abaqus壓強(qiáng)分布的案例
274 基于matlab的隨機(jī)粗糙表面對(duì)微氣體軸承內(nèi)氣體壓強(qiáng)分布的影響 ￥25.9
基于matlab的隨機(jī)粗糙表面對(duì)微氣體軸承內(nèi)氣體壓強(qiáng)分布的影響。采用差分法求解氣體軸承的雷諾方程，通過(guò)尺寸參數(shù)、分形維數(shù)對(duì)粗糙度表面設(shè)置，滑流參數(shù)設(shè)置，實(shí)現(xiàn)氣壓分布可視化結(jié)果顯示。程序已調(diào)通，可直接運(yùn)行。
matlab+abaqus隨機(jī)纖維分布建模
可控制纖維長(zhǎng)度，個(gè)數(shù)隨機(jī)，
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Abaqus材料Weibull分布區(qū)間法Python程序
混凝土是一種細(xì)觀層次上的非均質(zhì)材料，假定混凝土的各相組分的力學(xué)性質(zhì)滿足某種特定的統(tǒng)計(jì)分布規(guī)律即Weibull分布，并假定材料的力學(xué)參數(shù)（例如彈性模量和強(qiáng)度等）隨著空間位置不同而發(fā)生變化，利用Weibull分布描述這一變化。Weibull分布的分布密度函數(shù)為：
對(duì)應(yīng)隨機(jī)變量u的期望和方差為：
通過(guò)控制均質(zhì)參數(shù)m和均值u0可以使材料屬性落在特定的區(qū)間內(nèi)，如圖1圖2所示。
圖1 均質(zhì)度變化
圖2 均值變化
材料屬性Weibull分布通常有遍歷法和區(qū)間法等方法實(shí)現(xiàn)，遍歷法考慮各個(gè)單元材料屬性的隨機(jī)性，依定義的隨機(jī)分布方式對(duì)各個(gè)單元隨機(jī)生成參數(shù)值。但是遍歷法單獨(dú)定義每個(gè)單元的材料屬性，定義數(shù)量過(guò)大，使得單元的材料屬性離散性過(guò)大且難以定義模型的塑性損傷。
對(duì)遍歷法進(jìn)行改進(jìn)，發(fā)展稱為區(qū)間法，對(duì)區(qū)間進(jìn)行k等分，根據(jù)Weibull函數(shù)確定每一個(gè)子區(qū)間的單元個(gè)數(shù)，為避免子區(qū)間內(nèi)材料屬性離散過(guò)大，統(tǒng)一將子區(qū)間的材料屬性定義為該子區(qū)間的均值。
以二相混凝土為例，遍歷法實(shí)現(xiàn)骨料個(gè)體的Weibull分布，區(qū)間法實(shí)現(xiàn)砂漿單元的Weibull分布，效果圖如圖3所示。
圖3 二相混凝土Weibull分布示意圖
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虐貓狂人薛定諤
展開 基于ABAQUS的砂輪隨機(jī)顆粒分布切削模型 ￥66
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Abaqus三維纖維增強(qiáng)隨機(jī)分布自動(dòng)建模腳本
纖維在abaqus里的建模有兩種辦法，一種是實(shí)體，一種是線。這兩種方式我們通過(guò)腳本都可以實(shí)現(xiàn)，話不多說(shuō)，直接上圖，有需要的站內(nèi)聯(lián)系。
ABAQUS圓弧面施加正弦分布壓力荷載
工程模擬當(dāng)中有時(shí)需要在圓弧面上施加正弦分布的壓力，比如襯砌表面的壓力如圖：
1、創(chuàng)建解析場(chǎng)（Tools -> Analytical Field -> Create）
2、在彈出的對(duì)話框中對(duì)要?jiǎng)?chuàng)建的解析場(chǎng)進(jìn)行命名，并選擇解析場(chǎng)的類型（Expression Field）
3、點(diǎn)擊Continue后，彈出如下對(duì)話框，點(diǎn)擊紅色框內(nèi)按鈕，創(chuàng)建參考坐標(biāo)系
4、坐標(biāo)系創(chuàng)建對(duì)話框中，完成參考坐標(biāo)系的命名，并選擇新建參考坐標(biāo)系的類型（Cylindrical）
5、以模型的內(nèi)圓弧面的圓心為原點(diǎn)，創(chuàng)建柱面坐標(biāo)系，坐標(biāo)系的方向（R -> 徑向，T -> 環(huán)向，Z -> 軸向）
6、坐標(biāo)系創(chuàng)建完畢后返回，解析場(chǎng)定義對(duì)話框，點(diǎn)擊紅色圓圈的選擇按鈕
7、選擇已創(chuàng)建的圓柱坐標(biāo)系
9、返回解析場(chǎng)定義對(duì)話窗口后，根據(jù)位置關(guān)系，在框內(nèi)定義壓力場(chǎng)分布的解析表達(dá)式。（注意環(huán)向角度Th 的單位為弧度） 該圓弧面的的度為pi*2/3，相對(duì)于環(huán)向起點(diǎn)旋轉(zhuǎn)了pi/2，所以其表達(dá)式為 cos ( ( Th - pi / 2 ) / 2 * 3 )。
10.解析場(chǎng)定義完畢后，在荷載定義中選擇鋼材定義的解析場(chǎng)作為壓力分布形式。填寫荷載量值并正確選擇其作用的圓弧面。
至此完成圓弧面正弦分布壓力荷載的施加
展開 “撒尿地磚”Abaqus CEL仿真，學(xué)習(xí)使用VFT來(lái)定義歐拉材料分布
下面使用Abaqus的CEL方法來(lái)模擬松動(dòng)地磚下的水受到壓力噴出的現(xiàn)象，首先我會(huì)演示一下如何使用VFT工具來(lái)定義一個(gè)離散場(chǎng)，并拿它來(lái)控制歐拉材料在歐拉網(wǎng)格里面的初始分布，從而完成該流固耦合分析的水域建模。
首先，模型包括四塊地磚、大地、鞋子、歐拉部件和水（參考體），將歐拉部件中水可能流過(guò)的區(qū)域進(jìn)行局部網(wǎng)格加密，并通過(guò)菜單欄的Tools-Discrete Field-Volume Fraction Tool來(lái)定義一個(gè)離散場(chǎng)：首先選擇歐拉區(qū)域，然后選擇水的參考體，這時(shí)VFT對(duì)話框會(huì)跳出來(lái)。
你可以將這個(gè)離散場(chǎng)命名為water，也可以在此生成節(jié)點(diǎn)或單元集合，方便后面施加邊界條件。當(dāng)參考體的形狀復(fù)雜時(shí)，在Accuracy這塊，如果歐拉區(qū)域網(wǎng)格劃的很密，就用默認(rèn)或者low選項(xiàng)，否則生成離散場(chǎng)會(huì)很費(fèi)時(shí)間。
點(diǎn)擊OK，Abaqus就會(huì)根據(jù)歐拉區(qū)域里每個(gè)單元被參考體占據(jù)的體積除以該單元體積，計(jì)算出一個(gè)介于0和1之間的分?jǐn)?shù)值，這些單元與其分?jǐn)?shù)值的集合就構(gòu)成了一個(gè)離散場(chǎng)，在預(yù)定義場(chǎng)里面可以直接引用用來(lái)控制水域的初始位置。
這樣我們就定義好了地磚下面的水層，這個(gè)流固耦合分析案例中最關(guān)鍵的一步就介紹到這，下面是仿真結(jié)果。
水層被地磚下表面的壓力擠出的過(guò)程如下：
流場(chǎng)的速度矢量分布：
展開 abaqus調(diào)用damask實(shí)現(xiàn)FCC，BCC，HCP多晶織構(gòu)演化和應(yīng)力應(yīng)變場(chǎng)分布模擬
局部應(yīng)力應(yīng)變分布與宏觀應(yīng)力應(yīng)變響應(yīng)結(jié)果如下：
初始幾何模型與晶粒取向分布：
拉伸變形局部應(yīng)力分布：
拉伸變形局部應(yīng)變分布：
宏觀應(yīng)力應(yīng)變響應(yīng)情況：
變形結(jié)束后多晶取向分布：
相同參數(shù)下，模擬結(jié)果與黃umat結(jié)果保持一致，如織構(gòu)演化，應(yīng)力應(yīng)變分布，以及宏觀應(yīng)力應(yīng)變響應(yīng)。
Abaqus子程序系列：UMDFLUX（定義多個(gè)非均勻分布熱源）
與子程序DFLUX的區(qū)別
子程序DFLUX
· 可以用來(lái)在熱傳導(dǎo)或質(zhì)量擴(kuò)散分析中，定義一個(gè)非均勻分布的熱通量，可以是位置，時(shí)間，溫度，單元號(hào)，積分點(diǎn)號(hào)等的函數(shù)；
· 對(duì)于分析中定義了基于單元或基于表面（僅僅熱傳導(dǎo)）的非均勻分布熱通量，每個(gè)熱通量積分點(diǎn)調(diào)用；
· 忽略任何可能出現(xiàn)的與非均勻分布通量定義相關(guān)的幅值參考;
· 將節(jié)點(diǎn)作為一階傳熱單元、一階溫度-位移耦合單元、一階熱-電-結(jié)構(gòu)耦合單元和質(zhì)量擴(kuò)散單元的通量積分點(diǎn)。
SUBROUTINE DFLUX(FLUX,SOL,KSTEP,KINC,TIME,NOEL,NPT,COORDS,JLTYP,TEMP,PRESS,SNAME)
C
INCLUDE 'ABA_PARAM.INC'
C
DIMENSION FLUX(2), TIME(2), COORDS(3)
CHARACTER*80 SNAME
user coding to define FLUX(1) and FLUX(2)
RETURN
END
2.
展開 如何在abaqus中實(shí)現(xiàn)材料的隨機(jī)分布——一個(gè)簡(jiǎn)單的例子和實(shí)現(xiàn)思路 ￥20
如何在abaqus中如何實(shí)現(xiàn)材料性質(zhì)隨機(jī)分布，這里簡(jiǎn)單的介紹一下，因?yàn)橛泻芏嗳丝矗乙彩墙梃b別人的，所以就是和大家分享，由于第二種方法是別人的。我就先介紹詳細(xì)第一種，第二種方法給出他的思路。背景的話，是復(fù)合材料強(qiáng)度和脆性材料一般滿足概率分布。
第一種方法是通過(guò) Python 腳本來(lái)實(shí)現(xiàn)。通過(guò)循環(huán)建立多種材料，每種材料賦給單元。難點(diǎn)在于如何選中單元。我是通過(guò)嘗試了幾次就弄好了，可能需要一點(diǎn)python基礎(chǔ)，但是很少。
第一種方法是通過(guò) 用戶子程序 Umat 來(lái)實(shí)現(xiàn)。在初始步生成數(shù)據(jù)，通過(guò)模塊傳遞數(shù)據(jù)， 保持不變。
補(bǔ)充說(shuō)明：第一種方法恩 因?yàn)樽龅帽容^簡(jiǎn)單 就是用了一個(gè)for循環(huán)來(lái)創(chuàng)建了材料，需要做得python如何創(chuàng)建材料，其次用了region的命令來(lái)選擇region.
展開 abaqus調(diào)用damask實(shí)現(xiàn)FCC，BCC，HCP多晶織構(gòu)演化和應(yīng)力應(yīng)變場(chǎng)分布模擬
局部應(yīng)力應(yīng)變分布與宏觀應(yīng)力應(yīng)變響應(yīng)結(jié)果如下：
初始幾何模型與晶粒取向分布：
拉伸變形局部應(yīng)力分布：
拉伸變形局部應(yīng)變分布：
宏觀應(yīng)力應(yīng)變響應(yīng)情況：
變形結(jié)束后多晶取向分布：
相同參數(shù)下，模擬結(jié)果與黃umat結(jié)果保持一致，如織構(gòu)演化，應(yīng)力應(yīng)變分布，以及宏觀應(yīng)力應(yīng)變響應(yīng)。
ANSYS與ABAQUS比較之實(shí)例1--懸臂梁受分布力系的變形分析
從本篇博文開始，將會(huì)對(duì)一個(gè)實(shí)例，分別用ANSYS和ABAQUS來(lái)分析，目的是考察二者的同異。
【問(wèn)題】
一根懸臂梁，長(zhǎng)200mm,截面是30mm*20mm的矩形（高度方向是20mm）。該梁左端固定，在其上面施加向下的分布力系，載荷集度是0.6Mpa.已知材料使用低碳鋼，彈性模量是200GPA，泊松比是0.3,要計(jì)算梁的位移。
（該問(wèn)題來(lái)自于張建華，丁磊的《ABAQUS基礎(chǔ)入門與案例精選》，電子工業(yè)出版社，2012.6）
【問(wèn)題分析】
這是最簡(jiǎn)單的入門級(jí)問(wèn)題，線性材料，靜力學(xué)分析。
下面分別采用ANSYS17和ABAQUS6.14求解。
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【方法1. 使用ANSYS17求解】
1. 創(chuàng)建分析系統(tǒng)
創(chuàng)建一個(gè)靜力學(xué)分析系統(tǒng)
2. 設(shè)置材料屬性
雙擊engineering data，對(duì)于默認(rèn)的鋼材設(shè)置彈性模量是200GPA，泊松比是0.3
這里是默認(rèn)值，不需要改變。
3. 創(chuàng)建幾何模型
雙擊geometry，進(jìn)入到DM.設(shè)置毫米為長(zhǎng)度單位。
從如下菜單進(jìn)入，選擇BOX
設(shè)置要?jiǎng)?chuàng)建長(zhǎng)200mm,截面是30mm*20mm的長(zhǎng)方體。
創(chuàng)建結(jié)果如下圖
退出DM.
4. 劃分網(wǎng)格
雙擊model進(jìn)入mechanical,設(shè)置單元尺寸為10mm，劃分網(wǎng)格。
劃分結(jié)果如下圖
5. 固定左端
6. 施加分布力系
在上面施加分布力系，載荷集度是0.6Mpa
7.求解
8. 后處理
考察在豎直方向的變形
可見(jiàn)，自由端的最大位移量是0.89551mm.
展開 基于ABAQUS軟件，在壓力容器中建立柱坐標(biāo)系，表征壁厚的非均勻分布 ￥9.9
基于ABAQUS軟件，用殼單元進(jìn)行波紋管（管道連接件）的建模，在波紋管中心建立柱坐標(biāo)系，輸入壁厚減薄的公式表征壁厚的非均勻分布。備注：需要提前在場(chǎng)邊量添加STH命令，厚度結(jié)果在后處理查看。
ABAQUS中定義混凝土的塑性損傷本構(gòu)、鋼筋和混凝土之間的粘接滑移，模擬拉拔鋼筋時(shí)受拉短柱的應(yīng)力分布 ￥50
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