ansys中函數(shù)的案例
從形函數(shù)與函數(shù)的連續(xù)可導(dǎo)性到ansys結(jié)果中的節(jié)點解與單元解的差異
如題，《從形函數(shù)與函數(shù)的連續(xù)可導(dǎo)性到ansys結(jié)果中的節(jié)點解與單元解的差異》，形函數(shù)對結(jié)果的影響大部分人都能聯(lián)想到二次單元比線性單元求得的結(jié)果更精確，但該文要表達(dá)的不僅如此，而是從更一般地討論怎么從單元的形函數(shù)來理解節(jié)點解與單元解之間的差異。
首先討論單元的階次。作為基礎(chǔ)我們應(yīng)該明白網(wǎng)格與單元的區(qū)別，網(wǎng)格是將幾何體離散化后的結(jié)構(gòu)，即組成幾何體的微元，單元是這些微元的幾何、物理或數(shù)學(xué)屬性（這里我們并不打算詳細(xì)討論單元的這些屬性，但是這些知識會方便對本文的理解）。我們經(jīng)常在使用ansys或其他CAE軟件時經(jīng)常會遇到單元的選擇以及單元階次的選擇，一般一種單元包括線性單元和二次單元甚至更高級的單元，比如在ansys中經(jīng)常被使用的shell181（左）和shell281（右），線性單元使用的形函數(shù)是一次的多項式，高次單元使用的形函數(shù)是高次的多項式，形函數(shù)用于描述相鄰節(jié)點之間的位移場，所以高次的單元可以更好的描述形狀復(fù)雜的幾何體。
不同于常規(guī)材料力學(xué)中通過平衡方程求解（首先求得的解是力解），有限元方式求解的特點是首先求解出的結(jié)果是節(jié)點的位移解，即displacement of nodes，所有的節(jié)點位移形成了位移場，在空間上位移場一定是連續(xù)的，但是不一定是平滑的。哎哎，是不是特別熟悉的感覺，正是和高數(shù)中函數(shù)的連續(xù)性和可導(dǎo)性兩個性質(zhì)非常相似，不用奇怪，位移場本來就是用函數(shù)描述的，所以自然就存在函數(shù)的性質(zhì)，所以用函數(shù)的性質(zhì)來理解就可以方便解釋一些現(xiàn)象了，下圖分別是用兩種形函數(shù)描述的位移場，在有限元求解后得到的首先是節(jié)點位移解，即圖中5個節(jié)點的位移，假如每個節(jié)點的位移用坐標(biāo)x\y\z的函數(shù)來表示，然后通過形函數(shù)插值得到相鄰節(jié)點之間的位移（也是xyz的函數(shù)），上圖是用一次形函數(shù)插值，下圖是用二次形函數(shù)插值。
展開 ANSYS 中添加窗函數(shù)
比如說我要施加一個周期性的沖擊 希望他作用2個周期后停止
ANSYS中不同形狀的波函數(shù)書寫方法
以下為excel的圖像表達(dá)
函數(shù).zip
作者文章.7z
作者：范文哲（fwz0703@163.com，公眾號：CAE_ANSYS）
ANSYS中可以使用的數(shù)學(xué)函數(shù)
在ANSYS幫助系統(tǒng)中關(guān)于*SET命令的注釋下列出了ANSYS中可以使用的數(shù)學(xué)函數(shù)。所有這些數(shù)學(xué)函數(shù)均可以在ANSYS環(huán)境中使用，這些數(shù)學(xué)函數(shù)包括：
ABS(X) 求絕對值
ACOS(X) 反余弦
ASIN(X) 反正弦
ATAN(X) 反正切
ATAN2(X,Y) 反正切, ArcTangent of (Y/X) , 可以考慮變量X,Y 的符號
COS(X) 求余弦
COSH(X) 雙曲余弦
EXP(X) 指數(shù)函數(shù)
GDIS(X,Y) 求以X為均值,Y為標(biāo)準(zhǔn)差的高斯分布,在使用蒙地卡羅法研究隨機荷載和隨機材料參數(shù)時,可以用該函數(shù)處理計算結(jié)果
LOG(X) 自然對數(shù)
LOG10(X) 常用對數(shù)(以10為基)
MOD(X,Y) 求 X/Y的余數(shù). 如果 Y=0, 函數(shù)值為 0
NINT(X) 求最近的整數(shù)
RAND(X,Y) 取隨機數(shù),其中X 是下限, Y是上限
SIGN(X,Y) 取 X的絕對值并賦予Y的符號. Y>=0, 函數(shù)值為|X|, Y<0, 函數(shù)值為-|X|,.
SIN(X) 正弦
SINH(X) 雙曲正弦
SQRT(X) 平方根
TAN(X) 正切
TANH(X) 雙曲正切
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如何在ANSYS WORKBENCH中施加分段函數(shù)激勵
本篇回答一位朋友提出來的問題，說明如何在ANSYS WOKRBENCH中施加分段函數(shù)激勵。
假設(shè)分段的分布載荷如下
該載荷施加在一長方體的頂面上，作為分布力系施加。
下面說明操作方法。
1. 創(chuàng)建一個瞬態(tài)動力學(xué)分析系統(tǒng)
2.創(chuàng)建一長方體，尺寸任意。
3.劃分網(wǎng)格
4.分析設(shè)置
設(shè)置兩個時間步，
第一步終止時間為1秒，打開自動時間步長，通過載荷步來定義載荷子步，初始子步10步，最小5步，最多20步。
再定義第二步如下
其含義是
第2步終止時間為2秒，打開自動時間步長，通過載荷步來定義載荷子步，初始子步10步，最小5步，最多20步.
5.固定左端
6.在上面施加分布載荷1
首先定義第一個載荷步內(nèi)的函數(shù)載荷
接著休眠期第二段（1-2秒內(nèi)的部分）
得到結(jié)果如下
7.在上面施加分布載荷2
接著休眠期第1段（0-1秒內(nèi)的部分）
得到結(jié)果如下
這就可以了。
至于后面的求解就不再贅述了。
來源：宋博士的博客，版權(quán)歸作者所有。
展開 『分享』在ANSYS中如何根據(jù)函數(shù)方程畫曲線
*dim,a,,10
*dim,b,,10
*do,i,1,10
a(i)=i
b(i)=sin(i/5)
*enddo
/prep7
*do,i,1,10
k,i,a(i),b(i),0
*enddo
*do,i,1,9
l,i,i+1
焊接模擬中雙熱源的加載 ￥39
焊接模擬中雙熱源的加載
溫度顯示如下所示
熱功率顯示如下
該類分析的要點為以下
選擇功率加載的面
熱源函數(shù)在ANSYS的函數(shù)中生成命令apdl
雙熱源需要雙熱源函數(shù)，之前是分別寫兩個位置的函數(shù)，現(xiàn)在只需要寫一個函數(shù)既可，將兩個函數(shù)相加可以完成需要的運動方向
瞬態(tài)分析
注意移動方向的網(wǎng)格一定要加密，否則會出現(xiàn)斷續(xù)的結(jié)果，效果不理想
以下為仿真的workbench源文件，計算后即可查看結(jié)果
添加公眾號 CAE_ANSYS
無私奉獻100個ANSYS經(jīng)典算例
id=135 ansys數(shù)值變量轉(zhuǎn)字符變量
http://www.besturbo.cn/joinus/show.asp?id=136 ansys中保存視圖設(shè)置
http://www.besturbo.cn/joinus/show.asp?id=137 ansys中最值問題
http://www.besturbo.cn/joinus/show.asp?id=138 apdl命令分類
http://www.besturbo.cn/joinus/show.asp?id=139 ANSYS宏加密
http://www.besturbo.cn/joinus/show.asp?id=140 用路徑得到任一點的應(yīng)力值
http://www.besturbo.cn/joinus/show.asp?id=141 ansys中的函數(shù)
http://www.besturbo.cn/joinus/show.asp?id=142 塑性應(yīng)變實例
http://www.besturbo.cn/joinus/show.asp?
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