Fluent二維模擬的案例
水中上升的氣泡，使用 Fluent 軟件以二維方式模擬單個 3 毫米氣泡在水中上升的過程。包含 Fluent 案例文件 ￥10
使用 Fluent 軟件以二維方式模擬單個 3 毫米氣泡在水中上升的過程。包含 Fluent 案例文件。
FLUENT精典案例#350-WORKBENCH二維翼型RAE2822仿真
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FLUENT精典案例#350-WORKBENCH二維翼型RAE2822仿真
01
案例介紹
翼型型號RAE2822，馬赫數0.75，SST k-w湍流模型。壓力遠場條件，遠場距離物面約15倍弦長。需要獲取壓力云圖、表面壓力分布曲線和流線圖。
02
網格情況
03
主要仿真設置
1、穩態計算
2、SST k-w湍流模型
3、壓力遠場
4、初始化計算
殘差曲線（收斂）
04
基本結果
速度云圖疊加流線圖
壓力云圖
表面壓力分布曲線
使用ANSYS WORKBENCH19.2中的ICEM 和FLUENT分別作網格劃分和流場仿真，網格使用結構網格。
展開 ABAQUS二維裂紋擴展模擬詳解
為了在ABAQUS中定義裂紋，首先需要指定裂紋面（crack front）以及裂紋尖端（crack tip），對于通過ABAQUS創建的二維部件實例，裂紋前沿可以指定為幾何點，幾何邊線以及幾何面，裂紋尖端可以指定為幾何點，而對于外部導入的二維網格（orphan mesh），裂紋前沿可以指定為節點，單元邊和單元面，裂紋尖端尖端可以指定為節點。除此之外還需要指定裂紋面的法向矢量方向或者裂紋擴展的方向，在ABAQUS中裂紋擴展的方向也被稱為q向量，該向量將用于圍線積分的計算。裂紋的定義如圖3所示。
圖3 ABAQUS裂紋定義界面
為了在裂尖單元中引入奇異性，需要對單元節點進行特殊的處理。如圖4所示，對于8節點的四邊形單元（二階單元，具有中間節點），首先ABAQUS會將四邊形單元的其中一條邊壓縮，假設該單元邊由節點a, b和c構成，壓縮之后節點a, b和c將合并共同構成裂紋尖端，隨后與裂紋尖端相連的兩條單元邊上的中間節點將會被移動到距離裂紋尖端1/4處的位置。
圖4 二階四邊形等參單元奇異性的構建
如果節點a, b和c能夠自由移動，并且中間節點移動到了1/4處，如圖4中的情況(1)所示，則在退化四邊形單元任意位置處的應變具有如下奇異性：
如果節點a, b和c被約束在了一起，并且中間節點移動到了1/4處，如圖4中的情況(2)所示，則單元具有如下奇異性：
而由線彈性斷裂力學可知，裂紋尖端的應力應變場同樣具有r-1/2的奇異性，例如對于I型裂紋，其裂紋尖端的應力場可表示為：
如果節點a, b和c能夠自由移動，但中間節點沒有移動，則單元具有如下奇異性：
此時應變的奇異性適合于理想塑性的情況。
在ABAQUS，單元奇異性的設置如圖5所示。
展開 FLUENT多相流案例之五：基于歐拉模型的二維均勻流化床仿真 ￥299
Fluent軟件的歐拉模型為研究含復雜相間遷移的固體顆粒流動提供了重要的建模工具。盡管歐拉模型對相關物理進行了嚴格的數學描述，但模型中使用的阻力定律在本質上仍然是半經驗的。因此，正確地預測顆粒床由于界面阻力和物體力之間的平衡而處于懸浮狀態的臨界或最小流態化條件是至關重要的。本算例的以UDF的形式定義該關系式，有兩個DEFINE_EXCHANGE_PROPERTY函數，僅列出部分截圖。
流化過程動畫
收費文件列表
[問題討論]基于ICEM和FLUENT的二維圓柱繞流嵌套網格實例
網絡上關于嵌套網格的的內容大多數是關于直接利用軟件進行計算的過程，而對于前處理過程中的網格生成過程并沒有什么描述，其實這種技術已經在學術界流傳已久，只是用的都是自己的程序算法，今天，我們來使用商用軟件ICEM來進行嵌套網格的劃分，并用Fluent進行計算。
之所以稱之為嵌套網格，即多重網格相互重疊，組合成的一組網格。這里存在兩套或者兩套以上的網格相互重疊，目前支持嵌套網格的求解器的有Fluent17.0以上版本，OPENFORM最新的版本。具體的求解技術大致為：求解器識別嵌套網格邊界，對被組分網格遮蔽的背景網格部分進行“挖洞”，具體的描述大家可以參考文獻[1]，至于網格生成思路請大家參考文獻[2]，下面進入主題。
本文的研究對象為二位圓柱繞流，Re=20，此時圓柱表面流動認為層流，會在圓柱背風面形成一對穩定的弗普爾旋渦，如下圖。這部的計算內容對比參考文獻[3].
首先介紹網格生成思路：(1) 生成包裹圓柱的組分網格；(2) 生成外流場域的背景網格；(3) 組合網格進行計算。
首先生成內部包裹圓柱的網格，為了簡單我們選擇了簡單的的正方形網格：
對上面左邊的圓柱劃分O-block，并進行相應的關聯，將正方形周圍的part名稱改為overset，方便在Fluent中進行改變邊界條件，成為右邊的圖，并生成網格，之后，將網格轉換成非結構網格。保存網格為inner.uns文件，特別注意，只用進行到這一步就好了，不必轉換成.msh文件，特別注意。
然后劃分外流場網格，這里要注意兩組網格的坐標系要一致，即組裝起來之后，圓柱要在流體域的中間。
展開 導彈發射二維模擬 ￥20
使用UDF定義邊界和動網格來模擬導彈的發射過程，其中用UDF控制了導彈的運動，使用udf 設置了移動區域的網格運動，使用6DOF求解器進行了設置
包括msh cas 和 udf 源文件
對船體運動等動網格和6DOF模型有一定的借鑒意義
卡門渦街模擬 二維 ￥9.9
卡門渦街模擬 二維
cas dat msh 文件
FLUENT非預混燃燒模擬 附FLUENT非預混燃燒模型下載
本教程的目的是準確地模擬在300千瓦BERL燃燒室的燃燒過程。這類問題可以通過物質輸運模型或非預混燃燒模型來模擬。在本教程中，將使用非預混燃燒模型來建立和解決天然氣燃燒問題。
1 啟動FLUENT并導入網格
（1）在Windows系統下執行“開始”→“所有程序”→ANSYS 19.1→Fluid Dynamics→FLUENT 19.1命令，啟動FLUENT 19.1。
（2）在FLUENT Launcher界面中的Dimension中選擇2D，在Display Options中勾選Display Mesh After Reading，Embed Graphics Windows和Workbench Color Scheme，單擊OK按鈕進入FLUENT主界面。
（3）在FLUENT主界面中，單擊主菜單中File→Read→Mesh按鈕，彈出Select File（導入網格）對話框，選擇文件名為berl.msh的網格文件，單擊OK按鈕便可導入網格。
（4）導入網格后，在圖形顯示區將顯示幾何模型。
（5）單擊主菜單中Mesh→Check按鈕，檢查網格質量，確保不存在負體積。
（6）單擊主菜單中Mesh→Transform→Scale按鈕，在View Length Unit In中選擇mm，在Mesh Was Created In中選擇mm，單擊Scale按鈕并關閉窗口。
（7）單擊主菜單中Results→Graphics→Views按鈕，在Mirror Planes中選擇axis-2，單擊Apply按鈕并關閉窗口。
（8）單擊主菜單中File→Write→Case按鈕，彈出Select File（保存項目）對話框，在Case File中填入battery，單擊OK按鈕便可保存項目。
展開 利用lammps模擬LJ流體在微通道中為二維流動
2.1.問題描述
本次研究擬采用LJ體系模擬二維Couette flow，Couette flow（庫愛特流）指的是粘性流體在相對運動著的兩平行平板之間的層流流動。這個流動是由作用在流體上的粘性力和與平板平行的外部壓力推動的。本次研究通過固定底端，移動頂端來制造Couette flow。
2.2.模型描述
具體模型如圖2.1所示。本次模擬采用LJ約化單位，初始晶體模型為六方最密堆積結構，晶格參數為0.7，沿x（100）方向為20倍晶格長度，y方向（010）為20倍晶格長度。此次模型為2維模型，x為流動方向，因此設置為周期性邊界。y方向采用收縮邊界，以模擬平板移動。采用OVTIO進行模型可視化處理。在模擬流動前先設置流動區域和平板區域。具體方式為采用velocity和fix setforce命令固定底端和頂端1倍晶格長度的區域作為平板。對中間的流體區域采用速度標定法進行控溫。在進行流動模擬時，為頂端的固定區域設置沿x方向的初速度為5.0，其他方向速度為0。底端繼續保持固定。流動模擬一共運行100000步。
圖2.1：模型示意圖
2.3結果整理與分析
圖2.2展示了在初始1000步，50000步和100000步時流體原子沿著y方向的x方向速度（vx）的分布情況。從圖中可以看出有平板與流體之間粘性力帶起的流體運動存在著明顯的滯后現象。這樣的滯后體現在空間和時間尺度上。在空間尺度表現為從固定端到移動端存在著明顯的速度梯度。從時間尺度上表現為流體的速度隨著時間逐漸增加。同時還利用OVITO分析了沿y軸不同位置原子的移動軌跡，如圖2.3所示。這里也可以清楚的看的靠近頂端移動平板的原子在相同時間內有著更長的移動距離。
展開 「CFD案例-Fluent」23 固體圓柱自然對流換熱二維瞬態分析
本案例在ANSYS2019R3中演示了如何利用Fluent進行固體圓柱自然對流換熱二維瞬態CFD仿真。首先于DesignModeler中建立幾何模型，接著導入ANSYS Mesh進行網格劃分，并進行命名邊界條件，然后利用Fluent進行求解，最后在CFD-POST中進行后處理。案例基于2D、瞬態求解。
一
案例模型
二
Workbench設置
▼ 將Fluid Flow(Fluent)拖入右邊空白界面。
▼ 以DesignModeler方式打開Geometry。
模型建立完畢，轉入ANSYS Mesh，網格劃分。
三
Fluent設置
▼ 打開Fluent登錄界面進行設置。
展開 PFC二維滾刀破巖模擬 ￥50
二維滾刀破巖不考慮刀片轉動，只考慮刀片的垂向侵入。
注意滾刀破巖的時候橫向圍壓還是需要的。
這里使用密度放大法加快計算速度，結果可能與實際不是完全對應上。
先看看侵入過程的裂紋擴展圖，這里是軟弱互夾巖層，硬的巖層容易剪破壞，軟的巖層容易拉破壞。
這里為了顯示好看，沒有現實硬巖層，只顯示了軟巖層。
配圖1-6：裂紋擴展
可以看到裂紋先在刀片底部生成，然后涼刀片間形成貫通的裂紋。
配圖7-12：塊體圖
可以看到整個的破壞模式和裂紋還是可以對應上的。
配圖13：刀尖力
配圖14：裂紋數目
這個東西就絕對值而言沒有什么價值，因為包含了兩種巖石。拉壞的基本上都是軟的，剪壞的基本上都是硬的。
展開 
基于LS-DYNA的準二維巖體爆破裂紋的模擬(附K文件） ￥19.8
本案例巖石模型采用003號材料*MAT_PLASTIC_KINEMATIC，裝藥方式采用空氣不耦合裝藥，通過定義失效準則，使得巖體產生破碎及擴展裂隙，模擬結果如下
本案例適用于研究爆炸、沖擊、侵徹動力學的朋友，下面附上該模擬的K文件，大家有疑問可以在私信我，歡迎交流！
基于二維水動力模型的密度驅動流模擬
該案例展現了通用二維水動力軟件在模擬存在鹽度分布差異的水動力仿真能力，驗證了二維水動力在評估海平面上升對入海口區域的影響的可能性。
文章來源：遠算云仿真
abaqus焊接殘余應力二維模擬
大神，abaqus如何模擬二維焊接殘余應力？
在 COMSOL 中模擬二維帶電粒子束
首先我們來觀察帶電粒子束的二維圖像。我們用 z 軸正方向表示束流傳播方向（“軸向”），用 x 軸表示與傳播方向垂直的方向（“橫向”）。雖然一開始您或許會覺得這種表示方式十分奇怪，但是請記住，我們最終的討論目的是三維束流，到時候您就會發現用 x 和 y 軸表示兩個橫向方向將會帶來很大的方便。
如上文所述，束流的特點在于它是由大量運動方向和能量都近似相同的粒子組成的集群——然而這里的重點正是“近似”！現實中任何束流中的粒子都不可能具有完全相同的速度。事實上，與束流的釋放和傳播相關的數學問題基本上都涉及到了束流粒子位置和速度的微小變化。
我們可以借助“束包絡”來表征束流形狀，束包絡指的是束流粒子的最外層，它能讓我們了解束流的形狀。如果束流存在一個銳減——即束流粒子的數密度在確定的位置上驟降為零——那么束包絡或許只是一個曲線或包含所有粒子軌跡的表面。然而更常見的情況是，束流粒子的密度會在一個較大的距離內逐漸下降，因此束流終點和周圍的空白空間并沒有明確的界限。在這種情況下，束包絡可以被定義為包含絕大部分發射粒子數的曲線或表面，通常包含 95% 左右。若束流的包絡在傳播方向上會逐漸變小，則此束流為“會聚”束流；若包絡隨著束流的傳播而變大，則為“發散”束流。“束流腰部”指的是束流剛剛結束會聚并即將開始發散時的位置。我們將在下文中對此進行詳細介紹。
比較層束流和非層束流
下圖為一個簡單的二維電子束，并描繪了其中具有代表性的粒子軌跡，模型暫時忽略了空間電荷效應及外力。坐標軸上添加了標簽，以便指示軸向和橫向。我們將它看成一個理想的“帶狀電子束”——也就是說，電子束在面外（y）方向上無限延伸。這些線指示了束流電子的路徑，末端箭頭表示各自的速度。每條線上的顏色表示電子在 x 坐標軸（或者說“橫向位置”）上的變化，也稱為“橫向位移”。
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