ansys網(wǎng)格邊界的案例
壁面邊界處理方法：貼體網(wǎng)格 VS 浸入邊界法
貼體網(wǎng)格就是緊挨著壁面畫(huà)出流體區(qū)域的網(wǎng)格，一般畫(huà)幾層六面體結(jié)構(gòu)網(wǎng)格。由于靠近壁面區(qū)域的流場(chǎng)梯度較大，所以這些網(wǎng)格厚度要畫(huà)的適當(dāng)小些。這種方法處理的時(shí)候，計(jì)算精度較高；但是網(wǎng)格處理相對(duì)麻煩。
采用浸入邊界法進(jìn)行網(wǎng)格劃分時(shí)，不對(duì)流固邊界附近的網(wǎng)格做特殊處理，而是用六面體網(wǎng)格進(jìn)行劃分。當(dāng)然對(duì)于局部流場(chǎng)梯度較大的區(qū)域（例如流固邊界處），也可進(jìn)行局部的網(wǎng)格加密處理。這種方法下網(wǎng)格處理及其簡(jiǎn)單，而且計(jì)算精度也能得到一定的保障。
浸入邊界法最早由Peskin提出, 用于模擬血液在可收縮心臟瓣膜中的運(yùn)動(dòng)。
浸入邊界法通過(guò)分布力源項(xiàng)到N-S方程中來(lái)處理復(fù)雜邊界, 求解過(guò)程可以直接在笛卡爾網(wǎng)格上進(jìn)行。因此, 網(wǎng)格生成簡(jiǎn)單，無(wú)需生成貼體網(wǎng)格和處理網(wǎng)格運(yùn)動(dòng)與重生。與傳統(tǒng)的貼體網(wǎng)格算法相比, 采用浸入邊界法處理復(fù)雜邊界更加簡(jiǎn)單, 并且具有較高的計(jì)算效率，近年來(lái)受到了廣泛關(guān)注。
下面采用上述兩種方法對(duì)Munk M3型機(jī)翼前緣的流場(chǎng)進(jìn)行計(jì)算，并對(duì)結(jié)果進(jìn)行對(duì)比。
展開(kāi) 流體網(wǎng)格為什么有邊界層劃分
求解高雷諾數(shù)繞流問(wèn)題時(shí)，可把流動(dòng)分為邊界層內(nèi)的粘性流動(dòng)和邊界層外的理想流動(dòng)兩部分，分別迭代求解。邊界層有層流、湍流、混合流 ，低速（不可壓縮）、高速（可壓縮）以及二維、三維之分。由于粘性與熱傳導(dǎo)緊密相關(guān)，高速流動(dòng)中除速度邊界層外，還有溫度邊界層。
三、邊界層厚度
邊界層內(nèi)從物面 （當(dāng)?shù)厮俣葹榱悖╅_(kāi)始，沿法線(xiàn)方向至速度與當(dāng)?shù)刈杂闪魉俣萓 相等（嚴(yán)格地說(shuō)是等于0.990或0.995U）的位置之間的距離，記為δ 。
邊界層厚度與流動(dòng)的雷諾數(shù)、自由流的狀態(tài)、物面粗糙度、物面形狀和延展范圍都有關(guān)系。由繞流物體頭部（前緣）起，邊界層厚度從零開(kāi)始沿流動(dòng)方向逐漸增厚。當(dāng)空氣流的雷諾數(shù)為Rex=10時(shí)，在距前緣1米處，平板上層流邊界層的厚度為3.5毫米。在平滑平板上，層流邊界層的厚度。
四、層流邊界層
流體繞物體流動(dòng)時(shí)，在物體的前端或上游部分的邊界層，一般是層流邊界層。沿曲面的層流邊界層。由于外流速度有變化，與平板有所不同，但速度分布大致類(lèi)似。緊貼物面的速度梯度較大，因而剪應(yīng)力也較大。物面上的剪應(yīng)力為：
式中， 為流體動(dòng)力粘性系數(shù)。算出了τ0，就可求出物面的摩擦阻力系數(shù)和摩擦阻力。
展開(kāi) 多晶塑性任意復(fù)雜網(wǎng)格周期性邊界的施加
這會(huì)引入額外的幾何誤差與數(shù)值誤差：邊界附近應(yīng)力集中被人為放大、局部剛度出現(xiàn)非物理變化，甚至影響裂紋萌生與剪切帶路徑判斷。對(duì)于包含第二相、孔洞、夾雜或復(fù)雜晶界網(wǎng)絡(luò)的模型，這類(lèi)局限更突出。
“非匹配網(wǎng)格下的周期性邊界”要解決的關(guān)鍵就是：相對(duì)兩面不再要求節(jié)點(diǎn)一一對(duì)應(yīng)。其基本做法是將對(duì)邊位移連續(xù)性從“節(jié)點(diǎn)對(duì)節(jié)點(diǎn)”提升為“點(diǎn)對(duì)面/面到面”的映射關(guān)系：對(duì)邊某一點(diǎn)的位移可以由另一側(cè)面上相鄰單元的插值來(lái)表示，從而建立周期性約束，這帶來(lái)的價(jià)值非常直接：
不犧牲網(wǎng)格質(zhì)量：可以在需要的區(qū)域加密、在晶界處優(yōu)化單元形狀，而無(wú)需為了配對(duì)去遷就對(duì)邊節(jié)點(diǎn)；
適配真實(shí)復(fù)雜幾何：晶粒邊界、第二相形狀、孔洞等可以更自然地離散，減少“鋸齒邊界”帶來(lái)的假象；
提升建模效率：無(wú)需反復(fù)調(diào)網(wǎng)格去滿(mǎn)足周期配對(duì)，顯著降低前處理成本；
更穩(wěn)健的多物理耦合：對(duì)相場(chǎng)裂紋、擴(kuò)散–力學(xué)耦合、損傷演化等，邊界幾何與網(wǎng)格質(zhì)量常是結(jié)果可靠性的前提，非匹配 PBC 能提供更通用的邊界框架。
簡(jiǎn)言之：它把周期性邊界從“依賴(lài)網(wǎng)格結(jié)構(gòu)的技巧”變成“適用于任意網(wǎng)格的通用約束能力”，讓多晶模擬在復(fù)雜微結(jié)構(gòu)問(wèn)題上更可擴(kuò)展、更可復(fù)用。
這里展示使用“非匹配網(wǎng)格下的周期性邊界”的二維和三維復(fù)雜模型的非體素網(wǎng)格的周期性模擬結(jié)果：
二維模型：
拉伸變形結(jié)束后的模擬結(jié)果：
等效應(yīng)力分布：
累計(jì)剪切滑移：
三維模型：
拉伸變形結(jié)束后的模擬結(jié)果：
等效應(yīng)力分布：
累計(jì)剪切滑移：
周期性位移確認(rèn)：
位移U2：
位移U3：
可以看到，位移分布特征（鏡像）具有完美的周期性特征
展開(kāi) FLUENT網(wǎng)格必須做邊界層加密嗎？
我們?cè)贔LUENT中采用兩種網(wǎng)格來(lái)計(jì)算，一個(gè)是不做邊界層加密的（圖6），另一個(gè)是做邊界層加密的（圖7），所用的湍流模型是k-ω SST。
圖6 計(jì)算孔板流量系數(shù)所用的網(wǎng)格。不做邊界層加密。我們采用二維軸對(duì)稱(chēng)模型來(lái)計(jì)算，上圖是整個(gè)計(jì)算域，下圖是孔板附近的局部放大。網(wǎng)格尺寸為3.5mm。
圖7 計(jì)算孔板流量系數(shù)所用的網(wǎng)格。做邊界層加密。上圖是整個(gè)計(jì)算域，下圖是孔板附近的局部放大。壁面第一層網(wǎng)格的高度為0.1mm。在遠(yuǎn)離壁面的區(qū)域，網(wǎng)格尺寸和圖6的一樣（3.5mm）。
圖8 用圖7的網(wǎng)格算出的結(jié)果的速度云圖。根據(jù)對(duì)稱(chēng)軸進(jìn)行了鏡像處理。
用不做邊界層加密的網(wǎng)格算出的流量系數(shù)為0.6154，用做了邊界層加密的網(wǎng)格算出的流量系數(shù)為0.6282。根據(jù)實(shí)驗(yàn)結(jié)果，直徑比d/D=0.5、雷諾數(shù)Re=106時(shí)。流量系數(shù)為0.6236。所以，用不做邊界層加密的網(wǎng)格算出的結(jié)果的誤差為1.3%左右，而用做了邊界層加密的網(wǎng)格算出的結(jié)果的誤差為0.74%左右。雖然做了邊界層加密的網(wǎng)格算出的結(jié)果比不做邊界層加密的網(wǎng)格稍好一點(diǎn)，但是必須承認(rèn)，兩個(gè)網(wǎng)格算出的結(jié)果都是非常好的。而就網(wǎng)格生成的工作量來(lái)說(shuō)，顯然生成圖7的網(wǎng)格所需的工作量要遠(yuǎn)遠(yuǎn)大于生成圖6的網(wǎng)格所需的工作量。
為什么在第一個(gè)例子“平板湍流邊界層摩擦阻力的計(jì)算”中，邊界層網(wǎng)格對(duì)計(jì)算結(jié)果的影響很大，而在第二個(gè)例子“孔板流量系數(shù)的計(jì)算”中，邊界層網(wǎng)格對(duì)計(jì)算結(jié)果的影響很小呢？
在第一個(gè)例子中，我們計(jì)算的是壁面摩擦力，而壁面摩擦力是導(dǎo)致邊界層內(nèi)部的流體產(chǎn)生動(dòng)量虧損的原因，要準(zhǔn)確地計(jì)算壁面摩擦力，必須知道邊界層速度剖面的演化規(guī)律。相信了解卡門(mén)動(dòng)量積分定理的讀者都知道，要用這個(gè)定理求出符合實(shí)際的壁面摩擦力，必須給定一個(gè)合乎實(shí)際的邊界層速度剖面。
展開(kāi) 
[教程]hypermesh CFD邊界層網(wǎng)格劃分CFD-1200: CFD Meshing with
Open the Model File
安裝目錄下的： manifold_inner_cylinder.hm 網(wǎng)格文件。
3. Check That the Surface Elements Define a Closed Volume
4. Generate a BL Distributed Thickness Loading to Prevent Boundary Layer Interference
5. Generate the Boundary Layer and Tetrahedral Core Mesh
點(diǎn)Mesh生成邊界層體網(wǎng)格。
合理控制修改層數(shù)、第一層厚度、增長(zhǎng)率等參數(shù)，使得邊界層不超出壁面
6. Mask Elements to Inspect the Boundary Layers’ Thickness on Thinner Areas
7. Arrange Volume and Surface Components Before Exporting the Mesh for CFD Solvers
展開(kāi) Hypermesh聯(lián)合Fluent仿真：教你創(chuàng)建CFD邊界層網(wǎng)格 ￥2.9
Hypermesh聯(lián)合Fluent仿真：教你創(chuàng)建CFD邊界層網(wǎng)格
導(dǎo)言：本教程適合采用Hypermesh作為CFD前處理軟件的新手，主要解決做流體仿真分析時(shí)，邊界層網(wǎng)格如何創(chuàng)建，以及內(nèi)部的四面體網(wǎng)格如何創(chuàng)建的問(wèn)題，不包含求解器分析部分。
目錄：數(shù)據(jù)導(dǎo)入、數(shù)據(jù)清理、網(wǎng)格劃分、網(wǎng)格導(dǎo)出
1、 數(shù)據(jù)導(dǎo)入
在數(shù)據(jù)導(dǎo)入hypermesh之前確保一些大的清理步驟，比如塊的創(chuàng)建、切割、面的縫合等已經(jīng)過(guò)專(zhuān)業(yè)的三維數(shù)模軟件處理（Hypermesh做這些操作不是很方便）。打開(kāi)Hypermesh，User Profiles先選擇默認(rèn)，按圖1的步驟點(diǎn)擊導(dǎo)入數(shù)據(jù)。
圖1 數(shù)據(jù)導(dǎo)入
展開(kāi) Moldex3D模流分析之邊界條件網(wǎng)格和疊層排向
?鋪覆檔案 (Draping File) : 點(diǎn)擊邊界條件頁(yè)簽中的迭層排向來(lái)激活向?qū)Чぞ?。在設(shè)定中選擇匯入鋪覆檔案 (*.ls)，以使用 LS DYNA 的現(xiàn)有數(shù)據(jù)將纖維方向信息指定給預(yù)浸料嵌件。
-選取塑件嵌入件來(lái)設(shè)定其迭層排向，并在嵌件上選取鋪覆的面(使用旁邊的擴(kuò)散選項(xiàng)來(lái)幫助選取)。
-點(diǎn)擊下一步，開(kāi)始排向的設(shè)定。匯入準(zhǔn)備好的鋪覆檔案 (*.ls)。
-單擊 查看/編輯 以設(shè)定映像，以便將數(shù)據(jù)傳輸?shù)侥壳暗?em>網(wǎng)格。在下一個(gè)對(duì)話(huà)框中，選擇映射方法： 原始（不移動(dòng)）、自動(dòng)移動(dòng)、3 點(diǎn)映射。
-通常會(huì)建議使用 3 點(diǎn)映射 ，其映射有更好的可靠性。接著兩個(gè)窗口將會(huì)顯示原始模型和數(shù)據(jù)映像模型。選擇模型上的 3 個(gè)點(diǎn)和另一個(gè)模型上的 3 個(gè)對(duì)應(yīng)點(diǎn)，然后單擊確定以匯入纖維排向。
RTM制程 (For RTM Process)
點(diǎn)擊邊界條件頁(yè)簽中的迭層排向來(lái)激活向?qū)Чぞ摺４_保測(cè)量和迭層鋪覆過(guò)程之間的數(shù)據(jù)兼容。
? 匯入檔案(*kpt)：在Moldex3D 網(wǎng)格 and RTM 精靈 (Rhino) 中完成排向設(shè)定及網(wǎng)格匯出后，會(huì)產(chǎn)生KPT檔案，其中的網(wǎng)格檔案(MFE) 記錄迭層排向的信息。 當(dāng)我們將MFE網(wǎng)格導(dǎo)入Studio 時(shí)，如果 KPT 檔案與 MFE位于相同位置且名稱(chēng)相同，則迭層排向?qū)⒈灰黄鹱x取并顯示在模型樹(shù)狀表中。
?手動(dòng) (Manual):
-選取嵌件嵌入件來(lái)設(shè)定其迭層排向，并在嵌件上選取鋪覆的面(使用旁邊的擴(kuò)散選項(xiàng)來(lái)幫助選取),再點(diǎn)擊下一步開(kāi)始排向的設(shè)定。
-提供描述鋪覆方向、參考方向、纖維方向的主軸和副軸的預(yù)設(shè)投射平面、基礎(chǔ)向量、R1與R2(deg.)
-依據(jù)需要修改設(shè)定，然后單擊確定以確認(rèn)并將目前的BC及其設(shè)置指定到目標(biāo)的嵌件上。
展開(kāi) 【教程】如何查看邊界元網(wǎng)格上的聲場(chǎng)結(jié)果
半圓柱形網(wǎng)格是聲學(xué)邊界元網(wǎng)格，如果想要查看邊界元網(wǎng)格上的聲壓響應(yīng)，可以進(jìn)行如下操作：
1，把邊界元網(wǎng)格導(dǎo)出到bdf文件；
2，將bdf文件導(dǎo)入VL，
3，定義成場(chǎng)點(diǎn)網(wǎng)格（可以根據(jù)需要進(jìn)行網(wǎng)格粗化）
這樣就可以得到邊界元網(wǎng)格表面的聲壓響應(yīng)了。
4，結(jié)果保存成Vector形式，供查看聲壓云圖用。
5，雙擊結(jié)構(gòu)樹(shù)上的云圖，彈出窗口中Selections頁(yè)面選擇需要的場(chǎng)點(diǎn)網(wǎng)格。
6，通過(guò)Vector to Function功能，轉(zhuǎn)換成Function，查看二維曲線(xiàn)。
PDF 文件下載地址：
http://pan.baidu.com/share/link?shareid=13450469&uk=3477273681
展開(kāi) gambit劃分網(wǎng)格和fluent邊界條件小結(jié)
其中對(duì)劃分網(wǎng)格說(shuō)的相對(duì)詳細(xì)，有案例比較。需要請(qǐng)自取
劃分網(wǎng)格和邊界條件.pptx
ANSYS知識(shí)普及系列15——粘彈性人工邊界在ANSYS中的實(shí)現(xiàn)
本人準(zhǔn)備出一個(gè)ANSYS知識(shí)普及系列，將有用的網(wǎng)上資料歸攏，由于知識(shí)水平有限，不對(duì)之處請(qǐng)諒解。也歡迎各位網(wǎng)友提供好的資料分享，讓我們共同完成這個(gè)ANSYS知識(shí)普及系列。
編輯人：技術(shù)鄰ANSYS專(zhuān)家
業(yè)務(wù)咨詢(xún)網(wǎng)址：http://www.yqgqt.org.cn/content/other/402981
（打個(gè)小廣告）
聲 明:1、ANSYS知識(shí)普及系列中所有資料均來(lái)自網(wǎng)上；
2、如侵犯知識(shí)產(chǎn)權(quán)，請(qǐng)聯(lián)系ANSYS專(zhuān)家本人或者技術(shù)鄰，我將第一時(shí)間刪除。
小技巧：加本人關(guān)注，可以及時(shí)觀(guān)看本人發(fā)布的技術(shù)貼
從半空間無(wú)限域取一4X2的矩形平面結(jié)構(gòu)，頂部中間一定范圍內(nèi)受隨時(shí)間變化的均布荷載，荷載如下
p(t)=t
當(dāng)0< DIV>
p(t)=2-t
當(dāng)1<=t<=2時(shí)
p(t)=0
當(dāng)t>2時(shí)
材料彈性模量E=2.5，泊松比0.25，密度1
網(wǎng)格尺寸0.1X0.1，在網(wǎng)格邊界上所有結(jié)點(diǎn)加法向和切向combin14號(hào)單元用以模擬粘彈性人工邊界（有關(guān)理論可參考劉晶波老師的相關(guān)文章）。combine14單元的兩個(gè)結(jié)點(diǎn)，其中一個(gè)與實(shí)體單元相連，另一個(gè)結(jié)點(diǎn)固定。網(wǎng)格圖如圖1所示
時(shí)程分析的時(shí)間步長(zhǎng)為0.02秒，共計(jì)算16秒。計(jì)算得到四個(gè)控制點(diǎn)位移時(shí)程圖如圖2所示，控制點(diǎn)坐標(biāo)A(0,2)、B(0,1)、C(0,0)、D(2,2).
計(jì)算所用命令流如下：
/PREP7
L=4
!水平長(zhǎng)度
H=2
!豎起深度
E=2.5
!彈性模量
density=1
!密度
nu=0.25
!泊松比
dxyz=0.1
!
展開(kāi) 運(yùn)用Star CCM+生成流體域的可變邊界層網(wǎng)格 ￥10
在進(jìn)行湍流仿真計(jì)算時(shí)，對(duì)于流體域截面積存在突變的情況，如果采用固定邊界層厚度值，可能會(huì)使注流速區(qū)網(wǎng)格不滿(mǎn)足仿真要求。本案例僅運(yùn)用Star CCM+前處理完成可變邊界層厚度設(shè)置，sim文件如下。
ANSYS Fluent 邊界條件（二）之outflow自由出口
ANSYS Fluent 邊界條件outflow自由出口的介紹及使用。
一、outflow簡(jiǎn)介
當(dāng)出口壓力與速度均未知時(shí)，可以使用Outflow邊界條件。該邊界通常無(wú)需定義任何物理參數(shù)，F(xiàn)luent利用計(jì)算域內(nèi)部信息通過(guò)數(shù)值外插獲取該邊界上的物理量分布。
Fluent將outflow邊界視作充分發(fā)展邊界，假設(shè)該邊界上的流動(dòng)滿(mǎn)足充分發(fā)展流動(dòng)假設(shè)。充分發(fā)展的流動(dòng)是流動(dòng)速度分布(和/或其他性質(zhì)的分布，如溫度)在流動(dòng)方向上不變的流動(dòng)。需要注意的是，在Outflow邊界上只有法向方向的擴(kuò)散通量為零，切向方向依然可以存在梯度。
二、使用限制
入口為壓力入口時(shí)，不可以使用outflow，此時(shí)應(yīng)該使用壓力出口；
outflow邊界不能用于可壓縮流動(dòng)，不可壓縮流動(dòng)最好用壓力出口；
在不可壓縮的情況下，歐拉模型或混合多相模型可以使用outflow邊界。但如果出口可能產(chǎn)生回流，或流場(chǎng)在出口位置非充分發(fā)展時(shí)，通常使用壓力出口邊界。
三、使用說(shuō)明
在完全展開(kāi)的流中，流出邊界條件是遵循的，其中出口方向上所有流動(dòng)變量的擴(kuò)散通量為零。但是，也可以在流動(dòng)尚未完全展開(kāi)的物理邊界處定義流出邊界，如果出口處的零擴(kuò)散通量假設(shè)預(yù)計(jì)會(huì)對(duì)流動(dòng)解決方案產(chǎn)生很小的影響，則可以放心使用。
位置A作為Outflow邊界通常會(huì)計(jì)算不收斂，計(jì)算結(jié)果通常是無(wú)效的。因?yàn)樵撐恢么嬖趪?yán)重的流動(dòng)回流，通過(guò)該邊界的質(zhì)量流量是不確定的。此時(shí)應(yīng)當(dāng)使用壓力出口邊界；
位置B位于后向臺(tái)階再循環(huán)再附點(diǎn)附近。在該位置使用Outflow邊界是不合適的。該位置垂直于出口平面的梯度很大，可以預(yù)料到該邊界對(duì)上游流場(chǎng)影響較大，因此在該位置選擇Outflow邊界是不合適的；
位置C所示的出口邊界位于流動(dòng)充分發(fā)展的區(qū)域。
展開(kāi) ANSYS Maxwell中邊界條件的應(yīng)用
1 前言
Maxwell中有很多種邊界條件，分別適用于不同場(chǎng)合，那么在做電磁仿真時(shí)該如何精確有效的使用每種邊界條件呢？
圖1 邊界條件
2 Default Boundary Conditions(Natural and Neumann)
2.1 邊界條件解釋
默認(rèn)邊界條件，即不添加邊界條件設(shè)置時(shí)，軟件默認(rèn)使用的邊界特性，根據(jù)邊界位置不同，分為Natural和Neumann兩種。
Natural邊界條件——磁場(chǎng)連續(xù)的穿過(guò)邊界，實(shí)體與實(shí)體的交接面即為Natural邊界條件。
Neumann邊界條件——磁場(chǎng)正切于該邊界，磁力線(xiàn)不能穿越該邊界，Maxwell 3D中不定義邊界條件時(shí)，Region邊界上即為Neumann邊界條件。
2.2 案例驗(yàn)證
在Maxwell3D靜磁場(chǎng)中創(chuàng)建一個(gè)長(zhǎng)條形永磁體，材料設(shè)置為“SmCo8”，為了體現(xiàn)邊界條件對(duì)磁場(chǎng)的影響，創(chuàng)建一個(gè)較小的Region，將“Percentage Offset”設(shè)置為每個(gè)方向均為50%，如圖2所示。
本案例查看永磁體周?chē)o磁場(chǎng)的分布，設(shè)置一個(gè)足夠收斂的“Setup”，并求解。3D中無(wú)法查看Flux_Line，但可以查看B_Vector以判斷磁場(chǎng)走向，圖3和圖4為XY平面的磁密矢量圖。
圖2 模型及Region設(shè)置
圖3 Maxwell 3DNeumann邊界條件磁場(chǎng)走向俯視圖
圖4 Maxwell 3D Neumann邊界條件磁場(chǎng)走向等軸測(cè)視圖
2.3 應(yīng)用說(shuō)明
Natural邊界條件普遍存在于Maxwell的各種求解器中。
展開(kāi) ANSYS Mesh中創(chuàng)建周期邊界
在CFD計(jì)算中，周期邊界應(yīng)用非常廣泛。Mesh模塊作為ANSYS Workbench中的御用網(wǎng)格生成模塊，如何利用mesh模塊構(gòu)建周期網(wǎng)格，就顯得非常重要。
周期網(wǎng)格分為兩類(lèi)：旋轉(zhuǎn)周期及平移周期。在ANSYS Mesh模塊中，利用坐標(biāo)系來(lái)區(qū)分這兩類(lèi)網(wǎng)格類(lèi)型。周期網(wǎng)格區(qū)域要求周期面上網(wǎng)格節(jié)點(diǎn)一一對(duì)應(yīng)，在ANSYS Mesh模塊中，可以很方便的通過(guò)Symmetry功能模塊中的Periodic Region功能達(dá)到這一目標(biāo)。本例描述了如何在ANSYS Mesh模塊中創(chuàng)建周期網(wǎng)格的步驟，在workbench中的項(xiàng)目結(jié)構(gòu)如圖1所示。
圖 1項(xiàng)目組織結(jié)構(gòu)
一、幾何模型
本例包括兩個(gè)計(jì)算模型，分別對(duì)應(yīng)旋轉(zhuǎn)周期與平移周期，為方便起見(jiàn)，這里使用最簡(jiǎn)單的幾何模型。如圖1，圖2所示分別為旋轉(zhuǎn)周期幾何與平移周期幾何。網(wǎng)格劃分完畢后均用fluent進(jìn)行測(cè)試。
圖 2旋轉(zhuǎn)周期
圖 3平移周期（A面與其對(duì)邊的面）
二、旋轉(zhuǎn)周期邊界
雙擊A2單元格，進(jìn)入mesh模塊。
在進(jìn)行旋轉(zhuǎn)周期邊界創(chuàng)建之前，需要?jiǎng)?chuàng)建柱坐標(biāo)系。如圖4所示，在屬性菜單Coordinate System上點(diǎn)擊右鍵，選擇子菜單Insert，在彈出的子菜單中選擇Coordinate system，創(chuàng)建新的坐標(biāo)系。
圖 4插入坐標(biāo)系
進(jìn)行如圖5所示設(shè)置。選擇type為Cylindrical創(chuàng)建圓柱坐標(biāo)系，origin設(shè)置為你的旋轉(zhuǎn)中心，principal axis為徑向坐標(biāo)，orientation about principal axis為軸向坐標(biāo)，自己根據(jù)實(shí)際情況設(shè)置。最關(guān)鍵的是旋轉(zhuǎn)中心。
圖 5坐標(biāo)系創(chuàng)建
在Model上點(diǎn)擊右鍵，選擇 Insert > Symmetry，插入對(duì)稱(chēng)。
展開(kāi) 仿真技巧 | Ansys HFSS 3D Layout中設(shè)置邊界條件的方法
1、空氣盒子與輻射邊界
1) 不同于HFSS，在HFSS 3D Layout中，空氣盒子及其上的輻射邊界是默認(rèn)存在的，不用專(zhuān)門(mén)添加。默認(rèn)情況下不顯示空氣盒子，用戶(hù)可點(diǎn)擊菜單欄設(shè)置。Layout-Draw HFSS Air Box，如下：
2) 如果需要修改空氣盒子設(shè)置，點(diǎn)擊菜單欄HFSS 3D Layout--HFSS Extents…，彈出Set HFSS Model Extent界面。
? Open Region：是否在空氣盒子表面使用輻射邊界或者PML邊界。勾選之后可選擇Radiation或PML邊界。需要注意的是，PML邊界只適用于長(zhǎng)方體，選擇PML邊界時(shí)，不要勾選Truncate model at ground Layers，且Horizontal Padding的值必須大于0。
? Extents：下方的各項(xiàng)設(shè)置決定空氣盒子的類(lèi)型和填充。
? Type：空氣盒子的形狀，Bounding Box表示長(zhǎng)方體，Conformal表示與PCB形狀一致。
? Dielectric下的Horizontal：表示PCB上的介質(zhì)層向外的擴(kuò)展因子。無(wú)單位時(shí)，表示按比例擴(kuò)展，比例基準(zhǔn)區(qū)X，Y中的較大值。有單位時(shí)，表示擴(kuò)展的絕對(duì)長(zhǎng)度。
? Airbox下的Horizontal：控制空氣盒子表面在X，Y方向離PCB有多遠(yuǎn)。擴(kuò)展原則同上。
? Vertical Positive和Negative：分別控制空氣盒子的上下表面里PCB有多遠(yuǎn)。Sync被選中時(shí)，Negative將與Positive保持一致。
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