LsDyna中Grunieson狀態(tài)方程公式.pdf
Grünieson 狀態(tài)方程，這篇文檔是我收藏的文檔，確實(shí)是深入研究 Grünieson 狀態(tài)方程不可多得的好資料， 如果原作者看到，請(qǐng)?zhí)嵝盐益溄踊蛘邉h帖
節(jié)選段落一：
關(guān)于 Ls-Dyna中的 Grünieson狀態(tài)方程的問(wèn)題
Ls-Dyna中的 Grünieson狀態(tài)方程仍然是一個(gè)等容推廣的問(wèn)題（實(shí)際上，由于 Grünieson
狀態(tài)方程本身就是等容方程，所以也只有進(jìn)行等容推廣）：
首先，對(duì)于一個(gè)材料我們知道從常壓(近似零壓)開(kāi)始的任何沖擊狀態(tài)都是唯一的。也就
是說(shuō)，從常壓開(kāi)始經(jīng)過(guò)沖擊波壓縮到任何壓力，都對(duì)應(yīng)于一個(gè)比容，是一個(gè)唯一的狀態(tài)，實(shí)
際上這個(gè)狀態(tài)是在沖擊 Hügoniot 曲線(xiàn)上的，也是可以用沖擊試驗(yàn)測(cè)得的。由于這個(gè)狀態(tài)是
唯一的，所以它是可以替代冷狀態(tài)（冷壓、冷能線(xiàn)）作為 Grünieson狀態(tài)方程的參考線(xiàn)的。節(jié)選段落二：
后面是如何確定沖擊狀態(tài)，這是開(kāi)始使用沖擊 Hugoniot曲線(xiàn)和沖擊 Hugoniot關(guān)系式：
( )pSS uUU ?= ρρ0 （2）
pSH uUP 0ρ= （3）
( )H
H
H VVPEE ?=? 00 2
（4）
在程序中為了能寫(xiě)成解析形式，將 US－up平面上的 Hugoniot線(xiàn)寫(xiě)成如下形式：
3
2
322
1 p
SS
pS u
U
Su
U
SuSCU p +++=節(jié)選段落三：
可見(jiàn)，Ls-Dyna中的參數(shù) C，S1，
S2，S3的確定方式是，用沖擊波速度 US與質(zhì)點(diǎn)速度 up關(guān)系的如下擬合形式確定：
3
2
322
1 p
SS
pS u
U
Su
U
SuSCU p +++=
對(duì)于 Grünieson系數(shù)按下述關(guān)系確定：
( )
0
0 V
Vαγαγ ?+=
或
0
0
VV
αγαγ ?
=
?
通常取α＝0。
累死我了！！！！！
關(guān)于 Ls-Dyna中的 Grünieson狀態(tài)方程的問(wèn)題
Ls-Dyna中的 Grünieson狀態(tài)方程仍然是一個(gè)等容推廣的問(wèn)題（實(shí)際上，由于 Grünieson
狀態(tài)方程本身就是等容方程，所以也只有進(jìn)行等容推廣）：
首先，對(duì)于一個(gè)材料我們知道從常壓(近似零壓)開(kāi)始的任何沖擊狀態(tài)都是唯一的。也就
是說(shuō)，從常壓開(kāi)始經(jīng)過(guò)沖擊波壓縮到任何壓力，都對(duì)應(yīng)于一個(gè)比容，是一個(gè)唯一的狀態(tài)，實(shí)
際上這個(gè)狀態(tài)是在沖擊 Hügoniot 曲線(xiàn)上的，也是可以用沖擊試驗(yàn)測(cè)得的。由于這個(gè)狀態(tài)是
唯一的，所以它是可以替代冷狀態(tài)（冷壓、冷能線(xiàn)）作為 Grünieson狀態(tài)方程的參考線(xiàn)的。節(jié)選段落二：
后面是如何確定沖擊狀態(tài)，這是開(kāi)始使用沖擊 Hugoniot曲線(xiàn)和沖擊 Hugoniot關(guān)系式：
( )pSS uUU ?= ρρ0 （2）
pSH uUP 0ρ= （3）
( )H
H
H VVPEE ?=? 00 2
（4）
在程序中為了能寫(xiě)成解析形式，將 US－up平面上的 Hugoniot線(xiàn)寫(xiě)成如下形式：
3
2
322
1 p
SS
pS u
U
Su
U
SuSCU p +++=節(jié)選段落三：
可見(jiàn)，Ls-Dyna中的參數(shù) C，S1，
S2，S3的確定方式是，用沖擊波速度 US與質(zhì)點(diǎn)速度 up關(guān)系的如下擬合形式確定：
3
2
322
1 p
SS
pS u
U
Su
U
SuSCU p +++=
對(duì)于 Grünieson系數(shù)按下述關(guān)系確定：
( )
0
0 V
Vαγαγ ?+=
或
0
0
VV
αγαγ ?
=
?
通常取α＝0。
累死我了！！！！！
