</p><h2>五、總結：風雷軟件并行升級成果全景呈現(xiàn)</h2><p class="ql-align-justify">&nbsp;&nbsp;歷經(jīng)數(shù)月的攻堅克難，神工坊?團隊針對風雷軟件的并行架構升級專項，交出了一份硬核成績單：</p><p class="ql-align-justify">&nbsp;&nbsp;從達標情況來看，性能上，30p30n翼型、2822翼型、球頭、雙橢球、RamC模型等算例在

針對 S809 翼型高攻角失速算例，新模型對失速臨界攻角及失速后升力下降趨勢的預測較基線模型有明顯改進；在多個攻角下的壓力系數(shù)分布，以及升力、阻力特性上，與實驗結果更為吻合。同時，計算過程中未見明顯發(fā)散或異常振蕩，表現(xiàn)出較好的數(shù)值穩(wěn)定性。

以葉片和機翼為例，從仿真到風洞，不斷對二維葉型/翼型進行迭代優(yōu)化。為什么實際型號中要死磕二維呢？ 原因很簡單，因為相比三維，二維是心里最有底的，無論試驗可靠性還是成本都是能托底的。問題到了三維復雜構型以后，可能影響到設計指標的東西太多了，牽一發(fā)而動全身。有時候改了不如不改。

雷諾數(shù)的方程為： ρ=流體密度（kg/m3） u =流速（m/s） L=特征維數(shù)或特征長度，例如管徑、水力直徑、等效直徑、翼型弦長（m） μ=流體的動態(tài)粘度（Pa·s） v=運動粘度（m2/s） 雷諾的研究表明，雷諾數(shù)較低的管道流動保持為層流，因為它們?nèi)狈ψ銐虻哪芰?這種能量以慣性力體現(xiàn))，無法將流體運動中的任何不穩(wěn)定性轉化為垂直于平均流動方向的流動

用于確定雷諾數(shù)的方程為： ρ = 流體密度（kg/m3） u =流速（m/s) L = 特征維度或特征長度，例如管道直徑、水力直徑、等效直徑、翼型弦長（m） μ = 流體的動態(tài)粘度（Pa·s） v =運動粘度（m2/s） 一般來說，雷諾數(shù)較低的流體保持為層流，因為它們?nèi)狈λ璧膭幽軄韺⒘黧w運動中的任何不穩(wěn)定性轉換為垂直于平均流動方向的流動。

算例描述</strong></p><p><span style="background-color: rgba(1, 0, 0, 0);">&nbsp;&nbsp;在前一個節(jié)氣動結構耦合優(yōu)化算例的基礎上，增加工況數(shù)，保持優(yōu)化目標，設計變量和約束不變。劃分通信域，使得各個工況直接得以并行。</span></p><p><br></p><p><strong>&nbsp;&nbsp;2.

電機設備電磁場分析： 在某公司核心求解器向神威平臺的移植部署中，采用UNAP代替原有直接求解庫，進行了網(wǎng)格量為千萬級的電機模型有限元算例并行計算測試，并對比了替換前后算例的節(jié)點磁通密度計算結果，UNAP表現(xiàn)良好。 一個典型算例展示UNAP的功能與性能： 算例 ： 方腔驅動流，不可壓，上壁面滑移速度為1，其他為固壁邊界，方腔的邊長為1，雷諾數(shù)100。

相比當時已有的99種翼型，它比其中97種都差，略顯尷尬。所以，升力問題的理論和工程應用，脫節(jié)有點嚴重，還是實驗出真知啊。 在如今的升力相關的設計中，普遍是首先使用計算機仿真，最終通過風洞試驗來確定。 不管是哪種理論或者實驗，汽車行駛過程中會產(chǎn)生升力這個事實是毋庸置疑的了。那車速到四五百的時候悄悄離地飛一下，應該也不過分吧？

【蒸發(fā)器計算】 蒸發(fā)器的液相體積分數(shù) 蒸發(fā)器內(nèi)各統(tǒng)計量隨時間的變化：a)相變速率；b)液體/氣體總體積；c)質量流量 蒸發(fā)器壁溫計算結果與測量結果比較 該算例采用了可壓縮勻相流計算模型，采用3D模型計算丙烯工況。計算冷凝器的結果如下。

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