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■ 相干場重新采樣對標量場在空間上重新采樣可以避免相干光的錯誤和表面的采樣不足。■ 相干場分析顯示標量或極化矢量場的幅度、能量、相位和波前圖。■ 波前計算具有Zernike分解能力的波前分析和繪圖。■ 部分相干性對于特定的應用，可以執行部分相干光源和分析。

同時，光源的時間相干性對比度設定為 96%、空間相干性系數設定為 0.99，確保兩束干涉光具備清晰的明暗對比，為后續條紋分析提供高質量圖像基礎。

以下是生成的 PSF：Huygens PSF從概念上講，Huygens PSF 是通過將點列圖上的每條光線轉換為小平面波來計算的。回想一下，光線對平面波的一小部分進行建模，并且光線在各向同性介質中局部垂直于波前。平面波的振幅、相位和方向由與產生它的光線相關的數據確定。像面上任何點的總輻照度可以通過追跡所有光線所表示的所有平面波相干求和來確定。

為了確保光程差在相干長度內，在調整參考鏡位置時，觀察樣品內反射點的位置變化。 通過使用探測器查看器中的“Coherent Irradiance”(相干輻照度)來分析這兩條光路之間的干涉信號強度。這一步操作可在探測器查看器的“設置”中完成，之前的探測器查看器曾使用非相干輻照度。

（二）量化指標分析為精準評估成像效果，研究引入兩個核心量化指標：信噪比（衡量圖像信號與噪聲的強度對比）與邊緣銳度（衡量圖像邊緣的清晰程度），實驗分析結果如下：?信噪比：隨空間相干性降低（NE增大）持續升高，表明噪聲被不斷平均抵消，偽影抑制效果提升；?邊緣銳度：隨空間相干性降低（NE增大）持續下降，表明圖像逐漸模糊，分辨率降低。

波片的厚度決定了到達探測器x和y偏振光的比值。為了說明這一點，使用3°楔形方解石替代桿狀波片。相干場的x和y分量如圖3所示。圖3.x偏振光通過具有+45°光軸的楔形方解石晶體后，探測器上相干矢量場的x和y分量。波片厚度沿著y方向變化，因此在沿著楔形周期性位置處擔當著1/2波片的角色。

為了確保光程差在相干長度內，在調整參考鏡位置時，觀察樣品內反射點的位置變化。 通過使用探測器查看器中的“Coherent Irradiance”(相干輻照度)來分析這兩條光路之間的干涉信號強度。這一步操作可在探測器查看器的“設置”中完成，之前的探測器查看器曾使用非相干輻照度。

除了假設光源是完全非相干的（有 δ 函數的空間相干性)，我們也將光源限制為準單色，也就是說光有足夠的窄的帶寬，使得跨光線的波前波陣面遇到的任何相對路徑長度差異均，比時間相干長度c/Δν更短，這樣便只用考慮空間相干效應。當光束遠離光源傳播時，它獲得了空間相干性，這意味著相干函數的寬度開始變寬 [Ref. 2]。

除了假設光源是完全非相干的（有 δ 函數的空間相干性)，我們也將光源限制為準單色，也就是說光有足夠的窄的帶寬，使得跨光線的波前波陣面遇到的任何相對路徑長度差異均，比時間相干長度c/Δν更短，這樣便只用考慮空間相干效應。當光束遠離光源傳播時，它獲得了空間相干性，這意味著相干函數的寬度開始變寬 [Ref. 2]。

? 相干標量場分析相干場計算，允許計算并宣示振幅、能量、相位或波前。? 相干場剪裁相干場的剪裁可以準確的模擬一個小孔。? 相干場合成從一個計算好或用戶指定的復合場合成一個新的相干光線。 簡介 許多激光系統包含一個空間濾波器，來“清除”由散射或不想要的高階模引起的高頻噪聲，以產生準直、單模的高斯光束。一般來說，一個透鏡使光束聚焦到一個小孔上，然后再經過第二個透鏡準直。

作為分析結果，偏振點圖（Polarization Spot Diagram）將會顯示每個單獨的分量（如圖4所示）。圖4.x 偏振光穿過方解石 1/2 波片后的偏振點圖。偏振的尋常光和非尋常光分量繪制為單獨的光線。為了確保光線確實是 Y 方向偏振的，相干矢量波場 （Coherent Vector Wave Field） 顯示在探測器表面。

作為分析結果，偏振點圖（Polarization Spot Diagram）將會顯示每個單獨的分量（圖2）。 圖2 x偏振光通過一個方解石1/2波片后的偏振點圖。偏振的尋常和非尋常分量繪制成單獨的光線。 為了保證光線確實是y偏振的，在探測器表面顯示了相干矢量波場（Coherent Vector Wave Field）。

光柵仿真中的非偏振光? 光柵分析– 對于使用傅立葉模態方法 (FMM / RCWA) 的單光柵分析，使用平面波入射來計算例如 衍射效率是所研究光柵的固有特性。? 非偏振平面波– 考慮沿 z 方向的平面波，可以認為非偏振光在統計上可以同時具有任何偏振狀態。

該文以植被密集區域四川省雅安市為研究區,利用時序InSAR技術(Stacking技術、小基線集(small baseline subset,SBAS)技術)開展滑坡隱患識別對比分析,通過對比基于Sentinel-1數據利用不同時序InSAR技術獲取的地表形變速率圖,發現SBAS結果受各種誤差影響較小,監測效果較Stacking結果更好; 對基于地表形變速率圖解譯的滑坡隱患結合野外調查結果進行統計分析發現

首先，通過執行PSF的相干求和，違反了瑞利準則的非相干照明假設，并導致分辨率下降。其次OPD 扇形圖顯示出0.25波量級的像差，并且該顯微鏡位于衍射極限的邊緣，這意味著它的衍射極限足以進行諸如惠更斯PSF之類的分析，但它仍然存在一些幾何像差，這改變了系統的衍射極限性能。根據經驗，最大化視野和分辨率的顯微鏡設計往往屬于近衍射極限系統的類別，并且通常難以僅基于瑞利準則進行表征。

通過使用探測器查看器中的“Coherent Irradiance”(相干輻照度)來分析這兩條光路之間的干涉信號強度。這一步操作可在探測器查看器的“設置”中完成，之前的探測器查看器曾使用非相干輻照度。在之后的光線追跡將追蹤每條光線的相位，以便分別添加用于相干計算的復數部分。 當大量光線進入系統時，可清楚地辨別干涉條紋。

光柵仿真中的非偏振光 ?光柵分析 ?對于使用傅立葉模態方法（FMM / RCWA）的單光柵分析，使用平面波入射來計算 例如：作為被研究光柵固有特性的衍射效率。 ?非偏振平面波 ?考慮到沿z方向的平面波，可以將非偏振光視為同一時間可以處于任何偏振態。 ?任意偏振態可以沿兩個正交基底投影，并且統計上，非偏振光沿兩個正交基底給出相等的投影。

光柵仿真中的非偏振光? 光柵分析– 對于使用傅立葉模態方法 (FMM / RCWA) 的單光柵分析，使用平面波入射來計算例如 衍射效率是所研究光柵的固有特性。? 非偏振平面波– 考慮沿 z 方向的平面波，可以認為非偏振光在統計上可以同時具有任何偏振狀態。