耗散粒子動(dòng)力學(xué)的案例
聚合物材料模擬：概述和實(shí)例
（左圖：初始結(jié)構(gòu)，右圖：變形下的結(jié)構(gòu)（上圖：?jiǎn)捂湥聢D：領(lǐng)域結(jié)構(gòu)））
4、耗散粒子動(dòng)力學(xué)和平均場(chǎng)方法
耗散粒子動(dòng)力學(xué)（DPD） 是CGMD的一種，但其使用允許粒子間相互作用穿越的軟勢(shì)使其適用于相分離和填充物分散結(jié)構(gòu)的評(píng)估。動(dòng)力學(xué)還包括水動(dòng)力學(xué)效應(yīng)。在平均場(chǎng)（MF）方法中，聚合物的每個(gè)組分表示為一個(gè)濃度（體積分?jǐn)?shù)）場(chǎng)，用于評(píng)估相分離動(dòng)力學(xué)甚至是平衡狀態(tài)。它可以與每個(gè)組分的擴(kuò)散和水動(dòng)力學(xué)耦合。特別是，自洽場(chǎng)理論（SCFT）可用于考慮聚合物鏈的形狀。在這些方法中，弗洛里-哈金斯χ參數(shù)用作組分（粒子）之間的相互作用。已經(jīng)提出了使用FAMD和量子化學(xué)計(jì)算估計(jì)此參數(shù)的方法。
圖4（左）顯示了使用DPD計(jì)算的聚電解質(zhì)和水的相分離結(jié)構(gòu)，圖4（右）顯示了使用平均場(chǎng)方法計(jì)算的三組分聚合物系統(tǒng)的相分離（核/殼）結(jié)構(gòu)。目標(biāo)空間尺度為幾百納米。
圖4. 左圖：DPD計(jì)算的聚電解質(zhì)相分離結(jié)構(gòu)，右圖：平均場(chǎng)方法計(jì)算的三聚合物組分相分離結(jié)構(gòu)
5、爬行動(dòng)力學(xué)
通過(guò)將聚合物鏈以交纏點(diǎn)之間的分子量為單位進(jìn)行粗粒化，可以計(jì)算基于聚合物鏈交纏結(jié)構(gòu)的爬行動(dòng)力學(xué)。方法包括滑動(dòng)鏈模型和原始鏈網(wǎng)絡(luò)（PCN）模型。近年來(lái)，滑動(dòng)彈簧模型[7]能夠?qū)⒕酆衔镦溄焕p效應(yīng)添加到DPD中。
圖5是聚異戊二烯（分子量約48,800）的G'（存儲(chǔ)模量）和G"（損耗模量）的評(píng)估。快照中的彎曲點(diǎn)對(duì)應(yīng)于交纏點(diǎn)。
圖5. 通過(guò)PCN評(píng)估粘彈性（左圖：快照，右圖：主曲線）
6、連續(xù)體模型
使用DPD和平均場(chǎng)方法獲得的相分子結(jié)構(gòu)，可以基于連續(xù)體模型進(jìn)行有限元方法（FEM）計(jì)算，以評(píng)估平均彈性模量和熱導(dǎo)率等物理性能。各組分的材料性能作為參數(shù)輸入。
展開 MAPS材料設(shè)計(jì)平臺(tái)的簡(jiǎn)介
* FHMixing, 基于Molecular Silverware程序，預(yù)測(cè)二元混合物熱動(dòng)力學(xué)性質(zhì)的工具。混合物的性質(zhì)是基于Flory Huggins 理論獲得的。 FHMixing非常適用于快速篩選上百個(gè)分子的溶混性，是介觀模擬參數(shù)化的有力工具，例如作為耗散粒子動(dòng)力學(xué)的代碼SciDPD。
* LAMMPS, 最初由美國(guó)能源CRADA (Cooperative Research and Development Agreement)聯(lián)合兩家美國(guó)能源部實(shí)驗(yàn)室和三家公司研發(fā)的。 它是一個(gè)用于計(jì)算大規(guī)模體系的經(jīng)典動(dòng)力學(xué)代碼。LAMMPS基于豐富的的力場(chǎng)和邊界條件，可以模擬原子、聚合物、生物、金屬或者顆粒體系。
* MNDO, 由德國(guó)Max-Planck-Institut für Kohlenforschung的 Prof. Dr. Walter Thiel's 小組開發(fā)。 MNDO基于半經(jīng)驗(yàn)方法計(jì)算分子有限系統(tǒng)。
* NAMD, 由美國(guó)伊利諾伊大學(xué)Prof. Klaus Schulten's生物化學(xué)理論計(jì)算小組研發(fā)。NAMD是一個(gè)基于分子動(dòng)力學(xué)快速計(jì)算分子結(jié)構(gòu)和分子動(dòng)力學(xué)模擬的代碼。
* QMPOT, QmPot 是一個(gè) QM/MM 和QM/QM引擎。因此，該引擎實(shí)現(xiàn)了對(duì)由基于量子力學(xué)處理的團(tuán)簇和基于原子間勢(shì)函數(shù)處理的環(huán)境結(jié)合后的大型體系的描述。而且，通過(guò)QmPot，可以將兩種水平的量子力學(xué)工具結(jié)合在一起。該種方法的成功主要是由于其原子間勢(shì)函數(shù)考慮了原子或環(huán)境中的離子的極化率，并且其原子間勢(shì)函數(shù)是利用了參數(shù)化第一原理的數(shù)據(jù)。
* SciDPD, 由Dr. Julian C.
展開 劉天西教授/張超研究員團(tuán)隊(duì)：氫鍵網(wǎng)絡(luò)致密化策略構(gòu)筑高可拉伸、抗凍、自粘附的透明離子凝膠彈性體
圖1 氫鍵網(wǎng)絡(luò)致密化策略構(gòu)建離子凝膠彈性體的設(shè)計(jì)示意圖和力學(xué)性能（a）高密度多級(jí)氫鍵網(wǎng)絡(luò)結(jié)構(gòu)的示意；（b）彈性模量和韌性；（c）高可拉伸和快速應(yīng)力恢復(fù)性能展示
耗散粒子動(dòng)力學(xué)（DPD）模擬和均方位移（MSD）計(jì)算進(jìn)一步解釋了高密度氫鍵網(wǎng)絡(luò)的形成對(duì)于離子凝膠彈性體的力學(xué)強(qiáng)韌化作用（圖2）。離子凝膠彈性體未發(fā)生形變時(shí)高分子鏈和氫鍵處于無(wú)序狀態(tài)，在受力拉伸過(guò)程中可逐步發(fā)生取向排列（圖2（a-b））。DPD模擬結(jié)果表明，離子凝膠彈性體的拉伸強(qiáng)度和斷裂韌性隨著氫鍵密度的增加而增加（圖2（c））。離子凝膠彈性體的氫鍵密度越高，其在拉伸過(guò)程中高分子鏈和氫鍵結(jié)構(gòu)越易發(fā)生取向（圖2（d））。MSD間接反映了分子鏈的運(yùn)動(dòng)能力（圖2（e）），離子凝膠彈性體在較長(zhǎng)時(shí)間范圍內(nèi)表現(xiàn)出擴(kuò)散行為。擴(kuò)散系數(shù)Dc（正比于MSD在較長(zhǎng)時(shí)間時(shí)的斜率）隨著氫鍵密度的增加而減小，表明高密度氫鍵的存在限制了離子凝膠彈性體鏈段的運(yùn)動(dòng)能力，提高了拉伸強(qiáng)度。
圖2 高密度氫鍵結(jié)構(gòu)離子凝膠彈性體的力學(xué)強(qiáng)韌化機(jī)制和擴(kuò)散行為的模擬計(jì)算結(jié)果 （a）具有5個(gè)接枝臂的離子凝膠彈性體的耗散粒子動(dòng)力學(xué)模型；（b）拉伸和恢復(fù)過(guò)程中高分子鏈和氫鍵結(jié)構(gòu)取向和解取向的示意圖；（c）拉伸條件下隨氫鍵含量增加的應(yīng)力-應(yīng)變曲線和（d）高分子鏈有序度-應(yīng)變曲線；（e）不同氫鍵網(wǎng)絡(luò)密度的離子凝膠彈性體分子鏈段隨時(shí)間的擴(kuò)散行為
高密度的多級(jí)氫鍵網(wǎng)絡(luò)結(jié)構(gòu)，使得所制備的離子凝膠彈性體兼具了高力學(xué)強(qiáng)度和鏈段動(dòng)態(tài)性，能夠同時(shí)實(shí)現(xiàn)高強(qiáng)高韌和室溫自修復(fù)/自粘附等性能。
展開 【分析實(shí)例】聚合物膜中相分離過(guò)程的模擬
在J-OCTA和OCTA案例中，耗散粒子動(dòng)力學(xué)(DPD)、粗粒化MD和平均場(chǎng)方法應(yīng)用于定向自組裝(DSA)[1]、電極漿料涂層[2]和旋轉(zhuǎn)涂層[3]。NIPS(非溶劑誘導(dǎo)相分離)是一種生產(chǎn)細(xì)多孔膜的技術(shù)。在近期發(fā)表的幾篇論文中，考慮了流體力學(xué)效應(yīng)[4]、DPD[5]、SCFT[6]、聚合物組分的玻璃化轉(zhuǎn)變[7,8]、粘彈性[9]和嵌段共聚物[10]的多尺度計(jì)算，詳見文末的參考文獻(xiàn)。本文給出了MUFFIN模塊中平均場(chǎng)的2D樣例：本例基于Flory Huggins自由能模型，參數(shù)取自參考文獻(xiàn)[4][6]。如圖1所示，計(jì)算域的上半部分為非溶劑，下半部分為含有聚合物、溶劑和非溶劑混合物的膜。當(dāng)動(dòng)力學(xué)計(jì)算開始時(shí)，非溶劑滲透到膜的下半部分；而膜中的溶劑擴(kuò)散到上半部分。由于聚合物可溶于溶劑，但不溶于非溶劑，因此會(huì)發(fā)生相分離。以這些計(jì)算結(jié)果為基礎(chǔ)，就能將參考文獻(xiàn)中討論的效應(yīng)考慮在內(nèi)。
圖1.考慮NIPS過(guò)程的聚合物膜中相分離的時(shí)間演變，綠色和藍(lán)色區(qū)域分別代表聚合物和非溶劑組分
參考文獻(xiàn)：
[1] https://www.j-octa.com/cases/caseA26/
[2] https://www.j-octa.com/cases/caseA36/
[3] https://octa.jp/components/muffin/
[4] Soft Matter,13, 3013, (2017)
[5] J.
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基于comsol流固耦合的細(xì)胞微管吸吮仿真分析（GDMAT） ￥2800
</p><p>（轉(zhuǎn)載至《細(xì)胞吸入微管道的耗散粒子動(dòng)力學(xué)模擬》）</p><p>論文配圖：</p><p><img src="https://img.jishulink.com/images/202205/aMLW2YEqThA74uPgVG5ett.png"></p><p>comsol流體動(dòng)圖</p><p><img src="https://img.jishulink.com/upload/201909/7ffdb524a25246078c8134705a028a51.gif"></p><p><br></p><p>細(xì)胞膜在穿過(guò)狹道過(guò)程中的應(yīng)力變化，在出口位置出現(xiàn)較大的非線性波動(dòng)。</p><p><img src="https://img.jishulink.com/images/202205/cSEYtk66GCBDF2imeiycKD.png"></p><p>細(xì)胞總長(zhǎng)度變化，過(guò)狹道時(shí)候被擠壓邊長(zhǎng)，穩(wěn)定一段時(shí)間。</p><p><img src="https://img.jishulink.com/images/202205/5id6GxnLsZjZEpRH2rgsvh.png"></p><p><br></p><p><strong>模型文件在文中開頭，需要的可以下載，加密文件如需密碼可以私信我。謝謝。</strong></p>
展開 SPH光滑粒子流體動(dòng)力學(xué)方法入門
一、SPH法簡(jiǎn)介
SPH方法的理論思想源于粒子法，在SPH方法中，所有單元都是由占有獨(dú)立空間且具有獨(dú)立質(zhì)量的有限個(gè)粒子近似表示的。它本質(zhì)上基于拉格朗日方法，但又不同于邊界元法和有限元法，無(wú)需借助網(wǎng)格。因此，SPH函數(shù)f(X)的積分表達(dá)式可表示為支持域內(nèi)所有粒子疊加求和的離散化形式。
SPH算法現(xiàn)已發(fā)展成為比較成熟的計(jì)算三維物理問(wèn)題的有效方法并被推廣到流體動(dòng)力學(xué)、空氣動(dòng)力學(xué)、切削，高速碰撞大變形等力學(xué)分析的各個(gè)方面。
二、SPH粒子的生成方式
1.直接生成
在ls-prepost中用SPHGEN命令直接生成，生成方式選擇box，輸入SPH粒子所占的空間坐標(biāo)。
XYZ 3個(gè)軸的起始坐標(biāo)點(diǎn)，坐標(biāo)終點(diǎn)分別填入，該坐標(biāo)可以用全局坐標(biāo)或自定義的坐標(biāo)。一般來(lái)說(shuō)在lspp中的坐標(biāo)操作均以全局坐標(biāo)為主，局部坐標(biāo)運(yùn)用的很少，離子的密度填在numXYZ處，就是XYZ軸方向有幾個(gè)粒子。這個(gè)是生成的在100mm3的空間內(nèi)分布的例子。用這種方式建模不方便，在模型復(fù)雜情況下不容易進(jìn)行操作。一般不采用這種方法。
2.通過(guò)網(wǎng)格生成
通過(guò)網(wǎng)格生成的方式就是將已劃分網(wǎng)格的物體轉(zhuǎn)化為SPH粒子，通過(guò)solid nodes 或solid centry方式將網(wǎng)格的節(jié)點(diǎn)轉(zhuǎn)化為粒子。
這里需要注意，SPH粒子如果通過(guò)網(wǎng)格生成，網(wǎng)格一定要是六面體網(wǎng)格才行，普通的四面體網(wǎng)格雖然能生成粒子，但是在計(jì)算的時(shí)候由于粒子分布不均勻會(huì)導(dǎo)致計(jì)算結(jié)果不準(zhǔn)確。
一般我在workbench中做前處理，將要轉(zhuǎn)化成SPH粒子的單元用sweep方式劃分網(wǎng)格。
展開 ABAQUS中的光滑粒子流體動(dòng)力學(xué) ( SPH ) 方法
有限單元轉(zhuǎn)化成SPH粒子，可參考本人帖子：
https://www.yqgqt.org.cn/post/435476
概述
光滑粒子流體動(dòng)力學(xué)（SPH）方法是一種無(wú)網(wǎng)格數(shù)值方法。通常的有限元分析中需要定義節(jié)點(diǎn)和單元，而該方法用點(diǎn)的集合來(lái)描述給定的部件，無(wú)須定義單元。在SPH法中這些點(diǎn)通常被稱為粒子或擬顆粒。
圖1中對(duì)比了兩種方法。兩個(gè)離散模型描述的都是瓶子里裝的液體。左邊的模型是由流體占據(jù)的傳統(tǒng)四面體網(wǎng)格；在右邊，同樣的流體體積是由離散點(diǎn)的集合表示的。注意，后者情況下沒(méi)有網(wǎng)格連接這些點(diǎn)（粒子），它們無(wú)需像左邊傳統(tǒng)的有限元定義多節(jié)點(diǎn)單元從而保持連通性。在ABAQUS中除了直接定義SPH粒子外，還支持先定義傳統(tǒng)的連續(xù)單元，然后在分析開始時(shí)或在分析過(guò)程中將單元網(wǎng)格自動(dòng)轉(zhuǎn)換成粒子。
圖1 有限單元和SPH顆粒的分布
光滑質(zhì)點(diǎn)流體動(dòng)力學(xué)（SPH）是一種純拉格朗日方法，它允許通過(guò)插值性質(zhì)直接離散化一個(gè)給定的連續(xù)性方程組而無(wú)需定義空間網(wǎng)格。SPH的主要優(yōu)勢(shì)是無(wú)固定網(wǎng)格，對(duì)于流體流動(dòng)、結(jié)構(gòu)大變形和自由表面等難題，該方法處理得相對(duì)自然恰當(dāng)。
SPH的核心并非基于在壓縮中彼此碰撞或在張力作用下表現(xiàn)出粘性行為的離散顆粒(球)。相反，它是將連續(xù)偏微分方程組巧妙離散化的一種方法，這一點(diǎn)與有限元法非常相似。SPH利用插值來(lái)近似域中任意點(diǎn)的場(chǎng)變量值，粒子某個(gè)變量值通過(guò)對(duì)相鄰粒子對(duì)應(yīng)的值疊加求和來(lái)近似，這些粒子以下角標(biāo)j來(lái)區(qū)分，其核函數(shù)為W（非零）如下。
SPH的核心是核函數(shù)，它可以被理解為一種在一定光滑長(zhǎng)度h范圍內(nèi)其他臨近粒子對(duì)研究粒子影響程度的權(quán)函數(shù)，如圖2所示。其中，光滑長(zhǎng)度h決定了對(duì)某個(gè)點(diǎn)的插值產(chǎn)生影響的粒子數(shù)目。
展開 SPH(光滑粒子流體動(dòng)力學(xué))-模擬水蝕 ￥10
</p><p>目前采用SPH方法實(shí)現(xiàn)單個(gè)水平?jīng)_擊金屬涂層基體的過(guò)程，具體詳細(xì)步驟大家可以自行去研究cae和inp文件，如果有不明白的地方，可</p><p>在此感謝Usim大佬的支持，大家可以搜索會(huì)員名字 Usim ，去他的主頁(yè)看看，不是一般的NB，動(dòng)力顯示分析的大手。</p><div contenteditable="false" width="100%"><img src="https://img.jishulink.com/upload/201911/f83382c467a74f39a6ad8326a928ae9c.gif" title="SPH.gif" alt="SPH.gif" style="max-width:760px;" data-mobile-src="https://img.jishulink.com/upload/201911/f83382c467a74f39a6ad8326a928ae9c.gif?image_process=/format,webp/quality,q_40/resize,w_400" data-pc-src="https://img.jishulink.com/upload/201911/f83382c467a74f39a6ad8326a928ae9c.gif?
展開 精通OpenFOAM中的拉格朗日粒子動(dòng)力學(xué)-全套案例-中文字幕（srt） ￥25
精通OpenFOAM中的拉格朗日粒子動(dòng)力學(xué)-全套案例-中文字幕（srt）
精通OpenFOAM中的拉格朗日粒子動(dòng)力學(xué) | Mastering Lagrangian Particle Dynamics In Openfoam
MP4 | 視頻：h264, 1920x1080 | 音頻：AAC, 44.1 KHz
語(yǔ)言：英語(yǔ) | 大小：2.50 GB | 時(shí)長(zhǎng)：2小時(shí)10分鐘
學(xué)習(xí)歐拉-拉格朗日CFD、粒子追蹤、耦合、DPM和MPPIC，并進(jìn)行OpenFOAM實(shí)操模擬
您將學(xué)到什么
理解CFD中歐拉-拉格朗日粒子建模的基礎(chǔ)知識(shí)
在OpenFOAM中設(shè)置和運(yùn)行拉格朗日粒子模擬
使用單向耦合求解器在預(yù)計(jì)算流場(chǎng)中進(jìn)行粒子追蹤
實(shí)現(xiàn)粒子與流體流動(dòng)之間的雙向耦合
配置粒子注入、力和插值方案
模擬粒子-壁面相互作用（反彈、逃逸、吸收）
模擬具有質(zhì)量和動(dòng)量交換的表面薄膜行為
應(yīng)用DPMFoam將粒子體積效應(yīng)納入流場(chǎng)
設(shè)置MPPIC模擬用于密集粒子流，無(wú)需逐對(duì)碰撞追蹤
使用ParaView可視化并分析結(jié)果，解讀含粒子流動(dòng)行為
課程要求
具備流體力學(xué)基礎(chǔ)理解（速度、壓力、守恒定律）
具備CFD概念入門知識(shí)（網(wǎng)格、邊界條件、離散化）
熟悉OpenFOAM基礎(chǔ)（運(yùn)行簡(jiǎn)單案例）
能夠熟練使用Linux/終端環(huán)境
具備ParaView可視化基礎(chǔ)經(jīng)驗(yàn)（有幫助但不是必需的）
課程描述
本課程提供了使用OpenFOAM進(jìn)行拉格朗日粒子動(dòng)力學(xué)的完整且結(jié)構(gòu)化的學(xué)習(xí)之旅，引導(dǎo)您從基礎(chǔ)概念到真實(shí)世界CFD模擬中使用的高級(jí)密集粒子流建模技術(shù)
展開 Ansys 將 Rocky DEM 添加到組合中，擴(kuò)展和增強(qiáng)多物理場(chǎng)仿真以包括粒子動(dòng)力學(xué)
Rocky 當(dāng)前與 Ansys Workbench 環(huán)境的集成能夠與Ansys Fluent和Ansys Mechanical耦合，分別用于計(jì)算流體動(dòng)力學(xué) (CFD) 和有限元分析 (FEA) 仿真。Fluent 耦合使您能夠執(zhí)行多物理場(chǎng)建模以模擬流體如何影響粒子流，和/或粒子如何影響流體的流動(dòng)。Rocky DEM 可以與 Mechanical 結(jié)合使用來(lái)模擬破損或模擬結(jié)構(gòu)應(yīng)力如何受多體動(dòng)力學(xué)運(yùn)動(dòng)的影響。Rocky 還與 Ansys Motion 耦合，當(dāng)與 CFD 和/或 FEA 耦合結(jié)合時(shí)，可以對(duì)涉及散裝材料運(yùn)動(dòng)的完整機(jī)械系統(tǒng)進(jìn)行靈活和全面的仿真。
該集成使您能夠模擬咖啡研磨機(jī)中研磨的豆子、糖果殼包裹的巧克力、粘在擋風(fēng)玻璃上的雨滴、雪地摩托在新鮮粉末上行駛或灰塵和紅雀可能影響電器等現(xiàn)象。例如，Sub-Zero 使用 Rocky來(lái)定義和表示相關(guān)的空氣傳播材料，以模擬它們?nèi)绾斡绊懕涞臒峤粨Q器效率。Rocky 具有內(nèi)置功能，可以使用通過(guò)虛擬鍵連接的球柱體元素對(duì)纖維材料進(jìn)行逼真建模。
換熱器的 Ansys Fluent 速度仿真結(jié)果。底部：Ansys Rocky 預(yù)測(cè)的粒子沉積。
Rocky 還結(jié)合Ansys Maxwell和 Ansys EMA3D Charge 來(lái)研究受電磁 (EM) 場(chǎng)影響的帶電粒子。EM 求解器計(jì)算的磁場(chǎng)作為點(diǎn)云導(dǎo)入 Rocky。
現(xiàn)有集成還使您能夠通過(guò)Ansys optiSLang過(guò)程集成和設(shè)計(jì)優(yōu)化軟件執(zhí)行設(shè)計(jì)優(yōu)化分析。
充滿可能性的世界
從農(nóng)田到工廠，從礦山到制藥和醫(yī)學(xué)實(shí)驗(yàn)室，Ansys Rocky 的機(jī)會(huì)似乎無(wú)窮無(wú)盡。我們期待與 Rocky 團(tuán)隊(duì)更緊密地合作，將粒子動(dòng)力學(xué)應(yīng)用擴(kuò)展到 DEM 的傳統(tǒng)范圍之外。
文章來(lái)源：ansys博客
展開 《Research》東華大學(xué)張超/劉天西: 致密氫鍵網(wǎng)絡(luò)增強(qiáng)極高韌性、快速自恢復(fù)和自粘附的離子導(dǎo)電水凝膠，用于人體運(yùn)動(dòng)檢測(cè)
耗散粒子動(dòng)力學(xué)模擬
表明，氫鍵沿拉伸方向的取向提高了機(jī)械強(qiáng)度和韌性，這進(jìn)一步通過(guò)均方位移計(jì)算形成的致密氫鍵網(wǎng)絡(luò)導(dǎo)致的分子鏈運(yùn)動(dòng)限制得到進(jìn)一步證明。結(jié)合在寬溫度范圍內(nèi)的高離子電導(dǎo)率和在各種表面上具有定制粘合強(qiáng)度的自主粘合性，
PAM-r-MVIC 可以很容易地用作具有自粘合性的電容/電阻雙峰傳感器的高度可拉伸和可修復(fù)的離子導(dǎo)體，高靈敏度、出色的線性度和出色的耐用性。這項(xiàng)研究可能為設(shè)計(jì)和制造具有高機(jī)械彈性、高韌性和優(yōu)異疲勞恢復(fù)能力的離子導(dǎo)電水凝膠提供一條新途徑，用于檢測(cè)復(fù)雜人體運(yùn)動(dòng)的皮膚離子傳感器。
相關(guān)論文以題為
Dense Hydrogen-Bonding Network Boosts Ionic Conductive Hydrogels with Extremely High Toughness, Rapid Self-Recovery, and Autonomous Adhesion for Human-Motion Detection
發(fā)表在《
Research
》上。
主圖
圖1
PAM-r-MVIC 的設(shè)計(jì)和特性。
(a) 具有密集氫鍵網(wǎng)絡(luò)的 PAM-r-MVIC 的示意圖。(b) PAM-r-MVIC-2 制成各種形狀的照片。(c) 顯示 PAM-r-MVIC-2 高透明度的照片。PAM-r-MVIC-2 承受 (d) 大拉伸和 (e) 壓縮的照片。(f) 重量為 500 g 的 PAM-r-MVIC-2 的照片。
圖2
PAM-r-MVIC 的相互作用和流變行為。
(a) PAM-r-MVIC 和單體的 FTIR 光譜。(b) PAM-r-MVIC 和 PAM 的 FTIR 光譜表明咪唑環(huán)的峰。
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Materials Studio材料建模與模擬計(jì)算工作站方案2021v4
重點(diǎn)
（1）Materials Studio材料模擬軟件計(jì)算特點(diǎn)
（2）Materials Studio三維建模/可視化硬件配置推薦
（3）Materials Studio量子力學(xué)工作站硬件配置推薦
（4）Materials Studio分子力學(xué)與分子動(dòng)力工作站硬件配置推薦
（一）Materials Studio材料模擬軟件介紹
Materials Studio（簡(jiǎn)稱MS）是分子模擬領(lǐng)域內(nèi)的多種模擬方法以及建模可視化性質(zhì)分析工具。提供三維結(jié)構(gòu)模型，對(duì)各種晶體、無(wú)定型以及高分子材料的性質(zhì)及相關(guān)過(guò)程進(jìn)行深入的研究。可以從電子、原子以及高分子的角度去分析物質(zhì)的結(jié)構(gòu)與性質(zhì) 利用的主要方法為：以密度泛函為主的量子力學(xué)模擬方法、分子力學(xué)和分子動(dòng)力學(xué)模擬方法、蒙特卡羅模擬法、介觀動(dòng)力學(xué)(MesoDyn)和耗散粒子動(dòng)力學(xué)（DPD）、統(tǒng)計(jì)方法QSAR等多種先進(jìn)算法和X射線衍射分析等儀器分析方法，根據(jù)系統(tǒng)中的原子、分子的類型和數(shù)目，研究、預(yù)測(cè)材料的相關(guān)性質(zhì)。模擬的內(nèi)容包括了催化劑、聚合物、固體及表面、界面、晶體與衍射、化學(xué)反應(yīng)等材料和化學(xué)研究領(lǐng)域的主要課題。
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