鋼材泊松比的案例
Lsdyna中，面內(nèi)泊松比和厚度方向泊松比在哪里
Lsdyna中，哪個材料可以設置面內(nèi)泊松比和厚度方向泊松比呀
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原創(chuàng)——汽車模常用鋼材及選用 原創(chuàng)——汽車模常用鋼材及選用
2.2.模架鋼材的選用：
模架材料參照相關(guān)標準，一般選用進口 S50C，要求硬度均勻為HB150-170,且內(nèi)應力小，不易變
形。
西南大學黃進教授和甘霖副教授提出負泊松比結(jié)構(gòu)力學強化輕質(zhì)化生物基材料的普適性方法：軸向/徑向控比粘彈性壓縮多孔材料負泊松比結(jié)構(gòu)化
基于以上關(guān)鍵科學問題，西南大學黃進教授和甘霖副教授團隊提出了針對輕質(zhì)化生物基材料構(gòu)建負泊松比超結(jié)構(gòu)實現(xiàn)力學性能大幅提升強化的普適性方法，即在生物基材料基體內(nèi)部設計并構(gòu)建三維負泊松比胞元結(jié)構(gòu)陣列，通過自下而上的負泊松比效應賦予輕質(zhì)化生物基材料超力學性能。該工作首先設計了功能性強、易調(diào)控的內(nèi)凹多面體胞元結(jié)構(gòu)，然后以典型生物質(zhì)聚酯—聚丁二酸丁二醇酯（PBS）為原料，采取綠色環(huán)保的超臨界流體發(fā)泡技術(shù)成功制得了輕質(zhì)化PBS多孔材料，最后在略高于軟化溫度的條件下通過軸向與徑向控比壓縮調(diào)控其泊松比，制得了負泊松比可調(diào)控的力學超材料—負泊松比PBS材料（PBS-NPR）。這一研究成果以題為Reversing Poisson′s Ratio of Biomass Foam to Be Negative to Achieve Super Mechanical Properties via Viscoelastic Compression發(fā)表在ACS Applied Polymer Materials上。
圖1. PBS超臨界發(fā)泡材料和PBS-NPR負泊松比結(jié)構(gòu)材料的胞元設計、制備流程、產(chǎn)品及微觀結(jié)構(gòu)：PBS超臨界發(fā)泡材料在軸向（a）、徑向（b）上的孔隙；PBS-NPR材料在軸向（c）、徑向（d）上的孔隙；PBS超臨界發(fā)泡材料和PBS-NPR材料在壓縮過程中的應力-應變曲線，軸向部分（e），徑向部分（f）。
如圖1a ~ d，經(jīng)軸向與徑向控比粘彈壓縮制備的PBS-NPR材料的微觀結(jié)構(gòu)表征結(jié)果表明，多孔PBS發(fā)泡材料的胞元結(jié)構(gòu)由正泊松比的凸多面體轉(zhuǎn)變成負泊松比的內(nèi)凹多面體。正是這種密布的負泊松比胞元陣列賦予了PBS-NPR材料宏觀負泊松比特性。
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[VirtualLab] 泊松亮斑的觀測
摘要
1818年第一次觀測到的泊松 (或阿拉戈) 亮斑構(gòu)成了光學歷史上最有意義的實驗之一，有助于拋棄(當時)認為光具有微粒性的有利地位。當菲涅爾在法國科學院提出他的衍射理論時，委員會成員泊松對菲涅爾的方法嗤之以鼻，因為它預言了光束經(jīng)過圓形障礙物的陰影中會有一個亮點。誠然，正如委員會成員阿拉戈所證明的那樣，這個斑點可以通過實驗觀察到。
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泊松亮斑的觀測
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衍射圖樣的演變和光斑的出現(xiàn)
衍射圖樣的演變和光斑的出現(xiàn)
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1818年第一次觀測到的泊松 (或阿拉戈) 亮斑構(gòu)成了光學歷史上最有意義的實驗之一，有助于拋棄(當時)認為光具有微粒性的有利地位。當菲涅爾在法國科學院提出他的衍射理論時，委員會成員泊松對菲涅爾的方法嗤之以鼻，因為它預言了光束經(jīng)過圓形障礙物的陰影中會有一個亮點。誠然，正如委員會成員阿拉戈所證明的那樣，這個斑點可以通過實驗觀察到。
摘要
泊松方程和拉普拉斯方程
-D.泊松撰文指出,如果觀察點P在充滿引力物質(zhì)的區(qū)域內(nèi)部,則拉普拉斯方程應修改為，叫做泊松方程，式中ρ為引力物質(zhì)的密度。文中要求重視勢函數(shù) V在電學理論中的應用,并指出導體表面為等熱面。
靜電場的泊松方程和拉普拉斯方程 若空間分區(qū)充滿各向同性、線性、均勻的媒質(zhì)，則從靜電場強與電勢梯度的關(guān)系E=-和高斯定理微分式[，即可導出靜電場的泊松方程：
，式中為自由電荷密度，純數(shù) 為各分區(qū)媒質(zhì)的相對介電常數(shù)，真空介電常數(shù)=8.854×10(法／米。在沒有自由電荷的區(qū)域里，＝0，泊松方程就簡化為拉普拉斯方程
。在各分區(qū)的公共界面上，滿足邊值關(guān)系
式中，指分界面兩邊的不同分區(qū)， 為界面上的自由電荷密度，表示邊界面上的內(nèi)法線方向。
邊界條件和解的唯一性 為了在給定區(qū)域內(nèi)確定滿足泊松方程以及邊值關(guān)系的解，還需給定求解區(qū)域邊界上的物理情況，此情況叫做邊界條件。有兩類基本的邊界條件：給定邊界面上各點的電勢，叫做狄利克雷邊界條件；給定邊界面上各點的自由電荷[835-04],叫做諾埃曼邊界條件。
邊界幾何形狀較簡單區(qū)域的靜電場可求得解析解，許多情形下它們是無窮級數(shù)，稍復雜的須用計算機求數(shù)值解，或用圖解法作等勢面或力線的場圖。
除了靜電場之外，在電學、磁學、力學、熱學等領域還有許多服從拉普拉斯方程的勢場。各類物理本質(zhì)完全不同的勢場如果具有相似的邊界條件，則因拉普拉斯方程解的唯一性，任何一個勢場的解，或該勢場模型中實驗測繪的等熱面或流線圖，經(jīng)過對應物理量的換算之后，可以通用于其他的勢場。
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1818年第一次觀測到的泊松 (或阿拉戈) 亮斑構(gòu)成了光學歷史上最有意義的實驗之一，有助于拋棄(當時)認為光具有微粒性的有利地位。
摘要
1818年第一次觀測到的泊松 (或阿拉戈) 亮斑構(gòu)成了光學歷史上最有意義的實驗之一，有助于拋棄(當時)認為光具有微粒性的有利地位。當菲涅爾在法國科學院提出他的衍射理論時，委員會成員泊松對菲涅爾的方法嗤之以鼻，因為它預言了光束經(jīng)過圓形障礙物的陰影中會有一個亮點。誠然，正如委員會成員阿拉戈所證明的那樣，這個斑點可以通過實驗觀察到。
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展開 關(guān)于泊松比定義
泊松比 法國數(shù)學家 Simeom Denis Poisson 為名。
橫向應變與縱向應變之比值稱為泊松比μ，也叫橫向變性系數(shù)，它是反映材料橫向變形的彈性常數(shù)。
在材料的比例極限內(nèi)，由均勻分布的縱向應力所引起的橫向應變與相應的縱向應變之比的絕對值。比如，一桿受拉伸時，其軸向伸長伴隨著橫向收縮(反之亦然)，而橫向應變 e' 與軸向應變 e 之比稱為泊松比 V。材料的泊松比一般通過試驗方法測定。
可以這樣記憶：空氣的泊松比為0，水的泊松比為0.5，中間的可以推出。
主次泊松比的區(qū)別Major and Minor Poisson's ratio
主泊松比PRXY，指的是在單軸作用下，X方向的單位拉（或壓）應變所引起的Y方向的壓（或拉）應變
次泊松比NUXY，它代表了與PRXY成正交方向的泊松比，指的是在單軸作用下，Y方向的單位拉（或壓）應變所引起的X方向的壓（或拉）應變。
PRXY與NUXY是有一定關(guān)系的： PRXY/NUXY=EX/EY
對于正交各向異性材料，需要根據(jù)材料數(shù)據(jù)分別輸入主次泊松比，
但是對于各向同性材料來說，選擇PRXY或NUXY來輸入泊松比是沒有任何區(qū)別的，只要輸入其中一個即可
簡單推到如下：
假如在單軸作用下：
(1）X方向的單位拉（或壓）應變所引起的Y方向的壓（或拉）應變?yōu)閎;
（2）Y方向的單位拉（或壓）應變所引起的X方向的壓（或拉）應變?yōu)閍;
則根據(jù) 胡克定律 得 σ=EX×a＝EY ×b
→ EX/EY ＝b／a
又 ∵ PRXY/NUXY＝b／a
∴ PRXY/NUXY=EX/EY
展開 泊松比對定子模態(tài)的影響
筆者細致研究了如何通過泊松比，將各向同性材料和各向異性材料的徑向模態(tài)頻率調(diào)節(jié)的盡量靠近 。
01 各向同性材料
02 各向異性材料（泊松比比值1.0）
03 各向異性材料（泊松比比值0.9）
04 各向異性材料（泊松比比值0.8）
05 各向異性材料（泊松比比值0.75）
06 結(jié)論
01 對于各向異性材料，考察徑向模態(tài)，泊松比越小，模態(tài)頻率越小。
02 當泊松比為0.9-0.8之間時，各向同性材料和各向異性材料，對于本例而言，徑向模態(tài)頻率可以做到基本吻合。
03 硅鋼片層疊效應（考慮為各向異性材料）主要影響定子的軸向模態(tài)頻率，對徑向模態(tài)頻率影響小。
04 筆者建議，在定子振動分析中，如果要簡化分析，可以使用各向同性材料，徑向模態(tài)有參考價值，軸向模態(tài)可能誤差較大。如果對各向異性材料各參數(shù)有把握，也可以使用各向異性材料，一般來說，此時徑向和軸向模態(tài)都具有參考價值。
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摘要
1818年第一次觀測到的泊松 (或阿拉戈) 亮斑構(gòu)成了光學歷史上最有意義的實驗之一，有助于拋棄(當時)認為光具有微粒性的有利地位。當菲涅爾在法國科學院提出他的衍射理論時，委員會成員泊松對菲涅爾的方法嗤之以鼻，因為它預言了光束經(jīng)過圓形障礙物的陰影中會有一個亮點。誠然，正如委員會成員阿拉戈所證明的那樣，這個斑點可以通過實驗觀察到。
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泊松比等基本力學概念
轉(zhuǎn)載的，希望對大家有所幫助
泊松比、彈性模量、剪切模量.pdf
彈性理論基礎(下冊).pdf
VirtualLab Fusion：泊松亮斑的觀測
摘要
1818年第一次觀測到的泊松 (或阿拉戈) 亮斑構(gòu)成了光學歷史上最有意義的實驗之一，有助于拋棄(當時)認為光具有微粒性的有利地位。當菲涅爾在法國科學院提出他的衍射理論時，委員會成員泊松對菲涅爾的方法嗤之以鼻，因為它預言了光束經(jīng)過圓形障礙物的陰影中會有一個亮點。誠然，正如委員會成員阿拉戈所證明的那樣，這個斑點可以通過實驗觀察到。
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展開 泊松亮斑仿真和雙縫建模
泊松亮斑的觀察
1818年泊松亮斑的首次觀測是光學史上最有意義的實驗之一，它有助于（當時）人們摒棄光的粒子性這一主流觀點。當菲涅耳向法國科學院介紹他的衍射理論時，委員會成員泊松嘲笑菲涅耳的方法，因為它預言了光束經(jīng)過圓形障礙物的陰影中會有一個亮點。 在這里，我們在VirtualLab Fusion中演示了這種效應，并且借助可編程功能，還可以研究由不同障礙物引起的衍射效應。對后一種情況中，我們通過功能型實例提供了雙縫建模的示例。
負泊松比材料簡介
【注】文章轉(zhuǎn)自復合材料力學
通常認為, 幾乎所有的材料泊松比值都為正, 約為1/3,橡膠類材料為1/2, 金屬鋁為0.133, 銅為0.127, 典型的聚合物泡沫為0.11～0.14等, 即這些材料在拉伸時材料的橫向發(fā)生收縮。而負泊松比NegativePoisson’sRatio)效應, 是指受拉伸時, 材料在彈性范圍內(nèi)橫向發(fā)生膨脹; 而受壓縮時, 材料的橫向反而發(fā)生收縮。這種現(xiàn)象在熱力學上是可能的 ，但通常材料中并沒有普遍觀察到負泊松比效應的存在。近年來發(fā)現(xiàn)的一些特殊結(jié)構(gòu)的材料具有負泊松比效應,由于其奇特的性能而倍受材料科學家和物理學家們的重視。
01
—
材料特性
自然界中所有的材料都具有正的泊松比，負泊松比材料只能被人工制造出來。與傳統(tǒng)正泊松比材料相比，負泊松比材料具有一些特殊的性質(zhì)，具體表現(xiàn)在彈性模量與切變模量、壓痕阻力、能量吸收等方面。
彈性模量與切變模量
材料的彈性模量E 和切變模量G 與泊松比v密切相關(guān)，其關(guān)系如下圖 所示。當泊松比由正變負時，抗剪能力顯著提高。尤其當泊松比為–1 時，切變模量遠遠超過彈性模量。此時，材料將變得極易可壓
縮，但難以剪切。值得注意的是，負泊松比材料的彈性模量并不總是恒定的，還受密度比和體積變化率的影響。一般而言，當材料處于拉伸狀態(tài)時，彈性模量隨體積壓縮比的增大而減小；處于壓縮狀態(tài)時，彈性模量隨體積壓縮比的增大而增大。通俗來講，負泊松比材料受壓時材料向內(nèi)部聚集，瞬時密度增大，外部表現(xiàn)出較高的剛度，利用此特點可以設計出兼具舒適性與支撐性的彈性座椅。
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