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在一個沒有鍍膜的光學面上，定義一條光線可以非常簡單：但是，現在讓我們思考另一個狀況：四分之一波長厚度的膜層 (我們另外設定一個0.25倍波長厚的物件，位於前述物件表面之上)。如果我們放大來檢視這個四分之一波長物件的話，我們會看到：現在，在這個圖中，我們有了幾個疑問：(1) 入射的光線交會於這個表面的 “哪裡”？(2) 光線在 “哪裡” 分裂的？(3) “哪一條” 光線是入射光？

設計流程1.1 相位 -> 微觀結構 -> 實驗驗證在此過程中，用戶首先使用光線追跡方法設計DOE /超穎透鏡所需的相位。然後根據給定的相位設計微結構。圖1顯示了該過程的流程圖。該圖表未涵蓋設計的詳細訊息，例如，微觀結構可以是傳統的閃耀光柵或現代的超穎透鏡。所需的設計和製造方法可能會有所不同，具體取決於微結構的類型。參考文獻[5]顯示了根據給定的相位輪廓生成閃耀光柵的範例。

玻璃庫中材料的波長範圍在400-800奈米之間，包含整個可見光的範圍，我們可以另外在OpticStudio中以明視覺 (photopic) 或暗視覺 (scotopic) 波長進行設計。OpticStudio的標準材料庫MISC包含了CR39和POLYCARB等材料。這些材料與眼科鏡片使用的CR-39以及POLYCARBONATE有些微的不同。

目前為止設定如下： 然後我們在Merit Function中使用OPTH這個操作數驗證視場1、波長編號2，經過光瞳Py = -1位置的光線以及主光線，兩條光線在參考球面上的光程差。注意我除以波長編號2的波長 (wavelength)，因此單位會是波長 (waves)。下面可以看到我們算出來是0.272387 (須乘以一千倍)。

較寬的帶寬可提供最佳分辨率，而波長選擇可確定樣品材料中的穿透深度。 在此示例中，我們將使用840 nm中心波長，60 nm FWHM光源，該光源透過以下方式在空氣中提供5μm的軸向分辨率：這些光譜特性來自Superlum市售的超發光二極管，它具有生物成像的共同波長和足夠高的分辨率的帶寬。 我們將忽略準直光學，而是從入射光束進入干涉儀開始。

耦合波理論我們來回顧一下耦合波理論，它主要用於體積全像光柵模型。考慮一個簡單的情況，即一個法向量n的全像平面被兩個波長相同的平面波照射，沿波向量k1和k2的方向傳播。平面波在穿過全像時，首先受到司乃耳定律 (Snell’s law)的折射，在全像內有新的波向量k1’和k2’（圖2（a））。

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規格如下：波長：10μm焦距：80mmF數：2FOV：30°OpticStudio提供了一個名為INFRARED.AGF的紅外用材料玻璃目錄，如下圖所示。 這在設計紅外光學器件時是很有用的。本文在初始數據的基礎上進行了優化，具體如下。評價函數設置如下：第一行設置操作數EFFL，它指定了焦距。

衍射非球面 衍射光學元件是以光的衍射效應為基本工作原理，通過表面微浮雕結構來調制入射波面，從而得到所希望的波面。為了實現更豐富的光學功能，增加光學設計自由度，通常把衍射元件的微結構疊加在非球面的基底上。

循環應力的波形：正弦波、矩形波和三角波等。

循環應力的波形：正弦波、矩形波和三角波等。

2.1 自由曲面光學：宏觀波前的空間雕琢自由曲面光學是打破旋轉對稱約束、具有復雜數學描述的光學曲面，用于實現宏觀尺度的波前工程。這是三類工具中最早被工程化應用的技術。[9]自由曲面光學的概念可追溯至20世紀末，最早應用于航天遙感、天文望遠鏡等對像差校正要求極高的領域。當光線穿過自由曲面透鏡時，空間變化的光程直接轉化為對光波相位的精確調控。

(a)~(c)雙光子聚合打印示意圖及制備的“納米牛”[64];(d)~(f)雙 光子聚合區域、體元形貌及特征尺寸為120nm 的結構[64,77];(g)~(j)玻璃基板上最小線寬為100,80,50,35nm 的納 米線[107-111];(k)~(m)最小線寬為30,23,7nm 的懸空納米線為解決上述制約微納米3D打印技術的瓶頸，研究人員將超分辨顯微成像技術引入光聚合微納米3D打印中，進一步提升了打印精度