記錄介質(zhì)中形成的梯度折射率分布。體全息結(jié)構(gòu)一旦形成，就可以在傳輸過程中將一束入射光波逐漸轉(zhuǎn)換成形成體全息結(jié)構(gòu)的另一束光波。兩束光波之間的能量傳遞轉(zhuǎn)換效率與體全息結(jié)構(gòu)的厚度密切相關(guān)。若厚度很薄，則入射光波轉(zhuǎn)化為另一束的效率很低，隨著厚度逐漸增加，轉(zhuǎn)換效率也隨之增加。到某一厚度時轉(zhuǎn)換效率最大，入射光束完全轉(zhuǎn)換為另一束。但是隨著厚度的進(jìn)一步增加，能量又會轉(zhuǎn)換回到入射光束。
展開 GLAD：體全息
概述
自從伽伯1948年提出全息術(shù)后，光學(xué)全息術(shù)已經(jīng)被廣泛用于三維光學(xué)成像領(lǐng)域。體全息成像技術(shù)是采用體全息光柵作為成像元件對物體進(jìn)行三維成像的技術(shù)。
1990年,由Barbastathis和Brady提出體全息成像技術(shù)，采用體全息光柵作為選擇成像元件，對物體進(jìn)行實(shí)時三維成像。與采用常規(guī)光學(xué)透鏡的成像系統(tǒng)相比，體全息成像技術(shù)僅利用一個厚型體全息圖(或稱為體全息光柵透鏡)作為對物場不同深度層進(jìn)行選擇成像的衍射元件，可以使得三維物場信息按照光學(xué)斷層切片方式逐片地重構(gòu)成像，不同的斷層切片對應(yīng)于三維物空間上軸向的不同位置。因此，采用體全息成像方法既可以研究靜態(tài)物體的高度與外形輪廓的變化，以及半透明物體(具有一定的折射率和吸收系數(shù))的內(nèi)部變化，又可以研究散射微粒的空間動態(tài)物場分布。特別值得一提的是體全息成像系統(tǒng)還可以獲取光譜信息，即它能夠?qū)⑽矬w不同顏色的部分像彩虹一樣分開，因而還可以在像面不同位置處分別獲取待測物體的光譜信息。
系統(tǒng)描述
通過將干涉圖樣轉(zhuǎn)換為相位屏，GLAD能夠模擬體全息光柵。在本例中，兩束具有一定夾角的準(zhǔn)直光束形成了干涉圖樣。該干涉圖樣對應(yīng)的強(qiáng)度分布被轉(zhuǎn)化為相位調(diào)制分布。從而用于模擬全息記錄介質(zhì)中形成的梯度折射率分布。體全息結(jié)構(gòu)一旦形成，就可以在傳輸過程中將一束入射光波逐漸轉(zhuǎn)換成形成體全息結(jié)構(gòu)的另一束光波。兩束光波之間的能量傳遞轉(zhuǎn)換效率與體全息結(jié)構(gòu)的厚度密切相關(guān)。若厚度很薄，則入射光波轉(zhuǎn)化為另一束的效率很低，隨著厚度逐漸增加，轉(zhuǎn)換效率也隨之增加。到某一厚度時轉(zhuǎn)換效率最大，入射光束完全轉(zhuǎn)換為另一束。但是隨著厚度的進(jìn)一步增加，能量又會轉(zhuǎn)換回到入射光束。
展開 GLAD應(yīng)用：體全息光柵模擬
模擬結(jié)果
通過將干涉圖樣轉(zhuǎn)換為相位屏，GLAD能夠模擬體全息光柵。在本例中，兩束具有一定夾角的準(zhǔn)直光束形成了干涉圖樣。該干涉圖樣對應(yīng)的強(qiáng)度分布被轉(zhuǎn)化為相位調(diào)制分布。從而用于模擬全息記錄介質(zhì)中形成的梯度折射率分布。體全息結(jié)構(gòu)一旦形成，就可以在傳輸過程中將一束入射光波逐漸轉(zhuǎn)換成形成體全息結(jié)構(gòu)的另一束光波。兩束光波之間的能量傳遞轉(zhuǎn)換效率與體全息結(jié)構(gòu)的厚度密切相關(guān)。若厚度很薄，則入射光波轉(zhuǎn)化為另一束的效率很低，隨著厚度逐漸增加，轉(zhuǎn)換效率也隨之增加。到某一厚度時轉(zhuǎn)換效率最大，入射光束完全轉(zhuǎn)換為另一束。但是隨著厚度的進(jìn)一步增加，能量又會轉(zhuǎn)換回到入射光束。
系統(tǒng)描述
1990年,由Barbastathis和Brady提出體全息成像技術(shù)，采用體全息光柵作為選擇成像元件，對物體進(jìn)行實(shí)時三維成像。與采用常規(guī)光學(xué)透鏡的成像系統(tǒng)相比，體全息成像技術(shù)僅利用一個厚型體全息圖(或稱為體全息光柵透鏡)作為對物場不同深度層進(jìn)行選擇成像的衍射元件，可以使得三維物場信息按照光學(xué)斷層切片方式逐片地重構(gòu)成像，不同的斷層切片對應(yīng)于三維物空間上軸向的不同位置。因此，采用體全息成像方法既可以研究靜態(tài)物體的高度與外形輪廓的變化，以及半透明物體(具有一定的折射率和吸收系數(shù))的內(nèi)部變化，又可以研究散射微粒的空間動態(tài)物場分布。特別值得一提的是體全息成像系統(tǒng)還可以獲取光譜信息，即它能夠?qū)⑽矬w不同顏色的部分像彩虹一樣分開，因而還可以在像面不同位置處分別獲取待測物體的光譜信息。
自從伽伯1948年提出全息術(shù)后，光學(xué)全息術(shù)已經(jīng)被廣泛用于三維光學(xué)成像領(lǐng)域。體全息成像技術(shù)是采用體全息光柵作為成像元件對物體進(jìn)行三維成像的技術(shù)。
展開 
全息生成的體光柵的嚴(yán)格模擬
摘要
全息生成的體光柵厚度遠(yuǎn)大于波長，通常在波長和角度附近顯示出窄帶寬。 經(jīng)過兩束干涉光曝光過程之后，可生成一個熔融石英內(nèi)部的體光柵，并在VirtualLab Fusion中使用嚴(yán)格的傅里葉模態(tài)方法（FMM）進(jìn)行模擬。 本案例分析了光柵的光譜和角度的相關(guān)反射特性。
任務(wù)描述
衍射效率與波長的關(guān)系
衍射效率與入射角的關(guān)系
文件信息
更多閱覽
-Configuration of Grating Structures by Using Special Media
ZEMAX | 體全息衍射相關(guān)的二三事
武漢宇熠 聯(lián)合 Ansys Zemax
將在 2022年4月6日14點(diǎn) 舉辦一場網(wǎng)絡(luò)研討會
期待您的參與
↓↓↓
“
OpticStudio中 體全息衍射光柵功能
”
關(guān)注此話題的用戶可能知道
從 OpticStudio 21.2 版本（專業(yè)和旗艦永久或訂閱皆可）起，
體全息在序列和非序列中都有了對應(yīng)的生面型或者物體。
01
我可以用任何自定義的形狀制作全息圖嗎？
答：目前，基板的形狀支持 Standard (conic sphere) 標(biāo)準(zhǔn)（圓錐、球面），Toroidal (cyinder) 環(huán)形（圓柱體），Extended Polynomial (freeform) 擴(kuò)展多項(xiàng)式（自由曲面），如果需要更多形狀的基板，除了向zemax產(chǎn)品團(tuán)隊發(fā)送功能請求外，獲得它的最快方法是將自己的DLL編為 OpticStudio 的插件。
以非序列為例，下圖展示了三種類似基板的設(shè)置形式：
另一方面，您也可以使用任何用戶自定義孔徑 (user defined aperture) 。
展開 [VirtualLab] 全息生成的體光柵的嚴(yán)格模擬
摘要
全息生成的體光柵厚度遠(yuǎn)大于波長，通常在波長和角度附近顯示出窄帶寬。 經(jīng)過兩束干涉光曝光過程之后，可生成一個熔融石英內(nèi)部的體光柵，并在VirtualLab Fusion中使用嚴(yán)格的傅里葉模態(tài)方法（FMM）進(jìn)行模擬。 本案例分析了光柵的光譜和角度的相關(guān)反射特性。
任務(wù)描述
衍射效率與波長的關(guān)系
衍射效率與入射角的關(guān)系
文件信息
更多閱覽
- Configuration of Grating Structures by Using Special Media
VirtualLab Fusion 對全息體光柵的精確建模
成像系統(tǒng)＞內(nèi)置光柵
任務(wù)/系統(tǒng)描述
亮點(diǎn)
? 通過模擬一個曝光過程來生成體光柵
? 嚴(yán)格分析光柵衍射效率
說明：光源
說明：體光柵
說明：探測器
結(jié)果：反射的波長依賴性
結(jié)果：反射的角度依賴性
文件&技術(shù)信息
Ansys Zemax | 利用 Kogelnik 方法模擬體全息光柵的衍射效率
本文介紹了OpticStudio 21.1中新的原生體全息模擬功能，此功能考慮到全息光柵的物理特性，在序列模式下對其進(jìn)行全面模擬和分析。同時，也示范使用現(xiàn)有DLL在非序列模式下展示相同的功能。這些分析對于設(shè)計虛擬現(xiàn)實(shí)（VR）和增強(qiáng)現(xiàn)實(shí)（AR）的頭戴型顯示器（HMD）和抬頭顯示器（HUD）等系統(tǒng)非常重要。
本文解釋了模型中使用的理論和參數(shù)，并介紹了5個系統(tǒng)范例。
序列模式的體全息在OpticStudio的所有版本上都可以使用，但是衍射效率分析只有訂閱制才能使用。DLL是訂閱制旗艦版本的功能。
下載
聯(lián)系工作人員獲取附件。
轉(zhuǎn)發(fā)本文至朋友圈并截圖可查看如下視頻演示。
簡介
體全息在許多類型的光學(xué)系統(tǒng)中很受歡迎，例如：抬頭顯示器（HUD）、增強(qiáng)現(xiàn)實(shí)（AR）和虛擬現(xiàn)實(shí)（VR）的頭戴式顯示器（HMD）。全息能夠?qū)⒐饩€衍射到任何所需的角度，其波長和角度的選擇性使其能夠創(chuàng)造更輕、更緊密的光學(xué)系統(tǒng)。
OpticStudio長期以來一直支持理想全息的模擬。然而，為了準(zhǔn)確地說明體全息的特性，除了考慮衍射光線的傳播方向外，還必須考慮衍射效率、材料收縮或折射率變化等因素?？紤]衍射效率使用戶能夠進(jìn)行圖像模擬和綜合優(yōu)化等高級分析。
表面浮雕光柵與體全息光柵的比較
在介紹這個模型之前，我們先簡單解釋一下表面浮雕光柵（SRG）和體全息光柵（VHG）的區(qū)別。這兩種光柵在光學(xué)系統(tǒng)中的作用幾乎是一樣的，但在制造和模擬方面卻有很大的不同。
圖 1. （a） 表面浮雕光柵 （b） 體全息光柵
圖1（b）所示的VHG是通過在感光材料薄膜上曝光兩個或多個光束來制造。然后將薄膜進(jìn)行化學(xué)或熱顯影：這就是光柵。光柵上的表面是光滑的，但光柵內(nèi)部的折射率是正弦調(diào)變的。為了對VHG進(jìn)行建模，需要使用高效的Kogelnik理論或嚴(yán)格耦合波分析（RCWA）等算法。
展開 基于體全息光學(xué)元件可聚焦光伏光譜分裂系統(tǒng)的光柵-透鏡
通過修改在構(gòu)造全息圖中使用的離軸波前來校正彗差。在本文中，我們分析了通過共軛對象光束修正離軸波前記錄的非平面透射光柵的使用。發(fā)散源用作共軛對象和參考光束。球面波入射在透鏡處，并且光柵被記錄在太陽能集中器的入口孔處。調(diào)整軸上光源，在全息圖平面上產(chǎn)生軸上平面波前。離軸光源近似為在全息圖平面上產(chǎn)生非平面離軸波前的衍射受限光斑?；谄矫鍭M1.5光譜的照明在焦平面上再現(xiàn)離軸衍射受限點(diǎn)。本文介紹了光線追跡和耦合波理論仿真，用于量化通過像差校正實(shí)現(xiàn)的損失減少。
關(guān)鍵詞：光譜分裂；全息；太陽能；聚焦光伏；像差補(bǔ)償；光管理；損耗減少
1. 簡介
圖1.多能隙結(jié)構(gòu)（a）串聯(lián)（堆棧或垂直）和橫向：（b）色散（c）反射
在單光伏（PV）結(jié)器件中，低于能隙的光子能量不能被吸收。相反，超過能隙的光子能量被部分地轉(zhuǎn)換成電功率，其余能量在PV器件內(nèi)被熱化。入射到能隙能量的不匹配從根本上限制了（Shockley-Queisser單個能隙極限）單結(jié)系統(tǒng)的效率[1]。頻譜分裂技術(shù)可以根據(jù)光譜匹配能隙將入射光子分配到多個結(jié)來達(dá)到更高的效率[2]。使用光譜分裂系統(tǒng)（SSS），光學(xué)系統(tǒng)將入射光子空間上分布到光譜匹配的能隙，以減少入射到能隙能量失配損失。
多結(jié)系統(tǒng)通常利用能隙的串聯(lián)或堆棧（單片）布置來實(shí)現(xiàn)，如圖1（a）[3]所示。以能隙能量降低的順序堆疊結(jié)，在頂部具有最高的能隙（第一個入射）。上層結(jié)作為下層單元的紅色通帶濾波器。由于結(jié)之間的物理接觸，串聯(lián)方法需要子單元的晶格匹配。此外，串聯(lián)方法具有串聯(lián)連接的結(jié)，將結(jié)構(gòu)限制為具有最低短路電流的能隙。這些約束限制了功率輸出并增加了制造的復(fù)雜性。
橫向SSS在物理上分離了結(jié)（如圖1（b）和（c）所示），并避免串聯(lián)結(jié)構(gòu)的限制。光學(xué)系統(tǒng)將入射的太陽光分成不同的光譜帶來優(yōu)化每個能隙單元的光譜響應(yīng)。
展開 OAS 體全息光柵案例來解決
wx_fmt=jpeg&from=appmsg"></p><p class="ql-align-center">圖1.1.根據(jù)數(shù)據(jù)生成體光柵ZX折射率分布</p><p><br></p><p>光柵波矢的方向取決于入射光的波矢，根據(jù)不同的光波參數(shù)可以調(diào)整體全息光柵對應(yīng)的角度選擇性和波長選擇性。</p><p>在經(jīng)過上述這樣的一個干涉記錄的過程，實(shí)際生產(chǎn)中通過曝光，然后進(jìn)行顯影漂白。軟件中可以直接計算仿真出不同參數(shù)下的體光柵折射率分布，也可以模擬真實(shí)的曝光過程，使整體的模型和折射率空間分布更加接近真實(shí)的情況。</p><p class="ql-align-center"><br></p><p><br></p><p><strong>體全息光柵分析</strong></p><p>體全息光柵作為關(guān)鍵的一個衍射光學(xué)元件，其性能會直接影響 AR 顯示、光通信等應(yīng)用的最終效果，包括體全息光柵衍射效率測量、角度和波長的選擇性等評估。</p><p>對于上述參數(shù)生成的體全息光柵模型，如圖1.2 所示，其在x方向的周期為507.61nm。軟件中使用波長為640nm (體全息光柵的設(shè)計波長) 的平行光入射到體全息光柵上，通過軟件測量其反射-1級衍射效率，對不同的入射角、波長以及入射光的偏振態(tài)進(jìn)行相應(yīng)分析，觀察體全息光柵的物理特性。
展開 
模擬透射式體全息光柵拉曼光譜儀分光系統(tǒng)設(shè)計 | SYNOPSYS 光學(xué)設(shè)計軟件第76課
先輸入所有波長M，比例20和用符號顯示，在一張圖里顯示三種波長的點(diǎn)
查看不同波長下的點(diǎn)列圖和光斑大小
以上就是本次透射式體全息光柵拉曼光譜儀分光系統(tǒng)設(shè)計，所有宏文件和鏡頭文件可以聯(lián)系我們的工作人員獲取。
參考文獻(xiàn)：
[1]何振磊,盧啟鵬,丁海泉,高洪智.透射式體全息光柵拉曼光譜儀分光系統(tǒng)設(shè)計
[2][J].激光與光電子學(xué)進(jìn)展,2015,52(12):214-220.
全息照相出現(xiàn)像質(zhì)不佳？OAS波動光學(xué)仿真來助力
OAS 憑借跨尺度仿真、光束追跡與矢量場傳播能力，為全息光學(xué)、三維成像提供一體化設(shè)計仿真平臺，顯著縮短研發(fā)周期、降低實(shí)驗(yàn)成本，支撐全息技術(shù)工程化落地與性能升級。
設(shè)計仿真 | Cradle CFD助力WayRay公司進(jìn)行全息AR導(dǎo)航冷卻系統(tǒng)開發(fā)
圖6顯示了WayRay公司為一家日本汽車制造商開發(fā)的全息導(dǎo)航系統(tǒng)的激光塊的熱設(shè)計計算結(jié)果。
圖6：Peltier元件的熱電參數(shù)
計算出的網(wǎng)格由2400萬個元素組成，在溫度變化較大的區(qū)域(激光二極管晶體所在的位置) 進(jìn)行了微調(diào)。這種高分辨率網(wǎng)格對于更精確地近似結(jié)構(gòu)元素及其之間的間隙是必要的。然而，盡管有大量的網(wǎng)格元素，在穩(wěn)態(tài)條件下的計算時間只有2個小時(作為比較，使用非結(jié)構(gòu)化網(wǎng)格的類似計算時間為18小時！)。同時，與實(shí)驗(yàn)結(jié)果相比，計算誤差小于3%。
"CFD從來沒有如此精確和強(qiáng)大。由于scSTREAM的高性能，我們現(xiàn)在能夠快速創(chuàng)建超過1000萬個網(wǎng)格元素的詳細(xì)模型，并每天進(jìn)行許多設(shè)計驗(yàn)證和優(yōu)化迭代，"- (Maksim Aleksandrov先生) 。
基于仿真結(jié)果，對冷卻系統(tǒng)的熱負(fù)荷和效率進(jìn)行了評估。確定了風(fēng)扇、Peltier元件和散熱器在溫度分布和氣流方面的最佳布置，消除了停滯區(qū)和局部熱區(qū)。確保帕爾貼元件穩(wěn)定功能的最高環(huán)境溫度、激光二極管的溫度以及整個激光冷卻系統(tǒng)運(yùn)行也是如此。
展開 【多體系統(tǒng)仿真算例】齒輪鏈條多體系統(tǒng)運(yùn)動仿真
通過數(shù)值仿真，可以對齒輪鏈條多體系統(tǒng)進(jìn)行運(yùn)動和受力狀況的模擬。這種模擬方法可以提供對系統(tǒng)行為和性能的深入理解，有助于優(yōu)化設(shè)計、預(yù)測故障和提高系統(tǒng)的穩(wěn)定性。
在數(shù)值仿真中，可以使用有限元分析（FEA）或多體動力學(xué)（MBD）等方法來模擬齒輪鏈條多體系統(tǒng)的運(yùn)動和受力狀況。
有限元分析（FEA）：這種方法通過將系統(tǒng)劃分為有限數(shù)量的元素（如齒輪和鏈條），并使用數(shù)學(xué)模型描述每個元素的物理行為，從而模擬系統(tǒng)的整體行為。FEA可以用于分析齒輪鏈條的應(yīng)力、應(yīng)變、位移等，并評估系統(tǒng)的疲勞壽命和穩(wěn)定性。
多體動力學(xué)（MBD）：這種方法使用多體動力學(xué)軟件來模擬復(fù)雜機(jī)械系統(tǒng)的運(yùn)動和受力狀況。MBD可以模擬齒輪鏈條多體系統(tǒng)中的齒輪嚙合、鏈條張緊力、摩擦力等動態(tài)行為，并預(yù)測系統(tǒng)的動態(tài)響應(yīng)和穩(wěn)定性。
在進(jìn)行數(shù)值仿真時，需要考慮多個因素，如齒輪和鏈條的材料屬性、幾何形狀、接觸條件、潤滑條件等。通過調(diào)整這些參數(shù)，可以觀察系統(tǒng)在不同條件下的行為，從而優(yōu)化設(shè)計并改進(jìn)系統(tǒng)的性能。
仿真設(shè)計：
【仿真平臺】自建高性能計算集群
【算例說明】通過數(shù)值仿真，可模擬齒輪鏈條多體系統(tǒng)運(yùn)動和受力狀況
【工程應(yīng)用】齒輪鏈條多體系統(tǒng)運(yùn)動仿真、多體系統(tǒng)動力學(xué)仿真、機(jī)械工程等
【創(chuàng)新貢獻(xiàn)】自動化計算流程+計算參數(shù)優(yōu)化+后處理自動生成
?。∥恼聝?nèi)容轉(zhuǎn)自微信公眾號“云數(shù)仿真”，更多精彩內(nèi)容請前往微信公眾號進(jìn)行關(guān)注。
展開 