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圖16給出了起爆后10 ms內榴彈爆炸沖擊波和破片的傳播圖。在起爆后約2 ms，爆炸沖擊波作用于車輛底部防護組件，并且爆炸沖擊波要早于破片作用于防護組件(見圖16)。隨后在沖擊波和破片的耦合作用下，在t=2.6 ms時防護組件面板應力云圖如圖17所示，其中面板最大應力達到2 592 MPa，遠超面板材料的屈服強度，防護組件中心產生大變形，最大變形量達到345.3 mm，如圖18所示。

破片采用Lagrange算法只考慮動爆沖擊波，落高7m、落速500m/s、落角50°只考慮動爆破片，落高7m、落速500m/s、落角50°考慮破片和沖擊波

關于非晶破片沖擊釋能的研究較少，因此簡單介紹非晶破片沖擊釋能溫度變化原理，理解仿真思路。初始正文 仿真模擬破片為鋯基非晶破片，與金屬聚合物類破片釋能的反應原理不同，非晶破片主要由高溫的碎片與空氣發生金屬氧化反應釋放能量，無氣態產物生產，其超壓毀傷主要來自空氣吸熱膨脹導致。

數值仿真，大家共同學習進步炸藥為8701炸藥，高度18.2cm,直徑9.1cm破片為球形鎢破片，單枚直徑0.7cm，交錯緊密排布圓柱殼體材料為Al12作用距離為80cm,沖擊波和破片耦合作用區間采用load blast關鍵字，加載面為半個圓柱面

本文利用LS-DYNA軟件模擬了聚脲涂覆鋼板在爆炸沖擊波及破片群聯合作用下的毀傷特性。

本文以一個簡單案例介紹破片沖擊炸藥導致炸藥引爆，其中破片采用Cu，炸藥采用COMP-BJJ1，材料參數均取自AUTODYN自帶數據庫，Cu飛片額外定義一個材料失效，防止計算過程中因網格變形太大使得時間步太小導致計算終止，其中破片起始速度3000m/s。破片采用拉格朗日算法，空氣域及炸藥采用歐拉算法，空氣域建立完畢后將炸藥填充到空氣PART中。節省計算資源，采用1/2模型。

通過這一系列波片的光波在 X 和 Y 方向上傳播的光程可以通過如下公式計算： 其中： n1o 與 n2o 分別為波片 1 和波片 2 的尋常光折射率 n1e 與 n2e 分別為波片 1 和波片 2 的非尋常光折射率 t1 與 t2 分別為波片 1 和波片 2 的厚度

利用后處理軟件對關鍵幀中的預制破片進行提取，重新生成K文件，借助重啟動算法對預制破片沖擊靶板進行數值仿真。其中靶板包括金屬板和金屬管。

通過這一系列波片的光波在 X 和 Y 方向上傳播的光程可以通過如下公式計算： 其中：· n1o 與 n2o 分別為波片 1 和波片 2 的尋常光折射率· n1e 與 n2e 分別為波片 1 和波片 2 的非尋常光折射率· t1 與 t2 分別為波片 1 和波片 2 的厚度· λ 為波長 由于在上述方程中折射率是波長的函數，因此可以通過優化計算得出具有最小色散的波片的厚度

本文介紹了如何在 OpticStudio 中建模和設計真實的單色和消色差波片。它將演示如何使用雙折射材料，通過構建評價函數來計算相位延遲，并使用 Universal Plot 將相位延遲與波片厚度的關系可視化。作者：Takashi Matsumoto 合作翻譯：光譜時代-余德洋文件下載文章附件雙折射材料和波片常用大多數波片利用的是材料的雙折射特性。

利用后處理軟件對關鍵幀中的預制破片進行提取，重新生成K文件，借助重啟動算法對預制破片沖擊金屬板進行數值仿真

通過這一系列波片的光波在 X 和 Y 方向上傳播的光程可以通過如下公式計算：其中： n1o 與 n2o 分別為波片 1 和波片 2 的尋常光折射率 n1e 與 n2e 分別為波片 1 和波片 2 的非尋常光折射率 t1 與 t2 分別為波片 1 和波片 2 的厚度 λ 為波長由于在上述方程中折射率是波長的函數，因此可以通過優化計算得出具有最小色散的波片的厚度

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選定特征破片沖擊dt，裝藥采用點火成長模型。涉及反應度及壓力場。

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利用Truegrid軟件，建立了帶有錐角破片撞擊帶殼裝藥的模型進行了撞擊過程仿真給出了起爆的臨界速度閾值付費內容中給出了tg參數化的命令流和k文件。