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光學(xué)相干斷層掃描（OCT）是一種斷層成像系統(tǒng)，可以根據(jù)從圖像反射或散射的光生成橫截面或三維圖像。 醫(yī)用組織成像是該系統(tǒng)的最典型應(yīng)用，因?yàn)镺CT安全且具有高分辨率，儘管光可以穿透的深度限制在毫米量級(jí)。OCT測(cè)量系統(tǒng)依賴於邁克森干涉儀 (Michelson interferometer)，使得從參考物反射的光與樣品之間的相干性表明散射光源自樣品中與參考鏡的位置相對(duì)應(yīng)的深度。

概述一個(gè)理想的單色點(diǎn)光源發(fā)射的光是完全相干光。但實(shí)際物理光源不是點(diǎn)源，總是具有一定的空間尺度并包含眾多輻射單元，其發(fā)出的光也非嚴(yán)格的單色光,其光譜具有一定寬度，這種光即部分相干光。產(chǎn)生部分相干光主要有三種方法：（1）降低激光的相干性來(lái)獲得部分相干光。用動(dòng)態(tài)散射體降低激光的相干性，通過(guò)控制散射體的性質(zhì)來(lái)控制散射體后光束的相干性。

相干光場(chǎng)重采樣執(zhí)行以下操作：波前計(jì)算，任何球形和傾斜項(xiàng)的去除，光場(chǎng)的重新采樣，球面和傾斜項(xiàng)的合并，在分析表面上每個(gè)像素的中心創(chuàng)建一個(gè)新的子束來(lái)再現(xiàn)原始光場(chǎng)。相干光場(chǎng)重新采樣對(duì)話窗口如圖7所示。 在此擴(kuò)束器的例子中，光場(chǎng)的重新采樣就在與原始光源具有相同的光束參數(shù)的第一個(gè)（發(fā)散）透鏡的前面，因?yàn)樗呀?jīng)確定該束腰和發(fā)散是合理的。

概述 一個(gè)理想的單色點(diǎn)光源發(fā)射的光是完全相干光。但實(shí)際物理光源不是點(diǎn)源，總是具有一定的空間尺度并包含眾多輻射單元，其發(fā)出的光也非嚴(yán)格的單色光,其光譜具有一定寬度，這種光即部分相干光。產(chǎn)生部分相干光主要有三種方法： （1）降低激光的相干性來(lái)獲得部分相干光。用動(dòng)態(tài)散射體降低激光的相干性，通過(guò)控制散射體的性質(zhì)來(lái)控制散射體后光束的相干性。

我們?cè)谝粋€(gè)光學(xué)系統(tǒng)中有幾組透鏡元件，它們沿著光軸沿著預(yù)定義的軌跡移動(dòng)，從而提供了光學(xué)系統(tǒng)最終焦距（變焦係數(shù)）的變化。在 Alvarez變焦鏡頭的情況下，我們有一對(duì)所謂的Alvarez鏡頭，這些鏡頭元件相互之間的橫向位移提供了光學(xué)系統(tǒng)焦距的變化。傳統(tǒng)變焦鏡頭與 Alvarez變焦鏡頭的主要區(qū)別在於，傳統(tǒng)系統(tǒng)鏡頭沿光軸運(yùn)動(dòng)，而Alvarez系統(tǒng)鏡頭則沿垂直於光軸的方向運(yùn)動(dòng)。

（3）將一些互不相干的激光本征模疊加來(lái)產(chǎn)生部分相干光束。 一個(gè)理想的單色點(diǎn)光源發(fā)射的光是完全相干光。但實(shí)際物理光源不是點(diǎn)源，總是具有一定的空間尺度并包含眾多輻射單元，其發(fā)出的光也非嚴(yán)格的單色光,其光譜具有一定寬度，這種光即部分相干光。

概述 一個(gè)理想的單色點(diǎn)光源發(fā)射的光是完全相干光。但實(shí)際物理光源不是點(diǎn)源，總是具有一定的空間尺度并包含眾多輻射單元，其發(fā)出的光也非嚴(yán)格的單色光,其光譜具有一定寬度，這種光即部分相干光。產(chǎn)生部分相干光主要有三種方法：（1）降低激光的相干性來(lái)獲得部分相干光。用動(dòng)態(tài)散射體降低激光的相干性，通過(guò)控制散射體的性質(zhì)來(lái)控制散射體后光束的相干性。

陣列透鏡是照明系統(tǒng)中有用的光學(xué)元件。它是將單個(gè)光學(xué)元件組裝或形成為單個(gè)光學(xué)元件的二維陣列，用於在照明平面上將光從非均勻分佈空間轉(zhuǎn)換為均勻輻照度分佈。這篇文章討論了複眼空間光學(xué)積分器在數(shù)位投影機(jī)中的使用，以及如何在 OpticStudio 中對(duì)此類元素進(jìn)行建模。在數(shù)位投影器設(shè)計(jì)中，我們希望確保數(shù)位光源在輻照度分佈方面與投影圖像相匹配。

· 光學(xué)技術(shù)文章分享 · GLAD GLAD應(yīng)用：部分相干光模擬概述一個(gè)理想的單色點(diǎn)光源發(fā)射的光是完全相干光。但實(shí)際物理光源不是點(diǎn)源，總是具有一定的空間尺度并包含眾多輻射單元，其發(fā)出的光也非嚴(yán)格的單色光,其光譜具有一定寬度，這種光即部分相干光。

概述 一個(gè)理想的單色點(diǎn)光源發(fā)射的光是完全相干光。但實(shí)際物理光源不是點(diǎn)源，總是具有一定的空間尺度并包含眾多輻射單元，其發(fā)出的光也非嚴(yán)格的單色光,其光譜具有一定寬度，這種光即部分相干光。產(chǎn)生部分相干光主要有三種方法： （1）降低激光的相干性來(lái)獲得部分相干光。用動(dòng)態(tài)散射體降低激光的相干性，通過(guò)控制散射體的性質(zhì)來(lái)控制散射體后光束的相干性。

簡(jiǎn)介:天文光干涉儀能夠?qū)崿F(xiàn)恒星和星系的高角分辨率的測(cè)量。首次搭建的天文光干涉儀分別由菲索（1868）和邁克爾遜（1890）提出。邁克爾遜恒星干涉儀于1920年成功地測(cè)出參宿四的直徑。現(xiàn)如今，恒星干涉儀可用于前沿研究，如外行星識(shí)別和恒星的超高分辨率（4豪弧秒）成像。在本文中，一種經(jīng)典的邁克遜恒星干涉儀將會(huì)在FRED里面進(jìn)行設(shè)計(jì)和分析。①恒星干涉儀設(shè)計(jì)系統(tǒng)的幾何結(jié)構(gòu)如圖1所示。

系統(tǒng)說(shuō)明 ? 光源— 氦氖激光器(波長(zhǎng)632.8nm；相干長(zhǎng)度>1m)? 元件— 分束器和合束器，消色差準(zhǔn)直透鏡系統(tǒng)，位相延遲器，待測(cè)球面透鏡? 探測(cè)器— 干涉條紋? 建模/設(shè)計(jì)— 光線追跡：初始系統(tǒng)概覽— 幾何場(chǎng)追跡加(GFT+)：? 計(jì)算干涉條紋。? 分析對(duì)齊誤差的影響。 2.

雙縫干涉實(shí)驗(yàn)最初由Thomas Young在19世紀(jì)初進(jìn)行，它顯示了光的波動(dòng)性質(zhì)，是空間相干測(cè)量的重要技術(shù)。在VirtualLab Fusion中，我們用單點(diǎn)光源和擴(kuò)展光源復(fù)現(xiàn)了Young的實(shí)驗(yàn)。我們通過(guò)檢查干涉條紋對(duì)比度的變化來(lái)研究擴(kuò)展源的相干特性。

雙縫干涉實(shí)驗(yàn)最初由Thomas Young在19世紀(jì)初進(jìn)行，它顯示了光的波動(dòng)性質(zhì)，是空間相干測(cè)量的重要技術(shù)。在VirtualLab Fusion中，我們用單點(diǎn)光源和擴(kuò)展光源復(fù)現(xiàn)了Young的實(shí)驗(yàn)。我們通過(guò)檢查干涉條紋對(duì)比度的變化來(lái)研究擴(kuò)展源的相干特性。

測(cè)量系統(tǒng)(MSY.0001 v1.1) 應(yīng)用示例簡(jiǎn)述 1.系統(tǒng)說(shuō)明 ?光源—氦氖激光器(波長(zhǎng)632.8nm；相干長(zhǎng)度>1m)?元件—分束器和合束器，消色差準(zhǔn)直透鏡系統(tǒng)，位相延遲器，待測(cè)球面透鏡?探測(cè)器—干涉條紋?建模/設(shè)計(jì)—光線追跡：初始系統(tǒng)概覽—幾何場(chǎng)追跡加(GFT+)：?計(jì)算干涉條紋。

光學(xué)測(cè)量＞干涉測(cè)量 任務(wù)/系統(tǒng)描述 亮點(diǎn) ? 在光線追跡分析與高速物理光學(xué)建模間簡(jiǎn)單轉(zhuǎn)換? 相干效應(yīng)以及干涉圖案的高速仿真 說(shuō)明：光源 說(shuō)明：擴(kuò)束器 說(shuō)明：分束器 說(shuō)明：反射鏡 說(shuō)明：相位延遲元件 說(shuō)明：研究對(duì)象

OCT模擬時(shí)域 深度掃描基于相干門和掃描鏡位置，只有當(dāng)光程差在相干長(zhǎng)度內(nèi)，在樣品與參考鏡這兩條路徑的光才會(huì)產(chǎn)生干涉信號(hào)。這就是我們使用低相干寬帶光源的原因，因?yàn)槎?em>相干長(zhǎng)度可以讓我們能準(zhǔn)確地預(yù)測(cè)樣品中干涉信號(hào)來(lái)源的位置。通過(guò)反射光的強(qiáng)度逐個(gè)像素地重新創(chuàng)建樣品的圖像，相干門僅用作識(shí)別樣品內(nèi)反射光的位置。

通過(guò)反射光的強(qiáng)度逐個(gè)像素地重新創(chuàng)建樣品的圖像，相干門僅用作識(shí)別樣品內(nèi)反射光的位置。 我們以相干長(zhǎng)度為20mm開始模擬，因?yàn)檫@給了我們一個(gè)更大的誤差范圍，以便找到正確的反射光位置，當(dāng)找到大致位置后就能縮短光源的相干長(zhǎng)度。 此外，我們將使用單個(gè)表面來(lái)代表樣品。類似于樣品中次光源發(fā)光，意味著參考鏡將只改變光路長(zhǎng)度。

超表面、單元離散化原因、所產(chǎn)生的帶散斑圖案（來(lái)自原文）02/激光空間相干性的精準(zhǔn)調(diào)控（一）核心研究思路基于偽影本質(zhì)是“相干干擾”的核心認(rèn)知，研究團(tuán)隊(duì)提出核心假設(shè)：通過(guò)調(diào)控照明光的相干性，可實(shí)現(xiàn)對(duì)超表面全息偽影的有效抑制。此處需引入關(guān)鍵概念——空間相干性，其本質(zhì)是光波“步調(diào)一致”的程度，直接決定了光的干涉特性。

光學(xué)測(cè)量＞干涉測(cè)量 任務(wù)/系統(tǒng)描述 亮點(diǎn) ?在光線追跡分析與高速物理光學(xué)建模間簡(jiǎn)單轉(zhuǎn)換?相干效應(yīng)以及干涉圖案的高速仿真 說(shuō)明：光源 說(shuō)明：擴(kuò)束器 說(shuō)明：分束器 說(shuō)明：反射鏡 說(shuō)明：相位延遲元件