磁力線的案例
為什么ansys Maxwell 觀察磁力線的時候左下角只有時間-1s？
為什么ansys Maxwell 觀察磁力線的時候左下角只有時間-1s？
干貨｜圖文并茂詳解共模電感
(1)差模電流通過共模線圈，磁力線方向相反，感應磁場削弱，從如下圖磁力線方向可以看出—實線箭頭表示電流方向，虛線表示磁場方向
(2)共模電流通過共模線圈，磁力線方向相同，感應磁場加強，從如下圖磁力線方向可以看出—實線箭頭表示電流方向，虛線表示磁場方向
共模線圈的電感或者稱為自感系數，我們知道電感是表征產生磁場的能力，對于共模線圈或者共模電感，當共模電流流過線圈時，由于磁力線方向相同，在不考慮漏感的情況下，磁通量疊加，其原理是互感，下圖紅色線圈產生的磁力線穿過藍色線圈，同時藍色線圈產生的磁力線也穿過紅色線圈，彼此相互感應。
從電感的角度來看，電感量也是成倍增加，磁鏈代表了總磁通量，對于共模電感，當磁通量是原來的2倍時，匝數沒有發生變化，電流也沒沒有發生變化，那么意味著電感量增加為原來的2倍，也就意味著等效磁導率變為原來的2倍。
等效磁導率何以增加一倍，從下面的電感公式來看，由于匝數N不改變、磁路和磁芯截面積由磁芯的物理尺寸決定，因此也沒有改變，唯一就是磁導率u增加了一倍，因而可以產生更多的磁通量
所以，共模電感在共模電流通過時，工作在互感模式下，在互感的作用下，等效電感量被成本增加，因而共模感抗會成倍增加，因而對共模信號有良好的濾波作用，也就是將共模信號用大阻抗阻擋，不讓其通過共模電感，也就是不讓此信號傳輸到電路的下一級，如下是電感產生的感抗ZL。
展開 四個腿的電感是什么？有什么作用？
再者我們要始終把握磁力線，它是我們認識磁場的直觀形式，試想無論同名端或異名端或者互感等概念或磁場現象，我們都是畫磁力線去認識他們的——掌握之前講解的"磁棒繞線法"。
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【知識分享】四個腿的電感是什么？有什么作用？
再者我們要始終把握磁力線，它是我們認識磁場的直觀形式，試想無論同名端或異名端或者互感等概念或磁場現象，我們都是畫磁力線去認識他們的——掌握之前講解的"磁棒繞線法"。
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ANSYS Maxwell中邊界條件的應用
圖17 調整Region
圖18 Balloon邊界條件完整Region磁力線
圖19 Vector Potential邊界條件完整Region磁力線
圖20 Balloon邊界條件關注區域（永磁體周圍）磁力線
圖21 Vector Potential邊界條件關注區域（永磁體周圍）磁力線
5.3 應用說明
與VectorPotential邊界條件相同，Balloon邊界條件也只適用于Maxwell 2D求解器。
從4.2.1的案例可知，Balloon邊界條件下磁場比較開放，同樣Region下，Balloon邊界條件的求解結果更接近實際情況；從4.2.2的案例可知，當Region足夠大時，雖然Region邊界處的磁場走向完全不同，但是重點關注區域的磁力線基本相同，因此當Region比較大時，二者求解結果相同。
6 Insulating
6.1 邊界條件解釋
絕緣邊界條件，除電流無法穿過邊界以外，其他特性與Neumann邊界相同，適用于2個接觸導體之間完美絕緣的薄片。
6.2 案例驗證
本案例將會在Maxwell 3D靜磁場中說明Insulating邊界條件的特性。
首先，繪制如圖22所示的模型，其中右側金黃色空心棱柱為Box1，左上相鄰空心棱柱為Box2_1，二者材料為銅，左下方長方體為SmCo28，作為磁場源。在如圖23所示Box1的位置添加圖24所示的電流源激勵，并設置一個足夠收斂的setup。設置完成后求解，并查看Bow2_1截面處的電流密度分布，結果如圖25所示。
然后，復制該算例，在Box2_1的與Box1接觸的面上添加Insulating邊界條件，并求解和查看Box2_1截面的電流密度分布，結果如圖26所示。
展開 基于Ansoft Maxwell的永磁直流空心杯電機有限元分析
永磁直流空心杯電機靜磁場分析得到的磁力線分布云圖與磁感應強度云圖如圖4、圖5所示。
圖4 靜態下電機磁力線分布
圖5 靜態下電機磁感應強度云圖
由于空氣的磁導率遠小于選用機殼材料的磁導率，故認為磁力線僅在于電機系統中流通，可以忽略流向空氣中的漏磁[5]。在設置仿真的邊界條件時，采用狄里克萊邊界條件。由圖6、圖7所示可看出，電機的內外邊界邊緣處沒有磁力線穿越。
圖6 機殼外邊緣磁力線分布圖
圖7 機殼內邊緣磁力線分布圖
2.4.2 電機瞬態磁場分析及結果
Maxwell在瞬態磁場仿真中需要將運動部分與靜止部分利用一個特定的區域分開[6]。因此需要添加運動(Band)模塊的設置，為簡化計算域的劃分，Band域設置為電機的磁場及內磁路。激勵繞組的設置與靜態磁場類似。通過瞬態仿真，可以精確的分析電機在不同時刻的輸出特性以及特性曲線。仿真結束時電機的輸出轉矩曲線、輸出轉速曲線和輸入電流曲線如圖8至圖10所示。
圖8 輸出轉矩曲線
圖9 輸出轉速曲線
圖10 輸入電流曲線
從圖8至圖10中可以看，電機穩態輸出轉矩大小為0.032 N·m, 穩態輸出轉速大小為8009 r/min, 輸入電流大小為1.49A,整機輸出功率大小為26.84 W,滿足要求輸出參數。
2.4.3 電機機械特性
機械特性曲線主要是用描述電機的輸出情況。一般情況下，其Y軸截距點表示電機在堵轉狀態下的轉矩，X軸截距點表示電機空載運行時的空載轉速情況以及為零的轉矩。本電機的空載機械特性曲線如圖11所示，該曲線清晰地描述了電機在空載狀態運行過程中轉速與轉矩變化過程。
展開 案例分享：某開關磁阻電機電磁計算
圖9 8.5ms時刻磁感應強度云圖
2）磁力線云圖
查看開關磁阻電機的磁力線云圖，如圖所示為9.5ms時刻的磁力線云圖。
圖13 9.5ms時刻磁力線云圖
3）轉矩曲線
查看開關磁阻電機的轉矩曲線，如圖所示。從轉矩曲線可知，在未采取任何控制策略時，開關磁阻電機在換相過程存在著很大的轉矩波動。同時，待轉矩平穩后基本是圍繞額定轉矩1600N.m上下波動，這與設計參數基本一致。
圖14 開關磁阻電機轉矩曲線
4）氣隙磁密曲線
查看開關磁阻電機的氣隙磁密曲線，如圖所示為9.5ms時刻的氣隙磁密曲線，從9.5ms時刻的磁感應強度云圖中可知存在兩個定子凸極位置的磁感應強度較大，對應于該磁密曲線的兩個峰值。
圖15 磁密曲線
5）三相繞組電壓曲線
查看開關磁阻電機的三相繞組電壓曲線，如圖所示。由不對稱橋式電路輪流給三相繞組施加電壓，電壓周期即為換相周期。
圖16 三相繞組電壓曲線
6）三相繞組電流曲線
查看開關磁阻電機的三相繞組電流曲線，如圖所示。從三相繞組電流曲線可知，三相繞組輪流通電以驅動開關磁阻電機轉動。
圖17 三相繞組電流曲線
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展開 電機設計-電機仿真“新工具”
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展開 麥克斯韋（Maxwell）方程組的由來
他說，任何一個電流環都會產生貫穿過這個環的磁力。安培的理論，就像此前的庫倫，是基于牛頓的萬有引力理論的。庫倫認為，在點電荷和磁極之間會即時產生直線狀的電力和磁力。這些力和距離的平方成反比。安培計算了把通電導線看作是無限小的電流分段串在一起，把每個無限小的電流分段當作是一個點來處理，從而計算通電導線產生的磁力。要算通電導線產生的磁力，只要把所有電流分段的效應在數學上簡單相加。
在法拉第看來，若要說奧斯特實驗中指南針是被一組直線引力以及它和導線之間排斥力驅動，那是不對的。他覺得，應該是通電導線在它的周圍空間引起了一種環形的力。他涉及了一個聰明而簡單的實驗，驗證這個想法。法拉第將一條磁鐵豎直固定在一個小臉盆中央，并將水銀倒入臉盆中，直到只有磁鐵的頂端露出來。然后他把一根導線伸到水銀中。當他通上電，導線和水銀就是電路的一部分了。與水銀接觸的導線的頂端圍繞磁鐵快速轉動。他制造了這個世界上第一個電動機。
安培已經演示過如何從電產生磁——那么從磁里產生電當然應該有可能啦。然而十年來科學家屢試屢敗。然后到了1831年，法拉第發現了這個目標難以企及的原因：要想在導線里產生電流，你必須改變導線周圍空間里的磁場態。你只要在電路周圍移動一個磁鐵（或者反過來），那么電路就有電流了。然而空間的磁場態確切來說到底是什么呢？法拉第想起了白紙上磁鐵周圍鐵屑的分布，他確信磁鐵不只是一塊帶著有趣特性的鐵，它是整個磁力曲線在空間分布的中心，磁力線實際存在。而且，這種現象不僅鐵磁有：在導電電路的周圍也有相似的磁力線。
法拉第得出進一步結論。通過測試，他總結說每個帶電物體都是電力線的源頭，在空間里也會彎曲。和連續成環狀的磁力線不同（它們不終止于磁鐵，而是穿過磁鐵），電力線總是從一處的正電荷物體到另一處的負電荷物體。所以每個正電荷都和別處一個負電荷有一個平衡。
展開 干貨｜電感配置以及特性分析
這正如前面提到的，磁力線穿過導體GND層并產生電渦流，從而受磁力線消除的影響，使電感值下降或Q值下降（損耗增加）。
非GND的信號線也有因電渦流使開關噪聲傳遞給信號的可能性，因此應避免電感正下方的布線。
不得不布信號線時，請使用漏磁較少的閉磁路電感。但是，必須實際測試并確認是否有問題。
另外，還需要注意電感引腳布線間的空間。如Figure 6-d所示，當引腳間的距離近時，開關節點的高頻信號經由雜散電容，電容量被誘導至輸出。
雖然并不僅限于電感，但部件的配置和布線設計常常會成為制約因素。因此，認真將應該注意的要點體現在布局設計中是非常重要的。
在結果不理想的情況下，必須進行實測并確認有無問題。
展開 學習電感怎么入門？看完就明白了
當電感中通過直流電流時，其周圍只呈現固定的磁力線，不隨時間而變化；可是當在線圈中通過交流電流時，其周圍將呈現出隨時間而變化的磁力線。
根據法拉弟電磁感應定律——磁生電來分析，變化的磁力線在線圈兩端會產生感應電勢，此感應電勢相當于一個“新電源”。
當形成閉合回路時，此感應電勢就要產生感應電流。由楞次定律知道感應電流所產生的磁力線總量要力圖阻止原來磁力線的變化的。
由于原來磁力線變化來源于外加交變電源的變化，故從客觀效果看，電感線圈有阻止交流電路中電流變化的特性。
電感線圈有與力學中的慣性相類似的特性，在電學上取名為“自感應”。通常在拉開閘刀開關或接通閘刀開關的瞬間會發生火花，這就是自感現象產生很高的感應電勢所造成的。
總之，當電感線圈接到交流電源上時，線圈內部的磁力線將隨電流的交變而時刻在變化著，致使線圈不斷產生電磁感應。這種因線圈本身電流的變化而產生的電動勢，稱為“自感電動勢”。
由此可見，電感量只是一個與線圈的圈數、大小形狀和介質有關的一個參量，它是電感線圈慣性的量度而與外加電流無關。
2、電感的符號與單位
電感符號：L
電感單位：亨 (H)、毫亨(mH)、微亨 (uH)，1H=103mH=106uH。
展開 
電磁流量計工作原理
電磁流量計根據法拉第電磁感應定律設計，在測量管軸線和磁場磁力線相互垂直的管壁上安裝一對檢測電極，當導電液體沿測量管在交變磁場中與磁力線成垂直方向運動時，導電液體切割磁力線產生感應電勢，此感應電勢由測量管上的兩個檢測電極檢測輸出。通過下列公式得到流量，再轉換成4-20mA標準信號輸出：E=KBVD。式中：E-感應電勢K-與磁場分布及軸向有關的參數B-磁感應強度V-導電液體平均流速
ansys中為什么轉動電機加上毫無電氣聯系的二極管后磁場受到擾動？
如果開始電路中沒有右上角的二極管時，瞬態求解電機每相感應電壓是正確的（正弦變化，幅值5000V），磁力線分布也是正確的，如圖3，其中氣隙磁密基波幅值約為0.8。
由于最終需要對電機三相繞組電流進行整流，需要繞組與整流橋連接。我先簡化處理，在與電路繞組毫無關系的兩個node間建立二極管模型后，瞬態求解電機每相感應電壓變得很小并且隨著電機轉動不斷減小如圖4，磁力線分布好像也不太對，如圖5，并且顯示磁力線的時候二極管也顯示出來了，二極管中間還多了一根白線，如圖6。 氣隙磁密基波幅值約為0.0008。
二極管跟電路和有限元區域明明沒有關系，為什么會影響電機的電流和磁場呢？敬請高手指教！！敬請版主指教！！
展開 案例分享：感應電機電磁計算
3）邊界設置
三相感應電機仿真計算模型采用半模型，定子鐵芯的磁導率遠大于空氣，因此選擇定子外圓為磁力線平行邊界；電機具有反周期對稱性，在其他外側邊界上需要設置反周期邊界條件。另外，轉子、轉子導條、轉軸和轉子側氣隙為運動區域，轉子繞中心轉速為585rpm，運動區域如下圖所示：
感應電機運動區域設置
3）激勵設置
三相感應電機的定子槽的接線圖如下圖所示：
定子繞組接線圖
同時，建立以有效值為380V交流電壓源為激勵源的三相繞組電路模型，通過場路耦合施加三相感應電機的繞組激勵，電路模型如下圖所示：
三相繞組電路圖
最后設置端部連接、轉矩求解和磁鏈等，并考慮轉子導條的渦流效應進行三相感應電機的仿真計算。
電磁仿真分析結果
1） 磁感應強度云圖
電機轉矩穩定后的時刻的云圖如下。
穩定后磁感應強度云圖
2）磁力線云圖
查看三相感應電機的磁力線云圖，如圖所示。
磁力線云圖
3）轉矩曲線
查看三相感應電機的轉矩曲線，如圖所示。
轉矩曲線
4）氣隙磁密曲線
查看三相感應電機的氣隙磁密曲線，如圖所示。
展開 音箱喇叭如何接線
音頻線、鉗子、音響。準備好之后用鉗子將音頻線剪一個適合的長度,這個長度由自己根據音響距離而定。然后把音頻線兩頭塑料減掉露出音頻連接線。
2、然后擰開音響后面的音頻線接口。把音頻接線纏到音頻接口(黃色的接紅色。銀色的接黑色)。
3、如果接音頻視頻的話一般都是連接電視時用到的,我們還得準備音視頻接線。
4、接線一般有3個接頭,如果沒有其他要求或者設置只需要接2個就可以了。如果有三個顏色可以根據顏色來接線。首先找到設備的AV輸入
5、然后按照顏色把音視頻線接到設備就可以了。
揚聲器和話筒的原理
揚聲器工作原理是:交變電流流經揚聲器的線圈時切割磁力線,使線圈隨著音頻電流大小帶動紙盆振動還原出聲音。
話筒則相反:它是由聲波推動紙盆帶動與紙盆連在一起的線圈切割磁力線產生音頻電流,通過放大再由喇叭還原出聲音。
以原理上講是相同的都是切割磁力線,工作方式上不同,一個是先有電,再發聲,一個是先發聲再有電。
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