發射強度的案例
天津理工《JHM》：通過晶體結構調控提升雙鈣鈦礦的發光性能！
SiO2是通過調節Cs2AgInCl6的晶體結構來改變晶體排列，從而限制晶體生長，分散晶體單元，打破吸收和發射的限制。使用SiO2可使PL發射強度增加181.5%。此外，與純Cs2AgInCl6相比，Cs2AgInCl6/ SiO2具有更好的抗氧化和抗離子性損傷的能力。SiO2參與了Cs2AgInCl6晶體的生長，但不改變晶體內部的晶包結構，也不改變晶體的本征的發光機制。變溫PL證明白光發射主要來源于STEs。發現了Cs2AgInCl6和Cs2AgInCl6/SiO2在低溫下（80 K以下）的一種新的雙發射現象（λex=365 nm：λem≈580 nm；λex=325 nm：λem≈505 nm）及其發射機制。
綜上所述，雙功能材料SiO2實現了在結構上對Cs2AgInCl6進行了調整，提高其發光強度以及發光穩定性。該策略為改進Cs2AgInCl6的發光性能提供了新的參考。證明了Cs2AgInCl6在低溫下的雙發射特性，進一步為Cs2AgInCl6的發光機理提供了新的認識。
*感謝論文作者團隊對本文的大力支持。
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展開 華威大學《JACS》白光發射-超分子肽納米管的高效人工采光系統
2.兩步順序FRET過程的人造光收集系統的證明和評估
作者最初通過測量PYR-CP-PEG和NTI-CP-PEG以及兩種對照化合物PYR-PEG和NTI-的吸收和發射光譜研究了PYR-CP-PEG和NTI-CP-PEG之間的FRET過程。有趣的是，PYR-PEG的發射光譜與NTI-PEG的吸收光譜有最小的重疊，而PYR-CP-PEG的發射光譜與NTI-CP-PEG的吸收光譜有很好的重疊（圖2A）。這可以歸因于環狀肽的堆積引起的pyr準分子的形成，如在460nm處的發射光譜中的峰所示。結果，當共組裝PYR-CP-PEG和NTI-CP-PEG綴合物時，期望發生有效的能量轉移過程。實際上，如圖2B所示，隨著NTI-CP-PEG / PYR-CP-PEG比值的增加，在460 nm處的PYR受激準分子發射強度逐漸降低，而在520 nm處激發時，NTI熒光團在520 nm處的發射強度增加。335納米進行熒光衰減實驗以進一步證實能量轉移過程。如圖2C所示，在存在NTI-CP-PEG的情況下，PYR-CP-PEG的熒光衰減明顯更快。為了定量評估其作為人造光收集系統的性能，在不同的PYR-CP-PEG/NTI-CP-PEG比值下測量并計算了能量轉移效率（ΦET）和天線效應（AE）（圖2D）。
圖2. PYR-CP-PEG和NTI-CP-PEG之間的FRET過程。（A）PYR-CP-PEG（藍色跡線，λex= 335 nm）和NTI-CP-PEG（綠色跡線，λex= 460 nm）的歸一化熒光光譜（虛線），以及它們的歸一化吸收光譜（實線）。（B）不同濃度的NTI-CP-PEG（λex= 335 nm）在水中的PYR-CP-PEG的熒光光譜。（C）PYR-CP-PEG和PYR-CP-PEG/NTI-CP-PEG的熒光衰減曲線。
展開 一汽奔騰 | 電動汽車高壓系統電磁輻射發射的建模與仿真
利用 FEKO 軟 件進行高壓系統輻射發射仿真建模，仿真計算得到高壓 系統各端口間的 S 參數，解決了復雜網絡端口 S 參數測 試難問題；基于多端口網絡理論方法與 FEKO 建模仿真 S 參數相結合，將高壓系統各零部件進行端口等效，仿 真預測了高壓系統對外低頻輻射發射強度，獲得了整車 高壓系統的低頻輻射發射預測方法；根據 GB/T 18387—2017 中的電磁場強度測量方法，在車速為 40 km/h 時 獲得最大發射方向后，又分別進行車速為 16 km/h 和 70 km/h 時的終掃描測量，通過仿真與實測結果對比，仿 真與實測場強曲線整體趨勢較為吻合，波峰、波谷預測 明顯，驗證了基于該方法預測整車輻射發射的有效性。 將該方法應用在整車開發階段，預測整車高壓系統低頻 輻射發射強度，可在一定程度上提前識別并采取優化措 施降低輻射發射超標風險。
展開 深大李冰石教授、港科大唐本忠院士：在多重刺激響應性材料領域取得最新進展
且1c-a，1c-c和1c-d的晶型相同，分子的構象也非常相似，這決定了它們相同的熒光發射和相近的熒光量子產率。而1c-b的熒光發射亮度明顯高于其他三種晶體，分子的構象和排列也有很大區別。深入分析發現，1c-a，1c-c和1c-d晶體中，分子1都具有多孔氫鍵的有機框架，分子1的苯甲酸取代基間未形成C-H···O和C-H···π相互作用，苯甲酸取代基可以進行較為自由的旋轉， 使部分光能耗散，導致1c-a，1c-c和1c-d的熒光量子產率明顯低于1c-b。
圖5. 分子1四種單晶的結構及堆積圖
輔以PXRD（圖6a）進一步驗證，熒光較弱的晶體1c-a，1c-c和1c-d及粉末1p-o和1p-f在2θ = 7o左右都出現強的衍射峰，這一角度與晶體中d（002）面的晶面距完全對應（圖6c-6e）；而擁有較強熒光的晶體1c-b和粉末1p-h則未出現此衍射峰。晶體1c-a，1c-c和1c-d加熱后7o左右的衍射峰全部消失（圖6b），表明多孔結構完全被破壞，伴隨熒光發射強度大幅提高，進一步證實多孔結構對分子1的晶體或粉末的熒光強度起決定性作用。
圖6. （a，b）分子1的各種單晶/粉末的PXRD衍射圖樣及（c）單晶1c-a，（d）1c-c和（e）1c-d中d（001）和d（002）面的晶面距。
結 論
本研究中報道了一種具有多重刺激響應性的AIE小分子1，為設計多色力致變色分子及多重刺激響應材料提供了新的研究思路。該分子不僅對pH改變和胺蒸氣具有快速的熒光響應，而且還擁有高反差的多重力致變色性質。單晶結構和排列堆積方式還證實了多孔結構與熒光發射強度的重要關系。
參考文獻：
G. X. Huang, Y. Q. Jiang, S. F. Yang, B. S. Li,* B. Z. Tang*.
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標準解析 | 深入解剖EN301489-3 合規性必備知識
差分信號：使用差分信號傳輸可以提高信號的抗干擾能力，并減少對外部的干擾發射。
信號速率控制：高速信號需要特別注意上升沿和下降沿的時間，過快的信號速率會增加輻射和串擾。
信號回路面積：縮小信號回路面積可以減少輻射和感應的干擾。
2.2.3 接地和屏蔽技術在EMC中的應用
接地和屏蔽是EMC設計中兩個非常重要的方面：
接地技術：正確接地可以防止設備產生干擾，也可以減少對外界干擾的敏感性。單點接地、多點接地和混合接地各有其適用的場合。
屏蔽技術：金屬屏蔽可以有效地隔離電磁場，阻止電磁波的穿透。屏蔽設計需要考慮材料的屏蔽效能、屏蔽結構的完整性和屏蔽的接地方式。
2.3 歐標EN 301489-3中的具體測試項目
2.3.1 測試項目的分類與測試環境
EN 301489-3標準涵蓋了對設備進行的多種EMC測試，這些測試可以分為兩大類：
輻射發射測試：測量設備通過空間發射的電磁波強度，通常在半電波暗室或全電波暗室中進行。
傳導發射測試：測量設備通過電源線或信號線發射的電磁波強度，測試通常使用線束仿真網絡或人工電源網絡進行。
測試環境的構建需遵循標準規定，確保環境的電磁場是可控和一致的，以保證測試結果的準確性。
2.3.3 測試結果的判定標準與記錄
測試結果需要與EN 301489-3標準所規定的限值進行比較，以判定是否符合EMC要求：
限值：每種設備都有特定的限值，這些限值根據設備的類型和應用領域不同而有所差異。
判定標準：如果測試結果低于限值，則認為設備滿足EMC要求；如果超出限值，則需要采取措施以降低干擾。
記錄：所有測試結果都應詳細記錄，包括測試日期、測試設備、測試環境、測試配置、測試結果等，以備后續審計和合規性驗證。
展開 黃維院士團隊: 電紡共軛聚合物雜化微米纖維發光調制與導電性研究
從圖3(a)熒光光譜中可以看到PPFOH/PVK聚合物纖維有兩個發射區域：440~460 nm的藍光發射和520~550 nm的綠光發射，前者主要來源于PPFOH芴基主鏈的發射，后者則主要歸功于聚芴分子鏈間聚集體的發射。隨著PPFOH與PVK質量比的增加，PPFOH/PVK聚合物共混纖維低能帶發射逐漸增強(520~550 nm)而深藍光發射(440~460 nm)明顯減弱，這說明隨著共混PPFOH含量增加，聚芴內部從高能發射帶向低能發射帶的能量轉移逐漸增強。同時，隨著PPFOH與PVK的共混比例的增加，PPFOH/PVK纖維中PPFOH聚合物鏈之間的聚集程度會隨著其含量的增加而增強，從而產生從PPFOH單鏈(藍色發射)到鏈聚集體或激基締合物(綠色發射)更為高效的能量轉移。通過調控能量轉移，隨著PPFOH含量的增加，綠-黃光發射強度增加，同時，藍光發射強度減弱，實現對復合纖維發光顏色的精準調控。從圖3(b)色坐標中可以看出PPFOH/PVK聚合物纖維發光顏色可以從深藍色(0.18, 0.17)調到天藍色(0.24, 0.26)再到近白光(0.26, 0.30)、藍綠色(0.31, 0.32)、綠色(0.30, 0.37)以及黃色(0.42, 0.40)。
圖3
(a)PPFOH/PVK
聚合物纖維的熒光光譜圖和
(b)
對應的色坐標圖
在制備上述多色發射的PPFOH/PVK纖維基礎上，他們進一步制作了纖維基二極管(如圖4中插圖所示)，二極管通道約100μm，并測定了單根PPFOH/PVK聚合物纖維的I-V曲線(圖4)。研究表明，PPFOH/PVK聚合物纖維顯示出典型的半導體導電特性，且隨著PPFOH含量的增加，纖維導電性越來越高。
展開 錫摻雜的二維鉛—鹵鈣鈦礦中的寬帶非本征自陷態激子發光
圖二、室溫下PEA2PbI4晶體的熒光特性與錫摻雜濃度的關系
（a） 不同Sn摻雜濃度PEA2PbI4晶體的熒光發射光譜；
（b） PEA2PbI4晶體的熒光發射強度和發射峰位置隨Sn摻雜濃度的變化關系（ λex = 470 nm）；
（c） PEA2PbI4晶體的熒光量子產率隨Sn摻雜濃度的變化關系（ λex = 472 nm，功率密度 ≈ 80 μWcm-2）；
（d） PEA2PbI4：Sn（0.36 ％）晶體的熒光強度隨激發光功率的依賴關系。
圖三、錫摻雜PEA2PbI4晶體的熒光發射半峰寬隨溫度的變化關系
圖四、錫摻雜劑抑制熒光猝滅
（a） 25 K和300 K溫度下錫摻雜（0.36 %）前后2D鈣鈦礦晶體的熒光發射光譜（λex = 470 nm）；
（b） 錫摻雜鈣鈦礦晶體熒光積分強度與溫度的變化關系；
（c） 熒光猝滅的熱激活能與錫摻雜量的關系。
圖五、錫摻雜PEA2PbI4鈣鈦礦材料中的能量傳遞分析
（a） 室溫下0.36 ％-Sn摻雜的2D鈣鈦礦晶體的熒光衰減曲線 ( λex = 397 nm；脈沖持續時間≈ 63 ps；λem = 525或700 nm )；
（b） 錫摻雜2D鈣鈦礦中的電子躍遷和能量傳遞示意圖；
（c） PEA2PbI4鈣鈦礦薄膜的瞬態吸收光譜的偽彩色(ΔA)圖；
（d） PEA2PbI4：Sn (5％)鈣鈦礦薄膜的瞬態吸收光譜的偽彩色 (ΔA)圖；
（e） 錫摻雜前后PEA2PbI4 薄膜的瞬態吸收動力學曲線。
展開 《AM·綜述》浙大張浩可/港科唐本忠院士: 刺激響應型AIEgens
以化合物11為例（圖11a），11在非極性溶劑如己烷或環己烷中的溶液發出很強的綠光，發射峰位于≈540 nm，而其甲苯溶液則呈現亮黃色發射（≈570 nm）。隨著溶劑極性（氯仿、乙酸乙酯和四氫呋喃）的增加，發射變為紅色（≈640 nm）。
圖1
0
a) 在紫外燈下拍攝的照片和 11 在不同溶劑中的相應發射光譜：1 = 己烷；2 = 環己烷；3 = 甲苯；4 = 氯仿；5 = 乙酸乙酯；6 = 四氫呋喃；7 = 乙醇；8 = 乙腈；9 = 甲醇。b) 在紫外線照射下拍攝的具有不同比例水的 THF/水混合物中 11 的最大發射強度 (I) 和波長 (λ
em
) 的照片、發射光譜和圖。c) BODIPY 染料熒光變化的擬議機制。
溫度響應型 AIEgens
到目前為止，已經開發了無數令人興奮的AIEgens，具有各種功能。總體而言，這些 AIEgen 的一般設計原則基于廣泛接受的 RIM 機制，包括限制分子內旋轉 (RIR) 和限制分子內振動 (RIV)。利用這一原理，開發了一種簡單的方法，稱為 ADEtect（“AIE”和“檢測”的組合），用于測量聚合物的玻璃化轉變溫度 (T
g
)。如圖 14a-c 所示，在相同設置下通過相機監控在不同溫度下拍攝的 AIEgen 摻雜聚合物薄膜的熒光圖像。通過使用MATLAB程序，計算每幅圖像中選定區域的灰度。
圖1
4
a) ADEtect 測量的設備設置。b) 在不同溫度下拍攝的 (Z)-4-benzylidene-2-methyloxazol-5(4H)-one (TPA-BMO) 摻雜聚苯乙烯 (PS) 薄膜的照片。c) 數據處理程序的說明。
展開 中科大Phys. Rev. Lett.：準二維Fe3Sn2 Kagome晶格的新奇電子特性
圖 2 Fe3Sn2表面的電子能帶結構分析
（a，b）ARPES分別沿Γ-K和Γ-M線的結果圖（頂部），Fe-Sn-1表面層的自旋極化帶圖（底部）；
（c）Fe-Sn-1表面的自旋極化帶結構圖；
（d）Fe-Sn-1（實心圓）和Sn（虛線圓）的費米能級的光發射強度和費米面疊加圖。
圖 3 Fe-Sn-1表面的掃描隧道譜
（a）沿藍線的差分電導圖（頂部）及其在Vs = -0.2 V的STM圖像（底部）；
（b）Fe-Sn-1表面結構的Γ點處的平帶狀態的電荷特性圖（頂部），平行橫截面Fe-Sn層的電荷特性圖（底部）。
圖 4 Fe3Sn2的鐵磁有序分析
（a，b）在2 K下，Fe3Sn2單晶的磁滯回線圖和溫度依賴磁矩圖;
（c）塊體Fe3Sn2非磁性狀態的能帶結構，DOS和部分DOS圖；
（d）塊體Fe3Sn2鐵磁態的DOS圖；
（e）鐵磁態的自旋密度分布圖。
【小結】
本文不僅在實驗上第一次展示了實際kagome晶格確實可以存在平帶電子結構，而且為探索晶格驅動的長程鐵磁序提供了新思路。未來對平帶電子結構的進一步調控，比如調節費米面位置，將有可能實現其它在拓撲量子計算方面有應用前景的新奇量子態。上述研究工作得到了國家自然科學基金委、科技部、教育部以及量子信息與量子科技前沿協同創新中心的資助。
展開 北化工尹梅貞教授等：利用機械力調控分子內能量轉移實現高對比度熒光變色
然而，這種單純基于顏色變化的力響應材料已經不能滿足現階段材料發展的需求，設計合成具有發光顏色和發光強度雙重可調的高對比度熒光變色材料一直是研究人員追求的目標，但這對于傳統的力致變色材料而言是很難實現的。
最近，尹梅貞教授課題組設計合成了一種基于“羅丹明-螺吡喃”雙發色團的力響應熒光變色分子P1（圖1），隨著剪切力作用的增強，P1熒光發生兩階段的高對比度顏色變化。
圖1 機械力調控分子內能量轉移實現高對比度熒光變色的示意圖。
作者利用苯丙氨酸二肽作為連接臂，巧妙地將羅丹明B和螺吡喃這兩種力響應基團共價連接起來，設計合成了分子P1。初始狀態下，P1并不發出熒光，當輕輕研磨P1后，則呈現出一種非同尋常的熒光“開啟”現象，發出橙色熒光；繼續對P1施加力刺激，熒光發射波長紅移，顯現出紅色熒光，表現出較高的對比度。
通過結構分析和理論模擬發現，羅丹明B結構中的C-N鍵以及螺吡喃結構中的C-O鍵在力的作用下都不穩定，且由于C-N鍵的鍵能小于C-O鍵，導致兩者發生力誘導開環反應所需要的能量存在明顯差異。因此，在剪切力刺激下，羅丹明B中C-N鍵的斷裂要先于螺吡喃中的C-O鍵。對P1施加力刺激時，分子結構中的C-N鍵最先受到破壞，發生了力開環反應，由無熒光的內酰胺結構轉變為共軛度較好的橙色熒光開環異構體，引起熒光發射強度的明顯增強。繼續對P1施加更強的剪切力，螺吡喃基團中C-O鍵斷裂，發射波長紅移，顯現出紅色熒光。這是由于開環后螺吡喃基團的吸收光譜和開環后羅丹明基團的發射光譜有較大重疊，具有較高效率的熒光共振能量轉移 (FRET) 效應，羅丹明（供體）的熒光能量轉移至螺吡喃（受體），最終導致無混合的紅光發射，顯示出極高的對比度。
展開 液體火箭動力系統復用，下一步瞄準哪兒？
從效益出發，發動機有可能采用更多高強度、低重量的新型材料，創新低成本快速制造工藝，而快速多次啟動性能也成為發動機的新需求。
總之，液體火箭動力系統重復使用優勢明顯，前途光明，不僅能降低航天發射成本，更好地服務于生產生活，更有望開拓航天探索的新領域。
來源：中國航天報
重慶理工大學楊朝龍教授課題組《Nat. Commun.》：在輻照依賴性長壽命聚合物基室溫磷光領域取得新進展
由于超長聚合物基室溫磷光材料來源廣泛、官能團易修飾、發射波長范圍廣、斯托克斯位移大等特點，因此超長聚合物室溫磷光在多色顯示、信息傳感、信息加密和解密等領域有著廣泛的應用前景。但是，目前大多數有機室溫磷光材料的發射不具備動態可調的特性，其磷光的發射帶或者余輝時間不會隨外界條件的變化而發生改變，從而限制了其在復雜環境條件下的應用，因此開發高亮度長余輝壽命的輻照依賴性室溫磷光材料極其重要。
圖1. (a-c) 實現聚合物基紫外刺激響應的磷光發射策略；(d) 八種聚合物基摻雜體系在持續輻照45分鐘前后的熒光和磷光發射圖片
為了開發具有輻照依賴特性的長壽命室溫磷光材料，重慶理工大學楊朝龍教授課題組與南洋理工大學趙彥利教授課題組合作，通過對磷光分子和摻雜體系的優化篩選，并結合抑制磷光體三重態激子的非輻射躍遷策略，開發了4,4,-二羥基二苯砜（SDP）等八種聚合物基室溫磷光體系。在紫外光連續輻照一段時間之后，其磷光的發射強度增強，余輝時間大幅度提高。例如，室溫條件下，未輻照之前的SDP摻雜薄膜只有非常弱的熒光，幾乎沒有肉眼可見的余輝，磷光壽命僅為58.03ms。而當紫外輻照45分鐘后，其熒光和磷光都有大幅度的增強，其磷光壽命提高到828.81ms，其余輝時間達到8s，其磷光壽命提高了14.3倍，余輝性能展現出明顯的輻照依賴特性(圖1)。
研究結果表明，在利用254nm的紫外光源持續輻照之后，其含有大量羥基的聚合物基質PVA中的羥基會在長時間的輻照過程中脫水交聯，形成剛性的醚鍵(C-O-C)。
展開 國立臺灣大學 陳永芳教授 ACS Nano : 一種高效的單節段白色隨機激光器
Figure 3a 所示，隨著泵浦功率密度的增加，發射線的性質發生劇烈變化，發射光譜中多個尖峰的相應出現高于泵浦功率的閾值。Figure (3b-3d) 分別顯示了，作為泵浦功率密度的函數的發射的譜線寬度的變化、不同發射線的積分強度和輸出功率。Figure 3e 展示了綠線的閾值具有最低值，而藍線具有最高值，即藍色>紅色>綠色。 Figure 3f 觀察到載流子壽命具有高于泵浦功率閾值的次線性變化。
Figure 3. UCNPs的白色激光演示。（a）在980 nm激光激發下來自UCNPs的發射光譜。（b-d）泵功率密度相關的積分強度，輸出功率和半峰全寬（fwhm），紅色（655-665 nm），綠色（540-545 nm）和藍色（473-480 nm） 分別來自UCNPs在SiO2/Si襯底上的發射。（e）NaYF4：Yb/ Er/ Tm@NaYF4：Eu核-殼納米晶體中光子上轉換機制的示意圖。（f）載流子壽命隨紅色和綠色發射對應的泵浦功率密度的變化。
圖四、 為了證明上轉換發射的增強，設計了三個不同的HMM樣本的器件。Figure 4a 中描繪了在不同基板上以恒定泵功率密度記錄的上轉換發射光譜以及參考樣品。通過計算Commission Internationale d'Eclairage（CIE）坐標來估計不同裝置的合成顏色的變化。如Figure 4b 所示的發射光譜。我們可以清楚地看到HMM 1樣品的CIE指數（0.333, 0.334）與白光的定義很好地匹配。
Figure 4. 雙曲線超材料誘導上轉換發射的增強。（a）UCNP/HMM復合材料在980 nm激光激發下，在0.66 kW. cm-2的恒定泵浦功率密度下的發射光譜。
展開 某PHEV車型EMC試驗方法、超標分析與解決
目前我們國內汽車整車公告法規涉及的EMC標準主要有兩個標準， 都具備EMI和EMS方面的試驗：GB 34660—2017規定了M類、N類、L類車輛及其電子部件的電磁發射限值、抗擾性能和試驗方法；GB/T 18387—2017規定了EV、（P） HEV、FCV等類型電動車輛電場、磁場輻射發射強度的限值和試驗方法。對新能源車輛， 需同時滿足GB34660—2017、GB/T 18387—2017的要求， 試驗方法見表1。
2.2 EMC試驗前準備事項
試驗前需按表2點檢車輛狀態， 避免因接觸不良等非零部件固有特性問題， 造成試驗結果的錯誤。
2.3 試驗結果
GB 34660—2017通過；GB/T 18387—2017在車輛在70km/h的電場和磁場Y方向出現了超標問題， 結果如下。
GB/T 18387—2017 70km/h 電場， 在28.296MHz時， 超標3.6dB， 試驗結果如圖1所示。
GB/T 18387—2017 70km/h 磁場Y 方向， 在27.600MHz時， 超標3.8dB， 試驗結果如圖2所示。
展開 高考題泄露，5G該不該背鍋？
二，不關閉基站，但是用特殊的儀器，在通用的無線電頻段發射強度更高的亂碼信號，把正常信號壓制住，干擾其信號收發。
這也就類似于，派出很多亂七八糟的汽車，把所有的公路“堵住”，不讓正常的汽車行駛。
不能關閉，那就堵死你
第二種方法，就是信號屏蔽器的工作原理。
因為第一種方法對普通老百姓的影響太大（室外基站的信號覆蓋范圍較大，達到幾平方公里甚至十幾平方公里，可能遠遠超過學校的面積，不太合適）。所以，通常各地都會使用第二種方法，引入信號屏蔽器，使其工作功率控制在合適的范圍，只屏蔽考場區域的手機信號。
信號屏蔽器工作時，會不斷掃描指定的從低頻到高頻的范圍，然后持續發送干擾信號。
手機在干擾后，無法正常與基站建立聯系，會直接顯示無信號、無服務、正在搜索網絡等狀態。
為什么這次信號屏蔽器沒有能屏蔽5G信號呢？
我猜測原因有以下幾種：
1、現場信號屏蔽器故障，根本沒有正常工作。或者如官方所說，某些時間信號屏蔽器沒有開啟，被吳某某趁虛而入。
2、可能性最大的一種原因，就是現場信號屏蔽器款式太舊，不支持對5G信號的屏蔽。5G是這幾年新推出的網絡制式標準，使用的也有新的無線電頻率范圍，屏蔽器不支持屏蔽5G或者有頻段遺漏，是很可能的。
3、5G作為新技術，抗干擾性能強，信號屏蔽器沒有能壓制住，結果被5G“殺出了一條血路”，成功將信號發給了基站。這也是可能發生的。
所以說，這次事件，并不能把責任推在5G身上。恰好相反的是，事件反而證明，5G信號強大且穩定，不容易被外界信號干擾。
不管怎么說，為了考試的公平公正，考場的信號還是應該屏蔽的。
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