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其中n0為平均折射率，n1為折射率的振幅調(diào)製，K為光柵向量。透射和反射全像的繞射波和穿透波的TE(橫向電場)的偏振電場可以用以下4個公式計算。注意，在這個理論中，能量被假設(shè)為只在入射波、零階（直射波）和一階繞射波之間交換。若要消除這個限制，需要嚴(yán)格耦合波分析理論。對於TM(橫向磁場)極化，我們可以簡單地將κ替換為κTM，如下所示，仍然使用前面的公式。

然後我們就計算這條光線的總光程，並扣去主光線的光程 (因此主光線的光程差永遠(yuǎn)為零，因為他本身就是零的參考點(diǎn))。要驗證這個敘述，讓我們打開這個內(nèi)建範(fàn)例： \Documents\Zemax\Samples\Sequential\Objectives\Double Gauss 28 degree field.ZMX。

如下圖所示：來自紅色行人的散射光到達(dá)了雷射雷達(dá)探測器的一個單位圖元上。雷射雷達(dá)會將接收到返回信號花費(fèi)的時長記錄下來，即飛行時間，並將飛行時間轉(zhuǎn)換為距離。圖元的位置可表明入射光的方向。這兩個值都表明散射光線來自站在離貨車10米遠(yuǎn)的紅色行人。OpticStudio實(shí)際上測量的不是時間，而是光線路徑長度，也就是物體和探測器之間的距離。

由于算力和時間所限，本例演示不畫邊界層。通常對于一般的低速飛行器需2~5層邊界層，而高速飛行器需要12~15層邊界層。 以100mm為最大體網(wǎng)格尺寸生成六面體網(wǎng)格。與生成面網(wǎng)格時一樣，生成后Console欄會提示網(wǎng)格質(zhì)量，或者通過Report>Cell Limit查看網(wǎng)格質(zhì)量。寫入msh文件保存。

； ? 利用該報告定義監(jiān)視器，以控制更新頻率和歸一化特征； ? 利用該監(jiān)視器創(chuàng)建X-Y繪圖； ? 本案例中，可沿流體的 x 方向監(jiān)視對體的作用力， 它其實(shí)就是總曳力； ? 通過結(jié)構(gòu)樹_Reports_右鍵_New Report_AMG

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Nourgraliev 等人的研究指出，當(dāng)自由表面流動由剪切力主導(dǎo)時，幾乎所有擴(kuò)散界面模型都難以準(zhǔn)確預(yù)測所有界面不穩(wěn)定模式的增長過程。本文通過實(shí)際算例表明，能否捕捉到剪切力對主要界面不穩(wěn)定性增長的影響至關(guān)重要，因為這直接決定了氣泡和段塞的形成。分析結(jié)果顯示，國外商軟無法生成段塞流的原因之一，可能是其難以確保在每個時間步都達(dá)到高精度的零發(fā)散條件。

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