Fluent壁面的案例
一文說(shuō)清楚Fluent壁面函數(shù)(Y+)和近壁面處理
wx_fmt=jpeg&wxfrom=5&wx_lazy=1&wx_co=1" width="214"></p><p><br></p><p> </p><p>以上流程化的東西都可以通過(guò)編程實(shí)現(xiàn)</p><p><br></p><p>進(jìn)行了一定的驗(yàn)證后發(fā)現(xiàn)，似乎是由于Fluent基于有限體積法，因此上述求出的第一層網(wǎng)格高度y實(shí)際上只是網(wǎng)格中心到壁面的距離，真正的第一層網(wǎng)格高度應(yīng)該為此值的2倍。（自己理解，歡迎私信批評(píng)指正）下面的程序已進(jìn)行修正。</p><p><br></p><p><br></p><p><img src="https://mmbiz.qpic.cn/mmbiz_png/8tJMdLVYZy9NYU4E68hy6p4ZtKP3icNRZ3durTRuJbicGUuMrXxJsDA3yCgZFbGrF9sicOwicWLVUaPVvCnAxrWvXg/640?wx_fmt=png&wxfrom=5&wx_lazy=1&wx_co=1" width="100%"></p><h1><br></h1><h1><br></h1><h1 class="ql-align-center">Fluent壁面函數(shù)的選取依據(jù)</h1><p><strong>1. Fluent壁面函數(shù)</strong></p><p><br></p><p><br></p><p>前面介紹了壁面函數(shù)的由來(lái)及相關(guān)的理論，這里我們介紹Fluent中壁面函數(shù)的選取依據(jù)。牢記：使用壁面函數(shù)的前提是y+>15</p><p><br></p><p>Fluent在兩種湍流模型中需要選擇壁面函數(shù)分別是k-e模型和Reynolds Stress雷諾應(yīng)力模型，其他的湍流模型不必考慮壁面函數(shù)的問(wèn)題，同時(shí)也不必考慮y+問(wèn)題，我們后面會(huì)詳細(xì)說(shuō)明。
展開(kāi) 四十六、Fluent壁面函數(shù)的選取依據(jù)
Fluent壁面函數(shù)</strong></h2><p><br></p><p>前面介紹了壁面函數(shù)的由來(lái)及相關(guān)的理論，這里我們介紹Fluent中壁面函數(shù)的選取依據(jù)。牢記：使用壁面函數(shù)的前提是y+>15</p><p><br></p><p>Fluent在兩種湍流模型中需要選擇壁面函數(shù)分別是k-e模型和Reynolds Stress雷諾應(yīng)力模型，其他的湍流模型不必考慮壁面函數(shù)的問(wèn)題，同時(shí)也不必考慮y+問(wèn)題，我們后面會(huì)詳細(xì)說(shuō)明。</p><p><img src="https://mmbiz.qpic.cn/mmbiz_png/8tJMdLVYZy9hleicyYmC1hcuSC7hJ2Z4Vym1VKqAWJHKA6K29QSMfIg0gaJKNxSuYF8HywORWCgbXNbcjG9sW5g/640?wx_fmt=png" width="337"></p><p><br></p><p>Fluent提供了四種壁面函數(shù)以供選擇，分別是：</p><p>Standard Wall Functions 標(biāo)準(zhǔn)壁面函數(shù)</p><p>Scalable Wall Functions 擴(kuò)展壁面函數(shù)</p><p>Non-Equilibrium Wall Functions 非平衡壁面函數(shù)</p><p>User-Defined Wall Functions 自定義壁面函數(shù)</p><p><br></p><p><br></p><h2><strong>2.
展開(kāi) 四十七、Fluent近壁面處理
</p><p> </p><p> </p><p>注：</p><p>LES大渦模型在三維模型可以在Fluent湍流模型界面打開(kāi)，但是二維模型時(shí)，需要輸入文本命令才能打開(kāi)LES模型。</p><p>文本命令：(rpsetvar 'les-2d? #t)</p><p> </p><p><img src="https://mmbiz.qpic.cn/mmbiz_png/8tJMdLVYZy8E8N98eN4wG1xtiaYIT9vbZjHZ8YicbicySpBaUNRQQRkHgndfLzM5dJh46UQGHUrwGibjIxRkcGx16A/640?wx_fmt=png" width="100%"></p><p> </p><p> </p><p> </p><p><strong>6. Fluent壁面處理推薦設(shè)置</strong></p><p><br></p><p>總結(jié)：對(duì)于k-e模型和雷諾應(yīng)力模型，可以選擇壁面函數(shù)，也可以設(shè)置近壁面處理；</p><p>對(duì)于k-ω模型和Spalart-Allmaras，默認(rèn)方式就是y+不敏感的近壁面處理方式，不需要進(jìn)行任何設(shè)置。</p><p> </p><p>大家選擇壁面函數(shù)時(shí)，推薦使用以下設(shè)置：</p><p><br></p><p>1) 對(duì)于基于e方程的模型，直接使用Menter-Lechner(ML- e)或者Enhanced Wall Treatment。盡量不使用壁面函數(shù)。</p><p><br></p><p>2) 對(duì)于e方程模型，如果必須使用壁面函數(shù)，那就選擇scalable wall functions</p><p><br></p><p>3) 對(duì)于k-ω模型，使用默認(rèn)的y+不敏感的壁面處理方式。
展開(kāi) FLUENT中壁面函數(shù) 和 近壁面模型
一些建議：（1）對(duì)于epsilon方程，使用enhanced壁面函數(shù)。（2）若壁面函數(shù)有助于epsilon方程，則可以使用scalable壁面函數(shù)。（3）對(duì)于基于w方程的模型，使用默認(rèn)的增強(qiáng)壁面函數(shù)。（4）SA模型，使用增強(qiáng)壁面處理。
1、Standard wall functions
ANSYS FLUENT中的標(biāo)準(zhǔn)壁面函數(shù)是基于launder與spalding的工作，在工業(yè)上有廣泛的應(yīng)用。
對(duì)于標(biāo)準(zhǔn)壁面函數(shù)法，在劃分網(wǎng)格時(shí)，把第一個(gè)內(nèi)節(jié)點(diǎn)P布置到對(duì)數(shù)分布律成立的范圍內(nèi)，即配置到旺盛湍流區(qū)域。通常，在y+>30~60的區(qū)域，平均速度滿足對(duì)數(shù)率分布。在FLUENT程序中，這一條件改變?yōu)閥+>11.225。當(dāng)網(wǎng)格y+<11.225時(shí)，FLUENT中采用層流應(yīng)力應(yīng)變關(guān)系，即：U+=Y+。
對(duì)于對(duì)一層網(wǎng)格所在的y+值，各個(gè)學(xué)者推薦的范圍是不一樣的，但一般在30-60之內(nèi)肯定是沒(méi)有問(wèn)題的。也有推薦10-110甚至200的。y+的值合理，意味著你的第一層邊界網(wǎng)格布置比較合理，如果y+不合理，就要調(diào)整你的邊界層網(wǎng)格。y+普遍存在于湍流問(wèn)題中，Y+是由solver解出來(lái)的結(jié)果，網(wǎng)格劃分時(shí)，底層網(wǎng)格一般布置到對(duì)數(shù)分布律成立的范圍內(nèi)，即11.5~30<=y+<=200~400。在計(jì)算開(kāi)始時(shí)，y+并不知道，這些值需要在計(jì)算過(guò)程中加以調(diào)整。數(shù)值計(jì)算實(shí)踐表明，y+對(duì)傳熱特性的影響比較大，往往存在一個(gè)合適的取值范圍，在該范圍內(nèi)數(shù)值計(jì)算結(jié)果與實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)的符合較好。算每個(gè)模型都要先大概算一下，然后得到y(tǒng)+，然后再算第一層高度，重新畫(huà)網(wǎng)格，貌似像是一個(gè)迭代的過(guò)程。
根據(jù)雷諾相似，我們可以根據(jù)平均速度的對(duì)數(shù)分布，同樣給出平均溫度的類似分布。FLUENT提供的平均溫度壁面法則有兩種：1，導(dǎo)熱占據(jù)主要地位的熱導(dǎo)子層的線性率分布；2，湍流影響超過(guò)導(dǎo)熱影響的湍流區(qū)域的對(duì)數(shù)分布。
展開(kāi) 
fluent中的壁面函數(shù)與近壁面模型
壁面的存在對(duì)湍流流動(dòng)有顯著的影響。在靠近壁面區(qū)域的外側(cè)，由于平均速度的大梯度，湍流動(dòng)能的產(chǎn)生使湍流迅速增大。由于壁面是平均渦度和湍流的主要來(lái)源，近壁面模型對(duì)數(shù)值解的保真度有很大的影響。總之，在近壁面區(qū)域，解變量具有較大的梯度，動(dòng)量和其他標(biāo)量傳輸?shù)陌l(fā)生最為劇烈。因此，近壁區(qū)域流動(dòng)的準(zhǔn)確表征決定了壁面湍流流動(dòng)預(yù)測(cè)的成功與否。
大量實(shí)驗(yàn)表明，近壁區(qū)域可大致細(xì)分為三層。在最內(nèi)層，稱為“粘性底層”，流動(dòng)幾乎是層流的，(分子)粘度在動(dòng)量和傳熱傳質(zhì)中起主導(dǎo)作用。外層被稱為完全湍流層，湍流起著主要作用。在粘性底層和完全湍流層之間存在一個(gè)過(guò)渡區(qū)域，分子粘度和湍流的影響同樣重要。圖4.13說(shuō)明了近壁區(qū)域的這些細(xì)分，以半對(duì)數(shù)坐標(biāo)繪制。
一般來(lái)說(shuō)，有兩種方法來(lái)模擬近壁區(qū)域。第一種方法是，不求解粘性影響的內(nèi)部區(qū)域(粘性底層和過(guò)度層)。用半經(jīng)驗(yàn)公式“壁面函數(shù)”來(lái)連接壁面與完全湍流區(qū)之間的粘滯影響區(qū)，這種方法稱為“壁面函數(shù)法”。壁面函數(shù)的使用避免了修改湍流模型以考慮壁面存在。第二種方法是，對(duì)湍流模型進(jìn)行了修改，使粘滯影響區(qū)域能夠通過(guò)網(wǎng)格一直解析到壁面，包括粘滯底層，這種方法稱為“近壁模型”方法。這兩種方法如圖4.14所示
除scalable wall function外，所有壁面函數(shù)的主要缺點(diǎn)是數(shù)值結(jié)果在網(wǎng)格沿壁面法線方向細(xì)化后惡化。小于15的y+值會(huì)逐漸導(dǎo)致壁面剪切應(yīng)力和壁面傳熱誤差無(wú)界。ANSYS Fluent已采取措施，提供更先進(jìn)的壁面格式，允許網(wǎng)格細(xì)化，而不會(huì)產(chǎn)生惡化的結(jié)果。這種與y+無(wú)關(guān)的公式是所有基于w方程的湍流模型的默認(rèn)公式。對(duì)于基于ε方程的模型，mentert - lechner和增強(qiáng)型壁處理(Enhanced Wall Treatment, EWT)具有相同的目的。
只有邊界層的整體分辨率足夠高，才能得到高質(zhì)量的壁面邊界層數(shù)值結(jié)果。
展開(kāi) Fluent 模擬液滴撞擊壁面 3D ￥30
fluent 模擬mm級(jí)別液滴撞擊壁面
VOF 和level-set 方法
包括case 和 data 文件
droplet_on_surface.avi
流體 | Fluent中壁面函數(shù)和粗糙度
通過(guò)前面老曾介紹的fluent中粗糙度設(shè)置，相信讀者對(duì)于粗糙度有一定的了解，知道了一些物質(zhì)表面粗糙度常用取值。但是對(duì)于粗糙度是怎么影響流體運(yùn)動(dòng)的或者說(shuō)粗糙度以怎樣形式參與到NS方程的求解可能讀者對(duì)其不是很了解。
其實(shí)粗糙度的影響是以壁面函數(shù)的形式參與進(jìn)來(lái)的，首先我們來(lái)看看壁面函數(shù)中不考慮粗糙度影響時(shí)的對(duì)數(shù)分布律：
下圖就是比較光滑壁面和粗糙壁面的速度剖面圖：
源自CAE技術(shù)交流公眾號(hào)
fluent動(dòng)網(wǎng)格，水流被攪拌的同時(shí)收到高溫壁面加熱汽化，全程操作視頻、全部計(jì)算文件、udf等文件 ￥20
fluent動(dòng)網(wǎng)格，水流被攪拌的同時(shí)收到高溫壁面加熱汽化，全程操作視頻、全部計(jì)算文件、udf等文件
壁面傳熱建模的兩種方法
圖4 Shell Conduction
2總結(jié)
今天主要給大家?guī)?lái)Ansys Fluent壁面傳熱的兩種建模方法，希望小伙伴們能夠根據(jù)自己面臨的方法自行選擇 。
文章來(lái)源：數(shù)值模擬交流之林
關(guān)于Fluent熱邊界條件清單
1、壁面熱邊界，是基于Fluent計(jì)算傳熱問(wèn)題的關(guān)鍵，因此大家有必須把各類邊界條件研究清楚。
-熱通量（熱流密度）；
-溫度
-對(duì)流
-輻射
-混合
-基于系統(tǒng)耦合器
-基于映射界面
2、Fluent壁面熱邊界條件的理論基礎(chǔ)就是1維傳熱學(xué)
3、熱流密度邊界：
上述適用于壁面臨近的區(qū)域?yàn)榱黧w區(qū)域，當(dāng)壁面臨界的區(qū)域?yàn)楣腆w區(qū)域時(shí)，則使用下式計(jì)算：
4、溫度邊界：
壁面一側(cè)為流體區(qū)域時(shí)
壁面一側(cè)為固體區(qū)域時(shí)
5、對(duì)流邊界：
對(duì)流換熱邊界只針對(duì)流體，基于傳遞熱通量相等原理，得到了上式，默認(rèn)在壁面位置沒(méi)有溫降低也沒(méi)有吸熱，如果用戶設(shè)置了壁面厚度，則可以考慮熱阻，如果用戶設(shè)置生熱率則可以考慮壁面發(fā)熱。
6、熱輻射邊界：
熱輻射邊界只針對(duì)流體，基于傳遞熱通量相等原理，得到了上式，在Fluent流體區(qū)域一側(cè)熱量基于對(duì)流換熱計(jì)算，在壁面外側(cè)熱量基于輻射傳熱定律計(jì)算。默認(rèn)在壁面位置沒(méi)有溫降低也沒(méi)有吸熱，如果用戶設(shè)置了壁面厚度，則可以考慮熱阻，如果用戶設(shè)置生熱率則可以考慮壁面發(fā)熱。
7、混合傳熱邊界：
混合傳熱邊界只針對(duì)流體，基于傳遞熱通量相等原理，得到了上式，在Fluent流體區(qū)域一側(cè)熱量基于對(duì)流換熱計(jì)算，在壁面外側(cè)熱量基于輻射傳熱定律和對(duì)流換熱計(jì)算計(jì)算。默認(rèn)在壁面位置沒(méi)有溫降低也沒(méi)有吸熱，如果用戶設(shè)置了壁面厚度，則可以考慮熱阻，如果用戶設(shè)置生熱率則可以考慮壁面發(fā)熱。
展開(kāi) Fluent輸出速度脈動(dòng)并在LMS Virtual.Lab計(jì)算四極子聲源步驟
Step1：計(jì)算湍流四極子噪聲，首先需要在Fluent中開(kāi)啟導(dǎo)出命令的。因?yàn)槟J(rèn)情況下，Fluent只開(kāi)啟了壁面偶極子的導(dǎo)出，所以首先需要一個(gè)命令。
就這個(gè)命令:define models acoustics export -volumetric -sources -cgns
輸入Yes即可。
Step2：在導(dǎo)出CGNS文件選項(xiàng)的時(shí)候，就可以看到導(dǎo)出空間體聲源的Fluid選項(xiàng)了。
如果要同時(shí)導(dǎo)出四極子和偶極子，就選中fluid和想要的一個(gè)壁面，如果只導(dǎo)出四極子，選擇fluid即可。
（注意，偶極子和四極子會(huì)以不同的文件前綴保存，四極子是前綴帶Q的）
Step3：開(kāi)始計(jì)算。導(dǎo)出CGNS文件。
Step4：接下來(lái)，就是導(dǎo)入Virtual.Lab了。
注意，這里紅色框的，地方都要選中，看到了吧！這里是速度脈動(dòng)，而不是偶極子的壓力脈動(dòng)咯！
Step5：數(shù)據(jù)轉(zhuǎn)移
大家可以看到，實(shí)際上Nodes and Elements下有兩個(gè)網(wǎng)格，其中CFD數(shù)據(jù)默認(rèn)是保存在Centroids 3d里面的，為了查看速度脈動(dòng)云圖，需要做一下數(shù)據(jù)轉(zhuǎn)移。
轉(zhuǎn)移完成之后，就可以看到速度云圖了。
Step6：最后還要注意，在聲學(xué)計(jì)算時(shí)候，代表四極子體聲源的網(wǎng)格，要Set as Source
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如果要同時(shí)計(jì)算偶極子噪聲和四極子噪聲，也是一樣的，再將偶極子的壓力脈動(dòng)導(dǎo)入一次就可以了！
展開(kāi) 
Fluent輸出速度脈動(dòng)并在LMS Virtual.Lab計(jì)算四極子聲源步驟
Step1：計(jì)算湍流四極子噪聲，首先需要在Fluent中開(kāi)啟導(dǎo)出命令的。因?yàn)槟J(rèn)情況下，Fluent只開(kāi)啟了壁面偶極子的導(dǎo)出，所以首先需要一個(gè)命令。
就這個(gè)命令 define models acoustics export -volumetric -sources -cgns
輸入Yes即可。
Step2：在導(dǎo)出CGNS文件選項(xiàng)的時(shí)候，就可以看到導(dǎo)出空間體聲源的Fluid選項(xiàng)了。
如果要同時(shí)導(dǎo)出四極子和偶極子，就選中fluid和想要的一個(gè)壁面，如果只導(dǎo)出四極子，選擇fluid即可。
（注意，偶極子和四極子會(huì)以不同的文件前綴保存，四極子是前綴帶Q的）
Step3：開(kāi)始計(jì)算。導(dǎo)出CGNS文件。
Step4：接下來(lái)，就是導(dǎo)入Virtual.Lab了。
注意，這里紅色框的，地方都要選中，看到了吧！這里是速度脈動(dòng)，而不是偶極子的壓力脈動(dòng)咯！
Step5：數(shù)據(jù)轉(zhuǎn)移
大家可以看到，實(shí)際上Nodes and Elements下有兩個(gè)網(wǎng)格，其中CFD數(shù)據(jù)默認(rèn)是保存在Centroids 3d里面的，為了查看速度脈動(dòng)云圖，需要做一下數(shù)據(jù)轉(zhuǎn)移。
轉(zhuǎn)移完成之后，就可以看到速度云圖了。
Step6：最后還要注意，在聲學(xué)計(jì)算時(shí)候，代表四極子體聲源的網(wǎng)格，要Set as Source
如果要同時(shí)計(jì)算偶極子噪聲和四極子噪聲，也是一樣的，再將偶極子的壓力脈動(dòng)導(dǎo)入一次就可以了！
展開(kāi) Fluent輸出速度脈動(dòng)并在LMS Virtual.Lab計(jì)算四極子聲源步驟
Step1：計(jì)算湍流四極子噪聲，首先需要在Fluent中開(kāi)啟導(dǎo)出命令的。因?yàn)槟J(rèn)情況下，Fluent只開(kāi)啟了壁面偶極子的導(dǎo)出，所以首先需要一個(gè)命令。
就這個(gè)命令 define models acoustics export -volumetric -sources -cgns
輸入Yes即可。
Step2：在導(dǎo)出CGNS文件選項(xiàng)的時(shí)候，就可以看到導(dǎo)出空間體聲源的Fluid選項(xiàng)了。
如果要同時(shí)導(dǎo)出四極子和偶極子，就選中fluid和想要的一個(gè)壁面，如果只導(dǎo)出四極子，選擇fluid即可。
（注意，偶極子和四極子會(huì)以不同的文件前綴保存，四極子是前綴帶Q的）
Step3：開(kāi)始計(jì)算。導(dǎo)出CGNS文件。
Step4：接下來(lái)，就是導(dǎo)入Virtual.Lab了。
注意，這里紅色框的，地方都要選中，看到了吧！這里是速度脈動(dòng)，而不是偶極子的壓力脈動(dòng)咯！
Step5：數(shù)據(jù)轉(zhuǎn)移
大家可以看到，實(shí)際上Nodes and Elements下有兩個(gè)網(wǎng)格，其中CFD數(shù)據(jù)默認(rèn)是保存在Centroids 3d里面的，為了查看速度脈動(dòng)云圖，需要做一下數(shù)據(jù)轉(zhuǎn)移。
轉(zhuǎn)移完成之后，就可以看到速度云圖了。
Step6：最后還要注意，在聲學(xué)計(jì)算時(shí)候，代表四極子體聲源的網(wǎng)格，要Set as Source
如果要同時(shí)計(jì)算偶極子噪聲和四極子噪聲，也是一樣的，再將偶極子的壓力脈動(dòng)導(dǎo)入一次就可以了！
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Step1：計(jì)算湍流四極子噪聲，首先需要在Fluent中開(kāi)啟導(dǎo)出命令的。因?yàn)槟J(rèn)情況下，Fluent只開(kāi)啟了壁面偶極子的導(dǎo)出，所以首先需要一個(gè)命令。
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（注意，偶極子和四極子會(huì)以不同的文件前綴保存，四極子是前綴帶Q的）
Step3：開(kāi)始計(jì)算。導(dǎo)出CGNS文件。
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注意，這里紅色框的，地方都要選中，看到了吧！這里是速度脈動(dòng)，而不是偶極子的壓力脈動(dòng)咯！
Step5：數(shù)據(jù)轉(zhuǎn)移
大家可以看到，實(shí)際上Nodes and Elements下有兩個(gè)網(wǎng)格，其中CFD數(shù)據(jù)默認(rèn)是保存在Centroids 3d里面的，為了查看速度脈動(dòng)云圖，需要做一下數(shù)據(jù)轉(zhuǎn)移。
轉(zhuǎn)移完成之后，就可以看到速度云圖了。
Step6：最后還要注意，在聲學(xué)計(jì)算時(shí)候，代表四極子體聲源的網(wǎng)格，要Set as Source
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展開(kāi) 湍流模型和壁面函數(shù)總結(jié)
如果上述幾點(diǎn)在流動(dòng)中占主要地位，那么你必須采用近壁模型方法，并在近壁區(qū)域中使用足夠密的網(wǎng)格。針對(duì)這種情況，ANSYS Fluent提供了增強(qiáng)的壁面處理（可用于k-ε和RSM模型）以及Menter-Lechner近壁處理（可用于k-ε模型）。
標(biāo)準(zhǔn)壁面函數(shù)（Standard Wall Functions）是fluent默認(rèn)的選項(xiàng)，適用于高雷諾數(shù)流動(dòng)，計(jì)算開(kāi)銷小，在工業(yè)中有廣泛的應(yīng)用，適合于壁面附近流動(dòng)對(duì)所研究問(wèn)題影響不大的情況，不適合大壓力梯度；
可放縮壁面函數(shù)（Scalable Wall Functions）適合于高雷諾數(shù)流動(dòng)，避免了標(biāo)準(zhǔn)壁面函數(shù)在y+<11時(shí)，結(jié)果惡化，該壁面函數(shù)為任意細(xì)化的網(wǎng)格產(chǎn)生一致的結(jié)果，對(duì)于較粗的網(wǎng)格，與標(biāo)準(zhǔn)壁面函數(shù)的計(jì)算結(jié)果相同；
非平衡壁面函數(shù)（Non_Equilibrium Wall Functions）考慮了壓力梯度效應(yīng)，因此，對(duì)于涉及到分離、再附著、及撞擊等平均速度與壓力梯度相關(guān)且變化迅速的復(fù)雜流動(dòng)問(wèn)題，推薦使用非平衡壁面函數(shù)。但是非平衡壁面函數(shù)不適合低雷諾數(shù)問(wèn)題。非平衡壁函數(shù)可用于K-ε 模型和雷諾應(yīng)力輸運(yùn)模型；
增強(qiáng)壁面處理（Enhanced Wall Treatment）k-ε方程是一個(gè)近壁面模型方法,結(jié)合了一個(gè)兩層的模型，適用于低雷諾數(shù)流動(dòng)，可用于所有的ε-equation模型(二次RSM除外)。如果近壁網(wǎng)格足夠細(xì)，能夠求解粘性子層(通常第一個(gè)近壁節(jié)點(diǎn)位于y+=1)，那么增強(qiáng)的壁處理將與傳統(tǒng)的兩層區(qū)域模型相同。然而，近壁網(wǎng)格必須處處足夠細(xì)的限制可能會(huì)帶來(lái)太大的計(jì)算需求；
Menter-Lechner處理,這是一個(gè)對(duì)y +不敏感的壁面處理。
展開(kāi) 