體散射仿真的案例
JCMsuite應(yīng)用：散射體的光學(xué)手性響應(yīng)
在JCMsuite中，利用光學(xué)手性的形式和內(nèi)置的手性參量可以計(jì)算光散射體的手性響應(yīng)。結(jié)果表明，時(shí)間諧波光學(xué)手性密度服從局部連續(xù)性方程[1]。這使得手性行為的分析類似于研究電磁能量的標(biāo)準(zhǔn)消光實(shí)驗(yàn)。
在電磁能量的情況下，消光由散射和損失[2]組成。對(duì)應(yīng)的手性參量是光學(xué)手性的消光散射，以及體積和界面上的手性轉(zhuǎn)換。這就得到了守恒定律
積分是在散射體的外表面?Ω和體積Θ以及表面?Θ上進(jìn)行的。
這些參量在JCMsuite中命名，如下表所示。更多細(xì)節(jié)可以在這里找到。
作為案例展示，我們計(jì)算散射體的手性響應(yīng)如下圖所示：
它的直徑是一個(gè)波長(zhǎng)的量級(jí)，它的介電常數(shù)固定為ε=4.5。在下面，我們將改變散射體的磁導(dǎo)率μ，并觀察預(yù)測(cè)的對(duì)偶對(duì)稱性[3]對(duì)于恒定比率ε/μ的散射體及其環(huán)境。周圍的材料是ε=μ=1的空氣。
由于散射體是無(wú)損的和各向同性的，在它的體積內(nèi)將沒(méi)有轉(zhuǎn)換。請(qǐng)參考四分之一波片的案例，以獲得更多關(guān)于體積轉(zhuǎn)換的信息。
在這里，所需的參量被計(jì)算為如上所述的電磁手性通量的通量積分。如下圖所示，對(duì)于接近對(duì)偶對(duì)稱的材料，轉(zhuǎn)換趨向于零。
在固定介電常數(shù)ε=4.5下，散射體的磁導(dǎo)率μ的變化。
該散射體是對(duì)偶的ε/μ=1，產(chǎn)生零手性轉(zhuǎn)換。
在JCMsuite中，所有手性密度都是相似的。例如，我們?cè)谙旅娴膱D中展示了增強(qiáng)的近場(chǎng)光學(xué)手性密度的電子部分。這是一個(gè)后處理過(guò)程，即ExportFields：輸出參量電手性密度。
具有ε/μ=1的雙散射體的光手性密度X的近場(chǎng)增強(qiáng)
參考文獻(xiàn)
[1] Philipp Gutsche, Lisa V.
展開(kāi) JCMsuite應(yīng)用：散射體的光學(xué)手性響應(yīng)
在JCMsuite中，利用光學(xué)手性的形式和內(nèi)置的手性參量可以計(jì)算光散射體的手性響應(yīng)。結(jié)果表明，時(shí)間諧波光學(xué)手性密度服從局部連續(xù)性方程[1]。這使得手性行為的分析類似于研究電磁能量的標(biāo)準(zhǔn)消光實(shí)驗(yàn)。
在電磁能量的情況下，消光由散射和損失[2]組成。對(duì)應(yīng)的手性參量是光學(xué)手性的消光散射，以及體積和界面上的手性轉(zhuǎn)換。這就得到了守恒定律
積分是在散射體的外表面?Ω和體積Θ以及表面?Θ上進(jìn)行的。
這些參量在JCMsuite中命名，如下表所示。更多細(xì)節(jié)可以在這里找到。
作為案例展示，我們計(jì)算散射體的手性響應(yīng)如下圖所示：
它的直徑是一個(gè)波長(zhǎng)的量級(jí)，它的介電常數(shù)固定為ε=4.5。在下面，我們將改變散射體的磁導(dǎo)率μ，并觀察預(yù)測(cè)的對(duì)偶對(duì)稱性[3]對(duì)于恒定比率ε/μ的散射體及其環(huán)境。周圍的材料是ε=μ=1的空氣。
由于散射體是無(wú)損的和各向同性的，在它的體積內(nèi)將沒(méi)有轉(zhuǎn)換。請(qǐng)參考四分之一波片的案例，以獲得更多關(guān)于體積轉(zhuǎn)換的信息。
在這里，所需的參量被計(jì)算為如上所述的電磁手性通量的通量積分。如下圖所示，對(duì)于接近對(duì)偶對(duì)稱的材料，轉(zhuǎn)換趨向于零。
在固定介電常數(shù)ε=4.5下，散射體的磁導(dǎo)率μ的變化。
該散射體是對(duì)偶的ε/μ=1，產(chǎn)生零手性轉(zhuǎn)換。
在JCMsuite中，所有手性密度都是相似的。例如，我們?cè)谙旅娴膱D中展示了增強(qiáng)的近場(chǎng)光學(xué)手性密度的電子部分。這是一個(gè)后處理過(guò)程，即ExportFields：輸出參量電手性密度。
具有ε/μ=1的雙散射體的光手性密度X的近場(chǎng)增強(qiáng)
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在JCMsuite中，利用光學(xué)手性的形式和內(nèi)置的手性參量可以計(jì)算光散射體的手性響應(yīng)。結(jié)果表明，時(shí)間諧波光學(xué)手性密度服從局部連續(xù)性方程[1]。這使得手性行為的分析類似于研究電磁能量的標(biāo)準(zhǔn)消光實(shí)驗(yàn)。
在電磁能量的情況下，消光由散射和損失[2]組成。對(duì)應(yīng)的手性參量是光學(xué)手性的消光散射，以及體積和界面上的手性轉(zhuǎn)換。這就得到了守恒定律
積分是在散射體的外表面?Ω和體積Θ以及表面?Θ上進(jìn)行的。
這些參量在JCMsuite中命名，如下表所示。更多細(xì)節(jié)可以在這里找到。
作為案例展示，我們計(jì)算散射體的手性響應(yīng)如下圖所示：
它的直徑是一個(gè)波長(zhǎng)的量級(jí)，它的介電常數(shù)固定為ε=4.5。在下面，我們將改變散射體的磁導(dǎo)率μ，并觀察預(yù)測(cè)的對(duì)偶對(duì)稱性[3]對(duì)于恒定比率ε/μ的散射體及其環(huán)境。周圍的材料是ε=μ=1的空氣。
由于散射體是無(wú)損的和各向同性的，在它的體積內(nèi)將沒(méi)有轉(zhuǎn)換。請(qǐng)參考四分之一波片的案例，以獲得更多關(guān)于體積轉(zhuǎn)換的信息。
在這里，所需的參量被計(jì)算為如上所述的電磁手性通量的通量積分。如下圖所示，對(duì)于接近對(duì)偶對(duì)稱的材料，轉(zhuǎn)換趨向于零。
在固定介電常數(shù)ε=4.5下，散射體的磁導(dǎo)率μ的變化。
該散射體是對(duì)偶的ε/μ=1，產(chǎn)生零手性轉(zhuǎn)換。
在JCMsuite中，所有手性密度都是相似的。例如，我們?cè)谙旅娴膱D中展示了增強(qiáng)的近場(chǎng)光學(xué)手性密度的電子部分。這是一個(gè)后處理過(guò)程，即ExportFields：輸出參量電手性密度。
具有ε/μ=1的雙散射體的光手性密度X的近場(chǎng)增強(qiáng)
參考文獻(xiàn)
[1] Philipp Gutsche, Lisa V.
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在JCMsuite中，利用光學(xué)手性的形式和內(nèi)置的手性參量可以計(jì)算光散射體的手性響應(yīng)。結(jié)果表明，時(shí)間諧波光學(xué)手性密度服從局部連續(xù)性方程[1]。這使得手性行為的分析類似于研究電磁能量的標(biāo)準(zhǔn)消光實(shí)驗(yàn)。
在電磁能量的情況下，消光由散射和損失[2]組成。對(duì)應(yīng)的手性參量是光學(xué)手性的消光散射，以及體積和界面上的手性轉(zhuǎn)換。這就得到了守恒定律
積分是在散射體的外表面?Ω和體積Θ以及表面?Θ上進(jìn)行的。
這些參量在JCMsuite中命名，如下表所示。更多細(xì)節(jié)可以在這里找到。
作為案例展示，我們計(jì)算散射體的手性響應(yīng)如下圖所示：
它的直徑是一個(gè)波長(zhǎng)的量級(jí)，它的介電常數(shù)固定為ε=4.5。在下面，我們將改變散射體的磁導(dǎo)率μ，并觀察預(yù)測(cè)的對(duì)偶對(duì)稱性[3]對(duì)于恒定比率ε/μ的散射體及其環(huán)境。周圍的材料是ε=μ=1的空氣。
由于散射體是無(wú)損的和各向同性的，在它的體積內(nèi)將沒(méi)有轉(zhuǎn)換。請(qǐng)參考四分之一波片的案例，以獲得更多關(guān)于體積轉(zhuǎn)換的信息。
在這里，所需的參量被計(jì)算為如上所述的電磁手性通量的通量積分。如下圖所示，對(duì)于接近對(duì)偶對(duì)稱的材料，轉(zhuǎn)換趨向于零。
在固定介電常數(shù)ε=4.5下，散射體的磁導(dǎo)率μ的變化。
該散射體是對(duì)偶的ε/μ=1，產(chǎn)生零手性轉(zhuǎn)換。
在JCMsuite中，所有手性密度都是相似的。例如，我們?cè)谙旅娴膱D中展示了增強(qiáng)的近場(chǎng)光學(xué)手性密度的電子部分。這是一個(gè)后處理過(guò)程，即ExportFields：輸出參量電手性密度。
具有ε/μ=1的雙散射體的光手性密度X的近場(chǎng)增強(qiáng)
參考文獻(xiàn)
[1] Philipp Gutsche, Lisa V. Poulikakos, Martin Hammerschmidt, Sven Burger, and Frank Schmidt.
展開(kāi) 
JCMsuite應(yīng)用：散射體的光學(xué)手性響應(yīng)
在JCMsuite中，利用光學(xué)手性的形式和內(nèi)置的手性參量可以計(jì)算光散射體的手性響應(yīng)。結(jié)果表明，時(shí)間諧波光學(xué)手性密度服從局部連續(xù)性方程[1]。這使得手性行為的分析類似于研究電磁能量的標(biāo)準(zhǔn)消光實(shí)驗(yàn)。
在電磁能量的情況下，消光由散射和損失[2]組成。對(duì)應(yīng)的手性參量是光學(xué)手性的消光散射，以及體積和界面上的手性轉(zhuǎn)換。這就得到了守恒定律
積分是在散射體的外表面?Ω和體積Θ以及表面?Θ上進(jìn)行的。
這些參量在JCMsuite中命名，如下表所示。更多細(xì)節(jié)可以在這里找到。
作為案例展示，我們計(jì)算散射體的手性響應(yīng)如下圖所示：
它的直徑是一個(gè)波長(zhǎng)的量級(jí)，它的介電常數(shù)固定為ε=4.5。在下面，我們將改變散射體的磁導(dǎo)率μ，并觀察預(yù)測(cè)的對(duì)偶對(duì)稱性[3]對(duì)于恒定比率ε/μ的散射體及其環(huán)境。周圍的材料是ε=μ=1的空氣。
由于散射體是無(wú)損的和各向同性的，在它的體積內(nèi)將沒(méi)有轉(zhuǎn)換。請(qǐng)參考四分之一波片的案例，以獲得更多關(guān)于體積轉(zhuǎn)換的信息。
在這里，所需的參量被計(jì)算為如上所述的電磁手性通量的通量積分。如下圖所示，對(duì)于接近對(duì)偶對(duì)稱的材料，轉(zhuǎn)換趨向于零。
在固定介電常數(shù)ε=4.5下，散射體的磁導(dǎo)率μ的變化。
該散射體是對(duì)偶的ε/μ=1，產(chǎn)生零手性轉(zhuǎn)換。
在JCMsuite中，所有手性密度都是相似的。例如，我們?cè)谙旅娴膱D中展示了增強(qiáng)的近場(chǎng)光學(xué)手性密度的電子部分。這是一個(gè)后處理過(guò)程，即ExportFields：輸出參量電手性密度。
具有ε/μ=1的雙散射體的光手性密度X的近場(chǎng)增強(qiáng)
參考文獻(xiàn)
[1] Philipp Gutsche, Lisa V.
展開(kāi) 13，comsol仿真多級(jí)散射
參考論文：《Optically resonant magneto-electric cubic nanoantennas for ultra-directional light scattering 》
下面是論文的結(jié)果 VS 我的結(jié)果。
參考文獻(xiàn)：《Planar Plasmonic Chiral Nanostructures》
下面是論文結(jié)果VS我的結(jié)果
本模型展示而已，欲購(gòu)勿擾。
基于ASAP的散射光雙光束干涉仿真
基于ASAP的散射光雙光束干涉仿真
光的干涉是物理光學(xué)中最重要的現(xiàn)象之一。本文分析了MIT實(shí)驗(yàn)視頻中的光學(xué)原理，提煉了其物理模型。視頻利用邁克爾遜干涉儀進(jìn)行分振幅產(chǎn)生兩相干光，在接收屏上觀察到等傾圓紋。本文記錄了利用強(qiáng)大的光學(xué)設(shè)計(jì)軟件ASAP對(duì)該物理模型進(jìn)行仿真的過(guò)程。
光學(xué)原理: 邁克耳孫干涉儀是應(yīng)用光的干涉原理，測(cè)量長(zhǎng)度或長(zhǎng)度變化的精密的光學(xué)儀器，其光路圖如圖。
運(yùn)行ASAP模擬結(jié)果：
ASAP 已持續(xù)在光學(xué)領(lǐng)域中發(fā)展，由代碼來(lái)指示光線如何與系統(tǒng)對(duì)象交互作用，來(lái)模擬其物理現(xiàn)象。仿真和分析的結(jié)果非常明了，能夠比現(xiàn)有其它軟件處理更多的光學(xué)系統(tǒng)仿真。 ASAP 在工業(yè)界廣泛應(yīng)用于航天工程、生物光學(xué)產(chǎn)業(yè)、顯示器、反射器、光學(xué)測(cè)量科技、光通訊產(chǎn)業(yè)、照明系統(tǒng)、光導(dǎo)管系統(tǒng)等。
因此，對(duì)于光電專業(yè)的學(xué)生來(lái)說(shuō)，用好 ASAP 不僅能讓我們?cè)谖磥?lái)的課程設(shè)計(jì)中受益，更深層次的講，當(dāng)我們畢業(yè)走進(jìn)上述的工作崗位后，這種渴望探索的求知精神無(wú)疑是一筆隱形財(cái)富。于是抱著這樣的態(tài)度去做工程，這就成為我們學(xué)習(xí)和發(fā)展的優(yōu)勢(shì)，比如當(dāng)我們?cè)O(shè)計(jì)一個(gè)光學(xué)系統(tǒng)后想要模擬產(chǎn)品效果是否達(dá)到要求， 我們便可以利用 ASAP 強(qiáng)大的功能做出仿真， 發(fā)現(xiàn)其存在的問(wèn)題，結(jié)合所學(xué)解決優(yōu)化，以達(dá)到完善產(chǎn)品的目的。而每完成這樣的一次任務(wù)也就完成了一次自我升華，是對(duì)知識(shí)的沉淀，對(duì)經(jīng)驗(yàn)的累積，對(duì)視野的拓展。
展開(kāi) 基于Lumerical fdtd的異型納米空心球散射光場(chǎng)仿真
基于FDTD腳本驅(qū)動(dòng)的全流程：微型球體聚合空心球殼nanojet建模、散射光場(chǎng)及散射效率曲線繪制實(shí)踐
焚天神劍
關(guān)鍵詞：FDTD腳本編碼，全流程，異型球體建模，nanojet散射，散射效率曲線
本設(shè)計(jì)運(yùn)用FDTD腳本全流程，針對(duì)微型球體聚合的空心球殼nanojet展開(kāi)深入探究。從建模著手，精心調(diào)試各項(xiàng)參數(shù)，成功搭建出精準(zhǔn)且完善的模型，精準(zhǔn)復(fù)現(xiàn)了空心球殼的結(jié)構(gòu)特征。在散射光場(chǎng)模擬環(huán)節(jié)，其呈現(xiàn)效果與預(yù)期幾近一致，直觀展現(xiàn)出光與納米結(jié)構(gòu)相互作用的細(xì)節(jié)。散射效率曲線繪制結(jié)果表明，不同球殼半徑在各異波長(zhǎng)下呈現(xiàn)出穩(wěn)定的差異規(guī)律。此項(xiàng)設(shè)計(jì)為納米光學(xué)研究、微納器件制備等領(lǐng)域提供了有力支撐，極具應(yīng)用潛力。
結(jié)構(gòu)設(shè)計(jì)
納米球的外形輪廓如下圖左所示，預(yù)計(jì)產(chǎn)生的光場(chǎng)散射效果如右圖所示。
圖1 預(yù)期球殼外形以及散射效果
粗糙表面納米二氧化硅空心球，300-2500nm的波長(zhǎng)，球殼的直徑200-1000nm，外部小球40nm。對(duì)球體進(jìn)行編程建模，形成FDTD的參數(shù)列表以及模糊化處理的編碼。編碼的優(yōu)勢(shì)為波長(zhǎng)范圍、頻率采樣率、球殼半徑、微球半徑以及材料靈活設(shè)置，一鍵式操作。
圖2 model參數(shù)設(shè)置以及編碼
形成如下結(jié)構(gòu)樹(shù)以及規(guī)律排列的球形微球陣列。
圖3 結(jié)構(gòu)樹(shù)以及建模效果
掃描設(shè)計(jì)
結(jié)構(gòu)掃描個(gè)性化編碼，設(shè)置好掃描數(shù)量和范圍，仿真后形成下列仿真好的文件（需要經(jīng)過(guò)一些仿真時(shí)間）。
圖4 掃描腳本以及生成的仿真結(jié)果
散射光場(chǎng)、效率曲線
首先，基于第二節(jié)的仿真結(jié)果，選取特定球殼半徑以及波長(zhǎng)序號(hào)，生成光場(chǎng)圖，見(jiàn)下圖效果。
展開(kāi) 【多體系統(tǒng)仿真算例】齒輪鏈條多體系統(tǒng)運(yùn)動(dòng)仿真
通過(guò)數(shù)值仿真，可以對(duì)齒輪鏈條多體系統(tǒng)進(jìn)行運(yùn)動(dòng)和受力狀況的模擬。這種模擬方法可以提供對(duì)系統(tǒng)行為和性能的深入理解，有助于優(yōu)化設(shè)計(jì)、預(yù)測(cè)故障和提高系統(tǒng)的穩(wěn)定性。
在數(shù)值仿真中，可以使用有限元分析（FEA）或多體動(dòng)力學(xué)（MBD）等方法來(lái)模擬齒輪鏈條多體系統(tǒng)的運(yùn)動(dòng)和受力狀況。
有限元分析（FEA）：這種方法通過(guò)將系統(tǒng)劃分為有限數(shù)量的元素（如齒輪和鏈條），并使用數(shù)學(xué)模型描述每個(gè)元素的物理行為，從而模擬系統(tǒng)的整體行為。FEA可以用于分析齒輪鏈條的應(yīng)力、應(yīng)變、位移等，并評(píng)估系統(tǒng)的疲勞壽命和穩(wěn)定性。
多體動(dòng)力學(xué)（MBD）：這種方法使用多體動(dòng)力學(xué)軟件來(lái)模擬復(fù)雜機(jī)械系統(tǒng)的運(yùn)動(dòng)和受力狀況。MBD可以模擬齒輪鏈條多體系統(tǒng)中的齒輪嚙合、鏈條張緊力、摩擦力等動(dòng)態(tài)行為，并預(yù)測(cè)系統(tǒng)的動(dòng)態(tài)響應(yīng)和穩(wěn)定性。
在進(jìn)行數(shù)值仿真時(shí)，需要考慮多個(gè)因素，如齒輪和鏈條的材料屬性、幾何形狀、接觸條件、潤(rùn)滑條件等。通過(guò)調(diào)整這些參數(shù)，可以觀察系統(tǒng)在不同條件下的行為，從而優(yōu)化設(shè)計(jì)并改進(jìn)系統(tǒng)的性能。
仿真設(shè)計(jì)：
【仿真平臺(tái)】自建高性能計(jì)算集群
【算例說(shuō)明】通過(guò)數(shù)值仿真，可模擬齒輪鏈條多體系統(tǒng)運(yùn)動(dòng)和受力狀況
【工程應(yīng)用】齒輪鏈條多體系統(tǒng)運(yùn)動(dòng)仿真、多體系統(tǒng)動(dòng)力學(xué)仿真、機(jī)械工程等
【創(chuàng)新貢獻(xiàn)】自動(dòng)化計(jì)算流程+計(jì)算參數(shù)優(yōu)化+后處理自動(dòng)生成
！！文章內(nèi)容轉(zhuǎn)自微信公眾號(hào)“云數(shù)仿真”，更多精彩內(nèi)容請(qǐng)前往微信公眾號(hào)進(jìn)行關(guān)注。
展開(kāi) AI for CAE：仿真智能體開(kāi)啟“普惠仿真”新時(shí)代
這一創(chuàng)新模式與云道智造所倡導(dǎo)的"普惠仿真"的理念高度契合，即通過(guò)智能化手段，讓仿真技術(shù)突破長(zhǎng)期以來(lái)的專業(yè)壁壘，使更廣泛的用戶群體能夠輕松使用先進(jìn)的仿真工具，推動(dòng)仿真技術(shù)的大眾化進(jìn)程。
目前，仿真智能體已經(jīng)具備了初步功能。下面就讓我們一起來(lái)看下吧~！↓↓↓
用戶輸入：“我想要完成一次芯片散熱仿真”，AI助手便會(huì)自動(dòng)根據(jù)知識(shí)庫(kù)，智能生成案例，運(yùn)行建模、網(wǎng)格離散、方程求解與后處理的全部流程，并輸出結(jié)果↓↓↓
如果用戶對(duì)輸出的結(jié)果不滿意，只需輸入想要調(diào)整的幾何結(jié)構(gòu)，例如“將散熱片的高度增加為五倍”，軟件便會(huì)自動(dòng)完成案例修正，并輸出新的結(jié)果↓↓↓
以下案例展示了用戶通過(guò)自然語(yǔ)言輸入精確的仿真需求，智能體能夠直接根據(jù)描述生成完全符合用戶需求的仿真案例。可以說(shuō)，用戶與軟件的交互過(guò)程簡(jiǎn)化為與智能助手的對(duì)話過(guò)程↓↓↓
未來(lái)，仿真智能體還將引入優(yōu)化設(shè)計(jì)功能，用戶只需要告訴智能體需要實(shí)現(xiàn)的參數(shù)指標(biāo)，智能體就能自動(dòng)、循環(huán)完成“生成式設(shè)計(jì)-自動(dòng)仿真驗(yàn)證-迭代優(yōu)化”過(guò)程，最終輸出滿足用戶需求的結(jié)果。仿真技術(shù)將不再是專家的專屬工具，而應(yīng)成為每個(gè)創(chuàng)新者都能輕松使用的高效生產(chǎn)力工具。
可在本文下方評(píng)論留言，或登陸Simapps網(wǎng)站（http://www.simapps.com/v2/tool/electronic-cooling），聯(lián)系客服優(yōu)先下載試用仿真智能體。
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展開(kāi) 一個(gè)柔體曲柄機(jī)構(gòu)的多體動(dòng)力學(xué)仿真
MultiBody-Dynamic-02.rar
柔體曲柄機(jī)構(gòu)的多體動(dòng)力學(xué)仿真計(jì)算文件
柔體曲柄機(jī)構(gòu)的多體動(dòng)力學(xué)仿真計(jì)算文件.rar
設(shè)計(jì)仿真 | SimManager在底盤多體仿真的數(shù)據(jù)管理方案
一些標(biāo)桿客戶對(duì)如德國(guó) BMW 對(duì)多體仿真數(shù)據(jù)管理的需求是比較迫切的。在沒(méi)有 SimManager 解決方案前，BMW 借用了 SVN 系統(tǒng)來(lái)管理多體數(shù)據(jù)，因 SVN 并非針對(duì)仿真業(yè)務(wù)領(lǐng)域，應(yīng)用并不理想。在 SimManager 多體方案推出后，BMW 將其全部底盤多體仿真數(shù)據(jù)管理遷移到 SimManager 系統(tǒng)上。
解決方案
本方案由 MSC 仿真數(shù)據(jù)管理 SimManger 專家與底盤多體動(dòng)力學(xué) Adams 專家，基于標(biāo)桿企業(yè)需求聯(lián)合研發(fā)。該方案的關(guān)鍵技術(shù)解決了 AdamsCar 的 CDB 庫(kù)文件解析問(wèn)題，對(duì)庫(kù)文件結(jié)構(gòu)和引用關(guān)系進(jìn)行深度解析并結(jié)構(gòu)化存入數(shù)據(jù)中，是目前仿真數(shù)據(jù)管理（SPDM）領(lǐng)域唯一具備此能力的解決方案。
多體仿真數(shù)據(jù)管理解決方案的架構(gòu)圖如下所示：
本方案中 AdamsCar CDB 解析后存儲(chǔ)于 SimManager 數(shù)據(jù)庫(kù)中，所有用戶基于同一多體模型數(shù)據(jù)源和實(shí)時(shí)更新的版本進(jìn)行仿真分析，確保項(xiàng)目中的所有仿真模型的一致性，每個(gè)用戶對(duì)模型的修改都會(huì)實(shí)時(shí)更新合并為到最新的共享模型庫(kù)中，確保所有用戶使用的 CDB 數(shù)據(jù)為實(shí)時(shí)更新且版本一致，該解決方案的優(yōu)勢(shì)主要體現(xiàn)在以下幾個(gè)方面。
集中管理實(shí)現(xiàn)數(shù)據(jù)共享
所有的仿真模板、子系統(tǒng)、裝配體都會(huì)在 SimManager中進(jìn)行統(tǒng)一管理，并對(duì)仿真數(shù)據(jù)的輸入?yún)?shù)和輸出結(jié)果等進(jìn)行管理，確保仿真輸入和仿真結(jié)果的一致性，從而解決了多體仿真數(shù)據(jù)的分散存儲(chǔ)和數(shù)據(jù)孤立的問(wèn)題。
展開(kāi) 基于多柔體動(dòng)力學(xué)技術(shù)的行星輪系多體動(dòng)力學(xué)仿真分析
基于多柔體動(dòng)力學(xué)(MFBD) 技術(shù)對(duì)行星輪系建立了剛?cè)狁詈隙?em>體系統(tǒng)模型,其中柔體部件采用了節(jié)點(diǎn)法和模態(tài)縮減法兩種建模方式。利用RecurDyn 軟件對(duì)該多體系統(tǒng)進(jìn)行了仿真分析,得出了行星架速度曲線和齒輪的動(dòng)態(tài)嚙合力曲線,并將結(jié)果與剛體仿真結(jié)果進(jìn)行比較,同時(shí)得出了行星輪系在嚙合過(guò)程中的應(yīng)力云圖及節(jié)點(diǎn)應(yīng)力曲線。通過(guò)對(duì)仿真結(jié)果的分析得出了行星輪被破壞的主要原因。仿真數(shù)據(jù)也為優(yōu)化設(shè)計(jì)和疲勞性能研究提供了依據(jù),為新產(chǎn)品的開(kāi)發(fā)提供了有效的手段。
基于多柔體動(dòng)力學(xué)技術(shù)的行星輪系多體動(dòng)力學(xué)仿真分析.rar
展開(kāi) 【招聘】仿真工程師/應(yīng)用工程師（多體動(dòng)力學(xué)仿真）
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Comsol多體動(dòng)力學(xué)剛?cè)狁詈?em>仿真方法 ￥20
前言：Comsol是優(yōu)秀的多物理場(chǎng)仿真軟件，用來(lái)模擬單個(gè)物理場(chǎng)、以及耦合多個(gè)物理場(chǎng)。用戶可以在Comsol中任意組合使用物理場(chǎng)模塊，無(wú)論模擬哪個(gè)工程領(lǐng)域的問(wèn)題或是哪種特定的物理現(xiàn)象，都可以在同一個(gè)軟件界面中，使用相似的操作流程進(jìn)行分析。Comsol主要有結(jié)構(gòu)力學(xué)、聲學(xué)、化工、流體、傳熱、電磁模塊等，本次仿真主要采用其中的多體動(dòng)力學(xué)模塊進(jìn)行剛?cè)狁詈戏治觥６?em>體動(dòng)力學(xué)模塊是進(jìn)行多物理場(chǎng)耦合的一個(gè)關(guān)鍵基礎(chǔ)模塊，用戶可以在此基礎(chǔ)上耦合例如聲學(xué)、疲勞、傳熱等模塊。
第一部分：Comsol多體動(dòng)力學(xué)剛?cè)狁詈?em>仿真介紹
在通常情況下，多體動(dòng)力學(xué)仿真中的大部分部件都是剛性的，由此只需要關(guān)注剛體的動(dòng)力學(xué)特征，然而，在某些特殊情況下，我們需要觀察其中某個(gè)部件的變形、應(yīng)力、應(yīng)變情況，所以我們需要選擇性的將剛體和柔性體指派到不同的部件。關(guān)于多體動(dòng)力學(xué)的剛?cè)狁詈戏治觯芏嘤邢拊浖伎梢詫?shí)現(xiàn)，如Hyperworks、Adams、ANSYS等，但是這些有限元軟件在進(jìn)行模型建模時(shí)，有些缺少必要的運(yùn)動(dòng)副，有些需要借助別的軟件才可以進(jìn)行柔性體轉(zhuǎn)化，使用不夠便利。而Comsol解決了上述軟件的矛盾，可以在自己的界面中獨(dú)立完成剛?cè)狁詈戏治觯瑢?duì)于不重點(diǎn)關(guān)注的剛體部分，可以將網(wǎng)格粗糙化，對(duì)于重點(diǎn)關(guān)注的柔性體部分，可以將網(wǎng)格適當(dāng)加密。
Comsol基礎(chǔ)的運(yùn)動(dòng)副（關(guān)節(jié)）包括：
棱柱關(guān)節(jié)、鉸鏈關(guān)節(jié)、圓柱關(guān)節(jié)、螺紋關(guān)節(jié)、平面關(guān)節(jié)、球關(guān)節(jié)、槽關(guān)節(jié)、約化槽關(guān)節(jié)、萬(wàn)向接頭、距離關(guān)節(jié)等。
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