等離子體仿真的案例
粗論COMSOL等離子體仿真
完全可以不需要任何第三方軟件（比如專業(yè)CAD，專業(yè)網(wǎng)格，專業(yè)繪圖等）而一條龍式地進行仿真任務(wù)。
然而，簡單意味著可以“無腦”嗎？
答案是：NO
相信無數(shù)新手在被“丟給”COMSOL進行仿真項目的時候都會聽到這樣話，比如“你去把這個模擬一下，下周給我結(jié)果”，‘’我看人家那個COMSOL軟件很厲害，你再去用它模擬一下看看‘’。這種極其“不負責任”的要求必定會對新手的自信造成重創(chuàng)。這是因為COMSOL往往被人誤解為非常簡單。殊不知，自認為的簡單僅僅是軟件給用戶在操作體驗上帶來的方便而已。如果你不理解你的物理模型，不懂得一些基本的數(shù)值計算的基本概念，而直接去使用COMSOL進行仿真任務(wù)，那就跟坐穿天猴去火星是一個道理。
接下來小編結(jié)合大部分人遇到的問題談一談使用COMSOL對等離子體進行仿真的困難！
1.首先我們要清楚COMSOL能仿真哪些等離子體現(xiàn)象？
這不是一個絕對的能或不能的問題。如果我們單純指comsol的等離子體模塊，那可以仿真的等離子體類型有很多。等離子體模塊的控制方程就是所謂的流體模型（即漂移擴散近似D-DA），我們知道等離子體仿真包括流體模型，粒子模型，混合模型。而流體模型針對不同的等離子體類型又有不同的‘變種’。比如常見的實驗室內(nèi)低溫等離子體反應(yīng)器如CCP,ICP，電暈，大氣壓的streamer，jet，直流輝光，這幾大類都可以使用漂移擴散的流體模型。那么對于等離子體反應(yīng)物種仿真，comsol也提供了全局模型。對于局部電場較高的情況下，提供了局部場（LFA）近似模型。
還有一類采用swarm參數(shù)的模型，比如電離系數(shù)，復(fù)合系數(shù)等均為局部電場的函數(shù)，這類模型可以使用PDE模塊。
展開 使用 COMSOL 進行等離子體化學(xué)仿真
等離子體化學(xué)對等離子體建模非常重要。例如，通過反應(yīng)和碰撞才能明確等離子體中不同物質(zhì)之間的相互作用。有了這些信息，就可以計算物質(zhì)傳輸方程中出現(xiàn)的源項和傳遞系數(shù)。這篇文章，我們將介紹等離子體化學(xué)的組成部分，在哪里以及如何獲取等離子體建模的相關(guān)數(shù)據(jù)。我們還將討論制備等離子體化學(xué)的方法。
等離子體化學(xué)組件
在低電離度的低溫等離子體中，主要的物質(zhì)是
中性物質(zhì)。
這意味著電子和離子在是中性氣體背景中傳輸(它們主要與之碰撞)的。
對于我們感興趣的等離子體建模，電子的能量要比等離子體中的所有其他物
質(zhì)高得多，電子平均能量約為幾個電子伏特，背景氣體的溫度范圍在室溫到 1000 K 左右。
在許多工業(yè)反應(yīng)堆中，等離子體通過施加一個能夠?qū)㈦娮蛹铀俚娇赡馨l(fā)生電離的能量的電場來維持。在這種情況下，電子可以被認為是維持放電的主要載體，因為它們從電場中獲得能量，并在與背景氣體的碰撞中失去能量，反應(yīng)產(chǎn)物可以是中性激發(fā)態(tài)、電子和離子。激發(fā)態(tài)和離子等重物質(zhì)也會發(fā)生碰撞，導(dǎo)致電荷轉(zhuǎn)移、電離和離子-離子復(fù)合。在等離子體反應(yīng)器中，物質(zhì)通過擴散和遷移進行運輸，最終到達表面。需要描述與表面的相互作用。例如，假設(shè)電子在到達金屬表面時被吸收并且離子被中和到基態(tài)是正常的。
總之，等離子體化學(xué)的主要元素是物質(zhì)和性質(zhì)，包括傳輸系數(shù)、電子撞擊反應(yīng)、重物質(zhì)反應(yīng)和表面反應(yīng)。下面我們來更詳細地討論這些內(nèi)容。
電子碰撞反應(yīng)
電子碰撞反應(yīng)可分為彈性、激發(fā)、電離或附著。我們可以使用 COMSOL Multiphysics? 仿真軟件中的電子碰撞反應(yīng) 功能定義這些類型的反應(yīng)。下圖是氧氣電離反應(yīng)的設(shè)置。
圖1 模型開發(fā)器顯示了用戶定義的氬氣和氧氣混合物的等離子體化學(xué)的電子碰撞反應(yīng)功能。 設(shè)置窗口顯示了電離分子氧的電子碰撞反應(yīng)功能。反應(yīng)由電子碰撞截面指定。
展開 基于comsol進行等離子體缺陷的二維微結(jié)構(gòu)電磁調(diào)制仿真
關(guān)鍵詞：微結(jié)構(gòu)器件；禁帶效應(yīng)；等離子體缺陷；開關(guān)調(diào)控；電磁波調(diào)制
光子晶體是一種介電常數(shù)呈周期變化的材料，通常通過調(diào)節(jié)介質(zhì)材料與空氣或其他具有折射率差異材料間的周期排列結(jié)構(gòu)，實現(xiàn)電磁波透射率在特定頻段下出現(xiàn)諧振現(xiàn)象，在當前的電磁調(diào)制器件開發(fā)中有著極為廣闊的應(yīng)用前景。但受限于光子晶體器件調(diào)制功能較為單一、調(diào)制靈活性較低這一問題，本文通過在現(xiàn)有光子晶體中設(shè)置等離子體二維點缺陷，利用禁帶缺陷態(tài)效應(yīng)，顯著提高了電磁調(diào)制器件的調(diào)制效率和靈活性，對于高效電磁調(diào)制器件的開發(fā)設(shè)計與有限元仿真具有一定借鑒意義。
本文主要從點缺陷和設(shè)置及電磁調(diào)制響應(yīng)Comsol仿真仿真展開，基于禁帶缺陷態(tài)調(diào)制理論，本文選擇三角形晶格結(jié)構(gòu)進行建模，選用氧化鋁為纖維棒作為微結(jié)構(gòu)介質(zhì)材料進行二維建模，氧化鋁纖維折射率為3.08，直徑為6mm，周圍環(huán)境為空氣，折射率為1。為設(shè)置二維點缺陷，在中間設(shè)置基于SiO2前提的等離子體缺陷，等離子體折射率為0.97，建模如圖1所示。
圖1（a）無點缺陷光子晶體結(jié)構(gòu)建模；（b）設(shè)置等離子體二維點缺陷結(jié)構(gòu)建模
基于上述模型建立，對于此二維結(jié)構(gòu)仿真，波源采用端口激勵，波沿Y軸傳播TE模式，電場沿著Z軸振動。為了計算結(jié)果的準確，對于此模型中的TM波，沿X軸的兩個邊界處設(shè)為完美磁導(dǎo)體，可以用來模擬Ｘ軸方向上無限多層。
通過物理場控制網(wǎng)格劃分后，對于原始二維光子晶體結(jié)構(gòu)在6 GHz~16.2 GHz下進行電磁仿真，仿真結(jié)果如圖2所示。仿真結(jié)果表明該結(jié)構(gòu)在8~10 GHz和15.2~16 GHz下展現(xiàn)出兩個近零透過率的禁帶頻段，實現(xiàn)了較好的電磁調(diào)制。并由禁帶頻率9 GHz下電場分布解析可知，禁帶頻段下，特定波長電磁波無法透過該光子晶體結(jié)構(gòu)，進而展現(xiàn)出極低透射率。
展開 雙層石墨烯/砷化鎵的等離子體共振光柵結(jié)構(gòu)光電探測器數(shù)值仿真 ￥500
</p><p><img src="https://img.jishulink.com/202206/imgs/80019830f9304a1799118885f068db17.gif" alt="Untitled.gif"></p><p class="ql-align-center"><strong>圖1 電磁場仿真結(jié)果</strong></p><p><img src="https://img.jishulink.com/202206/imgs/47ce638fc01b4bf3972ae6a3aec043ea.png" alt="Untitled2.png"></p><p class="ql-align-center"><strong>圖2 吸收率隨波長變化曲線</strong></p><p>感興趣的朋友可下載模型源文件，歡迎交流合作</p><p><br></p><p><br></p>
展開 
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培訓(xùn)內(nèi)容簡介
2019年1月11日
一、等離子體理論及應(yīng)用案例分析
低氣壓射頻等離子體應(yīng)用（射頻鞘層模型；射頻離子源：刻蝕、薄膜沉積等應(yīng)用）
大氣壓等離子體應(yīng)用（介質(zhì)阻擋放電模型、直流放電模型：磁控濺射，等離子體殺菌等應(yīng)用）
二、等離子體源建模仿真
1、流體力學(xué)方程描述； 2、模型近似與邊界條件處理；3、算法精度與穩(wěn)定性；
4、容性耦合等離子體； 5、感性耦合等離子體； 6、蒙特卡洛 MCC建模及應(yīng)用；
三、COMSOL等離子體仿真分析
1、COMSOL仿真操作（繪制幾何、選擇物理場、網(wǎng)格剖分）；2、后處理及穩(wěn)定性分析討論；
3、等離子體模塊、CFD模塊、AC/DC模塊、粒子追蹤模塊結(jié)合使用的技巧方法及易出錯注意事項；
4、模型演練：氣體（管道）流體模型；5、模型演練：粒子追蹤模型；
培訓(xùn)內(nèi)容簡介
2019年1月12日
四、COMSOL等離子體仿真實戰(zhàn)（等離子體、傳熱及磁場多物理場耦合建模）
2D軸對稱柱狀線圈感性耦合等離子體源（ICP）建模仿真；
2D大氣壓射流放電等離子體建模仿真；1D/2D大氣壓介質(zhì)阻擋放電等離子體建模仿真；
五、論文解析（以上案例如何擴展為SCI文章）
Vacuum 116 (2015) 65-72：Fast and reliable simulations of argon inductively coupled plasma using COMSOL
六、等離子體模型收斂性調(diào)試技巧介紹
附表四
Ⅳ分會場主題
COMSOL Multiphysics 光電專題
展開 什么是等離子體（Plasma）？
我們在等離子體理論中，明確定義，一切傳統(tǒng)科學(xué)所定義的宇宙、星系、恒星、行星、原子、質(zhì)子、電子、中子、植物、動物、人類、外星人和生命，都被定義為，是具有不同質(zhì)量和磁引力場強度的等離子體。
我們對“物質(zhì)”的定義為：多個等離子體相互作用，在環(huán)境中獲得磁引力場的平衡后，組合在一起的分子狀態(tài)。
所有磁引力場強度處于物理世界這個層面的等離子體，在物理維度中存在著不同的狀態(tài)：
1、甘斯狀態(tài)：
在環(huán)境中作為單個、獨立、完整的等離子體存在，具有自己的中心旋轉(zhuǎn)內(nèi)核與整體的磁引力場，與環(huán)境的磁引力場相互作用，產(chǎn)生球形的磁層圈，具有自我意識，可以自我維持，不斷尋找并維持與環(huán)境的磁引力場平衡，這樣的等離子體，被定義為——等離子體的“甘斯”狀態(tài)。甘斯作為一個等離子體，在中心有一個旋轉(zhuǎn)內(nèi)核，這個內(nèi)核的旋轉(zhuǎn)運動，同時創(chuàng)造了從中心向外釋放、流動的磁場——磁力場，和從外向內(nèi)聚集、流動的磁場——引力場。
當甘斯（等離子體）磁力場向環(huán)境釋放磁引力場能量的時候，同時引力場也在從環(huán)境中吸收磁引力場能量，這樣同時一放一收、一出一進，形成良性循環(huán)，維持整體的平衡，在初始質(zhì)量上就不會有任何減少與消耗，向環(huán)境釋放的磁引力場能量越多，同時從環(huán)境中吸收的磁引力場能量也越多，作為能量的供給，維持整體的平衡，通過這樣的方式，任何一個甘斯（等離子體）就具有了無限可用的能量，可以在宇宙維持自身的永恒存在。這種無限與永恒，并不是通過貪婪的從環(huán)境中獲取更多，讓自己的質(zhì)量變得更大，大到可以讓自己永恒存在，這種貪婪的方式是不可能讓自己永恒的，因為獲得在多，質(zhì)量在大，也還是有個具體數(shù)字的，仍然是有限的，而無限是沒有具體數(shù)字的，通過同時一出一進、一放一收的無限循環(huán)，就完美的實現(xiàn)了永恒，即使是一個初始質(zhì)量非常非常小的等離子體，仍然可以通過這樣的方式在宇宙中自我維持，獲得永恒存在。
展開 全球首創(chuàng)多通道等離子體點火器
此外，該院還在航空等離子體動力學(xué)國家級重點實驗室支持下研發(fā)了滑動弧等離子體燃油噴嘴，顯著拓寬點熄火邊界，并提高燃燒效率。這兩項技術(shù)均為自主創(chuàng)新、領(lǐng)先國外的技術(shù)，尤其對航空制高點一一高超飛行器的超燃沖壓發(fā)動機和渦輪沖壓組合發(fā)動機的發(fā)展有重要作用。
來源：陜西傳媒網(wǎng)、中國網(wǎng)·絲路中國頻道綜合
comsol等離子體模塊
等離子體模塊模擬出來 電子密度沒有流柱 是啥原因啊
等離子體油煙凈化器的原理
等離子體油煙凈化器是根據(jù)低溫等離子體凈化原理和機械離心原理設(shè)計的，由離心分離段、高效過濾段、低溫等離子體凈化段、消聲段等組成。
1。離心分離段：采用機械除油技術(shù)，風機煤氣動力凈化油煙。利用流體力學(xué)的雙向流動理論，實現(xiàn)了葉輪內(nèi)油煙的分離。通過改變?nèi)~片的角度和葉片的形狀，油煙分子在葉輪盤和葉片上碰撞積累。油煙呈顆粒油霧狀，被離心力拋入箱體內(nèi)壁，從漏水的油管中流出。
2.高效過濾消聲段：經(jīng)過前端處理后，大部分油煙被去除，而大部分逸出的微米煙經(jīng)高效過濾段(粗濾和細濾)處理后被過濾，剩余的亞微米油霧顆粒和煙氣中的有毒有害物質(zhì)和氣味進入低溫等離子體凈化段。
本實用新型具有吸聲降噪功能，有效地控制了設(shè)備的整體噪聲。
3。低溫等離子體凈化段：該部分主要采用電暈放電法產(chǎn)生高濃度離子，然后利用等離子體使煙氣中的顆粒以不同的(正負電荷)通過電場通過電場，使煙氣中的顆粒通過電場被吸引、凝聚，單個體積增大并堆積成大質(zhì)量和沉降，從而凈化煙氣，有效地收集小到亞微米大小的油煙顆粒。與直接用電場板吸附油煙顆粒的靜電凈化方式不同，可以延長電場的有效工作時間，實現(xiàn)低碳操作。
血漿是一種聚集物質(zhì)。當高能電子與油煙中的分子發(fā)生碰撞時，會發(fā)生一系列的基本物理化學(xué)反應(yīng)，并在反應(yīng)過程中產(chǎn)生各種活性自由基和生態(tài)氧，即臭氧分解產(chǎn)生的原子氧?；钚宰杂苫苡行У仄茐母鞣N病毒和細菌中的核酸和蛋白質(zhì)，使其無法進行正常的代謝和生物合成，從而導(dǎo)致其死亡，而生態(tài)氧則能將油煙分子的氣味氣體迅速分解或減少為低分子無害物質(zhì)。
4.設(shè)備末端設(shè)有獨立的消聲段，采用優(yōu)質(zhì)玻璃纖維消聲材料，采用內(nèi)孔網(wǎng)架結(jié)構(gòu)體系，使聲波容易有效地進入纖維體的深層，將聲能量轉(zhuǎn)化為振動能，以保證設(shè)備的噪聲得到降低。
展開 磁流體攪拌仿真分析 ￥9.99
Fluent MHD磁流體模型可以仿真分析磁流體在磁場力驅(qū)動下運動規(guī)律以及導(dǎo)電氣體發(fā)熱、電弧仿真分析等：
1.利用MHD模型中電場模型，可以模擬電弧、等離子體過程的仿真
2.利用MHD模型中的磁場模型，可以模擬磁流體過程的仿真
3.電場模型和磁場模型，既可以手動設(shè)置邊界條件，又可以導(dǎo)入外部電場和磁場條件（.mag格式）
下面我們就利用MHD模型，模擬磁流體在磁場力驅(qū)動下運動規(guī)律的仿真分析，得到如下仿真結(jié)果：
展開 OptiMode應(yīng)用矢量有限元法模擬表面等離子體激元
這些表面等離子體激元(SPPs)在金屬電介質(zhì)界面具有電場強度極值，由于其對任意接近該表面的改變極其敏感通?？捎糜趥鞲袘?yīng)用。利用合適的模式解算器可以得到具有2D結(jié)構(gòu)的導(dǎo)模。
等離子體平均功率流圖
1. 應(yīng)用
?
亞波長光學(xué)
?
傳感
?
信號傳輸
?
光學(xué)偏振器
?
彎曲波導(dǎo)
2. 優(yōu)勢
?
VFEM模式求解器可輕松處理高橫縱比的波導(dǎo)
?
搜索具有復(fù)值模式指數(shù)的模態(tài)
?
高階插值混合向量/節(jié)點元素,可以準確地捕捉到金屬與電介質(zhì)交界面附近的高電場強度
?
三角網(wǎng)格尺寸能夠適應(yīng)高精度材料屬性
?
利用波導(dǎo)的對稱性，可以降低仿真域并把具有特定對稱性的模態(tài)作為目標
?
VFEM快速而且精確
3. 仿真描述
矢量有限元法（VFEM）模式求解器接收復(fù)介電常數(shù)材料，并使用特別適合對高對比度介電界面進行建模的矢量基函數(shù)來表示。其中一個很好的例子就是使用VFEM模式求解器來計算表面等離子傳導(dǎo)結(jié)構(gòu)。
該結(jié)構(gòu)在研究中背面顯示為黑色輪廓線，中心范圍的銀由介電常數(shù)為4的材料圍繞。材料銀在633nm波長的介電常數(shù)是-19-j0.53[1]。該傳導(dǎo)結(jié)構(gòu)不僅僅有高介電常數(shù)對比度組成，同時具有較高的橫縱比，即寬度遠大于厚度。
利用對稱邊界和如[1]中分類的模式組合，相應(yīng)波導(dǎo)厚度模式的色散曲線如圖1所示。所有模式具有一個主Ey分量，該分量有TM模組成并具有無限寬度結(jié)構(gòu)。
展開 
OptiMode應(yīng)用矢量有限元法模擬表面等離子體激元
這些表面等離子體激元(SPPs)在金屬電介質(zhì)界面具有電場強度極值，由于其對任意接近該表面的改變極其敏感通?？捎糜趥鞲袘?yīng)用。利用合適的模式解算器可以得到具有2D結(jié)構(gòu)的導(dǎo)模。
等離子體平均功率流圖
1.應(yīng)用
?亞波長光學(xué)
?傳感
?信號傳輸
?光學(xué)偏振器
?彎曲波導(dǎo)
2.優(yōu)勢
?VFEM模式求解器可輕松處理高橫縱比的波導(dǎo)
?搜索具有復(fù)值模式指數(shù)的模態(tài)
?高階插值混合向量/節(jié)點元素,可以準確地捕捉到金屬與電介質(zhì)交界面附近的高電場強度
?三角網(wǎng)格尺寸能夠適應(yīng)高精度材料屬性
?利用波導(dǎo)的對稱性，可以降低仿真域并把具有特定對稱性的模態(tài)作為目標
?VFEM快速而且精確
3.仿真描述
矢量有限元法（VFEM）模式求解器接收復(fù)介電常數(shù)材料，并使用特別適合對高對比度介電界面進行建模的矢量基函數(shù)來表示。其中一個很好的例子就是使用VFEM模式求解器來計算表面等離子傳導(dǎo)結(jié)構(gòu)。
該結(jié)構(gòu)在研究中背面顯示為黑色輪廓線，中心范圍的銀由介電常數(shù)為4的材料圍繞。材料銀在633nm波長的介電常數(shù)是-19-j0.53[1]。該傳導(dǎo)結(jié)構(gòu)不僅僅有高介電常數(shù)對比度組成，同時具有較高的橫縱比，即寬度遠大于厚度。
利用對稱邊界和如[1]中分類的模式組合，相應(yīng)波導(dǎo)厚度模式的色散曲線如圖1所示。所有模式具有一個主Ey分量，該分量有TM模組成并具有無限寬度結(jié)構(gòu)。
圖1 模態(tài)指數(shù)作為銀厚度的函數(shù)
對于厚度值較小的一些模式表現(xiàn)出較小的損耗，如SS0模式，其Ey分量關(guān)于x和y軸對稱。SS0模式備受關(guān)注，因為除了其較低的損耗，其坡印廷矢量與一個光纖(HE11)的基模在形狀上極為相似[1]。
SS0模式的坡印廷矢量沿軸傳輸顯示在背面；注意的是，功率在交界面的限制遠大于中心。
展開 OptiFDTD應(yīng)用：納米盤型諧振腔等離子體波導(dǎo)濾波器
簡介：
? 表面等離子體激元（SPPs）是由于金屬中的自由電子和電介質(zhì)中的電磁場相互作用而在金屬表面捕獲的電磁波，并且它在垂直于界面的方向上呈指數(shù)衰減。[1]
? 與絕緣體-金屬-絕緣體(IMI)等離子波導(dǎo)相比，金屬-絕緣體-金屬(MIM)波導(dǎo)具有很強的光約束，對SPPs來說，其傳播距離可接受。
? 有許多種類的納米波導(dǎo)濾波器：齒形等離子體波導(dǎo)[2]，盤型諧振腔Channel drop濾波器，矩形幾何諧振腔[3]以及環(huán)形諧振腔[4]。
? MIM波導(dǎo)中，有兩種等離子體濾波器，即帶通和帶阻濾波器。
2D FDTD模擬
? 選擇TM偏振波激發(fā)SPPs
? 應(yīng)用正弦調(diào)制高斯脈沖光來模擬感興趣的波長
? 輸入場橫向設(shè)置為模式場剖面（使用模式求解器計算）
? 網(wǎng)格尺寸要小到足以研究SPPs
? 對于諧振器，仿真時間應(yīng)該足夠長，使時域內(nèi)的場在使用脈沖時衰減到很小的值。
? 用Lorentz-Drude模型對銀的色散進行了研究。
納米盤諧振腔設(shè)計
模擬結(jié)果
輸出記錄器的功率譜*歸一化到光源。顯示波長530 nm和820 nm的兩個峰值**。
*Note：直接從OptiFDTD獲得的功率譜上，可以演示濾波器。傳輸光譜可以使用參考1中的方法來計算。
展開 激光燒蝕硅的等離子體+雙溫模型 ￥1600
硅的雙溫模型+等離子體模型
COMSOL 中精確求解等離子體模型的方法
在之前的文章中，我們向大家介紹了不同種類的電子能量分布函數(shù) (EEDF)以及它們在等離子體建模中的重要性。今天，我們將通過 COMSOL 案例庫中的一個案例教程，向您演示玻爾茲曼方程，兩項近似接口的使用方法。
編者按：本文 2015 年 4 月 8 日首次發(fā)布?，F(xiàn)已經(jīng)更新以反應(yīng) COMSOL Multiphysics? 軟件 6.0 版本中的新功能。
玻爾茲曼方程，兩項近似接口簡介
在等離子體模型中，需要電子能量分布函數(shù)以及電子傳遞屬性（例如，電子遷移率）。對于最簡單的情況，可以使用麥克斯韋電子能量分布函數(shù)和電子遷移率的常數(shù)值。然后使用愛因斯坦關(guān)系在 COMSOL Multiphysics 中計算其他傳遞屬性。然而，在某些情況下，使用從玻爾茲曼方程的解中獲得的電子能量分布函數(shù)并將電子傳遞屬性定義為平均電子能量的函數(shù)可能是有利的。但是我們?nèi)绾潍@得這些數(shù)據(jù)呢？
答案是：使用 COMSOL Multiphysics 中的玻爾茲曼方程，兩項近似接口。COMSOL 案例庫中提供了如何使用此接口的一些示例，其中一個案例是氬氣玻爾茲曼分析模型。為了計算二項近似中的玻爾茲曼方程，需要等離子體的電離度等參數(shù)。這些參數(shù)是事先未知 的。因此，該過程是一個迭代過程。
該過程首先對參數(shù)進行初始估計并求解玻爾茲曼方程。然后，如果需要，將麥克斯韋電子能量分布函數(shù)和電子傳遞屬性導(dǎo)入等離子模型。最后，計算等離子體模型，并利用等離子體模型的新參數(shù)重新求解玻爾茲曼方程。您可以繼續(xù)重復(fù)這些步驟，直到達到收斂。
接下來，我們將介紹創(chuàng)建、導(dǎo)出和導(dǎo)入數(shù)據(jù)到等離子模型的步驟。
電子能量分布函數(shù)和電子傳遞屬性
從玻爾茲曼方程，兩項近似接口創(chuàng)建數(shù)據(jù)
第一步是通過在兩項近似中求解玻爾茲曼方程來創(chuàng)建數(shù)據(jù)。下圖顯示了用于此步驟的玻爾茲曼方程、兩項近似 接口的屏幕截圖。
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