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儘管它在OCT系統(tǒng)的類型之間有所不同，但深度掃描通常由參考鏡執(zhí)行，以使樣品返回的光對應(yīng)於樣品和參考之間的特定光程差（OPD）。 透過以x或y方向旋轉(zhuǎn)掃描鏡來執(zhí)行橫向，橫向或b掃描，從而在整個樣品區(qū)域上平移探測光束。我們從商用OCT系統(tǒng)中獲取目標(biāo)規(guī)格。 軸向分辨率完全來自光源特性，應(yīng)在5μm的數(shù)量級上。 來自樣品處光束半徑的橫向分辨率應(yīng)為15μm。

繞射光學(xué)元件（DOE）和超表面/超穎透鏡在光學(xué)系統(tǒng)設(shè)計中越來越受歡迎，其應(yīng)用範(fàn)圍從手機(jī)鏡頭到AR / VR耳機(jī)，從3D傳感到照明。但是，對於包含 DOE 或超穎透鏡的系統(tǒng)進(jìn)行模擬和設(shè)計總是很棘手的。沒有通用的方法可以處理所有情況。設(shè)計人員需要根據(jù)具體情況決定其系統(tǒng)的策略。

Ansys 中的數(shù)值求解過程 請注意，在大變形問題中，您需要告訴 Ansys 將負(fù)載拆分為增量（子步驟）。 Ansys 將在每個增量內(nèi)迭代以求解來自離散化控制方程的非線性代數(shù)方程。 有關(guān)接觸如何改變問題的數(shù)值解的更多信息，請再次參閱我們在 edx.org 上的模擬 MOOC 中的模塊 3。

有限訪問（自訂運(yùn)算元(User Operands)模式和自訂分析模式），這種情況下，使用者使用現(xiàn)有鏡標(biāo)頭檔的副本進(jìn)行處理和分析。自訂分析模式用於填充自訂分析的資料。這些資料是用OpticStudio提供的現(xiàn)有圖形來顯示，用於大多數(shù)分析。此模式不允許對當(dāng)前鏡頭系統(tǒng)或使用者介面進(jìn)行更改（即：在這種模式下只允許對系統(tǒng)的副本進(jìn)行更改）。自訂分析可以用C++ (COM)或C# (.NET)編寫。

我們需要確定視線的方向，即從何點(diǎn)看向何點(diǎn)，此時，我們需要給定視線的方向向量，該向量的起點(diǎn)稱為視點(diǎn)，ANSYS默認(rèn)為（0，0，1）向量的終點(diǎn)稱為目標(biāo)點(diǎn)，該點(diǎn)坐標(biāo)不可更改，始終為全局坐標(biāo)系的原點(diǎn)即點(diǎn)（0,0,0）實際上，/VIEW命令是用來定義一個新的視點(diǎn)的，第1個參數(shù)WINDOW的編號（graphics window可以切割成很多個windows）默認(rèn)值為1，第2,3,4個參數(shù)分別是視點(diǎn)的X,Y,Z坐標(biāo)值

“Gaussian Waist”光束定義的輸入?yún)?shù)的進(jìn)一步描述可以在標(biāo)題為“關(guān)於物理光學(xué)傳播”的Help系統(tǒng)部分中找到。Laguerre-Gaussian 模態(tài)對於圓柱對稱的雷射腔設(shè)計，即具有圓形增益孔徑，Laguerre-Gaussian模態(tài)提供了對近軸波動方程的適當(dāng)解。這些模式的電場分佈可以寫成Laguerre polynomials。

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方案二（如圖5b）中，當(dāng)t=0.5s時，第一、二爆破區(qū)段形成后，上部結(jié)構(gòu)在偏心荷載下發(fā)生偏轉(zhuǎn)，由于方案二中B軸的第一～三層的立柱都爆破刪除，因此對C排立柱的側(cè)向約束減小，C排立柱類似于“細(xì)長”桿系結(jié)構(gòu)，在偏心荷載下壓屈，壓屈點(diǎn)出現(xiàn)在C排立柱第二層頂端，整排立柱壓屈成類似于字母“S”型；在t=1.0s時，爆破切口全部形成后，結(jié)構(gòu)開始明顯后坐，在t=2.8s時完成后坐；之后的后滑及前沖完成時間與方案一類似

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參考的本地坐標(biāo)系位于該物體的中心，在決定如何循環(huán)并依據(jù)從像素到像素順序獲取數(shù)據(jù)時，應(yīng)注意探測器的像素編號。對于每種探測器類型，可以在 OpticStudio 幫助文件條目中查看探測器的像素編號注釋。

有時我們剛坐下來準(zhǔn)備找PPT時，下面的用戶就直接說了能不能把軟件打開對著軟件介紹。