式中，ρ為流體密度；U為流動速度；L為特征長度；ρ為動力粘度。

雷諾數表示為流體對流(慣性)與擴散(粘滯)動量通量的相對重要性。則如圖所示，雷諾數可用于表征流動狀態(層流、過渡流或湍流)。

式中，g為重力加速度；β為熱膨脹系數；ΔΤ為溫差；L為特征長度；γ為運動粘度。

格拉曉夫數表示浮力與粘性力之比。該參數在自然對流中起著與雷諾數在強制對流中同樣的作用。下圖中描述了一個Grashof數影響的示例。

式中，μ為動力粘度；Cp為等壓比熱容；k為熱導率；γ為運動粘度；α為熱擴散系數，α=k/(ρCp)。

Pr>1，熱邊界層在流動邊界層內部；Pr<1，熱邊界層在流動邊界層外部；Pr=1，熱邊界層與流動邊界層重合。

熱邊界層與流動邊界層

對于涉及傳熱的問題，Peclet數定義為：

此時，Peclet數為雷諾數與普朗特數的乘積。

對于質量輸運問題，Peclet數定義為：

式中，D為質量擴散率，Sc為Schmidt數，此時Peclet數等于雷諾數與Schmidt數的乘積。

較大的Peclet數表明流動對下游位置的依賴性較低，對上游位置的依賴性較高。因此對于Peclet數較高的情況，可以采用較為簡單的計算模型進行模擬，如CFD中廣泛采用的迎風格式非常適合于大Peclet數條件下。

式中，γ為運動粘度；D為質量擴散率。

傳質中的施密特數與傳熱中的普朗特數類似，其表示動量擴散率(γ)與質量擴散率(D)的比值。

式中，h為對流換熱系數；k為熱導率；L為特征長度。

式中，|V|為流體的速度值；α為聲速。

聲速可通過下式進行計算：

對于理想氣體，聲速計算方式可表示為：

式中，γ為絕熱指數，定壓比熱容與定容比熱容的比值；R為普適氣體常數。

當馬赫數小于0.2通常認為流體不可壓縮；M<1為亞音速，M=1為音速，1<M<5為超音速，M>5為高超音速。從亞音速加速到超音速的流動稱為跨音速流動。

式中，ΔΤ為特征溫差。

大的埃克特數表示高粘性耗散，對于小的埃克特數（Ec＜＜1），可以忽略能量方程中的一些項（如粘性耗散，體積力等）

Fr數用于度量部分浸沒的物體在流體中的阻力，較高的Fr值表示較高的流體阻力。

式中，σ為表面張力系數。