邊界層的案例
層流邊界層的特征
作者Cadence CFD 解決方案
關鍵要點
比較和對比層流和湍流。
深入研究層流邊界層的特性。
重點關注層流邊界層的熱力學。
層流邊界層的特征決定了低流速的相對有序行為
足夠慢地打開水槽水龍頭頭，您可能會看到一些有趣的東西。在低流速下，水以易于觀察的整體形狀流動，但在達到一定流速后，這種形狀就會變成混亂、不透明的激流。流速有影響，但推動變化的底層結構是什么？答案是流動可以分為層流或湍流，并且每一種都與某些特性相關聯。
對于外行人來說，“動蕩”是一個人們可能有一些經驗的術語，即使他們不了解這種現象的細節。兩者之間的主要區別歸結為邊界層——與固體相鄰的一段流體，其大小和功能可能因流體和固體而異。層流邊界層的特征因其結構化性質和它們提供的性能優勢而特別值得注意。
描述層流邊界層的特征
當流體流過固體時，會建立一個邊界層，其中流體粒子相對于表面的速度為零。由于流體和固體之間的粘附力克服了液體顆粒之間的內聚力，因此存在這種稱為無滑移條件的特性。邊界層的存在可以產生具有低雷諾數（慣性力與粘性力之比）的粘性層連續體，其粘性隨距邊界層的距離成比例增加。這是層流的情況，由于類似表面水平阻力的減少，層流通常被視為與密切相關的湍流相比更可取的狀態。
雖然表現良好的層流相對不穩定 - 如果距離流體經過浸沒固體的點有足夠的距離 - 層流讓位于湍流。稱為邊界層控制的流體動力學的一個子集涉及設計技術以最大化流動過渡之前的距離。通常，實體的最厚點應盡可能遠離邊界層的初始點，以降低雷諾數以獲得盡可能長的距離。
展開 CFD學習：層流邊界層
作者Cadence CFD 解決方案
關鍵要點
湍流邊界層和層流邊界層之間的區別。
層流流體的特點是什么？
如何用層流分析邊界。
層流邊界層與湍流邊界流層的比較
由于所有物質都是由原子粒子組成的，因此量子力學的原理支配著所有運動。海森堡測不準原理是量子力學的一個重要基礎，它斷言任何物理系統的準確數據水平都是有限的。換句話說，系統狀態總是有一些未知的方面是無法知道的，因此無法在原子級別直接控制。
幸運的是，在處理經典物理學級別的物體時，這一重要原理的影響通常可以忽略不計。然而，可控性的概念通常適用于處理空氣動力流體流動等物理現象。最好的系統設計是基于對自然發生的理想層流邊界層和混沌湍流邊界層之間差異的透徹理解。
湍流邊界層與層流邊界層的區別
就它們對飛機飛行的影響而言，湍流和層流邊界層可以被認為是相反的。層流是更可取的，因為它有助于穩定和平穩的飛行，而湍流會導致飛行顛簸，并且會由于增加的阻力（主要空氣動力之一）而威脅飛機保持其航向和高度的能力。從圖形的角度來看，這種差異非常明顯，如下所示。
層流與湍流剖面。圖片來自Bronkhorst。
如上所示，湍流邊界層與層流邊界層的流體活動之間存在顯著差異。這種變化的一個跡象是雷諾數，當該層表現出湍流時雷諾數高于 3000，而對于層流通常低于 2300。如下所述，還有其他重要特征表明流動是層流的。
層流的特性
無量綱雷諾數是邊界層中存在的流體流動類型的重要指標，是層流邊界層流動的顯著屬性之一，如下所列。
層流流體流動邊界層屬性
? 分層流動
層流的特點是獨特而獨立的層，它們滑過但又
不跨越水平相鄰層。
展開 在 CFD 分析中計算邊界層厚度
邊界層厚度計算為從該表面到速度為 99% 自由流的點的距離。
邊界層厚度計算的復雜性因結構幾何形狀和流動性質而異。
使用 CFD 求解器分析邊界層厚度有助于系統優化以提高效率。
從玻璃杯中倒水時，您可能會注意到靠近表面的水層移動速度比其余體積液體慢。這是因為速度受流體和玻璃表面之間的摩擦力的影響。靠近表面，形成邊界層。這種行為在各種流動中都可以觀察到——例如，當風吹過飛機機翼或當水與水翼船接觸時。問題在于該邊界層的厚度以及它如何影響流動和流體系統設計。
CFD 模擬使邊界層分析更容易，即您可以可視化流速和壓力分布，計算 CFD 中的邊界層厚度，并優化流體系統以獲得最大效率。
邊界層厚度
邊界層是指在流動過程中靠近接觸表面存在的薄層流體。邊界層的形成可以歸因于表面和流體之間存在摩擦。摩擦減慢了正常的流體流動速度，并形成了一個低速區——邊界層。因此，邊界層也可以通過速度的逐漸過渡來表征。
隨著流體遠離表面移動，速度的增加變得明顯——從表面的零速度到自由流速度。從流體粒子速度為零的表面到速度達到 99% 自由流的點的距離稱為邊界層厚度。通常，邊界層厚度增加如下：
?流體粒子速度降低
?表面粗糙度增加
?流體粘度增加
邊界層厚度的公式在很大程度上取決于流動是層流還是湍流。讓我們考慮在平板上流動的流體。在層流邊界層中，流動平穩且摩擦較小。在這種情況下，可以使用 Blasius 解決方案計算邊界層厚度：
δ 是邊界層厚度
x是平板的長度
Re 是雷諾數
湍流可能與表面粗糙度過高、流動隨機性和強度增加有關。因此，CFD 中邊界層厚度的計算可以簡單地作為一個估計值。
展開 流體力學核心概念：邊界層、層流和湍流
任何固體壁面都有粗糙度，流體流過具有一定粗糙度的固體壁面時，最貼近壁面一層的流動被阻擋，速度驟降，然后，由于流體粘性，這一層就拉著下一層流體，下一層一邊走一邊拉著下下一層的流體，這樣一層一層往后傳遞，就導致被影響的區域沿流動方向越來越厚，從垂直壁面的角度（方向）看，流體速度從接近零增加到主流速99%的時候，就以此為界，定義其和壁面之間的區域叫邊界層。
用AICFD做了個仿真，給大家更直觀地看一下邊界層的樣子。
邊界層在實際工程中得很多場景都是必須要考慮的重要因素，比如風洞試驗中，邊界層會導致風洞的有效直徑變小，影響流動參數。
到此，邊界層的概念應該解釋清楚了。接下來看一下層流和湍流，他們是流體2種不同的流動狀態。
層流，可以理解為流動是分層的，層與層之間不會互相干擾。有時，你甚至很難注意到它在流動。
而湍流，就是不同層之間的流體互相干擾、互相混合，一眼看過去，就是一個大寫的“亂”字。有時稱其為亂流、擾流或者紊流。大部分工程問題都是湍流。
AICFD做了仿真，給大家看一下數值模擬層流和湍流的樣子。
那么一股流體的流動，是層流還是湍流，和什么有關系呢？
1883年，英國物理學家雷諾，做了著名的圓管流動試驗。展示了層流還是湍流，可以用一個無量綱數來判斷：ρvd/μ，也就是后來大名鼎鼎的雷諾數Re。雷諾數Re越大，流動就越容易是湍流。這個公式不展開講，里面v是流速，μ、ρ、d分別是流體動力粘性系數、密度和特征長度，很多情況這三個數是不變的，雷諾數表現出和流體速度正相關。
簡單理解，慢慢流是層流，流快了就變湍流了。而層流不是瞬間變換到湍流，中間過程叫“過渡流動”。層流到湍流之間的變化，專業術語叫：轉捩。再實際工程中首先要估算雷諾數，判斷是層流還是湍流，然后再按照不同的模型去分析和計算。
展開 
CFD學習：Y+邊界層厚度
Y+值決定了邊界層厚度預測的準確性。
1 到 30 之間的 Y+ 值被認為適合模擬。
讓我們考慮一個流體流過平板的常見示例。在板的表面附近，流體由于摩擦而減速并形成稱為邊界層的薄層。邊界層的厚度計算為表面與流體流速等于 99% 自由流速度的點之間的距離。該邊界層的估計非常重要，因為它能夠支持阻力和升力的預測、流固耦合的理解以及流固設計和優化的湍流建模。
在計算流體動力學 (CFD) 中，使用稱為 Y+ 值的參數可以更輕松地估算邊界層厚度。Y+邊界層厚度有助于提高流體模擬計算的準確性和效率。
在本文中，我們將深入探討流體系統分析中 Y+ 值與邊界層厚度之間的關系。
了解 Y+ 值
Y+ 值是一個無量綱參數，表示從第一個網格單元格到表面壁的距離。
在CFD中，Y+值是決定邊界層厚度精度的重要參數。在數學上，Y+ 值可以計算為：
Y+值的公式
這里，u_τ是摩擦速度，y是壁距，μ是流體的運動粘度。
摩擦速度可以根據壁面剪切應力 τ_w 計算：
摩擦速度公式
https://drive.google.com/file/d/1rtvROyksCT_Fj0OyhyjnBTx5guu7Pcoe/view?usp=share_link
（替代文字：摩擦速度公式）
由上式可推導出壁面剪應力方程為：
壁面剪應力公式
上式用表面摩擦系數 (C_f) 和自由流速度 (U_f) 表示。
由于邊界層厚度分析中Y+的值是由上述等式推導出來的，因此有以下幾點需要注意：
如果 Y+ <1，則第一個網格單元位于層流子層內。
如果 Y+ > 30，則第一個網格單元位于粘性子層內。
展開 流體網格為什么有邊界層劃分
求解高雷諾數繞流問題時，可把流動分為邊界層內的粘性流動和邊界層外的理想流動兩部分，分別迭代求解。邊界層有層流、湍流、混合流 ，低速（不可壓縮）、高速（可壓縮）以及二維、三維之分。由于粘性與熱傳導緊密相關，高速流動中除速度邊界層外，還有溫度邊界層。
三、邊界層厚度
邊界層內從物面 （當地速度為零）開始，沿法線方向至速度與當地自由流速度U 相等（嚴格地說是等于0.990或0.995U）的位置之間的距離，記為δ 。
邊界層厚度與流動的雷諾數、自由流的狀態、物面粗糙度、物面形狀和延展范圍都有關系。由繞流物體頭部（前緣）起，邊界層厚度從零開始沿流動方向逐漸增厚。當空氣流的雷諾數為Rex=10時，在距前緣1米處，平板上層流邊界層的厚度為3.5毫米。在平滑平板上，層流邊界層的厚度。
四、層流邊界層
流體繞物體流動時，在物體的前端或上游部分的邊界層，一般是層流邊界層。沿曲面的層流邊界層。由于外流速度有變化，與平板有所不同，但速度分布大致類似。緊貼物面的速度梯度較大，因而剪應力也較大。物面上的剪應力為：
式中， 為流體動力粘性系數。算出了τ0，就可求出物面的摩擦阻力系數和摩擦阻力。
展開 讓邊界層的求解飛起來吧
那么，相應的邊界層也會呈現兩種完全不同的狀態，借用NASA的官圖，不同于層流邊界層的一目了然，湍流邊界層內部是復雜的
瞬態流動，其速度分布的影響因素除了粘性力外，還有速度脈動帶來的雷諾應力。我們在實際工作中碰到的絕大部分工程問題都是湍流，也是CFD軟件的主攻方向。如果不激活軟件中的轉捩模型，默認計算的都是全湍流——而大部分工程問題也是可以忽略轉捩的影響。所以我們本節討論的內容限定為湍流邊界層。
湍流邊界層的直觀認識
盡管湍流及其邊界層內的速度呈現明顯的脈動特性，但是如果用平均速度的觀點來看湍流邊界層的話，大致符合下圖所示的速度分布。湍流邊界層內的速度分布極其復雜，可以按照受壁面影響的程度為內層和外層。
內層又包含線性底層、過渡層和對數層（因為這里的速度分布滿足對數率），其中
線性底層+過渡層又合稱為粘性底層，這部分區域的粘性力影響很大，尤其是線性底層的流動基本是層流。而湍流邊界層的外層，主要受主流區的影響。由于流動的非定常性，外層和內層之間沒有固定的界限，所以對數層也稱交疊層，同時屬于邊界層的內層和外層。
另外上圖給出了上述各層對應的Y+的值（為了兌現本文不出現公式的承諾，這兒我就假裝大家都知道Y+和U+的概念啦）。其中有幾個非常重要的數值，大家可以記住，通常情況下，線性底層位于Y+小于5的區域，而對數層則大致位于Y+為30到500之間的區域。
展開 FLUENT網格必須做邊界層加密嗎？
工業上的流動問題大部分是湍流問題，當我們采用湍流模型來模擬這些流動的時候，如何處理固體壁面附近的邊界層是一個問題。按照FLUENT的User’s Guide[1]的指導，壁面附近的網格在垂直于壁面的方向應當適當加密，以準確地模擬邊界層的效應。但是，很多人在實際計算的時候，往往不對網格做邊界層加密（圖1），這是令人比較困惑的。
圖1 文獻[2]的物理模型和計算時使用的網格。該文獻的內容是計算一個截止閥內部的湍流流動。可以看出作者并沒有對網格做邊界層加密。
一方面，無論是按照FLUENT User’s Guide的指導還是按照湍流模型近壁面處理的有關知識，對壁面進行邊界層加密是必要的。另一方面，我們又看到很多人在實際計算中并沒有做邊界層加密，而且計算結果往往還和實驗測量值符合。這到底是什么回事呢？我們在實際計算的時候，是否必須對網格做邊界層加密呢？
這取決于所計算的問題的性質。如果在我們所計算的問題中，邊界層是一個重要因素，那么對邊界層網格進行加密是必要的；如果在我們所計算的問題中，邊界層是次要因素，那么可以不對邊界層網格進行加密。
我們來看兩個例子。第一個例子是平板湍流邊界層摩擦阻力的計算。沿著流動方向平板的長度是L=1m，來流速度U=10m/s，工質是水，其密度為ρ=1000kg/m3，粘性系數為μ=0.001Pa·s。我們生成了兩個網格，一個是不做邊界層加密的（圖2），另一個是做邊界層加密的（圖3）。我們在FLUENT 14.5中分別用這兩個網格來計算，所用的湍流模型是k-ω SST。
圖2 計算平板邊界層流動所用的網格。不做邊界層加密。邊界的紫色部分為速度入口，黃色部分為對稱條件，白色部分為壁面（即上文所提到的1m長的平板），紅色部分為壓力出口。網格尺寸為25mm。
展開 CFD學習：無粘流中的邊界層方程
作者Cadence CFD 解決方案
關鍵要點
無粘流具有零粘性力，因此形成的邊界層很薄，邊界附近和邊界外的壓力相同。
歐拉方程可以用作無粘流中的邊界層方程，只要指定了所有邊界條件（例如無滑移條件）。
無粘性流動的歐拉方程有助于預測流動行為和湍流的發生，這有利于進行復雜的設計優化。
機翼周圍的無粘性流體流動
粘度是影響流體行為和邊界層形成的關鍵流體特性。粘度導致流動流體的速度在與固體表面接觸并受到摩擦力時減慢。速度從自由流下降到表面附近的零，形成薄層，稱為邊界層。
但是當流體沒有任何粘性時會發生什么？在無粘流中，沒有粘性意味著形成的邊界層很薄，可以認為不存在，即表面附近和表面以外的壓力相同。但是固體表面仍然影響流動。在本文中，我們將研究無粘流中的邊界層方程，以探索邊界條件如何影響流體行為以及 CFD 如何幫助分析這種行為。
無粘流和邊界條件
無粘流是指粘性力可以忽略不計的流體流動類型，即流體與接觸表面之間的摩擦力為零。因此，在這種流動中沒有剪應力，在分析過程中只能考慮法向應力。此類流動模型可用于流體應用中流動行為的理論分析，包括空氣動力學設計、天氣模式預測或流體動力學分析。
由于缺乏粘性，無粘性流動的邊界層方程不適用。在這種情況下，只要適當指定邊界條件，就可以使用歐拉方程分析流場。歐拉方程基于無粘性流動的無滑移邊界條件，這表明邊界處的流體速度為零。
一般的邊界層方程可以用Navier-Stokes 方程表示：
此處，ν 是運動粘度，ρ 是流體密度，P 是流體的壓力。u 1和u 2分別 是沿方向x 1和x 2的速度。
對于無粘流，上式可以簡化為：
U 是流體的速度。
上述歐拉方程有助于理解非粘性流動時邊界附近的速度和壓力分布。靠近表面的速度很低，并在上游不斷增加，直到達到自由流速度。
展開 CFD理論|流動邊界層
導讀：介紹流動邊界層。
邊界層理論
流動中繞物理表面速度梯度很大的薄層稱為邊界層，邊界層內的速度梯度很大，也就是意味著粘性力對流動有影響作用，而在邊界層以外的廣大區域速度梯度很小，粘性的影響可以忽略。
邊界層特征
既然有邊界層，那么邊界層與外流動區域就應該有界限。通常將各個截面上速度恢復到0.99倍的主流速度的所有流體質點的連線定義為
邊界層外邊界。
把外邊界到物面的垂直距離定義為
名義邊界層厚度。
伴隨著流動的發展，邊界層又可以分為層流邊界層，轉捩區（過渡區），湍流邊界層。在大部分的工程問題中可以忽略轉捩的影響，考慮的是湍流邊界層。
邊界層分層
在湍流邊界層中，流體會同時受到粘性切應力和湍流附加切應力。以y表示離開壁面的距離，隨著y增加，粘性切應力的影響逐漸較小，而且湍流附加切應力的影響開始增大，而后逐漸減小。
因此湍流邊界層又可以
內層和外層。內層包括粘性底層，過渡層和對數律層；外層，包括尾跡律層和粘性外層。定義：
由于 v具有速度的量綱，故稱為壁面切應力速度，它是湍流中的一個重要特征速度，可以用于各層的劃分。
粘性底層：所在厚度約為
，粘性切應力起主要作用，湍流附加切應力可以忽略，流動接近層流狀態，層內有微小漩渦及湍流猝發起源的現象。
展開 邊界層理論及壁面方法
問題
邊界層處理是所有CFD工程師都面臨的一個難題，
第一層取多厚？
y+值是多少？
做多少層？
層與層間的增長比例？
邊界層總厚度多少？
與試驗值不符合，要不要再加密一下……種種問題不一而足。
邊界層理論在所有流體力學著作里都有涉及，最專業的著作當屬德國航空專家H. Schlichting的《Boundary-Layer Theory》，這本專著已經出到第八版了，足見其影響力，目前亞馬遜有售。本文主要內容都是筆者的工程經驗，理論部分主要取自上述專著，難免有疏漏或不當之處，望方家斧正。
2. 理論
邊界層的概念是1904年德國著名的力學家普朗特在海德爾堡第三屆國際數學家學會上宣讀的“關于摩擦極小的流體運動”的論文中首先提出的。他根據理論研究和實際觀察，證實了對于水和空氣等粘性系數很小的流體，在大雷諾數下繞物體流動時，粘性對流動的影響僅限于緊貼物體壁面的薄層中，而在這一薄層外粘性的影響很小，完全可以忽略不計。普朗特把這薄層稱為邊界層，或稱附面層。從邊界層內的流動過渡到外部流動是漸變的，所以邊界層的厚度δ通常定義為從物面到約等于99%的外部流動速度處的垂直距離，它隨著離物體前緣的距離增加而增大。根據雷諾數的大小，邊界層內的流動有層流與湍流兩種形態。一般上游為層流邊界層，下游從某處以后轉變為湍流，且邊界層急劇增厚。層流和湍流之間有一過渡區，稱為轉捩（Transition）現象，NASA AmesCenter曾在導彈風洞試驗中復現這一現象，如圖1所示。
圖1 風洞試驗中的層流-湍流轉捩現象
圖1很直觀的給大家展現了層流到湍流的轉捩過程，我們對湍流區域的邊界層進一步放大，可以歸納出另一張經典的湍流邊界層分區，如圖2所示。
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4-邊界層之三問（手動 碼字 如轉 注明來處 少量模型數據信息收費） ￥2
3.邊界層數對流速和流阻的影響
以一段S形狀管為例進行邊界層對流速流阻影響的探討。管路直徑Ф20mm，長度188mm，入口流量10L/min。
網格尺寸和邊界層高度直接影響流阻，邊界層數增加，y+減小，流阻增加，可見在做邊界層時并不是層數越多，尺寸越小越好，合適最好，先考察流動狀態，選擇合適的湍流模型，針對對應的壁面函數判斷y+是否合理，進而確定網格是否合理，本次算例中，通過雷諾數判斷，第一層邊界層高度最好在0.9mm左右。
FLUENT不收斂案例+邊界層分離時湍流模型的選用
通過畫出流線圖（圖6），可以發現文丘里管的擴張段發生了邊界層分離，即流動不再依附于壁面。根據以往的經驗（讀者可以閱讀公眾號以前的文章：為何我這個流動總是算不收斂？我要砸電腦！），流場中有大規模邊界層分離的時候，定常算法往往都不能收斂，只有改成非定常算法才行。所以，我們嘗試改用非定常算法。從理論上來說[2]，有邊界層分離的時候，多數情況下分離再附區以及鈍體尾跡的渦脫落區屬于非平衡湍流區，即湍動能瞬時生成與湍動能瞬時耗散相差較大，因此應該使用非定常算法來計算。（相反，不分離的順壓梯度邊界層屬于接近平衡湍流區，即湍動能生成近似等于湍動能耗散，用定常算法就足夠了）
圖6 流線圖。
改成非定常算法之后，發現只要設定合適的時間步長，每一個時間步內都可以迭代收斂了。圖7顯示的是時間步長設為0.0001的情形，每個時間步只需迭代3~4次就能讓殘差下降到默認的收斂標準（1e-3）以下。問題得以解決。
圖7 用非定常算法計算時命令窗口的輸出。
雖然不收斂的問題得以解決，但是對于這個題還值得多說兩句。對于這種型面是光滑曲線的壁面上的逆壓梯度導致的分離流動，在CFD中要準確地模擬是不容易的，計算結果對湍流模型的依賴程度很大。例如，如果我們將湍流模型換成k-ε，就會發現算出的結果中并沒有明顯的邊界層分離。這可以從圖8（a）的速度x分量的云圖看出來。
展開 邊界層氣象探測無人機在江蘇問世！實現垂直探測數據更加精準
近日，江蘇蘇省金壇國家綜合氣象觀測專項試驗外場（交通氣象），一架旋翼式無人機緩緩上升，搭載著氣象探測傳感器，對邊界層氣象環境進行探測。
這是江蘇省氣象科學研究所（以下簡稱省氣科所） 自主研發的邊界層氣象探測無人機，選用了輕型化、小型化，符合邊界層氣象探測高分辨率、高靈敏度、高準確度要求的集成氣象傳感器，不僅適用于交通氣象觀測領域，還可以根據不同的觀測需求“定制”不同的飛行模式。
江蘇省氣科所高級工程師吳泓介紹，利用無人機進行邊界層探測可以“無視”風的影響，實現真正的垂直探測，確保采集的數據更加精準。江蘇的無人機氣象觀測始于2016年。此前開展氣球探測時，需確保多地同一時間施放，人工操作導致的誤差使得實驗結果難以滿足實際需求。于是，吳泓產生了“把傳感器放在無人機上，通過聯網操控確保起飛時間一致”的想法。在通過可行性研究后，省氣科所迅速組建研究團隊開始技術研發。
很快，研究團隊自主研發的無人機邊界層氣象探測系統經過設計、研發、飛行試驗以及風洞實驗和氣動仿真實驗等技術攻關，完成定型。與此同時，一個頂著尖尖腦袋（傳感器），形似六爪蜘蛛（飛行旋翼） 的大型無人機系統也研制成功。
在研發設計以及應用過程中，無人機的功能不斷完善，團隊研制了兼具高靈敏度和高準確度的無人機邊界層氣象探測專用傳感器；無人機平臺實現了飛行高度大于3000米的設計目標，不僅滿足平原地區邊界層探測使用，還可以在高原地區使用，且飛行高度可達2000米。多次探測飛行試驗證明，無人機的水平定位精度進入0.5米范疇，空載續航時間超過70分鐘，抗風等級大于等于15米/秒。
全新的氣象觀測無人機能夠應對多種復雜氣象環境，豐富了氣象觀測數據的應用場景，提升了探測數據的使用價值。
展開 “高超聲速邊界層轉捩機理、預測及控制方法研究”2018年度研討會順利召開
1月12-13日，國家重點研發計劃項目“高超聲速邊界層轉捩機理、預測及控制方法研究”2018年度研討會在力學所懷柔園區召開。中國空氣動力研究與發展中心計算所陳堅強、袁先旭，超高速所張扣立、許曉斌，天津大學曹偉，清華大學任玉新、許春曉、肖志祥，國防科技大學易仕和，航天一院段毅、余平，以及力學所姜宗林、李新亮、申義慶等60余位專家出席會議。項目科技部責任專家何國威院士和航天一院十所總師閔昌萬應邀到會指導。
“高超聲速邊界層轉捩機理、預測及控制方法研究”系國家重點研發計劃項目“大科學裝置前沿研究”重點專項項目之一，包括邊界層轉捩風洞實驗研究、轉捩機理與預測方法研究、轉捩建模與控制方法、轉捩模型飛行試驗四個課題。力學所負責邊界層轉捩風洞實驗研究。
此次會議共交流25篇學術報告，包括高超聲速邊界層轉捩的理論、實驗和計算等。力學所5篇報告參與交流，涉及到高超聲速邊界層轉捩的復現風洞實驗、直接數值模擬、新型數值方法、大渦模擬和轉捩控制等方面內容。
會議期間，與會人員參觀了JF-12復現風洞和國際最大的平板、尖錐邊界層轉捩實驗模型（長度均超過3米，一般為1米以內）。
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