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首先我們清空評價函數(shù)編輯器，然後先暫時把出瞳面的Radius設(shè)回無限大。輸入以下資料到評價函數(shù)中，目的是計算主光線在出瞳面上的位置、角度以及到像面所經(jīng)過的光程。

透鏡參數(shù)在光學設(shè)計上常使用的最小化Seidel斜向像散的方法可透過在OpticStudio的評價函數(shù)中加入ASTI操作數(shù)達成目的，此時我們將目標值設(shè)為0、加大權(quán)重，並且使用單一波長。在縮小遠點球面上最小模糊圈的方面，我們可以透過OpticStudio的預(yù)設(shè)優(yōu)化函數(shù)和光點半徑標準等功能達成目的。

膜層本身不用光線追跡來處理，而用不同的函數(shù)來操作。對於光線追跡，光學相位的超前或延遲都是沿著光線觀察的。Zemax OpticStudio直接追跡光線到基板的位置，忽略中間的膜層及其厚度。膜層被假設(shè)鍍在基板表面之前。正確計算光線的相位需要把電場逆向傳播到薄膜起始的位置，並且修正薄膜的相位計算方式為沿著光線方向，而不是表面法向量方向。

對於薄的全像，其他繞射階數(shù)的效率可能不為零，如-1 -2 +2 -3 +3 ...。這些額外階數(shù)不在耦合波理論的考慮中。 多重光柵 (multiplex): 全像中只能同時存在一組光柵。Kogelnik的方法不允許多於一個光柵重疊在一個區(qū)域。 雙折射材料: 全像的材料被認為是均向性的。不允許使用雙折射材料。

例如，沒有辦法考慮所有繞射階數(shù)來檢查點擴展函數(shù)（PSF）。類似地，儘管可以追蹤“非有效”的順序光線，但沒有計算出繞射效率，因此沒有辦法知道雜散光路中的功率比。

在計算機軟件的解題過程（如上文所提計算5的正弦函數(shù)值）中，計算機硬件的初始狀態(tài)與輸入值對應(yīng)，目標狀態(tài)與計算結(jié)果對應(yīng)，計算機的整個狀態(tài)變化過程，對應(yīng)著一步步的計算過程。也就是說，計算機的解題過程，就是計算機硬件的一系列連續(xù)狀態(tài)變化過程。

c=3對于步驟函數(shù)示例，將生成一個通過7個數(shù)據(jù)點的近似值，但它更像單個正弦波，而不是階躍函數(shù)。顯然，有無數(shù)個解決方案將通過任何給定的數(shù)據(jù)點集。 在大多數(shù)文獻中，這個問題是通過將插值數(shù)據(jù)分為兩組來解決的。一組用于創(chuàng)建徑向基函數(shù)近似，另一組用于計算這些點的徑向基函數(shù)逼近與實際函數(shù)值之間的誤差。形狀函數(shù)被優(yōu)化以最小化求和誤差。

諧響應(yīng)分析 諧響應(yīng)計算目的及理論基礎(chǔ) 完全法諧響應(yīng)計算 模態(tài)疊加法諧響應(yīng)計算 諧響應(yīng)計算中接觸及激勵施加 正弦掃頻試驗與仿真模擬計算