ansys表面效應的案例
在ANSYS中用表面效應單元加任意方向的荷載
用表面效應單元加任意方向的荷載
finish
/PREP7
et,1,45 !定義實體單元solid45
et,2,154 !定義三維表面效應單元
KEYOPT,2,2,0 !指定表面效應單元的K2=0，所加荷載與單元坐標系方向相同
KEYOPT,2,4,1 !指定表面效應單元的K4=0，去掉邊中點，成為四結點表面單元
block,-5,5,-5,5,0,5 !建實體模型
mp,dens,1,2000
mp,ex,1,10e9
mp,prxy,1,0.2
asel,s,loc,z,5.0,5.0 !選中實體上表面
AATT, 1, , 2, 0, !指定實體上表面用154號單元
MSHAPE,0,2D
MSHKEY,1
esize,,5
amesh,all !對上表面劃分網格
allsel,all
VATT, 1, , 1, 0 !指定實體用45號單元
MSHAPE,0,3D
MSHKEY,1
vmesh,all
/PSYMB,ESYS,1 !顯示單元坐標系
esel,s,type,,2 !選中實體上表面的表面效應單元以方便加荷載
sfe,all,1,pres,,50 !在面內加Z向荷載，大小為50，荷載方向可通過值的正負控制
sfe,all,2,pres,,100 !在面內加X向荷載，大小為100
sfe,all,3,pres,,150 !在面內加Y向荷載，大小為150
/psf,pres,,2,0,1 !以箭頭方式顯示所加荷載
!
展開 表面效應單元簡介
怎樣施加如下的壓力荷載：
– 如剪切荷載一樣與表面相切的荷載?
– 如螺栓產生的壓力荷載，在表面上變化的荷載?
– 如屋頂上冰載荷一樣與面成某一角度的載荷?
? 表面效應單元為處理這一類問題提供了有效的方法。
特點:
– 象“皮膚”一樣覆蓋在網格表面
– 如，作用表面載荷的管道
– 很容易創建
對2-D和3-D模型都有用:
– SURF151、153 是線單元(熱和結構) ，表示2-D模型的邊。
– F152、154 是面單元(熱和結構)，表示3-D 模型的面。
表面效應單元.rar
微波爐內葡萄產生電磁場表面等離子增強效應，發出火光
<p> </p><p>開放群：566811107（資料多，不僅限交流）</p><p>群一：836281296</p><p>群二：594368389 </p><p>群三：1080606488 </p><p>群四： 678357196 </p><p>我的qq： 209870384有興趣的可以加我，交流模型。</p><p><span style="background-color: rgb(255, 255, 255); color: rgb(25, 27, 31);"><img src="https://img.jishulink.com/202409/attachment/03e781d7307845c1b317891388404144.jpg?image_process=/format,webp/resize,w_219" alt="基于comsol的鋰電池疊片電化學耦合熱分析的圖1" width="219"></span></p><p> </p><p> 如果把一顆葡萄放入到微波爐當中加熱，并不會有什么問題。</p><p> 可是如果把一顆葡萄切成兩半，不過不是完全切斷，而是保留著表皮相連，再放入到微波爐當中加熱一會，兩半葡萄的連接處就會產生“火花”，并且會越發劇烈，發出耀眼的火光，如果一直持續下去，甚至會導致微波發生爆炸。不僅如此，如果是兩顆葡萄挨在一起，放到微波爐中加熱，也會有“火花”噴出來。</p><p><img src="https://pic.rmb.bdstatic.com/bjh/down
展開 液態金屬液池上激發的可電學切換的表面波及液滴跳躍效應(轉載)
傳統上針對法拉第波及懸浮液滴的研究多在常規流體如水和油類進行，這主要因其具有較為適中的密度和較小的表面張力。與此不同的是，液態金屬作為一大類新興功能流體材料，其密度遠高于常規流體（水的6倍），導電性強，表面張力極大（約為水的10倍），重力和表面張力的綜合作用極易使上下布置的兩部分液態金屬立刻融合。迄今為止，學術界從未有過針對液態金屬這一特殊流體對振動響應的相關研究，此次發現揭開了豐富的液態金屬法拉第波現象，如顯著區別于以往的表面波特性、懸浮液滴效應，以及無法在非導電流體上實現的電控切換效應等，由此打開了諸多新的探索和應用空間。
實驗發現，通過調節驅動頻率和加速度，液態金屬液池表面會呈現出一系列高度對稱的規則表面波圖案（圖1a）。隨著驅動頻率的增大，表面波圖案變得更加復雜，圖案折疊數總體上呈一個增長趨勢（圖1b）。然而，不同頻率下也可以形成相同折疊數的圖案，只是在圖案細節上各有不同（圖1b對應1c彩色方框）。文章深入探究了液態金屬表面波狀態與驅動參數之間的定量關系，指出了表面波模態的穩定工況范圍。這些在液態金屬表面激發的一系列高度對稱的表面波圖案，以往從未在單一的傳統流體系統中被觀測過。主要原因在于液態金屬極大的表面張力，會使其耗散長度遠高于傳統流體，因此表面波受流體邊界形狀（meniscus）的影響很大。實驗觀測到的表面波實際上是振動激發的非線性駐波與邊界發射波相互疊加的結果。
進一步地，研究人員研究了金屬液滴在其液池上的懸浮行為。對于傳統流體而言，就懸浮液滴的研究只能限于臨界法拉第加速度以下。一旦驅動加速度高于法拉第臨界值，整個液面會突然出現紊亂而不再能承載懸浮液滴。而液態金屬體系由于能形成高度規則的圖案，即使在法拉第臨界加速度以上，金屬液滴仍能十分穩定地懸浮于液面上。
展開 
Ansys Zemax光學設計軟件技術教程：單擊表面類型會自動打開表面屬性怎么辦？
單擊表面類型會自動打開表面屬性，突然這樣了，不知道如何設置回來。根據描述的情況，該問題已經作為bug記錄在我司系統內。具體有以下幾種方式可能可以幫助到您：1.最簡單的情況是重啟電腦可以解決問題。2.如果重啟電腦無效，可以使用 Express View 解決問題：3.將 OpticStudio 進行重裝4.前往Windows系統中的 TEMP file 文件夾，將內部文件清空，詳情可以參考：https://helpx.adobe.com/x-productkb/global/delete-temporary-files-using-disk.html
光研科技南京有限公司是國內可靠的Ansys Zemax光學設計軟件代理商！公司已經為廣大企業，研究所以及高校提供了很多優秀的相關產品和服務，在行業內建立了值得信任的口碑。
Ansys Zemax光學軟件
咨詢與訂購方式
聯系人：光研科技南京有限公司徐保平
手機號：15051861513
微信號：13627124798
展開 Ansys Zemax | 量化眩光效應(Veiling Glare)
因此，與 FFT 衍射 MTF 相比，幾何MTF給出了更加精準的結果，但更重要的是幾何 MTF 使我們能夠囊括所發生散射效應。
為了調整鏡頭，我們將首先增加系統的 F 數。進入系統選項，點擊孔徑的下拉菜單。將光圈值設置為 25，然后 Enter鍵。
接下來點擊 優化 (Optimize) ... 優化向導 (Optimization Wizard) ，點擊 重置 (Reset) ，然后點擊 確定 (OK) （默認序列優化函數- RMS波前/質心/高斯求積/ 3環6臂)。現在點擊 優化! (Optimize!) ... 開始 (Start) 。傳遞函數現在有了顯著的提升。
為了做一個簡單的演示，我們將建模一個用于隔著飛機舷窗成像的透鏡——飛機的外窗會隨著時間的推移風化從而有噴砂處理類似的磨損，這將成為散射的重要來源。接下來我們要做的是在模型的前面添加一個玻璃平板。
進入鏡頭數據編輯器，點擊表面 1（這是最外側的鏡頭表面）。在該表面前插入兩個新的表面，為這兩個新表面設置以下參數值：
表面1
表面：表面類型 = 標準面
標注 = 平板外側 (Window-outer)
曲率 = 無限
厚度 = 10 mm
材料 = BK7
表面2
表面：表面類型 = 標準面
標注 = 平板內側 (Window-inner)
曲率 = 無限
厚度 = 20 mm
接下來，我們想略微加大每個鏡頭，使它們略大于通過的光束。
展開 基于ANSYS的霍爾效應的仿真分析 ￥288
基于ANSYS的霍爾效應的仿真分析
作者：大龍貓 fwz0703@163.com
霍爾效應是電磁效應的一種，這種效應在傳感器中得到了廣泛的應用，目前主要用于測量磁場強度。霍爾效應是導電材料中的電流與磁場的相互作用，而產生電動勢的一種效應。
這個導電材料通常是半導體材料，將半導體材料接入一個電源中，形成一個回路，此時電路中就存在電荷的定向移動，如下圖：
當該導體處于磁場中，電荷就會在洛倫茲力的作用下，其路徑發生偏移，電荷偏移之后形成電場，那么在兩側就會形成電壓，如圖所示
其理論公式如下所示，
其中E為電場強度，e為電荷量，n為帶電粒子數量，B磁感應強度，V粒子速度
達到平衡后，
取 Rh=1/ne
為霍爾系數，是跟霍爾材料有關的一個系數，就得到霍爾效應的核心公式：
可以看到電壓是正比于磁場強度，所以，當傳感器形狀確定以后，其通電電流確定后，那么磁場越強，其感應電壓越大，所以霍爾效應傳感器能夠應用到磁場測量中。
那么ANSYS中我們可以仿真這個現象嗎？當然可以，萬能的ANSYS可以計算這個現象，下面簡單描述其流程。
1.首先建立模型，模型如圖所示，這種結構主要是為了仿真需要，因為一側通電，產生電流，另一側是測試電壓，通過提取結果數據來獲取，側面的體形是為了電路中電流的合流，因為實際的電路就是一根測試導線來連接半導體。
展開 ANSYS分析 vs 理論解 | 矩形截面梁的扭轉效應
導讀：矩形截面梁的切應力和扭轉角用ANSYS怎么計算呢？與解析解吻合嗎？
一、模型演示
本試驗演示了非圓形截面構件在扭矩作用下的扭轉效應。
取一根由海綿制成的矩形截面梁，在縱向畫出每個面的中心線，代表梁的中性層。再沿梁長度方向等間隔地畫出一系列垂直線，代表梁的不同橫截面。用塑料框架固定海綿梁的一端，對另一端施加扭轉。可以觀察到：
(1)代表梁橫截面的線不再保持平直。
(2)代表中性層的水平中心線與垂直線之間的夾角不再保持90°。
素材來源：
那么，矩形截面梁的切應力和扭轉角用ANSYS怎么計算呢？與解析解吻合嗎？
二、問題描述
矩形截面桿件的h= b = 20 mm，扭矩T= 200 N.m，剪切模量G = 80 GPa。計算矩形截面梁的切應力和扭轉角。
問題分析：只受扭轉，用梁單元BEAM188建模分析。梁單元的單元屬性有單元類型、截面屬性和材料屬性。設置材料屬性一般輸入彈性模量和泊松比，計算前需將剪切模量G轉換成彈性模量E，E =2G(1+u)。設泊松比u = 0.3，彈性模量E= 208 GPa。單位制mm、N和MPa。矩形截面桿件長度取80mm。
三、計算結果
經過ANSYS建模計算，以下是矩形截面梁的切應力和扭轉角的計算結果。由此可見，當梁的橫截面的份數多一些，更接近解析解。份數越多，ANSYS數值解趨于穩定。
(1)計算結果列表
Nb和Nh是ANSYS中橫截面的份數，默認是2份。
(2)扭轉角云圖
①Nb=Nh=2
②Nb=Nh=16
(2)切應力云圖
①Nb=Nh=2
②Nb=Nh=16
四、理論計算
參考教材：劉鴻文. 材料力學 I (第5版) [M]. 北京: 高等教育出版社, 2011: 91-93.
展開 AnsysWB摩擦效應-木樁堆疊的模擬 ￥10
本案例在展示摩擦力的影響。對木料堆在重力載荷下的運動進行了建模。首先進行了木料之間無摩擦接觸的模擬，然后通過改變接觸為有摩擦的方式重復模擬。增加足夠大的摩擦力有助于木料堆保持整體性。模擬采用顯式動力學分析，并假設木料為剛性體，因為它們的應變不是本次模擬關注的重點.
Ansys | 基于熱效應的形狀記憶合金脊柱間隔器仿真分析
形狀記憶合金（SMA）能夠在發生大變形后不產生殘余應變（偽彈性），并且可以通過溫度變化從大變形中恢復（形狀記憶效應）。偽彈性和形狀記憶效應使其特別適用于航空航天、生物醫學和結構工程等領域。本仿真模擬了將形狀記憶合金用作脊柱間隔器的過程。
目標
熟悉形狀記憶合金
理解考慮熱效應的形狀記憶合金建模流程
建模步驟
1. 在 ANSYS Workbench 中創建靜力結構系統。定義形狀記憶合金的材料屬性（表 1）。
表 1. 脊柱間隔器材料屬性
2、導入幾何模型。脊柱間隔器植入物的幾何形狀如圖 1 所示。由于對稱性，僅創建1/4 模型。在ANSYS Mechanical 中對幾何體進行網格劃分。
圖 1. 四分之一間隔器幾何模型示意圖
3、定義分析設置和邊界條件。共創建六個分析步。
3.1 第一步，在剛性板上施加-3.375mm 的位移以壓縮脊柱間隔器；第二步開始時，移除位移，使間隔器可以自由變形。
3.2 從第三步開始施加熱載荷，溫度從23.85℃ 升高到 37.85℃。在此期間，由于未發生相變，間隔器的形狀保持不變。第四步，溫度從 37.85℃ 升高到 50.85℃，由于此步中未發生主要的相變，計算再次快速收斂。第五步，溫度升高到 51.85℃，收斂速度變慢，大部分形狀恢復發生在此步中。第六步，將溫度冷卻至 37.85℃，間隔器的形狀保持不變。
圖 2. 溫度條件示意圖
4、運行仿真。不同溫度下間隔器的變形和應力云圖如圖3所示。
圖 3.
展開 Ansys | 基于熱效應的形狀記憶合金脊柱間隔器仿真分析
形狀記憶合金（SMA）能夠在發生大變形后不產生殘余應變（偽彈性），并且可以通過溫度變化從大變形中恢復（形狀記憶效應）。偽彈性和形狀記憶效應使其特別適用于航空航天、生物醫學和結構工程等領域。本仿真模擬了將形狀記憶合金用作脊柱間隔器的過程。
目標
熟悉形狀記憶合金
理解考慮熱效應的形狀記憶合金建模流程
建模步驟
1. 在 ANSYS Workbench 中創建靜力結構系統。定義形狀記憶合金的材料屬性（表 1）。
表 1. 脊柱間隔器材料屬性
2、導入幾何模型。脊柱間隔器植入物的幾何形狀如圖 1 所示。由于對稱性，僅創建1/4 模型。在ANSYS Mechanical 中對幾何體進行網格劃分。
圖 1. 四分之一間隔器幾何模型示意圖
3、定義分析設置和邊界條件。共創建六個分析步。
3.1 第一步，在剛性板上施加-3.375mm 的位移以壓縮脊柱間隔器；第二步開始時，移除位移，使間隔器可以自由變形。
3.2 從第三步開始施加熱載荷，溫度從23.85℃ 升高到 37.85℃。在此期間，由于未發生相變，間隔器的形狀保持不變。第四步，溫度從 37.85℃ 升高到 50.85℃，由于此步中未發生主要的相變，計算再次快速收斂。第五步，溫度升高到 51.85℃，收斂速度變慢，大部分形狀恢復發生在此步中。第六步，將溫度冷卻至 37.85℃，間隔器的形狀保持不變。
圖 2. 溫度條件示意圖
4、運行仿真。不同溫度下間隔器的變形和應力云圖如圖3所示。
圖 3.
展開 
Ansys Zemax | 如何使用瓊斯矩陣表面
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概覽
瓊斯矩陣 (Jones Matrix) 表面是一種非常簡便的定義偏振元件的方法。這篇文章通過幾個示例介紹了如何使用瓊斯矩陣。
介紹
光線追跡程序一般只考慮光線的幾何屬性（位置、方向和相位）。光線傳播到一個表面時的全部信息可由坐標、方向余弦（光線與局部坐標軸的夾角）和相位（光線的光程及光程差）表示。
在兩種介質的分界處（例如玻璃和空氣），光線的折射遵循斯涅耳定律 (Snell`s Law) 。通常情況下，那些在交界處發生的不影響光線方向的效應會被忽略。這些效應包括與入射角相關的電場振幅和相位的變化、兩種介質的材料屬性以及交界處的光學鍍膜帶來的影響。
偏振分析是基于傳統光線追跡的擴展功能，它會考慮光線傳播穿過系統時產生的反射和吸收損耗，（包括光學鍍膜的影響）。
OpticStudio有完善的分析能力可以分析幾乎任意光學膜層及雙折射介質。但是當缺少實際數據支撐時，我們也可以使用一些簡單的模型。例如，OpticStudio支持在沒有實際數據的情況下，使用理想 (IDEAL) 或表格 (TABLE) 類型的鍍膜進行建模。與之類似的是，我們也可以使用瓊斯矩陣，理想的描述偏振器件，例如起偏器等。該方法不需要對偏振器件進行詳細的實際建模，并且這是一個簡單易用的“黑盒”系統，可以有效的模擬一些偏振現象。
瓊斯矩陣
電場的振幅和偏振態可由向量E表示，它包含三個分量 {Ex, Ey, Ez} 且各分量均為復數。光線傳播的方向向量由k表示，它也包含三個分量 {l, m, n}，其中l, m, n為光線在x, y, z方向上的方向余弦。
展開 ANSYS知識普及4——如何施加函數變化的表面載荷 （ANSYS專家編輯，非原創，歡迎轉摘）
本人準備出一個ANSYS知識普及系列，將有用的網上資料歸攏，由于知識水平有限，不對之處請諒解。也歡迎各位網友提供好的資料分享，讓我們共同完成這個ANSYS知識普及系列。
編輯人：技術鄰ANSYS專家
業務咨詢網址：http://www.yqgqt.org.cn/content/other/402981
（打個小廣告）
聲 明:1、ANSYS知識普及系列中所有資料均來自網上；
2、如侵犯知識產權，請聯系ANSYS專家本人或者技術鄰，我將第一時間刪除。
小技巧：加本人關注，可以及時觀看本人發布的技術貼
ANSYS具有函數加載功能，可以很方便地在模型表面施加函數變化的各種載荷，在ANSYS中，也可以通過變通的方式來實現此功能，其思路是：
首先選定所要施加函數變化表面載荷的表面上的節點，利用ANSYS的參數數組和嵌入函數知識寫一簡單的命令流，定義好相應節點位置的面載荷值，然后通過在節點上施加面載荷來完成。
下面以在一圓柱表面施加函數變化載荷為例：
/prep7
et,1,45
cyl4,,,0.5,,,,3
vsweep,all
asel,s,loc,y,0.01,1
nsla
!
*get,nmax,node,,num,max,
*get,nmin,node,,num,min,
*afun,deg
*dim,t1,array,nmax,1,1,
csys,1
*do,k,nmin,nmax
*if,nsel(k),eq,1,then
t1(k)=1000*sin(ny(k))
*else
t1(k)=0
*endif
*enddo
!
sffun,pres,t1(1)
sf,all,pres,0
展開 Ansys Zemax | 表面不規則度的公差分析
Zernike多項式次數可以控制表面波峰和波谷（凹凸）的頻率。
這是很重要的一點：當我們把表面平滑度從 λ/5 減小到 λ/10 、λ/20、 λ/50時，RMS表面偏差減小了，但是表面“凹凸”頻率增大了。也就是說當表面平滑度為λ/5，其表面不規則度的空間頻率小，當表面平滑度為λ/50時，其表面不規則度的空間頻率大。
表面的光學性能不僅僅取決于RMS幅值還取決于表面不規則度的空間頻率。我們可以舉例說明這一點，我們可以舉一個簡單的例子。
系統中表面2在Y方向上有一個周期性的結構。在保持振幅不變的情況下，當周期結構的頻率增加時，從3D Layout圖中就可以看到兩者的差異。
當然，OpticStudio 中也可以使用公差操作數TEXI指定PTV（Peak to Valley）公差，兩種使用方法類似，但目前我們推薦使用TEZI指定RMS公差分析表面不規則度。
總結
需要使用蒙特卡羅分析對表面不規則度進行公差分析，可以用TEZI或TEXI公差操作數自動生成表面的不規則；
對表面不規則度公差分析時，需要同時考慮RMS幅值和表面不規則度空間頻率。
展開 Ansys Zemax | 如何模擬部分反射和散射的表面
可以看到我們已經在 OpticStudio 中完成了部分反射和散射表面的創建。在本例中使用的工具和概念可以應用到更復雜的系統之中，其中使用到的定義膜層和散射屬性的基本方法都是相同的。
將屬性應用到其他表面
假設我們想在矩形體的側面和后面也添加相同的膜層和散射屬性以用于后續的分析。我們可以使用物體屬性中膜層/散射選項卡中的保存 (Save) 功能，將當前表面的設置參數保存，并快速應用到其他表面上。
當完成了當前表面的膜層/散射設置后，點擊保存按鈕即可完成設置參數的保存。
在彈出的對話框中，您可以將該設置參數命名為其他名稱：
保存成功后，您可以在矩形體的其他表面上使用這些參數設置：
小結
通過設置理想膜層以及定義特定的散射屬性，我們可以在 OpticStudio 中定義部分反射和散射的表面。在 OpticStudio 非序列元件編輯器中的物體屬性中的膜層/散射選項卡下，您可以在物體的不同表面上定義不同的膜層和散射屬性。
通過考慮偏振、分裂光線和散射光線，我們可以對不同散射類型的表面進行詳細的建模。
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