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DCL的相干性調控特性如下：?高相干模式（NE ≈ 1）：輸出光接近理想激光，空間相干性高，偽影最為嚴重；?低相干模式（NE > 300）：同時激發數百個模式，空間相干性極低，偽影被有效抑制，但成像開始模糊；?核心優勢：調控相干性過程中，激光的功率與光譜（顏色）幾乎保持不變，這是傳統調控方法（如在激光前添加旋轉毛玻璃）無法實現的關鍵突破。

邁克爾遜干涉儀及類似干涉儀通?？捎糜诮o定光源的時間相干性或光譜測量。在VirtualLab Fusion中，光源建模非常靈活，軟件提供了多種有限帶寬的光譜類型以供設置。該示例演示了如何在邁克爾遜干涉儀中應用此光源模型，使用參數掃描（Parameter Run）改變其中一個干涉儀臂的路徑長度，并觀察相干特性如何影響所得的條紋圖案。

多色光源與干涉測量裝置的一個位置掃描的反射鏡相結合，以執行詳細的相干測量。使用具有六個本地多核PC組成的網絡分布式計算，所得到的2,904個基本模擬的模擬時間可以從一個多小時顯著減少到不到3分鐘。

多色光源與干涉測量裝置的一個位置掃描的反射鏡相結合，以執行詳細的相干測量。使用具有六個本地多核PC組成的網絡分布式計算，所得到的2,904個基本模擬的模擬時間可以從一個多小時顯著減少到不到3分鐘。

目錄 簡介FRED基礎：相干性建模鎖定FRED特點：相干場重采樣相干光源定義高斯光線尺寸點列圖工具光線狀態相干場重新采樣相干標量場分析FRED中部分相干性示例：衍射儀 簡介 模擬光線的相干特性非常意義的。

概述一個理想的單色點光源發射的光是完全相干光。但實際物理光源不是點源，總是具有一定的空間尺度并包含眾多輻射單元，其發出的光也非嚴格的單色光,其光譜具有一定寬度，這種光即部分相干光。產生部分相干光主要有三種方法：（1）降低激光的相干性來獲得部分相干光。用動態散射體降低激光的相干性，通過控制散射體的性質來控制散射體后光束的相干性。

摘要 在干涉儀中，條紋的對比度可能取決于光源的相干特性。例如，在具有一定帶寬的光源的邁克爾遜干涉儀中，干涉條紋對比度隨光程差的不同而變化。通過測量可動鏡不同位置的干涉圖對比度，可以得到光源的相干長度。典型的傅里葉變換光譜通?；谶@種類型的光路。

概述 一個理想的單色點光源發射的光是完全相干光。但實際物理光源不是點源，總是具有一定的空間尺度并包含眾多輻射單元，其發出的光也非嚴格的單色光,其光譜具有一定寬度，這種光即部分相干光。產生部分相干光主要有三種方法： （1）降低激光的相干性來獲得部分相干光。用動態散射體降低激光的相干性，通過控制散射體的性質來控制散射體后光束的相干性。

產生部分相干光主要有三種方法：（1）降低激光的相干性來獲得部分相干光。用動態散射體降低激光的相干性，通過控制散射體的性質來控制散射體后光束的相干性。（2）利用Van-Citter-Zernike定理使擴展光源發出的非相干光成為部分相干光。（3）將一些互不相干的激光本征模疊加來產生部分相干光束。系統描述本例介紹了如何上述第二種方法來實現部分相干光的建模。

當光源大到可以填滿轉像透鏡入瞳時，其所成的像就將是非相干的。 系統描述 （1）降低激光的相干性來獲得部分相干光。用動態散射體降低激光的相干性，通過控制散射體的性質來控制散射體后光束的相干性。（2）利用Van-Citter-Zernike定理使擴展光源發出的非相干光成為部分相干光。

概述 一個理想的單色點光源發射的光是完全相干光。但實際物理光源不是點源，總是具有一定的空間尺度并包含眾多輻射單元，其發出的光也非嚴格的單色光,其光譜具有一定寬度，這種光即部分相干光。產生部分相干光主要有三種方法：（1）降低激光的相干性來獲得部分相干光。用動態散射體降低激光的相干性，通過控制散射體的性質來控制散射體后光束的相干性。

光源是寬帶準直光源，寬帶光源的選擇意味著低相干性和高精度的深度定位，從而使參考鏡與樣品之間的反射光相干。 深度掃描，也稱為縱向掃描或a掃描，用于測量反射光的強度，作為反射光透過樣品距離的函數。在OCT系統中的不同位置進行深度掃描，這一過程通常由參考鏡完成，參考鏡完成掃描后對比樣品反射光的光程與樣品、參考鏡之間光路的光程差。

盡管光線在OCT中穿透的深度以毫米數量級計量，但OCT具有安全性和高分辨率的特征，使得OCT最典型應用于醫學生物組織成像。 OCT的光學系統由邁克爾遜干涉儀構成，在參考鏡與樣品之間的反射光相干，這一現象表明了從樣品不同位置深度反射或散射出來的光與參考鏡的位置有關。

通過設計，FRED演示了相同波長的相干性和不同波長之間的非相干。因此，在F面上的總照度圖形成了不同相干成分下的非相干的總和。根據由P.H. van Cittert在 1934 和 F. Zernike 在 1938提出重要的部分相干理論的獨立發展，在S1 處的光源收集引起了在A處屏上兩點P1和P2之間的場產生了相關性。

光源是寬帶準直光源，寬帶光源的選擇意味著低相干性和高精度的深度定位，從而使參考鏡與樣品之間的反射光相干。 深度掃描，也稱為縱向掃描或a掃描，用于測量反射光的強度，作為反射光透過樣品距離的函數。在OCT系統中的不同位置進行深度掃描，這一過程通常由參考鏡完成，參考鏡完成掃描后對比樣品反射光的光程與樣品、參考鏡之間光路的光程差。

摘要 在本用例中，我們介紹了一種計算器，它可以根據給定光源的波譜信息快速估計其時間相干特性。然后，可以將該計算器的結果自動復制到通用探測器中，以便在考慮時間相干性時應用近似方法，而無需對光源的波長光譜進行采樣。

摘要在本用例中，我們介紹了一種計算器，它可以根據給定光源的波譜信息快速估計其時間相干特性。然后，可以將該計算器的結果自動復制到通用探測器中，以便在考慮時間相干性時應用近似方法，而無需對光源的波長光譜進行采樣。 打開相干長度和時間計算器 “相干長度和時間計算器”可以通過“開始”功能區下的“計算器”下拉列表訪問。

盡管光線在OCT中穿透的深度以毫米數量級計量，但OCT具有安全性和高分辨率的特征，使得OCT最典型應用于醫學生物組織成像。 OCT的光學系統由邁克爾遜干涉儀構成，在參考鏡與樣品之間的反射光相干，這一現象表明了從樣品不同位置深度反射或散射出來的光與參考鏡的位置有關。

摘要在本用例中，我們介紹了一種計算器，它可以根據給定光源的波譜信息快速估計其時間相干特性。然后，可以將該計算器的結果自動復制到通用探測器中，以便在考慮時間相干性時應用近似方法，而無需對光源的波長光譜進行采樣。打開相干長度和時間計算器“相干長度和時間計算器”可以通過“開始”功能區下的“計算器”下拉列表訪問。

代表性的OCT系統如下所示。 光束應均勻地分成兩臂，其中一個在樣品體積上會聚，以最小化給定掃描的照射面積。 光源應為一束準直的寬帶光束；大帶寬意味著低相干性和高精度定位產生相干性的深度。深度掃描也稱為軸向掃描或A掃描，它根據反射到樣品中的距離來測量反射光的強度。