COMSOL曲線的案例
013 - COMSOL基于范德瓦爾斯結(jié)構(gòu)的雙曲線超材料（僅模型文件） ￥40
013 - COMSOL基于范德瓦爾斯結(jié)構(gòu)的雙曲線超材料（僅包含模型文件，40元）
基本介紹：
主要內(nèi)容：根據(jù)發(fā)表在 Science 上的論文《Infrared hyperbolic metasurface based on nanostructured van der Waals materials 作者：Peining Li等》，重復(fù)了圖1b、圖1c、圖1f、圖1g；
基于COMSOL頻域求解，使用的軟件版本為COMSOL 5.4 (5.4.0.225)；
計(jì)算所需的內(nèi)存：32 GB；
涉及的內(nèi)容：各向異性材料、阻抗邊界條件、電偶極子、散射邊界條件、完美匹配層、對(duì)數(shù)據(jù)集的操作 等；
繪制了：電場(chǎng)模、電場(chǎng)z分量的分布、Poynting矢量分布；
注意：本案例僅包含模型文件，沒(méi)有講解視頻，不附帶答疑指導(dǎo)。
包含的文件截圖：
詳細(xì)描述：
如上圖所示，利用comsol仿真雙曲線超材料上光的傳播。分為兩種情況：一種是純 hBN材料，另一種是將 hBN 做成一維條狀陣列來(lái)實(shí)現(xiàn)介電常數(shù)的各向異性。在偶極子的激發(fā)下，第二種情況能實(shí)現(xiàn)雙曲線形的波矢分布。
計(jì)算的內(nèi)容和結(jié)果：
1、hBN為均勻薄板時(shí)的電場(chǎng)分布。上圖：文獻(xiàn)中的圖；下圖：本例的結(jié)果 ??
2、hBN為光柵結(jié)構(gòu)（超材料）時(shí)的電場(chǎng)分布。上圖：文獻(xiàn)中的圖；下圖：本例的結(jié)果 ??
再次提醒：本案例僅包含模型文件，沒(méi)有講解視頻，也不附帶答疑指導(dǎo)。
展開(kāi) Comsol的曲線圖處理技巧
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</div><p><br></p><p>圖形標(biāo)記，主要可以標(biāo)記曲線的極值或者橫軸寬度；</p><p><br></p><p>顏色表示式可以為曲線圖上色，具體顏色分布為具體的表達(dá)式控制。</p><p><br></p><p>有興趣的可以加我，交流模型。</p><p><br></p>
展開(kāi) 16，comsol仿真MIM波導(dǎo)（含慢光效應(yīng)方面的曲線繪制） ￥1450
下面是論文的結(jié)果 VS 我的結(jié)果
1，慢光效應(yīng)的延時(shí)時(shí)間計(jì)算和等效折射率
上面這三張圖就是該復(fù)現(xiàn)該論文的難點(diǎn)，光學(xué)延遲時(shí)間和群折射率計(jì)算公式如下
難點(diǎn)在于要對(duì)圖7a求出的曲線，首先求每點(diǎn)的切線斜率，然后所有點(diǎn)的切線斜率合在一起得到圖7b。那么問(wèn)題是該怎么求各點(diǎn)的切線斜率？翻翻高等數(shù)學(xué)書(shū)導(dǎo)數(shù)的定義就知道了。這里上面三幅圖我是在matlab中繪制的，主要原因是在comsol中還沒(méi)法畫(huà)出圖7a。
2，求MIM波導(dǎo)的透射率。這是MIM波導(dǎo)方面文章的必仿內(nèi)容。
下面是付費(fèi)內(nèi)容，包含上面所有圖片的comsol模型以及對(duì)應(yīng)的matlab代碼
comsol中施加周期性邊界條件計(jì)算任意橫截面介質(zhì)的導(dǎo)波頻散曲線 ￥1
</p><p>本方法建模速度快，計(jì)算精確，能實(shí)現(xiàn)任意橫截面介質(zhì)的頻散曲線計(jì)算。</p><p>個(gè)人wx29996883 注明來(lái)意</p><p><br></p><p><br></p>
037 – COMSOL納米線的光散射（僅模型文件，免費(fèi)）
點(diǎn)擊繪制，就可以在繪圖窗口中看到散射截面的曲線
19. 用matlab打開(kāi)“Scattering_of_nanorod.m”，如下圖點(diǎn)擊紅框中的“運(yùn)行”，即可得到解析計(jì)算的散射截面，與COMSOL仿真的曲線完全一致。
如何使用 COMSOL 模擬殘余應(yīng)力
在 COMSOL Multiphysics 中，可以通過(guò)選擇二維空間維度并選擇固體力學(xué) 接口，建立二維平面應(yīng)力模型。
在 COMSOL Multiphysics 中計(jì)算殘余應(yīng)力
在這里，我們將展示如何在二維中使用固體力學(xué)接口來(lái)計(jì)算梁截面的殘余應(yīng)力。
使用固體力學(xué)接口的二維梁模型的屏幕截圖。
根據(jù)上面的截圖可知，我們定義了一些變量來(lái)評(píng)估上一節(jié)中計(jì)算出來(lái)的理論殘余應(yīng)力。這些值將被用于比較計(jì)算結(jié)果和理論結(jié)果。
施加的彎矩是逐漸增加的。添加一個(gè)塑性節(jié)點(diǎn)可以考慮到可能通過(guò)梁厚度發(fā)生的單軸塑性行為。一旦
達(dá)到臨界值
，塑性流動(dòng)就開(kāi)始。任何已經(jīng)達(dá)到這個(gè)值的纖維在加載過(guò)程中都將保持恒定的應(yīng)力狀態(tài)。
在下圖中，你可以看到沿橫截面 Y 軸 的應(yīng)力分布。對(duì)于深度為
的塑性區(qū)，施加的彎矩已由
方程（4）
計(jì)算出來(lái)。根據(jù)藍(lán)色曲線，COMSOL Multiphysics 的模擬結(jié)果與該值完全吻合。紅色曲線表示一個(gè)加載-卸載周期后的殘余應(yīng)力。值得注意的是，計(jì)算的殘余應(yīng)力也可以由完全彈塑性曲線（藍(lán)色）中減去彈性曲線（綠色）得到。
彈性加載、卸載和彈塑性加載后的應(yīng)力值。
將
方程（7）
和
方程（9）
定義為變量，并與 COMSOL Multiphysics 中計(jì)算的解進(jìn)行比較。如前面的截圖所示，你可以使用 if() 算子創(chuàng)建一個(gè) “開(kāi)關(guān)”，這樣代表解析殘余應(yīng)力的兩個(gè)表達(dá)式就會(huì)出現(xiàn)在一個(gè)表達(dá)式中。下圖顯示了兩次加載-卸載循環(huán)后解析的和計(jì)算的殘余應(yīng)力。
解析的與計(jì)算的殘余應(yīng)力。
使用 COMSOL Multiphysics，能夠?qū)μ囟ú牧系臏笾芷谶M(jìn)行建模。如下圖所示，在完全塑性行為的情況下，第二次載荷循環(huán)已經(jīng)施加了一個(gè)穩(wěn)定的應(yīng)力-應(yīng)變響應(yīng)，代表每個(gè)連續(xù)的載荷循環(huán)。
展開(kāi) 