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此時聲源只在表面，輻射區域沒有聲源，對V內的任意一點。 其中為輻射體域內任意一個場點位置。再假設這個輻射面是封閉的，這類問題也稱為直接邊界元問題。設這個輻射域由兩個面組成，一個是結構表面Sa，另一個應該是無窮大的球面SR2。因為聲源只在表面，所以（2）式變為： 其中表示在r處有源強為1的聲源，還是為輻射體域內任意一個場點位置。用一個小球SR1包圍r點的聲源。

簡諧激勵下的穩態聲場，聲壓可表述為隨時間簡諧振蕩的量， 聲學振動作為一個宏觀物理現象，必須滿足三個基本物理定律，即：牛頓第二定律、質量守恒定律和用于描述壓強、溫度與體積之間狀態關系的物態方程，最終推導得到聲場的偏微分方程為如下的Helmholtz方程： 上式中， 為波數，為聲波振動的圓頻率，P為相應點聲壓幅值，Q為聲源，可以表示點聲源、偶極子聲源或者四級子聲源。

載荷和聲源聲載荷Acoustic pressure也就是聲壓，在邊界條件里添加，也是一個復數值。8. 網格劃分首先要確保把單元種類選為聲學單元如AC3D20，這里選用二次單元是經過一番比較的。

既然是聲壓，那么就可以用前面統一的Helmholtz方程： 在結構振動過程中，流體域中我們假定沒有聲源，這樣依然能直接使用上一章的邊界元理論得到的近似方程。 上式是聲壓和速度的關系，需要轉換為力和加速度的關系。

路徑貢獻量化 單路徑貢獻量： 貢獻量占比：（2）空氣聲TPA（體積加速度法） 針對空氣傳播的噪聲（如風噪、發動機表面輻射聲），以“體積加速度”描述聲源輻射強度。

支持從Fluent、Star-CD、Star-CCM+、CFX、Powerflow等模擬結果中獲取流體聲源進而求解流體噪聲問題 快速氣動聲學分析模塊—Actran SNGR. 基于穩態CFD結果進行流場時域數據重構和氣動噪聲的預測分析 聲學內飾分析模塊—Actran for Trimmed body.