Fluent穩(wěn)態(tài)求解的案例
基于matlab求解二維非穩(wěn)態(tài)對(duì)流擴(kuò)散反應(yīng)問題
然而，使用matlab求解二維非穩(wěn)態(tài)對(duì)流擴(kuò)散反應(yīng)問題也存在一些局限性：
網(wǎng)格依賴性：求解結(jié)果可能會(huì)受到網(wǎng)格劃分的影響，需要進(jìn)行網(wǎng)格敏感性分析。
數(shù)值穩(wěn)定性：某些情況下，數(shù)值方法可能會(huì)導(dǎo)致數(shù)值不穩(wěn)定性，需要特殊處理。
結(jié)論： 本文探討了使用matlab求解二維非穩(wěn)態(tài)對(duì)流擴(kuò)散反應(yīng)問題的方法和步驟，并分析了該方法的優(yōu)勢(shì)和局限性。通過使用matlab中的數(shù)值方法和線性代數(shù)求解器，我們可以高效地求解該問題，并通過可視化工具來展示數(shù)值解。然而，我們也需要注意數(shù)值方法的局限性，并進(jìn)行適當(dāng)?shù)姆治龊吞幚怼Ｔ诮窈蟮难芯恐?，我們可以進(jìn)一步改進(jìn)數(shù)值方法，提高求解精度和計(jì)算效率。
展開 Maxwell穩(wěn)態(tài)磁場(chǎng)求解器仿真實(shí)例一
問題描述：求解一段通有100A電流的銅導(dǎo)線在穩(wěn)定磁場(chǎng)中的受力情況。磁場(chǎng)由永磁體產(chǎn)生。磁性材料為材料庫(kù)中的NdFe35。磁性材料屬性如下定義（X方向磁化）。
模型圖如下。其中紅色框線為求解區(qū)域。
注：磁體外部磁感線設(shè)置方向是從+X面出發(fā)垂直穿過導(dǎo)線進(jìn)入-X面。即+X面是N極，-X面為S極。
Maxwell前處理
求解樹如下圖：
Boundaries邊界條件：這里邊界條件未指定，系統(tǒng)自動(dòng)選取默認(rèn)邊界條件加載到物體外邊界。
Excitations激勵(lì)：在導(dǎo)線兩個(gè)端面加載100A穩(wěn)定電流，兩端面電流大小方向均一致都流向+Y方向（注意斷開導(dǎo)體端面需與求解區(qū)域表面重合，否則無(wú)法計(jì)算）
Parameters參數(shù)：選中通電導(dǎo)線然后添加Force力參數(shù)。
Mesh operations網(wǎng)格劃分：右擊鼠標(biāo)選擇Assigned>Inside selection>Length based… 其中導(dǎo)線劃分尺寸為0.5mm，磁鐵劃分尺寸3mm。
Analysis分析設(shè)置：這里直接添加分析設(shè)置默認(rèn)即可。
結(jié)果查看：
鼠標(biāo)右擊Result選擇Solution data得到如下結(jié)果窗口。
安培力大小為Fz=0.57657N（+Z方向）
理論驗(yàn)證：
根據(jù)安培定律F=BIL可知通電導(dǎo)線受力大小為磁感應(yīng)強(qiáng)度B*電流*導(dǎo)體長(zhǎng)度。受力方向可根據(jù)左手定則確定。
選中銅導(dǎo)線右擊云圖按鈕Field overlays>Field>B>B_Vector 查看導(dǎo)線處磁場(chǎng)強(qiáng)度H，磁感應(yīng)強(qiáng)度B
導(dǎo)線磁場(chǎng)強(qiáng)度H
導(dǎo)線磁感應(yīng)強(qiáng)度B
上面B、H云圖的中間數(shù)值之比恰好與真空中的磁導(dǎo)率接近。這與物理課本中講的介質(zhì)磁導(dǎo)換算公式B=U*H是相符和的。
展開 FLUENT管內(nèi)穩(wěn)態(tài)流動(dòng)
某噴射混合管，其中入口1流速為0.4m/s，溫度為293.15K，入口2流速為1.2m/s，溫度為313.15K，出口壓力為0Pa，請(qǐng)用ANSYS FLUENT求解出壓力與速度的分布云圖。
啟動(dòng)FLUENT并導(dǎo)入網(wǎng)格
（1）在Windows系統(tǒng)下執(zhí)行“開始”→“所有程序”→ANSYS 18.2→Fluid Dynamics→Fluent 18.2命令，啟動(dòng)Fluent，進(jìn)入Fluent Launcher界面。
（2）在Fluent
Launcher界面中的Dimension中選擇2D，在Display Options中勾選Display Mesh After
Reading，Embed Graphics Windows和Workbench Color Scheme，單擊OK按鈕進(jìn)入FLUENT主界面。
（3）在FLUENT主界面中，單擊主菜單中File→Read→Mesh按鈕，彈出Select File（導(dǎo)入網(wǎng)格）對(duì)話框，選擇相應(yīng)的網(wǎng)格文件，單擊OK按鈕便可導(dǎo)入網(wǎng)格。
（4）導(dǎo)入網(wǎng)格后，在圖形顯示區(qū)將顯示幾何模型。
（5）單擊主菜單中Mesh→Check按鈕，檢查網(wǎng)格質(zhì)量，確保不存在負(fù)體積。
（6）單擊主菜單中Mesh→Scale按鈕，彈出cale
Mesh（網(wǎng)格縮放）對(duì)話框。在Scaling中，選擇Convert Units，Mesh，Mesh Was Created
In選擇In，單擊Scale完成網(wǎng)格縮放，在View Length Unit In中選擇In。
（7）單擊主菜單中File→Write→Case按鈕，彈出Select File（保存項(xiàng)目）對(duì)話框，在Case File中填入Valve，單擊OK按鈕便可保存項(xiàng)目。
定義求解器
（1）單擊主菜單中Define→General按鈕，彈出General（總體模型設(shè)定）面板。
展開 Ansoft Maxwell穩(wěn)態(tài)磁場(chǎng)求解器仿真實(shí)例
問題描述：求解一段通有100A電流的銅導(dǎo)線在穩(wěn)定磁場(chǎng)中的受力情況。磁場(chǎng)由永磁體產(chǎn)生。磁性材料為材料庫(kù)中的NdFe35。磁性材料屬性如下定義（X方向磁化）。
模型圖如下。其中紅色框線為求解區(qū)域。
注：磁體外部磁感線設(shè)置方向是從+X面出發(fā)垂直穿過導(dǎo)線進(jìn)入-X面。即+X面是N極，-X面為S極。
Maxwell前處理
求解樹如下圖：
Boundaries邊界條件：這里邊界條件未指定，系統(tǒng)自動(dòng)選取默認(rèn)邊界條件加載到物體外邊界。
Excitations激勵(lì)：在導(dǎo)線兩個(gè)端面加載100A穩(wěn)定電流，兩端面電流大小方向均一致都流向+Y方向（注意斷開導(dǎo)體端面需與求解區(qū)域表面重合，否則無(wú)法計(jì)算）
Parameters參數(shù)：選中通電導(dǎo)線然后添加Force力參數(shù)。
Mesh operations網(wǎng)格劃分：右擊鼠標(biāo)選擇Assigned>Inside selection>Length based… 其中導(dǎo)線劃分尺寸為0.5mm，磁鐵劃分尺寸3mm。
Analysis分析設(shè)置：這里直接添加分析設(shè)置默認(rèn)即可。
結(jié)果查看：
鼠標(biāo)右擊Result選擇Solution data得到如下結(jié)果窗口。
安培力大小為Fz=0.57657N（+Z方向）
理論驗(yàn)證：
根據(jù)安培定律F=BIL可知通電導(dǎo)線受力大小為磁感應(yīng)強(qiáng)度B*電流*導(dǎo)體長(zhǎng)度。受力方向可根據(jù)左手定則確定。
選中銅導(dǎo)線右擊云圖按鈕Field overlays>Field>B>B_Vector 查看導(dǎo)線處磁場(chǎng)強(qiáng)度H，磁感應(yīng)強(qiáng)度B
導(dǎo)線磁場(chǎng)強(qiáng)度H
導(dǎo)線磁感應(yīng)強(qiáng)度B
上面B、H云圖的中間數(shù)值之比恰好與真空中的磁導(dǎo)率接近。這與物理課本中講的介質(zhì)磁導(dǎo)換算公式是相符和的。下面直接取用B云圖的中間數(shù)值B=0.557T參與理論驗(yàn)算。
展開 
COMSOL壓電懸臂梁仿真，在求解穩(wěn)態(tài)時(shí)出現(xiàn)了錯(cuò)誤是什么情況
COMSOL壓電懸臂梁仿真，在求解穩(wěn)態(tài)時(shí)出現(xiàn)了錯(cuò)誤是什么情況
【仿真平臺(tái)性能測(cè)試】Fluent旋轉(zhuǎn)機(jī)械穩(wěn)態(tài)分析
本期選取了CFD領(lǐng)域的典型場(chǎng)景，穩(wěn)態(tài)仿真計(jì)算案例——基于MRF方法的旋轉(zhuǎn)機(jī)械流場(chǎng)分析，我們選用的軟件是CFD領(lǐng)域最常用的仿真軟件Fluent。我們來看下基于“神工坊”高性能工業(yè)仿真平臺(tái)”的CFD穩(wěn)態(tài)計(jì)算，和其他仿真云平臺(tái)效率對(duì)比的情況。
模擬與網(wǎng)格
我們采用某品牌空調(diào)室外機(jī)作為穩(wěn)態(tài)分析的仿真模型，如下圖所示，左側(cè)與后側(cè)的進(jìn)口流域，以及前側(cè)的出口流域都考慮到計(jì)算中，并對(duì)空調(diào)內(nèi)部結(jié)構(gòu)簡(jiǎn)化后進(jìn)行網(wǎng)格劃分，最終網(wǎng)格單元數(shù)868萬(wàn)，其中，風(fēng)扇葉片的旋轉(zhuǎn)速度是850rpm。
求解設(shè)置
根據(jù)該款旋轉(zhuǎn)機(jī)械的相關(guān)參數(shù)，經(jīng)過理論計(jì)算得到該旋轉(zhuǎn)機(jī)械的最大速度為25.6m/s，折合馬赫數(shù)為0.075，為不可壓縮流動(dòng)，故選擇壓力基求解器，湍流模型選用了適用于旋轉(zhuǎn)機(jī)械的k-ε Realizable模型。對(duì)于動(dòng)區(qū)域計(jì)算模型，本次穩(wěn)態(tài)計(jì)算選擇了網(wǎng)格靜止不動(dòng)的MRF旋轉(zhuǎn)坐標(biāo)系法，計(jì)算迭代步數(shù)400步，相關(guān)設(shè)置如下。
仿真結(jié)果
迭代完成之后仿真云圖如下所示：
仿真平臺(tái)對(duì)比
我們進(jìn)行Fluent旋轉(zhuǎn)機(jī)械穩(wěn)態(tài)分析時(shí),“神工坊”高性能工業(yè)仿真平臺(tái)與其他兩家仿真云平臺(tái)的硬件參數(shù)如下表所示：
計(jì)算過程中三個(gè)平臺(tái)的一些輸出日志如下圖所示：
本次仿真并行規(guī)模分別選取了16核、32核、64核、128核（受限于另外兩個(gè)平臺(tái)無(wú)法進(jìn)行跨節(jié)點(diǎn)并行，并行規(guī)模無(wú)法進(jìn)一步擴(kuò)大），我們?cè)凇吧窆し弧逼脚_(tái)進(jìn)行了256核等更大規(guī)模的并行計(jì)算，結(jié)果顯示計(jì)算用時(shí)會(huì)進(jìn)一步縮短。
“神工坊”高性能工業(yè)仿真平臺(tái)與其他幾家仿真云平臺(tái)的計(jì)算時(shí)間如下圖所示，其中，由于仿真云平臺(tái)2最高只能64核并行使用，故圖表中無(wú)仿真云平臺(tái)2并行規(guī)模為128核的結(jié)果。
可以發(fā)現(xiàn)，“神工坊”高性能工業(yè)仿真平臺(tái)在進(jìn)行穩(wěn)態(tài)仿真分析時(shí)，表現(xiàn)出了絕對(duì)的速度優(yōu)勢(shì)。
展開 FLUENT中的非穩(wěn)態(tài)的殘差曲線
（Imbalance)
沒收斂的結(jié)果會(huì)誤導(dǎo)使用者
解決辦法
確保研究的問題是物理合理的（也許物理模型建錯(cuò)了）
用一階離散格式計(jì)算一個(gè)初場(chǎng)（更加接近真實(shí)的初始化）
對(duì)于壓力基求解器，減小松弛因子（小的松弛因子可以增加收斂穩(wěn)定性，但是會(huì)減慢收斂速度）
對(duì)于密度基求解器，減小courant number (FLUENT最好剛開始使用較小的courant number,否則容易導(dǎo)致迭代發(fā)散，然后觀察殘差，將其逐漸加大）。
實(shí)在不行，就只能重新生成網(wǎng)格或者加密質(zhì)量差的網(wǎng)格（ 網(wǎng)格自適應(yīng)不能提高扭曲大的網(wǎng)格質(zhì)量）
注意啦，對(duì)于密度基求解器，即使穩(wěn)態(tài)問題也存在瞬態(tài)項(xiàng)。因此必須要用courant number限制時(shí)間步長(zhǎng)。
- 對(duì)于顯式求解器，courant number<2
- 對(duì)于隱式求解器，courant number<5
展開 同一模型的瞬態(tài)穩(wěn)態(tài)對(duì)比分析（fluent）
摘要：本文針對(duì)同一結(jié)構(gòu)和條件進(jìn)行瞬態(tài)和穩(wěn)態(tài)分析，當(dāng)瞬態(tài)分析經(jīng)過一定時(shí)間后，趨于穩(wěn)定，和穩(wěn)態(tài)分析結(jié)果一致。瞬態(tài)分析和穩(wěn)態(tài)分析相互驗(yàn)證。
00 模型
水流速度40m/s，平板底部固定。
01 穩(wěn)態(tài)分析
02 瞬態(tài)分析
03 結(jié)果對(duì)比
穩(wěn)態(tài)分析：
瞬態(tài)分析：
穩(wěn)態(tài)分析和瞬態(tài)分析，結(jié)果基本一致。
「CFD案例-Fluent」27 水中穩(wěn)態(tài)傳熱CFD模擬
本案例在ANSYS2020R1中演示了如何利用Fluent進(jìn)行水中穩(wěn)態(tài)傳熱CFD仿真。首先于Solidworks中建立幾何模型，接著導(dǎo)入ANSYS DesignModeler中進(jìn)行前處理，并進(jìn)行命名邊界條件，然后導(dǎo)入ANSYS Mesh進(jìn)行網(wǎng)格劃分，接著利用Fluent進(jìn)行求解，最后在CFD-POST中進(jìn)行后處理。案例基于3D、穩(wěn)態(tài)求解。
基于Ansys Fluent和Mechanical的血管穩(wěn)態(tài)流固耦合模型
在開物云平臺(tái)上找到Workbench，點(diǎn)擊進(jìn)入
在左側(cè)的Toolbox中找到對(duì)應(yīng)的模塊：Fluid Flow(Fluent)和Static Structure。
雙擊“Geometry”，進(jìn)入建模功能。
文件-打開-找到保存的模型文件
退回到主界面，在fluid flow(Fluent)中找到mesh,雙擊該圖標(biāo)
在Outline下依次找到Project-Model-Geometry，Geometry下由兩部分組成，其一是血管，其二是血液。由于這部分仿真對(duì)象是流體部分，因此找到血管部分，右鍵這個(gè)部分，出現(xiàn)上圖所示的菜單，找到其中的Suppress body，點(diǎn)擊，就能抑制血管部分
現(xiàn)在需要將流體部分（也就是血液）進(jìn)行網(wǎng)格劃分。同樣在Outline-Project-Model中找到mesh功能，右鍵mesh，彈出如圖所示菜單欄，點(diǎn)擊“Generate Mesh”，就能得到網(wǎng)格文件。可以看到，自動(dòng)劃分的網(wǎng)格質(zhì)量比較低，而Fluent對(duì)于網(wǎng)格密度要求比較高，因此還需要對(duì)該網(wǎng)格的尺寸進(jìn)行改良
在Outline中有“Details of Mesh”，找到Defaults中的Element Size，輸入網(wǎng)格的尺寸。
展開 利用fluent3D求解器進(jìn)行求解
步驟1啟動(dòng)fluent并選擇求解器3D
步驟2檢查網(wǎng)格并定義長(zhǎng)度單位
1．讀入網(wǎng)格文件（下圖為讀入的圖示）
2．確定單位長(zhǎng)度為cm
3.檢查網(wǎng)格
4.顯示網(wǎng)格
步驟2創(chuàng)建計(jì)算模型
1. 設(shè)置求解器
2.啟動(dòng)能量方程
2. 使用湍流模型
步驟3設(shè)置流體的材料屬性
步驟4設(shè)置邊界條件
1. 設(shè)置入口1的邊界條件
2.設(shè)置入口2的邊界條件
2. 設(shè)置出流口的邊界條件
步驟5：求解初始化
步驟6：設(shè)置監(jiān)視器
步驟7：保存case和data文件
步驟8：求解計(jì)算
殘差曲線圖
出口速度監(jiān)控圖
三． 計(jì)算結(jié)果的后處理
步驟1：創(chuàng)建等（坐標(biāo)）值面
1. 創(chuàng)建一個(gè)z=4cm的平面，命名為surf-1
2. 創(chuàng)建一個(gè)x=0的平面，命名為surf-2
步驟2：繪制溫度與壓強(qiáng)分布圖
1. 繪制溫度分布圖
2.繪制壁面上的溫度分布
3.繪制垂直平面surf-2上的壓力分布
步驟3：繪制速度矢量
1. 顯示在surf-1上的速度矢量
2..顯示在surf-2上的速度矢量圖
以上則是對(duì)本模型的詳細(xì)步驟講解，希望能給新手帶幫助！
話說為什么從word復(fù)制圖片會(huì)失效?
展開 
性能測(cè)試｜Fluent穩(wěn)態(tài)分析——旋轉(zhuǎn)機(jī)械流場(chǎng)仿真對(duì)比實(shí)測(cè)
本期選取了CFD領(lǐng)域的典型場(chǎng)景，穩(wěn)態(tài)仿真計(jì)算案例——基于MRF方法的旋轉(zhuǎn)機(jī)械流場(chǎng)分析，我們選用的軟件是CFD領(lǐng)域最常用的仿真軟件Fluent。我們來看下基于SimForge?高性能仿真云平臺(tái)的CFD穩(wěn)態(tài)計(jì)算，和其他仿真云平臺(tái)效率對(duì)比的情況。
模擬與網(wǎng)格
我們采用某品牌空調(diào)室外機(jī)作為穩(wěn)態(tài)分析的仿真模型，如下圖所示，左側(cè)與后側(cè)的進(jìn)口流域，以及前側(cè)的出口流域都考慮到計(jì)算中，并對(duì)空調(diào)內(nèi)部結(jié)構(gòu)簡(jiǎn)化后進(jìn)行網(wǎng)格劃分，最終網(wǎng)格單元數(shù)868萬(wàn)，其中，風(fēng)扇葉片的旋轉(zhuǎn)速度是850rpm。
求解設(shè)置
根據(jù)該款旋轉(zhuǎn)機(jī)械的相關(guān)參數(shù)，經(jīng)過理論計(jì)算得到該旋轉(zhuǎn)機(jī)械的最大速度為25.6m/s，折合馬赫數(shù)為0.075，為不可壓縮流動(dòng)，故選擇壓力基求解器，湍流模型選用了適用于旋轉(zhuǎn)機(jī)械的k-ε Realizable模型。對(duì)于動(dòng)區(qū)域計(jì)算模型，本次穩(wěn)態(tài)計(jì)算選擇了網(wǎng)格靜止不動(dòng)的MRF旋轉(zhuǎn)坐標(biāo)系法，計(jì)算迭代步數(shù)400步，相關(guān)設(shè)置如下。
仿真結(jié)果
迭代完成之后仿真云圖如下所示：
仿真平臺(tái)對(duì)比
我們進(jìn)行Fluent旋轉(zhuǎn)機(jī)械穩(wěn)態(tài)分析時(shí),“神工坊”高性能工業(yè)仿真平臺(tái)與其他兩家仿真云平臺(tái)的硬件參數(shù)如下表所示：
計(jì)算過程中三個(gè)平臺(tái)的一些輸出日志如下圖所示：
本次仿真并行規(guī)模分別選取了16核、32核、64核、128核（受限于另外兩個(gè)平臺(tái)無(wú)法進(jìn)行跨節(jié)點(diǎn)并行，并行規(guī)模無(wú)法進(jìn)一步擴(kuò)大），我們?cè)赟imForge?平臺(tái)進(jìn)行了256核等更大規(guī)模的并行計(jì)算，結(jié)果顯示計(jì)算用時(shí)會(huì)進(jìn)一步縮短。SimForge?高性能仿真云平臺(tái)與其他幾家仿真云平臺(tái)的計(jì)算時(shí)間如下圖所示，其中，由于仿真云平臺(tái)2最高只能64核并行使用，故圖表中無(wú)仿真云平臺(tái)2并行規(guī)模為128核的結(jié)果。
可以發(fā)現(xiàn)，SimForge?高性能工業(yè)仿真平臺(tái)在進(jìn)行穩(wěn)態(tài)仿真分析時(shí)，表現(xiàn)出了絕對(duì)的速度優(yōu)勢(shì)。
展開 fluent中的壓力求解器和密度求解器
兩種數(shù)值方法：
1.基于壓力求解器：適用于低速、不可壓縮流體。
原理：首先由動(dòng)量方程求速度場(chǎng)，繼而由壓力方程進(jìn)行修正使得速度場(chǎng)滿足連續(xù)性條件。由于壓力方程來源于連續(xù)性方程和動(dòng)量方程，從而保證流場(chǎng)的模擬同時(shí)滿足質(zhì)量守恒和動(dòng)量守恒。
分類：分離求解器—順序求解每個(gè)變量的控制方程，此算法內(nèi)存效率非常高(離散方程只在一個(gè)時(shí)刻需要占用內(nèi)存)，收斂速度相對(duì)較慢，因?yàn)榉匠桃浴怦睢绞?em>求解。對(duì)燃燒、多相流問題更加有效。
耦合求解器—內(nèi)存使用量是分離算法的1.5～2倍，收斂速度提高5～10倍。可以和所有動(dòng)網(wǎng)格、多相流、燃燒、和化學(xué)反應(yīng)模型兼容，收斂速度遠(yuǎn)高于基于密度的求解器。
2.基于密度求解器：適用于高速、可壓縮流體。
原理：直接求解瞬態(tài)N-S方程(此方程理論上是絕對(duì)穩(wěn)定的)，將穩(wěn)態(tài)問題轉(zhuǎn)化為時(shí)間推進(jìn)的瞬態(tài)問題，由給定的初場(chǎng)時(shí)間推進(jìn)到收斂的穩(wěn)態(tài)解，即時(shí)間推進(jìn)法。適用于求解亞音速、高超音速等的強(qiáng)可壓縮問題。
展開 Fluent仿真實(shí)例｜穩(wěn)態(tài)MRF方法在模擬離心風(fēng)機(jī)中的有效性
在圖3中，升壓系數(shù)被繪制為流量系數(shù)的函數(shù)，且Fluent的預(yù)測(cè)結(jié)果與數(shù)據(jù)非常吻合。
圖3：升壓系數(shù) vs. 流量系數(shù)
功率系數(shù)結(jié)果如圖4所示。盡管趨勢(shì)預(yù)測(cè)正確，但與整個(gè)流量范圍內(nèi)的試驗(yàn)數(shù)據(jù)相比，這些系數(shù)預(yù)測(cè)值過高，最大誤差約為12%。
圖4：功率系數(shù) vs. 流量系數(shù)
效率比較如圖5所示，反映了功率系數(shù)結(jié)果的差異；但對(duì)峰值效率點(diǎn)進(jìn)行了正確預(yù)測(cè)，且大部分效率值誤差均在10%以內(nèi)。
圖5：效率 vs. 流量系數(shù)
中等流速下轉(zhuǎn)子和風(fēng)機(jī)外殼上的壓力分布如圖6所示。在這個(gè)圖中，可以清楚地看到通過風(fēng)機(jī)的升壓情況，以及外殼中的徑向壓力梯度。
圖6：中等流速下的靜壓等值線
圖7顯示了在圖6所示的中等流速下，從相對(duì)速度矢量圖上看出，在這種流速以及更高的流速下，流動(dòng)是相當(dāng)穩(wěn)定和均勻的。然而，在較低的流速下（未示出），局部回流區(qū)會(huì)導(dǎo)致一些葉片通道流動(dòng)堵塞。在這些條件下，不太適合選用MRF公式對(duì)流動(dòng)進(jìn)行模擬，而需要使用滑移網(wǎng)格模型進(jìn)行模擬。
圖7：中等流速下中間平面上的速度矢量
總而言之，利用了Fluent CFD求解器在非結(jié)構(gòu)混合網(wǎng)格上對(duì)后傾離心風(fēng)機(jī)進(jìn)行性能計(jì)算。 計(jì)算結(jié)果與現(xiàn)有試驗(yàn)數(shù)據(jù)吻合良好。此外，還正確地預(yù)測(cè)了重要的性能趨勢(shì)，如壓力上升和效率隨流量的變化以及效率峰值點(diǎn)。
這些結(jié)果表明，穩(wěn)態(tài)MRF方法可以有效地計(jì)算離心風(fēng)機(jī)的流量。雖然目前的計(jì)算是對(duì)風(fēng)機(jī)內(nèi)平均流場(chǎng)的合理近似，但可以預(yù)見的是，當(dāng)流體在非常低的流速下開始分解時(shí)，流動(dòng)將變得非常不穩(wěn)定。因此，穩(wěn)態(tài)MRF方法無(wú)法滿足精度要求，需要非穩(wěn)態(tài)（滑移網(wǎng)格）來進(jìn)行求解計(jì)算。
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渦輪網(wǎng)格
壓力云圖
速度云圖
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