二維計算 abaqus的案例
基于ABAQUS計算二維情況下缺陷結構的圍線積分
圖7 位移云圖
對于雙邊裂縫試樣的四分之一模型，對稱性用于計算輪廓積分結果。因此，圍線積分的結果在輸出之前乘以2，輸出結果如圖8所示：
圖8 應力強度因子與J積分數值計算結果
J積分，應力強度因子和T應力應該是路徑無關的，ABAQUS可以根據要求對多個圍線進行積分計算，第一圍線積分區域通常位于裂紋尖端處，第二個積分域由那些與第一積分域單元共用節點的單元組成,對于下一個積分域以此類推。圍線積分應該與路徑無關，從圖8所示結果亦可得證，因此各圍線之間的值的變化可以作為用于確定裂縫參數的網格質量的指標。
來源：ABAQUS大世界
展開 分享一個通過ABAQUS計算二維穿透裂紋應力強度因子的實例 ￥10
通過ABAQUS計算二維穿透裂紋應力強度因子。理論值為396，有限元計算值為407，誤差小于3%。
二維穩態滲流的計算
問題描述：
如何在 PLAXIS 2D 中計算如下所示的二維穩態滲流問題？如何定義該問題的滲流邊界條件？
解答：
利用 PLAXIS 2D 計算如上所示的“純”穩態滲流問題，用戶可在初始階段選擇【Flow only】的計算類型和【Steady state groundwater flow】的孔壓計算類型。除此之外，該滲流問題的邊界條件可采用以下方法定義：
第一，模型中部的防滲墻應采用 界 面 單 元 而非閉合（Closed）的滲流邊界條件進行定義，后者僅適用于模型的外部邊界。利用界面單元模擬模型內部的不透水線時，用戶應在土體和界面材料的【界面】選項卡中設置橫向透水性（Cross permeability）為“不透水（Impermeable）”。同時，用戶還應注意在穩態滲流計算中勾選界面的【Active in flow】選項，否則無法激活界面的“防滲”性能。
“純”滲流問題不計算土體的變形和應力，故用戶可忽略地基以上的水閘且下部防滲墻（9m）也無需指定材料數據集，直接基于線段創建正界面或負界面即可，當然也可以同時創建正負界面。
第二，模型底部的不透水邊界既可以在【結構】模式中創建滲流邊界條件為【Closed】，也可以在計算階段的模型瀏覽器中激活模型底部的滲流邊界條件為【Closed】，后者在操作上更加簡便快捷，但與前者無本質區別。
事實上，PLAXIS 默認的【模型條件＞滲流邊界＞BoundaryYmin：Closed】即滿足不透水要求，用戶無需其余操作。需要注意的是，創建或激活的滲流邊界條件具有比模型條件更高的優先級。也就是說，當二者出現沖突時，以前者為準。
第三，模型的左側和右側是人為的截斷斷面，計算中也近似按不透水邊界處理。具體操作與底部邊界無異，此處不再贅述。
展開 STAR-CCM+計算二維翼型氣動性能
本算例以NACA65(1)-212翼型為例，簡單介紹使用STAR-CCM+進行二維翼型氣動性能計算的一般步驟。
二
計算流程
大多數情況下，翼型的氣動性能計算采用二維網格模型。二維網格能夠滿足計算的需求，同時又不至于消耗過多的計算資源，一定程度上提高計算的效率。STAR-CCM+雖然支持對二維網格模型的求解，但不支持導入二維幾何實體，也無法直接生成二維網格，但可以實現三維網格到二維網格的轉換。本算例利用STAR-CCM+三維網格轉換成二維網格的功能，現在STAR-CCM+中生成三維的翼型繞流網格，再將該三維網格轉換成二維網格，最后利用二維網格進行求解。
1、建立翼型幾何
右鍵單擊模型樹中幾何下的3D-CAD 模型，選擇新建，在3D設計模式中建立三維翼型實體。右鍵點擊3D-CAD Model 1，選擇導入>3D 曲線，選擇翼型數據文件。翼型數據必須為.CSV格式文件，且各行數據為以下形式：
每行依次為各數據點的x、y、z三點坐標，中間以英文半角逗號分隔。
展開 
免費二維有限元分析軟件ADONIS計算步驟
initial("sxx",-30e6)initial("syy",-30e6)initial("szz",-30e6)
8 計算設置
計算設置在很大程度上影響著有限元分析的結果。下圖比較了ADONIS與Phase2的計算設置。
solve()
9 結果顯示
ADONIS提供了位移，應力，應變，孔隙壓力的等值線圖。
10 與Phase2比較
ADONIS計算的最大位移量是2.48cm;
Phase2計算的最大位移量是2.09cm.
結果數據可以輸出為VTK文件，從而產生印刷質量的高質量圖形。
展開 二維DFN計算RQD的修正方法---軟件問題還是方法有誤？
1 引言
在【答復同學提問---如何在離散斷裂網絡DFN中計算RQD指標】中描述了在二維DFN中計算RQD的方法和步驟，當時由于時間倉促，沒有仔細檢查代碼，回頭驗證時才發現這個代碼不能正確計算出RQD值，出錯原因不在那段代碼的思路和算法，而是UDEC軟件本身引起的數據問題。本文首先討論了出現的這個百思不得其解的問題，然后給出了一種臨時解決辦法。
2 出現的問題
計算RQD的基本思路為：(1)求出鉆孔線與DFN的交點；(2) 計算交點之間的長度，包括鉆孔起點與終點；(3) 累加兩點之間距離大于0.1m的長度, 然后除以鉆孔線總長度即可得到RQD值。
按照這種思路，后一點的坐標順序減去前一個點的坐標，就可得到兩點之間的距離。然而問題就出現在這兒，交點坐標本應該按照從左到右的順序依次排列，但在某些點不知什么原因出現了順序顛倒，至今沒有查找出出現這個問題的原因。開始以為是UDEC軟件的問題，結果在PFC中測試發現存在同樣的問題。具體問題表現在：
(1) 斷裂數N=20時，有1個交點，鉆孔坐標值域[-1,0.26,1]，Ok;
(2) 斷裂數N=30時，有3個交點，鉆孔坐標值域[-1,-0.46,0.11,0.27,1], OK;
(3) 斷裂數N=40時，有5個交點，鉆孔坐標值域[-1,-0.54,-0.21,-0.46, 0.11,0.27,1]; 開始出現問題了，-0.46本來應該排在-0.21的前面，這樣才能進行正確的順序遞減，但不清楚軟件為啥把這個順序顛倒了；
(4) 斷裂數N=80時，有9個交點，鉆孔坐標值域為
[-1,-0.82,-0.61,-0.53,
-0.21,-0.46,
0.11,0.26,
0.85,0.72,1]
可以看出，在這種情形下，出現了兩處順序排列顛倒的地方。
展開 GeoStudio工程應用實例之101 二維地表徑流計算
GeoStudio工程應用實例之101 二維地表徑流計算（中仿視頻操作和中文PPT說明文件）
資料來源：
中仿科技
文件大?。?9MB
文件語言：
簡體中文
推薦級別：
下載次數：
總: 7 今日: 3 本周: 7 本月: 7
二維地表徑流計算
這個例子說明了地表徑流算法在2維VADOSE/W中的應用。描述了路基中，水從高處經地面流入低處，隨著時間變化，滲流和蒸發對路基的影響。
點擊下載：本地下載
http://www.cntech.com.cn/down/h000/h03/1251967736d3830.html
展開 二維翼型升阻力系數、翻轉阻力系數計算 ￥20
本案例計算了二維翼型升阻力系數、翻轉力矩系數，計算的結果文件中包含有完整的設置(都在case文件中)，適合需要計算翼型升阻力、升阻力系數、翻轉力矩、翻轉力矩系數的同學下載學習。
ANSYS Workbench 計算二維軸對稱結構電場的視頻
ANSYS Workbench模塊中對于電場的計算現在只能計算電流傳導場。今天為大家貢獻一個自己制作的二維軸對稱結構的電場計算視頻，為大家提供參考。 模型也比較簡單，初入門的朋友們可以用來學習。希望大家可以提出寶貴的批評意見。(其實本人對于經典模塊較為熟悉，但是由于本人只會APDL不用GUI，導致了無法錄制視頻。所以只能貼一個WB版本的了。)
1 模型：
模型為來自于靜電除塵中裝置中的帶電部分。結構上為內外雙層金屬圓環，內層的環為1000V高電位，外層環為0V地電位。完整的三維模型圖見2樓”三維結構“
由于模型軸對稱，載荷軸對稱，因此可以簡化為二維軸對稱問題的求解。一般三維問題嫩郭建華成二維問題，則瑩盡量簡化。三維計算中由于網格不一定嚴格規整，計算精度也許會降低。
模型是用AutoCAD建立，然后生成面域，輸出為SAT格式的文件。
然后打開workbench，把Electrica模塊拖拽過來，導入之前的sat文件。
在導入workbench中之后進行了簡單的處理。二維軸對稱計算的時候一定要注意，模型對稱軸必須是Y軸，而且模型必須全部在X的正半軸才可以。同時，由于金屬是等電位的，內部沒有電流流過，所以可以不建立實體模型，有外輪廓就可以了。所以最后的二維模型其實就只有空氣了。
見2樓”二維模型“
視頻里我的空氣建立的有些大了，當初隨手畫的。電場計算的時候空氣域一定要建立的足夠大才可以保證電場的精度的，本人一般建立為5-8倍的最大外徑，當然，這個具體的尺寸有興趣的朋友們可以去驗證一下的。
2 材料參數：
添加材料“air”，定義電阻率1e20。
3 網格
圓環的部分，尤其是內層圓環的部分網格要平滑，因為高電位的尖角形狀會造成電場集中。
展開 二維超聲速空腔非定常流動計算報告
（a）二維空腔流動全局計算網格（i，j方向每8個網格點顯示1個）
（b）二維空腔流動局部計算網格（i，j方向每4個網格點顯示1個）
圖 2 二維超聲速空腔試驗紋影結果
3.SU2求解器設置
3.1 流場求解cfg文件設置
下面介紹二維超聲速空腔算例的參數設置。
【原創經驗貼】利用ANSYS計算二維軸對稱結構電場
一單元類型和材料屬性：
首先要了解自己計算什么樣的場域，靜電場？電流傳導場？暫態場？不同的場域對應不同的單元，選對單元類型很重要。不過電場計算中的plane230真真是一個萬能單元，上面三個場全都可以計算。 材料定義時，要根據不同的場域定義不同的材料屬性，靜電場計算要定義介電常數，電流傳導場計算要定義電阻率，暫態場計算要同時定義以上兩種。
建模：
建模在電場計算中尤為重要，拿到圖紙不要著急建模，看懂圖紙很重要。所謂是磨刀不誤砍柴工，對圖紙真正了解了，知道了該怎么去仿，可以為以后節省很多時間，省的算完一遍發現問題還要再修改。
1：算電場應該知道電場是忌諱尖角的，所以對于圖紙中有可能造成電場集中的部位都應該有倒角，有的時候結構圖紙不一定會標明，但是自己心中應該清楚。
2 ：建模時，相鄰的金屬可以整體建模；對于裝配圖紙中的螺栓連接位置，如果連接的兩側都是金屬，而且螺栓不太大，那么可以直接和相連接的金屬建成整體；
3：模型中有均壓罩時，均壓罩內側的電場會很小，這個部位的結構可以適當簡化，一些小尺寸的結構適當可以忽略。同時，如果分析者根據經驗可以判斷出模型大致電場分布，在等位線較稀疏的部位也可以做簡化；
4： 模型中承受高電位的部件的形狀對于電場分布由較大作用，需要謹慎處理，嚴格避免尖角。
5：電場計算中，金屬為等勢體，因此可以不建模，但是個人呢感覺云圖出來后黑乎乎的一團甚是不好看，因此一般就會建出來。這樣做還有一個好處，就是加載方便。因為如果部件金屬的話，施加高低載荷的時候就要把羅闊邊挨個全選出來，這對于復雜的工程模型是很頭疼的一件事，但是如果建立了金屬，就可以直接選擇面，或者選擇面上衣服的線，面上依附的節點，這樣不管是面加載，線加載還是節點加載都很方便。
6 ：能算二維就不算三維。
展開 
秒懂二維有限元與程序設計_《數值計算與程序設計》系列課程之二 ￥599
本視頻圍繞二維偏微分方程的數值求解問題，一步一步詳細地推導了有限元法在二維空間運用，并指出了二維或者更高維度的不同之處與需要注意的地方，展現數學邏輯上的統一性。并以一個泊松方程為例設計了基于Matlab平臺的計算程序，該法可簡單的拓展到其他類型的問題，如靜電場問題、靜力學問題、溫度場問題等等，感受數學之美，大統一之美。
視頻主要分為三個內容，1、二維有限元基本原理；2、二維或高維有限元程序設計（附代碼）；3、基于MATLAB的有限元后處理方法。
第一部分講述了有限元法的數學推導過程。從一個單元為出發點，詳細推導了單元剛度矩陣的計算方法，以及單元矩陣的組裝方法。
第二部分針對程序的框架進行了講解，包括網格劃分代碼，邊界條件施加代碼，矩陣組裝代碼，后處理代碼（均包含在附件中）。
第三部分介紹了二維有限元的后處理方法，著重分析了數值解與準確解的對比，以及Matlab中三維和二維圖像繪制方法。
希望對大家有所幫助!同時歡迎有興趣的同學一起探討學習。
展開 利用ANSYS 命令流計算二維軸對稱電場（個人經驗貼）
一單元類型和材料屬性：
首先要了解自己計算什么樣的場域，靜電場？電流傳導場？暫態場？不同的場域對應不同的單元，選對單元類型很重要。不過電場計算中的plane230真真是一個萬能單元，上面三個場全都可以計算。 材料定義時，要根據不同的場域定義不同的材料屬性，靜電場計算要定義介電常數，電流傳導場計算要定義電阻率，暫態場計算要同時定義以上兩種。
建模：
建模在電場計算中尤為重要，拿到圖紙不要著急建模，看懂圖紙很重要。所謂是磨刀不誤砍柴工，對圖紙真正了解了，知道了該怎么去仿，可以為以后節省很多時間，省的算完一遍發現問題還要再修改。
1：算電場應該知道電場是忌諱尖角的，所以對于圖紙中有可能造成電場集中的部位都應該有倒角，有的時候結構圖紙不一定會標明，但是自己心中應該清楚。
2 ：建模時，相鄰的金屬可以整體建模；對于裝配圖紙中的螺栓連接位置，如果連接的兩側都是金屬，而且螺栓不太大，那么可以直接和相連接的金屬建成整體；
3：模型中有均壓罩時，均壓罩內側的電場會很小，這個部位的結構可以適當簡化，一些小尺寸的結構適當可以忽略。同時，如果分析者根據經驗可以判斷出模型大致電場分布，在等位線較稀疏的部位也可以做簡化；
4： 模型中承受高電位的部件的形狀對于電場分布由較大作用，需要謹慎處理，嚴格避免尖角。
5：電場計算中，金屬為等勢體，因此可以不建模，但是個人呢感覺云圖出來后黑乎乎的一團甚是不好看，因此一般就會建出來。這樣做還有一個好處，就是加載方便。因為如果部件金屬的話，施加高低載荷的時候就要把羅闊邊挨個全選出來，這對于復雜的工程模型是很頭疼的一件事，但是如果建立了金屬，就可以直接選擇面，或者選擇面上衣服的線，面上依附的節點，這樣不管是面加載，線加載還是節點加載都很方便。
6 ：能算二維就不算三維。
展開 【ansys電磁實例-基礎】Workbench 計算二維軸對稱結構電場的視頻
原帖子鏈接見http://forums.caenet.cn/showtopic-538877.aspx
[案例分析]基于SU2的二維超聲速空腔非定常流動計算
本文以參考文獻（Zhang and Rona, 1998, Journal of Sound and Vibration）提供的空腔外形為對象，采用ddes方法計算二維超聲速空腔流動，檢驗SU2對于超聲速非定常流場的模擬能力。
圖 1 二維超聲速空腔試驗紋影結果
2.網格生成
計算網格直接在pointwise軟件中生成，網格包括空腔內部及平板上方兩個網格塊。空腔內部網格塊為321×149個網格點，平板上方網格塊為1011×359個網格點。平板上方邊界層內第一層網格高度為4.5×10-7米。
（a）二維空腔流動全局計算網格（i，j方向每8個網格點顯示1個）
（b）二維空腔流動局部計算網格（i，j方向每4個網格點顯示1個）
3.SU2求解器設置
3.1 流場求解cfg文件設置
下面介紹二維超聲速空腔算例的參數設置。
展開 