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這些模式的電場(chǎng)分佈可以寫成 Hermite 多項(xiàng)式。此類模式可以在 OpticStudio 中使用 POP 設(shè)置對(duì)話框中的內(nèi)置“高斯腰”光束定義進(jìn)行建模：此模式的主要輸入是 X 和 Y 中束腰以及 X 和 Y 中光束的階數(shù)。以上設(shè)置演示瞭如何對(duì) X 和 Y 中具有相同腰尺寸的 (0,0) 模式進(jìn)行建模，對(duì)應(yīng)於單模高斯光束。

舉例而言，當(dāng)我們無法得到真實(shí)的鍍膜資訊時(shí)，OpticStudio中的理想(IDEAL)和表定(TABLE)鍍膜設(shè)定就可以派上用場(chǎng)。相似的，Jones Matrix可以在缺乏實(shí)際模型的情況下，用來表示偏振元件。當(dāng)我們面對(duì)元件資訊不完整的情形時(shí)，Jones Matrix會(huì)是模擬偏極化效應(yīng)(polarization effect)的好幫手。

注意，在這個(gè)理論中，能量被假設(shè)為只在入射波、零階（直射波）和一階繞射波之間交換。若要消除這個(gè)限制，需要嚴(yán)格耦合波分析理論。對(duì)於TM(橫向磁場(chǎng))極化，我們可以簡(jiǎn)單地將κ替換為κTM，如下所示，仍然使用前面的公式。

將“使用字串(Apply Filter)”設(shè)置為H17來過濾照射到探測(cè)器17上的光線。例如，光線1的第8段已經(jīng)到達(dá)探測(cè)器17，該光線的路徑長(zhǎng)度4E4(40m)是所有光線段的光線路徑長(zhǎng)度之和。光線經(jīng)過物體，然後回到探測(cè)器。物體到探測(cè)器的距離是該路徑的一半，即20米。

1.3.5 和理論對(duì)比脈動(dòng)球外場(chǎng)聲壓解析表達(dá)式為：當(dāng)r=a時(shí)，可得在脈動(dòng)球表面在900Hz聲壓理論幅值= 2.92e6；1.4 總結(jié)本章我們首先推到了聲學(xué)邊界元的數(shù)值方程，然后合作團(tuán)隊(duì)通過iSolver上的二次開發(fā)將邊界元流程融入到了以結(jié)構(gòu)有限元為主的iSolver前后處理和求解器中，通過典型算例可得邊界元數(shù)值結(jié)果和邊界元商軟Virtual.Lab及理論基本一致。

特點(diǎn)：剛?cè)狁詈戏治隹焖俳㈦x散量柔性體；與主流有限元軟件(包括Abaqus、Ansys、Nastran等)的雙向數(shù)據(jù)傳遞功能;基于優(yōu)化的柔性體積分技術(shù)， 實(shí)現(xiàn)高效、穩(wěn)定、精準(zhǔn)的仿真分析;直接與Abaqus進(jìn)行聯(lián)合仿真，實(shí)現(xiàn)在運(yùn)動(dòng)過程中非線性柔性體與多體動(dòng)力學(xué)的相互耦合。