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因此，當我們要計算一條光線的OPD時，此光線會從物面出發後一路追跡穿過光學系統，最終到達像面後，在循原方向後退追跡到 “參考球面”。此參考球面的球心是主光線與像面的交點，半徑是主光線與像面交點到主光線與出瞳面的焦點。然後我們就計算這條光線的總光程，並扣去主光線的光程 (因此主光線的光程差永遠為零，因為他本身就是零的參考點)。

這些等相位線組成面，就是等相位面，它是以電燈為球心的同心球面。如下動圖所示：　　　　像燈泡這種由一個點向三維空間發出的光，等相位面（波面）是一個以發光點為球心的同心球面，稱為“球面波”。　　情況二：　　　　手電筒中傳出的光束近似為平行光，若將其等相位線連起來會形成一個近似的平面，即等相位面（波面），這種在傳播過程中波面是相互平行的平面的光波則被稱為“平面波”。　　

這個原理很好理解：就像函數可以用泰勒展開逼近、周期函數可以用傅里葉級數表示一樣，任意空間聲場都可以分解為不同階數的球諧函數疊加。 階數越高，空間分辨率越高，準確重構的聽音區域越大 頻率越高，需要更高階的展開系數才能準確表示HOA 的核心優勢在于：聲場展開系數僅與頻率有關，與空間位置無關，因此表示方式簡潔、計算效率極高，非常適合實時處理。

無窮遠的光線經過一個-3.00D的透鏡後發散，並在半徑1/3公尺遠點球上形成一個虛像，此時遠點球的球心在透鏡後表面的頂點上。我們可以發現任何角度入射的光線，最後都能順利的經過瞳孔。在範例檔案中我們以視場角15°和30°進行印證，但要注意的是其實許多眼鏡的設計允許配戴者能有50°以上的視角。

下載 聯系工作人員獲取附件 簡介 一般而言，眼科鏡片的設計與斜向像散的調控有關。在像差方面，彗差會隨視場角的變化而線性增加，而像散則是呈二次方增加。但人眼系統具有相對較小的光瞳尺寸，因此在此類系統的設計上，一般會認為球差和彗差并不十分重要。同理，其余的像差在此也可先行忽略。 隨著自由曲面制程技術的演進，光學設計者得以摒除許多以往的限制條件。

同樣地，矢量衍射積分將衍射場中一點的場強看成是由球面波前上每個次級平面子波的矢量疊加，用積分表述為[4,5]其中E（P）表示焦點區域的電場，A（s）為聚焦球面波前任意一點電場矢量，s 是平面子波傳播方向的單位矢量，r 表示像點P 的位置矢量，Ω為出瞳孔徑對P 的立體角，如圖2所示。一束平行入射的矢量光束經過透鏡向焦點會聚，透鏡后的波前看作是一個球心為焦點的球面波。

如一個球體，如果以球心為坐標原點，則球面可以簡單表達為：x^2+y^2+z^2=1。但如果觀測者在x軸上2倍半徑處觀測，則可見球面部分在觀測者坐標系下的方程為：x=2-sqrt(1-y^2-z^2)。由此可見，同一物體，選用的坐標系不同，表達方式亦不同。馬爾將“觀測者坐標系下的三維幾何形狀表達”稱之為“2.5維表達”，物體坐標系下的表達為“三維表達”。