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一般而言，偏振片和玻板(waveplate)確實(shí)是用在準(zhǔn)直入射光線或發(fā)散角(divergence angle)極小的情況下。假如是入射光束是準(zhǔn)直的，且與Jones Matrix互相垂直。我們可以經(jīng)由 k ? E = 0以及傳播向量k具有{0, 0, 1}分量，這兩個(gè)前提得知Ez一定為0。同時(shí)，我們可以利用Ex和Ey表示入射光的偏振態(tài)。

圖 3 很好地證明了這種轉(zhuǎn)變Bandres 和 Gutiérrez-Vega 的論文：2作者直接提供的另一個(gè)圖也顯示了這種轉(zhuǎn)變（對(duì)於 p = 4）：2當(dāng) e 接近 0 時(shí)，Ince-Gaussian DLL 準(zhǔn)確地再現(xiàn)了 Laguerre-Gaussian 模態(tài)的結(jié)果。

在錐形繞射的情況下，入射光線不垂直於光柵，偏振特徵態(tài)定義如下:圖3.全像在Kogelnik的耦合波理論中，全像被認(rèn)為足夠厚，每條入射光線要不是直接以0階通過，不然就是1階繞射，對(duì)於反射和透射的全像都是如此。假設(shè)和限制Kogelnik的耦合波理論與其他理論相比具有優(yōu)勢(shì)，可以準(zhǔn)確預(yù)測(cè)體積相位光柵的零階和一階效率的響應(yīng)。

沖擊特性：沖擊測(cè)試Izodimpact 測(cè)試已經(jīng)是比較材料耐沖擊性的標(biāo)準(zhǔn)，一般多以在試片上做「缺口(notched)」之試片的測(cè)試結(jié)果作為參考。

同時(shí)，非球面鏡參數(shù)和影像波前等數(shù)值也被列入評(píng)分的標(biāo)準(zhǔn)。透鏡參數(shù)在光學(xué)設(shè)計(jì)上常使用的最小化Seidel斜向像散的方法可透過在OpticStudio的評(píng)價(jià)函數(shù)中加入ASTI操作數(shù)達(dá)成目的，此時(shí)我們將目標(biāo)值設(shè)為0、加大權(quán)重，並且使用單一波長(zhǎng)。在縮小遠(yuǎn)點(diǎn)球面上最小模糊圈的方面，我們可以透過OpticStudio的預(yù)設(shè)優(yōu)化函數(shù)和光點(diǎn)半徑標(biāo)準(zhǔn)等功能達(dá)成目的。

? 在流動(dòng)方向上具有很高的拉伸強(qiáng)度與拉伸模數(shù)。? 成型周期時(shí)間短、冷卻時(shí)間短，且不容易產(chǎn)生毛邊。? 低吸濕性和低熱膨脹系數(shù)(CTE)，材料性質(zhì)可與鋼和陶瓷媲美，尺寸穩(wěn)定性高。? 熱變形溫度(HDT) 高，最佳等級(jí)可高達(dá)340° C；但某些等級(jí)（例如III 型）要低得多。