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圖4 掃描腳本以及生成的仿真結果 散射光場、效率曲線首先，基于第二節的仿真結果，選取特定球殼半徑以及波長序號，生成光場圖，見下圖效果。圖5 散射光場繪制腳本以及提取的散射場接著，提取掃描所有球體的仿真結果，形成散射效率曲線。

本案例用FDTD模擬了400 ~ 800 nm波長范圍內的光散射截面以及電場分布，并將結果與matlab解析計算的散射截面相比較。計算的內容和結果：1、散射截面。

本案例用COMSOL模擬了400 ~ 800 nm波長范圍內的光散射截面以及電場分布，并將結果與matlab解析計算的散射截面相比較。計算的內容和結果：1、散射截面。

這個教程的例子模擬光散射到襯底上的球面粒子。粒子被S偏振和p偏振的斜射平面波照射。JCMsuite計算近場解。后處理用于計算吸收和衍射截面，并導出場輪廓。 近場強度(偽色，對數尺度)在兩個截面和三角形網格的幾何結構 計算域定義為xy平面上的一個平行四邊形。在第6行中，選擇了將y軸定義為坐標系的旋轉對稱軸。

這個教程的例子模擬光散射到襯底上的球面粒子。粒子被S偏振和p偏振的斜射平面波照射。JCMsuite計算近場解。后處理用于計算吸收和衍射截面，并導出場輪廓。 近場強度(偽色，對數尺度)在兩個截面和三角形網格的幾何結構 計算域定義為xy平面上的一個平行四邊形。在第6行中，選擇了將y軸定義為坐標系的旋轉對稱軸。

這個教程的例子模擬光散射到襯底上的球面粒子。粒子被S偏振和p偏振的斜射平面波照射。JCMsuite計算近場解。后處理用于計算吸收和衍射截面，并導出場輪廓。 近場強度(偽色，對數尺度)在兩個截面和三角形網格的幾何結構 計算域定義為xy平面上的一個平行四邊形。在第6行中，選擇了將y軸定義為坐標系的旋轉對稱軸。

如果我們在Importance Sampling中加入一個物件，OpticStudio則會以這個物件為中心畫出一個虛擬的球體，然后所有的散射光將只會往這個球體過去。OpticStudio還會考慮散射分布，調整這些光線的權重，讓被照物體的散射光通量合理分布，這可以讓信噪比提升。當然，使用者可以自定義目標的虛擬球體的大小，以決定散射光要應用的立體角大小。

如果我們在Importance Sampling中加入一個物件，OpticStudio則會以這個物件為中心畫出一個虛擬的球體，然后所有的散射光將只會往這個球體過去。OpticStudio還會考慮散射分布，調整這些光線的權重，讓被照物體的散射光通量合理分布，這可以讓信噪比提升。當然，使用者可以自定義目標的虛擬球體的大小，以決定散射光要應用的立體角大小。

說明 根據指定的模型，入射到表面上的一束光可以被分成鏡向反射光、鏡向透射光、后向散射光、前向散射光和吸收光。 在這一過程中，能量守恒表明：這些透射、反射和吸收的總和等于入射功率通量。 FRED以特定的順序給上述方程的每個部分分配通量。

在相干\非相干照明下，信息對應于波前\光強分布，而波前\光強分布在系統中傳遞的過程可以被準確描述。換句話說，信道的結構和傳輸特性已知，其中成像質量，如視場和分辨率等，決定于信道特性。因而，了解和優化信道是提升成像能力的關鍵。在透過散射介質成像場景下，散射介質構成了信息傳遞的通道（也即信道），但由于光在散射介質內傳播過程由于大量的散射難以描述，信道的結構和特性未知，一般被視為“黑匣子”。

這篇文章介紹了如何模擬一個部分反射的表面，該表面會根據指定的散射分布對一部分入射光能量進行散射。本文介紹的示例包含部分吸收以及部分鏡面反射的情況。(聯系我們獲取文章附件) 介紹 使用 OpticStudio 非序列模式模擬散射和膜層的能力，我們可以模擬一個部分反射（或部分透射）的表面，該表面會根據指定的分布散射入射光能量的一部分。

在OpticStudio中內置了多種散射模型；默認情況下，表面不會定義任何散射。這里我們選擇朗伯散射模型。在選擇朗伯散射模型后會激活兩個關鍵的數據輸入欄：光線數 (Numbers of Rays) 和散射函數 (Scatter Fraction)。散射函數必須在0（表示入射光能量的0%會發生散射）到1（表示入射光能量的100%會發生散射）之間。

在追跡 1,000萬條光線后，我們可以發現大氣顯現的結果為藍色，這是因為瑞利極限中散射的現象與入射波長（1/λ4）有很強的關聯性所致。此處的顏色可根據色坐標進行定義，如下圖我們可在優化函數中選擇 NSDE 操作數來達成目的。將結果產生的數值與優化函數中的太陽光譜（上圖的第7、8行）進行比較，我們可以輕易的觀察到瑞利散射發生時顏色產生的位移。

拉曼散射也是一種廣泛存在于介質中的散射效應。在分子介質中，自發拉曼散射將入射光子的一小部分由一個頻率較高的光場轉移到另一頻率較低的光場中，頻率下移量由介質的振動模式決定，這個過程稱為拉曼效應。 1.

圖 6.散射方向區域設置默認 圖 7.散射默認之后的光跡視圖結果

AF信號強度不僅取決于原位的熒光，也取決于不同組織層的光吸收和散射。組織的光散射已經經過了深入的研究1-6。模擬組織散射可以提供與AF信號強度有價值的信息。由于價格低廉、方便校準且易于獲得，英脫利匹特（Intralipid）是用于組織模型最常見的散射媒介。這項工作的目的是根據散射層的厚度模擬組織自發熒光的性質。我們定義了一個AF信號校正因子，用來說明散射層引起的損耗。

在選擇朗伯散射模型后會激活兩個關鍵的數據輸入欄：光線數 (Numbers of Rays) 和散射函數 (Scatter Fraction)。散射函數必須在0（表示入射光能量的0%會發生散射）到1（表示入射光能量的100%會發生散射）之間。OpticStudio如何使用這兩個參數取決于每個特定分析功能是否開啟了光線分裂 (Ray Splitting) 功能。

拉曼散射也是一種廣泛存在于介質中的散射效應。在分子介質中，自發拉曼散射將入射光子的一小部分由一個頻率較高的光場轉移到另一頻率較低的光場中，頻率下移量由介質的振動模式決定，這個過程稱為拉曼效應。1.

因此，這時用戶應該用使用上述公式計算出的 TIS 值手動設置“散射比例”參數。在任何一種情況下，如果輸入參數使得 TIS > 1，則 DLL 將不運行散射，且所有的入射能量將遵循鏡面光線路徑。簡單示例本示例考慮法向入射光鏡面散射的情況，假設表面反射系數為0.95，在 632.8 nm的波長下，等效 RMS 表面粗糙度為3 nm。