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RAND1944.TEX）2，考慮IJP文章選擇合理的材料參數(shù)，本案例共有3組滑移系（分別是Prismatic，Basal，Pyramidal 〈c + a〉，）+一個拉伸孿晶系統(tǒng)（拉伸孿晶系統(tǒng)）材料參數(shù)如圖所示：一，拉伸變形模擬（50%Z方向拉伸）（affine方法）晶粒初始取向分布變形結(jié)束后晶體取向分布拉伸過程中滑移系開動情況二

2.6 應(yīng)力測試方法對高速拉伸試驗的影響 將圖5a）與圖6a）、圖5b）與圖6b）對比可見，應(yīng)變片測得的應(yīng)力-應(yīng)變曲線振蕩幅度明顯小于力傳感器測得的結(jié)果，且基本與靜態(tài)曲線一致，因此高速拉伸條件下適宜采用貼應(yīng)變片的方式進行應(yīng)力測試。

圖2 1050℃應(yīng)力-應(yīng)變曲線(按長度L 變化)圖解法修訂應(yīng)力-應(yīng)變曲線 1050℃拉伸試樣如圖3 所示，拉伸試驗過程中以頸縮變形為主，頸縮開始后為集中變形階段，因此真實應(yīng)力-應(yīng)變曲線以直徑變化計算最為貼近實際變化。圖3 1050℃高溫拉伸試樣 如上，如果需要獲取頸縮截面的截面直徑，但是配備類似引伸計的實驗室非常少。

此時，形式上將主應(yīng)力的某一綜合值與材料單向拉伸軸向拉壓許用應(yīng)力比較，這個綜合值就是等效應(yīng)力——equivalent stress。

當(dāng)應(yīng)力波傳遞到試件時，部分應(yīng)力波通過試件標(biāo)距段后向透射桿傳遞，另一部分應(yīng)力波則以反射波形式沿入射桿傳回。通過粘貼于入射桿和透射桿上的電阻應(yīng)變片記錄入射波、反射波和透射波的應(yīng)變信號。

實驗室萬能試驗機直接輸出的拉伸曲線稱為工程應(yīng)力應(yīng)變曲線，其定義方式為：工程應(yīng)力 = 力 / 原始截面積；工程應(yīng)變 = 伸長量 / 原始標(biāo)距長度。這種表達方式假設(shè)樣條在整個拉伸過程中截面積不變，與實際情況存在偏差。

(四）數(shù)據(jù)同步采集光學(xué)應(yīng)變測量系統(tǒng)負責(zé)應(yīng)變的測量，準(zhǔn)靜態(tài)拉伸試驗機或者高速拉伸試驗機負責(zé)應(yīng)力的測量，將應(yīng)變和應(yīng)力合在一起，需要解決應(yīng)變和應(yīng)力同步采集的問題。對于準(zhǔn)靜態(tài)拉伸試驗，光學(xué)應(yīng)變測量系統(tǒng)與準(zhǔn)靜態(tài)拉伸試驗機相互配合，做到數(shù)據(jù)同步采集不難。由于拉伸速度較慢，即使兩者采集開始時間相差幾微秒，在最后的結(jié)果-應(yīng)力-應(yīng)變曲線上，也很難看出區(qū)別。

可以看到，由于HCP金屬鈦合金的各向異性導(dǎo)致兩種變形模式下材料的流動應(yīng)力演變過程以及變形過程中織構(gòu)的演變有很大差異。 圖5 單軸拉伸應(yīng)力應(yīng)變曲線 圖6 單軸壓縮應(yīng)力應(yīng)變曲線圖7所示為VPSC預(yù)測的單軸拉伸過程中變形機制相對活性。

結(jié)合圖2a～c斷裂前的應(yīng)力集中分布區(qū)和試樣斷裂宏觀照片可知，試樣斷口分為兩大區(qū)域，即由于應(yīng)力集中導(dǎo)致率先開裂的中部區(qū)域(Ⅰ區(qū))以及裂紋擴展發(fā)生拉伸剪切混合開裂的兩端擴展區(qū)(Ⅱ區(qū))。斷口形貌主要為大小不一的韌窩和撕裂棱組成；隨應(yīng)變速率增加，小型韌窩增多并長大，撕裂棱上逐漸出現(xiàn)韌窩乃至消失；與Ⅱ區(qū)相比，Ⅰ區(qū)斷口的撕裂棱明顯減少，隨應(yīng)變速率增加，韌窩增多，撕裂棱逐漸減少。

此時，形式上將主應(yīng)力的某一綜合值與材料單向拉伸軸向拉壓許用應(yīng)力比較，這個綜合值就是等效應(yīng)力——equivalent stress。

圖9單軸拉伸應(yīng)力分布圖10單軸拉伸應(yīng)變分布 相關(guān)研究成果以“Custom450鋼拉伸的晶體塑性有限元分析”為題發(fā)表在塑性工程學(xué)報上（2022年9月第29卷第9期），論文的第一作者是艾鑫，通訊作者是朱明亮。論文鏈接：DOI: 10.3969/j.issn.1007-2012.2022.09.023

對于各種不同的破壞力，則有不同的強度指標(biāo)，常用的有拉伸強度、彎曲強度、沖擊強度和硬度，這里著重介紹拉伸測試速率對高分子聚合物測試性能的影響。1. 高分子材料拉伸過程拉伸性能是高分子聚合物材料的一種基本力學(xué)性能指標(biāo)。典型單軸拉伸時的應(yīng)力-應(yīng)變曲線如圖1所示。

無論循環(huán)次數(shù)多少，也不管施加是拉伸還是壓縮載荷，屈服應(yīng)力都保持不變。只要不發(fā)生反向屈服， 等式（5） 就有效。由于卸載過程中的反向塑性變形對性能有負面影響，所以弄清楚在什么條件下可能發(fā)生反向屈服是非常重要的。 延展性材料先在一個方向受到越來越大的應(yīng)力（例如拉伸），然后卸載，當(dāng)在相反方向上加載時，其行為會有所不同。人們發(fā)現(xiàn)，現(xiàn)在的壓縮 屈服應(yīng)力比拉伸 時測量的要低。

此時，形式上將主應(yīng)力的某一綜合值與材料單向拉伸軸向拉壓許用應(yīng)力比較，這個綜合值就是等效應(yīng)力——equivalent stress。

①名義應(yīng)力與名義應(yīng)變 在我們常規(guī)材料力學(xué)實驗時，無論是通過拉伸、扭轉(zhuǎn)、壓縮等獲取到的材料性能往往是名義應(yīng)力和應(yīng)變。