Fluent入口速度的案例
OpenFOAM計算入口速度不一致對小球流場的影響，含全部計算文件 ￥25
OpenFOAM計算入口速度不一致對小球流場的影響，含全部計算文件
FLUENT中的壓力關系（2）：壓力入口
上次談過不可壓縮流動中速度入口，自由出口邊界組合的計算模型內各種壓力關系，本次采用相同的模型，不過使用壓力邊界。
FLUENT中壓力邊界包括壓力入口邊界及壓力出口邊界。
入口：壓力入口，總壓500Pa
出口：壓力出口，靜壓0Pa
其他條件保持不變。
1、進出口流量統計
圖 1 流量統計
利用Report中的Flux進行流量統計，如圖1所示，可以看出，在不可壓縮流動中，進出口流量是守恒的。
2、各種壓力統計
利用Report中的Surface Integral進行壓力統計，這里取Area-Weighted Average。
圖 2壓力統計
圖2為各種壓力統計，從圖中的數據可以得出以下結論：
（1）入口設置的是總壓，但靜壓不為0，出口設置的靜壓為0，統計得出的靜壓與設置值一致。
（2）入口與出口動壓基本保持一致，由于流量守恒，所以出口與入口平均速度保持一致，它們的細微差別在于出口位置速度分布不一致所造成，近似可認為它們一致。
（3）入口總壓統計值為500Pa，與輸入值保持一致。出口總壓358.87Pa，與入口總壓并不一致，因此在不可壓流動問題中，流量守恒，總壓不守恒。
（4）絕對壓力值=靜壓值+參考壓力值101325。
（5）總壓=靜壓+動壓。
3、進出口平均速度
圖 3速度統計
從圖3所示的速度統計可以看出，進出口速度值相同（因為流量守恒）。
4、考察整個計算域
計算域內總壓不守恒，因為計算中考慮了粘性，粘性力會導致能量損失。下面將粘性模型改為無粘流Inviscid，如圖4所示。
圖 4無粘流動
無粘計算的總壓統計結果如圖5所示。
展開 FLUENT中的壓力關系（1）：流量入口
FLUENT中存在很多種壓力，包括參考壓力pref，絕對壓力Pabs，相對壓力Prel ，表壓pgauge，總壓 ptotal，動壓pdynamic ，靜壓 pstatic，大氣壓patm 等。這里以一個實例來說明這些壓力關系。
圖 1幾何模型
這些壓力之間的關系：
1、計算條件
計算模型為旋轉軸對稱模型，半徑100mm。
圖 2計算網格
計算用網格如圖2所示。流體密度1000kg/m3，粘度0.001Pa.s， 雷諾數2e5，選擇Realizable k-epsilon模型，增強壁面函數模型。
圖 3求解方法
求解方程使用Coupled，其他方程使用二階格式以提高精度。設置殘差標準1e-6。
2、結果分析
計算條件：入口采用速度入口，速度1m/s，出口使用outflow ，參考壓力設置為101325。
靜壓分布與速度分布云圖分布如圖4、圖5所示。動壓分布如圖6所示。
從上述三幅圖可以看出一下關系：（1）速度分布趨勢與動壓分布趨勢保持一致，即速度大的區域，動壓也較大（2）靜壓分布于速度分布呈相反趨勢，即靜壓大的區域速度較小。
圖 4靜壓分布
圖 5 速度分布
圖 6 動壓分布
圖 7絕對壓力
圖7為絕對壓力分布，其分布趨勢與圖4所示的靜壓分布趨勢完全一致，所不同的只是物理量大小，它們的值相差101325，即所設置的參考壓力。下面以axis邊界上物理量進行研究。
圖 8 axis邊界壓力關系曲線
圖8為axis邊界上靜壓、動壓及總壓關系，很明顯的可以看出，總壓=靜壓+動壓。
新建一個變量PressureSum，其表達式為Dynamic Pressure+Pressure，觀察其與totoalPressure的區別。
展開 『分享』關于FLUENT出入口壓力對計算的影響
我認為迷宮密封是因為形成回流使壓力能耗散掉，總壓下降應該和密封的層數有關，4層的迷宮和8層的迷宮在出口處總壓肯定不一樣，而且可以明顯看出來，哪里知道......總壓下降居然是把進出口壓降在幾個層里平均分配了，也就是說，4層的和8層的出口壓強居然差不多，而靜壓的分布和總壓一致.....我換了速度進口結果也是一樣.....實在是很郁悶！
我想問問哪位高手可以指點我一下，我哪里錯了。
非均勻入口流速瞬態計算，相關設置都在fluent的case文件中 ￥30
非均勻入口流速瞬態計算，相關設置都在fluent的case文件中
fluent中采用rosin-rammler粒徑分布后，入口出現大量粒子逃逸該如何解決
對螺桿式空壓機油氣分離器在fluent中仿真，連續相為空氣，離散相為油液，先計算空氣場穩定后，再射入dpm粒子，粒子屬性為油液。入口進入的油液質量流量為3.0745kg/s，空氣流量為0.9572kg/s，空氣是在7bar下壓縮的流量，入口采用速度入口，速度為11.64m/s，出口為壓力出口，為6.9bar，入口溫度為100℃，進出口邊界條件設置為逃逸，壁面的邊界體條件設置為捕捉。
第一次計算粒子射入，dpm粒徑設置為uniform，粒徑為0.00005m，計算后，入口處有很少量的粒子逃逸（在0.08kg/s左右），入口壓力為預期壓力（為7bar左右），進出口監測的空氣流量穩定0.9572kg/s左右，出口的速度穩定在16.6m/s左右，出口的溫度在90℃左右。
第二次計算粒子射入時，使用rosin-rammler粒徑分布，粒徑分布為1-10微米（6%）、10-20微米（24%）、20-30微米（33.2%）、30-40微米（24%）、40-50微米（12.8%），入口出現大量粒子逃逸（1.2kg/s左右），入口的壓力降低到6.5bar，與預期7bar有一定差距且低于出口壓力6.9bar。
展開 fluent中速度顯示問題，大家都能用到的
我的已經模擬出來速度場了，大家有沒有誰能知道如何精確顯示某一個速度區間所占整個速度場的比例。例如我模擬的一個長方體內液體的速度在0.1m/s到0.9m/s之間，我想知道速度在0.1m/s到0.4m/s這個區間速度的體積所占的整個長方體體積大小。fluent中有顯示這個的工具嗎？希望大俠賜教，本人不勝感覺
Fluent輸出速度脈動并在LMS Virtual.Lab計算四極子聲源
Step1：計算湍流四極子噪聲，首先需要在Fluent中開啟導出命令的。因為默認情況下，Fluent只開啟了壁面偶極子的導出，所以首先需要一個命令。
就這個命令 define models acoustics export -volumetric -sources -cgns
輸入Yes即可。
Step2：在導出CGNS文件選項的時候，就可以看到導出空間體聲源的Fluid選項了。
如果要同時導出四極子和偶極子，就選中fluid和想要的一個壁面，如果只導出四極子，選擇fluid即可。
（注意，偶極子和四極子會以不同的文件前綴保存，四極子是前綴帶Q的）
Step3：開始計算。導出CGNS文件。
Step4：接下來，就是導入Virtual.Lab了。
注意，這里紅色框的，地方都要選中，看到了吧！這里是速度脈動，而不是偶極子的壓力脈動咯！
Step5：數據轉移
大家可以看到，實際上Nodes and Elements下有兩個網格，其中CFD數據默認是保存在Centroids 3d里面的，為了查看速度脈動云圖，需要做一下數據轉移。
轉移完成之后，就可以看到速度云圖了。
Step6：最后還要注意，在聲學計算時候，代表四極子體聲源的網格，要Set as Source
如果要同時計算偶極子噪聲和四極子噪聲，也是一樣的，再將偶極子的壓力脈動導入一次就可以了！
展開 CFD | 一鍵點擊看優化功能如何加快Fluent仿真速度并提高效率
因此，CFD工程師和設計人員無需豐富的AI/ML知識或任何優化專業知識，即可使用AMOP或OCO；他們也無需離開Fluent平臺，即可從自動化優化和參數化中受益。
可輕松訪問的優化功能
OCO和AMOP是optiSLang軟件中最為廣泛使用和最受歡迎的兩種算法，現在兩者都可以直接在Fluent軟件中使用。只需單擊“Optimization Options”（優化選項）對話框，然后選擇OCO或AMOP算法即可。如果選擇OCO，只需輸入一個設置：最大設計評估次數。輸入該值后，只需單擊“configure settings”（配置設置）。
OCO會自動選擇具有最合適設置的最佳優化算法。這是一種混合的代理模型輔助優化策略，使用MOP功能進行函數近似，以顯著加快優化速度。
如果選擇AMOP算法，操作幾乎與OCO一樣簡單，只需額外增加一個步驟。對于AMOP，您需要輸入最大樣本數，然后在配置設置之前選擇局部或全局細化。由于AMOP的自適應ML特性，它將通過使用多個參數組合來運行Fluent仿真，從而生成其余的數據。
如果選擇局部細化，AMOP會針對那些元模型質量最有潛力提升的區域進行自適應調整，而全局細化更具探索性。如果選擇全局細化，AMOP將添加新的設計點，直至達到一定水平的預測質量或超過最大計算次數為止。
受益于優化帶來的優勢
OCO和AMOP的主要優勢在于便利性。其他優勢包括：
無需任何優化或AI/ML專業知識即可進行優化。所有操作都在后臺完成。
支持AMOP函數，通過對代理模型或元模型使用響應面建模（RSM），只需更少的仿真，即可獲得一組最佳參數。
通過自動算法選擇最佳元模型和優化方法。
展開 Fluent輸出速度脈動并在LMS Virtual.Lab計算四極子聲源步驟
Step1：計算湍流四極子噪聲，首先需要在Fluent中開啟導出命令的。因為默認情況下，Fluent只開啟了壁面偶極子的導出，所以首先需要一個命令。
就這個命令:define models acoustics export -volumetric -sources -cgns
輸入Yes即可。
Step2：在導出CGNS文件選項的時候，就可以看到導出空間體聲源的Fluid選項了。
如果要同時導出四極子和偶極子，就選中fluid和想要的一個壁面，如果只導出四極子，選擇fluid即可。
（注意，偶極子和四極子會以不同的文件前綴保存，四極子是前綴帶Q的）
Step3：開始計算。導出CGNS文件。
Step4：接下來，就是導入Virtual.Lab了。
注意，這里紅色框的，地方都要選中，看到了吧！這里是速度脈動，而不是偶極子的壓力脈動咯！
Step5：數據轉移
大家可以看到，實際上Nodes and Elements下有兩個網格，其中CFD數據默認是保存在Centroids 3d里面的，為了查看速度脈動云圖，需要做一下數據轉移。
轉移完成之后，就可以看到速度云圖了。
Step6：最后還要注意，在聲學計算時候，代表四極子體聲源的網格，要Set as Source
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如果要同時計算偶極子噪聲和四極子噪聲，也是一樣的，再將偶極子的壓力脈動導入一次就可以了！
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Fluent輸出速度脈動并在LMS Virtual.Lab計算四極子聲源步驟
Step1：計算湍流四極子噪聲，首先需要在Fluent中開啟導出命令的。因為默認情況下，Fluent只開啟了壁面偶極子的導出，所以首先需要一個命令。
就這個命令 define models acoustics export -volumetric -sources -cgns
輸入Yes即可。
Step2：在導出CGNS文件選項的時候，就可以看到導出空間體聲源的Fluid選項了。
如果要同時導出四極子和偶極子，就選中fluid和想要的一個壁面，如果只導出四極子，選擇fluid即可。
（注意，偶極子和四極子會以不同的文件前綴保存，四極子是前綴帶Q的）
Step3：開始計算。導出CGNS文件。
Step4：接下來，就是導入Virtual.Lab了。
注意，這里紅色框的，地方都要選中，看到了吧！這里是速度脈動，而不是偶極子的壓力脈動咯！
Step5：數據轉移
大家可以看到，實際上Nodes and Elements下有兩個網格，其中CFD數據默認是保存在Centroids 3d里面的，為了查看速度脈動云圖，需要做一下數據轉移。
轉移完成之后，就可以看到速度云圖了。
Step6：最后還要注意，在聲學計算時候，代表四極子體聲源的網格，要Set as Source
如果要同時計算偶極子噪聲和四極子噪聲，也是一樣的，再將偶極子的壓力脈動導入一次就可以了！
展開 Fluent輸出速度脈動并在LMS Virtual.Lab計算四極子聲源步驟
Step1：計算湍流四極子噪聲，首先需要在Fluent中開啟導出命令的。因為默認情況下，Fluent只開啟了壁面偶極子的導出，所以首先需要一個命令。
就這個命令 define models acoustics export -volumetric -sources -cgns
輸入Yes即可。
Step2：在導出CGNS文件選項的時候，就可以看到導出空間體聲源的Fluid選項了。
如果要同時導出四極子和偶極子，就選中fluid和想要的一個壁面，如果只導出四極子，選擇fluid即可。
（注意，偶極子和四極子會以不同的文件前綴保存，四極子是前綴帶Q的）
Step3：開始計算。導出CGNS文件。
Step4：接下來，就是導入Virtual.Lab了。
注意，這里紅色框的，地方都要選中，看到了吧！這里是速度脈動，而不是偶極子的壓力脈動咯！
Step5：數據轉移
大家可以看到，實際上Nodes and Elements下有兩個網格，其中CFD數據默認是保存在Centroids 3d里面的，為了查看速度脈動云圖，需要做一下數據轉移。
轉移完成之后，就可以看到速度云圖了。
Step6：最后還要注意，在聲學計算時候，代表四極子體聲源的網格，要Set as Source
如果要同時計算偶極子噪聲和四極子噪聲，也是一樣的，再將偶極子的壓力脈動導入一次就可以了！
展開 Fluent筆記總結2
該方式是另一種松弛方程的一種方式，即在收斂曲線不良好的情況下（穩態），可用Pseudo Transient提高收斂性；注：影響殘差收斂的因素不止是這一個算法格式，還有其他，如邊界條件，網格質量等等；
20.對于軸對稱模型，其旋轉軸位于X軸或X軸上方；
21.Fluent中速度入口設置欄里，Magnitude and Direction和Magnitude，Normal to Boundary不一樣，后者是垂直于邊界，前者的流動方向是根據x或y分量定義；
硅油和水的表面張力系數為0.053；
22.Swirl velocity為旋轉速度，dimensionless velocity為無量綱速度；
23.Do模型適用于模擬所有光學厚度條件下的輻射問題；
24.對于非預混燃燒，可采用非絕熱（Non-Adiabatic）的化學平衡模型；
25.非預混燃燒模型屬于典型的快速化學反應模型，其實并不考慮燃燒化學反應細節，利用湍流混合的混合分數決定燃燒溫度分布。此模型計算量較小，對于一些只關注溫度分布的快速燃燒問題非常適用；
26.在計算多組分時，添加材料時（Mixture-Edit），確保N2位于列表最下方，此后就不需要手動輸入N2體積/質量分數，軟甲自動根據其他組分計算N2的值；
27.開啟非預混燃燒模型后，材料在其面板上設置，之后保存在PDF文件中，在Material中選中Mixture - pdf-mixture即可。
展開 fluent入門一般問題（三）
37 在FLUENT定義速度入口時，速度入口的適用范圍是什么？湍流參數的定義方法有哪些？各自有什么不同？ （#57）
速度入口的邊界條件適用于不可壓流動，需要給定進口速度以及需要計算的所有標量值。速度入口邊界條件不適合可壓縮流動，否則入口邊界條件會使入口處的總溫或總壓有一定的波動。
關于湍流參數的定義方法，根據所選擇的湍流模型的不同有不同的湍流參數組合，具體可以參考Fluent用戶手冊的相關章節，也可以參考王福軍的書《計算流體動力學分析—CFD軟件原理與應用》的第214-216頁，也可以參考本版的帖子：http://www.efluid.com.cn/dvbbs/dispbbs.asp?boardID=61&ID=997&page=1
38 在計算完成后，如何顯示某一斷面上的溫度值？如何得到速度矢量圖？如何得到流線？ （#95）
這些都可以用tecplot來處理 將fluent計算的date和case文件倒入到tecplot中 斷面可以做切片
速度矢量圖流線圖 直接就可以選擇相應選項來查看
39 分離式求解器和耦合式求解器的適用場合是什么？分析兩種求解器在計算效率與精度方面的區別。 （#58）
分離式求解器以前主要用于不可壓縮流動和微可壓流動，而耦合式求解器用于高速可壓流動。現在，兩種求解器都適用于從不可壓到高速可壓的很大范圍的流動，但總的來講，當計算高速可壓流動時，耦合式求解器比分離式求解器更有優勢。
Fluent默認使用分離式求解器，但是，對于高速可壓流動，由強體積力(如浮力或者旋轉力)導致的強耦合流動，或者在非常精細的網格上求解的流動，需要考慮耦合式求解器。耦合式求解器耦合了流動和能量方程，常常很快便可以收斂。耦合式求解器所需要的內存約是分離式求解器的1.5到2倍，選擇時可以根據這一情況來權衡利弊。
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